Первый закон термодинамик для потока

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока [c.198]

При расчете процессов истечения водяного пара ни в коем случае нельзя применять формулы для определения скорости (13-14) и секундного массового расхода (13-16), полученные применительно к идеальному газу. Расчет ведется исходя из общей формулы скорости истечения (13-6), полученной из уравнения первого закона термодинамики для потока и справедливой для любого реального вещества. [c.213]

Написать уравнение первого закона термодинамики для потока. [c.214]

Уравнение первого закона термодинамики для потока с применением энтальпии. [c.214]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа имеет вид [c.252]

Отсюда следует, что теплота, подведенная к движуще муся рабочему телу, расходуется не только на увеличение его энтальпии, но и на возрастание кинетической энергии. Это выражение является основным уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.107]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа, когда он (поток) совершает полезную техническую работу dZx, имеет вид [c.102]

Первый закон термодинамики для потока [c.162]

Применение первого закона термодинамики для потока имеет свою специфику. Состояние движущейся среды, в которой происходит перенос теплоты и совершается работа различных сил, в целом не является равновесным. Поэтому термодинамический анализ основывается на понятии локального термодинамического равновесия в качестве равновесных термодинамических систем рассматриваются макроскопические элементы среды — макрочастицы. Объем макрочастицы можно считать бесконечно малым по отношению к объему среды, но в то же время макрочастица содержит достаточное количество молекул (или других микрочастиц), чтобы характеризоваться определенными значениями термодинамических параметров, р, V, Т. [c.163]

Относя все величины к 1 кг среды, получим следующее аналитическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.165]

Уравнение энергии описывает процесс переноса теплоты в материальной среде. При этом ее распространение связано с превращением в другие формы энергии. Закон сохранения энергии применительно к процессам ее превращения формулируется в виде первого закона термодинамики, который и является основой для вывода уравнения энергии. Среда, в которой распространяется теплота, предполагается сплошной она может быть неподвижной (например, массив твердого тела) или движущейся (например, капельная жидкость или газ, в дальнейшем для них будет использоваться общий термин— жидкость). Поскольку случай движущейся среды является более общим, используем выражение первого закона термодинамики для потока (см. 18) [c.265]

Как известно, скорость адиабатного истечения газа или пара из сопла го, м/с, может быть определена на основании первого закона термодинамики для потока (см. 6.13) [c.227]

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПОТОКА (ОТКРЫТАЯ СИСТЕМА) [c.41]

Математическое выражение первого закона термодинамики для потока. В уравнении (1.22) L представляет собой работу потока, которая состоит из работы проталкивания, технической работы и работы трения. [c.42]

Совмещая между собой уравнения (1.22), (1.23) и (1.142), получим математическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.42]

Сопоставив (1.169) и (1.170), выражение первого закона термодинамики для потока запишем в виде [c.84]

Первый закон термодинамики для потока (1.167) имеет вид [c.84]

Какой вид имеет уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к процессу адиабатного дросселирования [c.103]

Как получить основное уравнение термодинамики нагнетания из уравнения первого закона термодинамики для потока [c.103]

К компрессорному процессу как реального, так и идеального газа применим первый закон термодинамики для потока (5.4), который в интегральной форме имеет вид [c.222]

Уравнение (56) обычно называют уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.38]

Затем надо применить первый закон термодинамики для потока рабочего агента. Отнеся поток к подвижной координатной системе, движущейся вместе с потоком, получим выражение первого закона в виде [c.42]

Для лучшего понимания физики процессов, происходящих в потоке при его дросселировании, следует обратиться к полученным ранее уравнениям первого закона термодинамики для потока. [c.239]

Чтобы убедиться в этом, уравнение первого закона термодинамики для потока (2-64) [c.267]

В гл. 2 было сформулировано уравнение первого закона термодинамики для потока, имеющее следующий вид [c.269]

Рассмотрим один практически важный частный случай обратимого (т. е. при отсут-ствии трения) адиабатного течения. Уравнение первого закона термодинамики для потока запишем в виде [c.270]

УРАВНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПОТОКА [c.139]

Работа изменения объема расходуется в четырех различных направлениях. Часть ее, называемая работой проталкивания In, затрачивается на преодоление действия внешних сил другая часть, называемая технической работой 1т, совершается, как было сказано выше, над внешним объектом третья часть, обозначаемая /к, затрачивается на изменение внешней кинетической энергии потока наконец, четвертая часть ее, обозначаемая через /пот, затрачивается на изменение внешней потенциальной энергии потока, связанное с изменением его геометрической высоты. Таким образом уравнение первого закона термодинамики для потока в общем случае принимает вид [c.140]

В связи с этим уравнение первого закона термодинамики для потока в развернутой форме принимает вид [c.141]

Согласно уравнению первого закона термодинамики для потока (5.3) в случае, когда 2 = l и <7аиеш = <7о (поскольку процессы равновесны), i7 = /io —/ii+ [c.54]

Именно такая взаимная компенсация и происходит в потоке. Составляющие и можно рассматривать как две стороны действия одних и тех же сил трения с одной стороны, эти силы (наряду с силами давления) как внутренние силы осуществляют перераспределение механической энергии между отдельными макрочастицами, с другой стороны, эта работа по перераспределению переходит в теплоту. Такая взаимная компенсация не происходит по отношению к каждой отдельно взятой частице, но в среднем для поперечного сечения потока выполняется . Поэтому у равяение первого закона термодинамики для потока чаще всего используется в форме (7.1) или (7.15). Обе эти формы эквива- [c.171]

Учтя, что Uj -f PtPi = /ij и 2 + Рг 2 — получим математическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.82]

Общее выражение удельной работы затрачиваемой на нагнетание, может быть получено на основании уравнения первого закона термодинамики для потока (1.167), которое с учетом знаков удельных работы (/техн = —/н) и теплоты д = д ол) запишется так [c.96]

РГзменение кинетической энергии газа на этом участке мало и им можно пренебречь, т.е. можно принять, что w — wu. Ввиду того, что по условию в рассматриваемом процессе отсутствует теплообмен с внешней средой, для потока справедливо =0 кроме того, как уже указывалось, для рассматриваемого процесса /тех = 0. В связи с этим в данном случае уравнение первого закона термодинамики для потока примет вид [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...