Основной закон термодинамики тела переменной массы

Основной закон термодинамики тела переменной массы [c.41]

ОСНОВНОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ ТЕЛА ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ [c.46]

Данный частный вариант сохранения энергии будем именовать -основным законом термодинамики тела переменной массы и по аналогии с приведенной формулировкой первого закона классической термодинамики выразим его следующим образом. [c.47]

Основной закон термодинамики тела переменной массы устанавливает [c.47]

Если считать уравнения, содержащие только положительные знаки, более предпочтительными, то основной закон термодинамики тела переменной массы выразится уравнениями [c.48]

Уравнения (45) и (46) будем именовать первым и вторым уравнениями основного закона термодинамики тела переменной массы. [c.48]

В данной работе задача о соотношениях между изменениями переменных состояния рабочего тела и внешними воздействиями решается только на основе закона равновесности рабочего тела. Как первый закон классической термодинамики, так и основной закон термодинамики тела переменной массы включают в себя так называемый принцип эквивалентности качественно различных воздействий. Непосредственно из указанных законов можно установить, что различные воздействия неразличимы в отношении их влияния на изменение запаса энергии тела, через посредство которого совершается полезная работа. Но оценка различных воздействий изменяется, если необходимо определить характер изменения состояния рабочего тела, т. е. определить закономерность процесса. В этом случае легко установить, что изменение состояния рабочего тела определяется не только количеством, но также и качеством внешнего воздействия. [c.51]

Используя второе уравнение основного закона термодинамики тела переменной массы, соответствующие уравнения состояния и уравнения работы, будем иметь при переменных теплоемкостях [c.56]

Для термодинамического анализа процессов при постоянном объеме по основному закону термодинамики тела переменной массы и по закону изменения состояния тела переменной массы при dQ = 0 имеем [c.66]

Уравнение первого закона термодинамики для газового потока и понятие об энтальпии газа. Основные уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) были выведены для процессов, в которых работа расширения газа затрачивалась на преодоление внешних сил и была равна их работе. Изменение кинетической энергии газа при расширении не учитывалось ввиду его незначительности. Такое расширение происходит, например, в поршневых двигателях внутреннего сгорания. В турбинах, реактивных двигателях и других установках, в которых газ перемещается с большой скоростью, пренебрегать изменением кинетической энергии движущихся масс газа нельзя, так как оно является основным слагаемым в энергетическом балансе рабочего тела, и поэтому уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) в этом случае принимают иной вид. Предположим, что по каналу переменного сечения под действием давления движется поток газа (рис. 2.2). При этом будем считать, что [c.27]

Если принять определение Дж. Кинана Термодинамика — наука о соотношениях между теплом, работой и свойствами системы , то необходимо первый закон термодинамики тела постоянной массы и основной закон термодинамики тела переменной массы каждый в своей области признать первой частью реализации этого определения термодинамики. Этими законами установлены соотношения между главным свойством рабочего тела, внутренней энергией и внеишими воздействиями—теплом и работой. [c.50]

Эти общие положения о взаимосвязи межд состоянием рабочего тела и внешними воздействиями выражают только качественную сторону искомых соотношений и сами по себе не являются средством построения этих соотношений. Для решения поставленной задачи необходимы положения, выражающие связь между мерой изменения конкретной переменной (или комплекса переменных) и мерой внешних энерговоздействий. Такими положениями являются положения основного закона термодинамики тела переменной массы, в соответствии с которыми имеем [c.61]

Как отмечалось во введении, в частных теориях тепловых двигателей отсутствует понятие тепловой миграции и передача энергии миграцией теплоносителя негласно трактуется как обычиый (т. е. контактный) теплообмен. В соответствии с такой трактовкой передачи энергии вместо первого уравнения основного закона термодинамики тела переменной массы [c.65]

Величину ф будем именовать относительным тотальным теплообменом. Используя термическое и калорическое уравнения состояния рабочего тела и уравнение работы (36), из первого уравнения основного закона термодинамики тела иеременной массы при переменных теплоемкостях получаем [c.55]

В следуюш,их И параграфах, посвященных первому закону термодинамики, его аналитическому выражению и некоторым его при- тожеппям, рассматриваются следующие темы о некоторых свойствах движения системы масс троякое действие, производимое теплотой понятие об энергии тела о количествах, определяющих состояние тела единицы для измерения энергии тела и внешней работы первая основная теорема механической теории теплоты один простой пример вычисления энергии заметка о дифференциальных уравнениях, не могущих интегрироваться в обыкновенном значении этой операции другое аналитическое выражение первой теоремы термодинамики для случая, когда состояние тела оиределяется двумя независимыми переменными и изменение совершается оборотным образом применение формул предыдущего параграфа к газам применепие первой основной теоремы термодинамики к газам отно-ш ение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме перечисление свойств совершенного газа, выведенных из гипотезы о его строении . [c.43]