Глава VII. Второй закон термодинамики

ГЛАВА ВТОРАЯ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ И ИХ ПРИЛОЖЕНИЯ [c.50]

Качественно значительно переработана глава Второй закон термодинамики путем введения задач на тему об эксергии. Такого же рода задачи включены и в другие разделы. Переработана глава Реальные газы , в которой более развита тема о вычислении различных термодинамических величин при помощи уравнений состояния и математического аппарата термодинамики. [c.3]

ГЛАВА VI ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ [c.63]

Поскольку при этом плотность газа скачкообразно возрастает, то этот переход получил название скачка уплотнения. Аналогичный переход дозвукового потока в сверхзвуковой должен был бы иметь характер скачка разрежения, однако его существование противоречит второму закону термодинамики и потому невозможно (см. 6 этой главы). [c.444]

Чтобы закончить рассуждение о законах, необходимо сказать несколько слов об одной важной их разновидности — статистических законах. Именно к ним относится второй закон термодинамики, запрещающий ррт-2. Однако лучше это сделать не -здесь, а в следующей главе, специально посвященной второму закону. К ней мы и перейдем, [c.112]

Глава третья ИДЕЯ Ррт-2 И ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ [c.113]

Все сказанное в этой главе о принципе Карно, порядке и беспорядке, об энтропии и ее статистической трактовке показывает, что второй закон термодинамики, запрещающий ррт-2, нельзя опрокинуть доводом о том, что он не всеобщий, поскольку статистический . Всюду, где действуют физические законы статистической природы (а все возможные, вернее, невозможные варианты ррт-2, как и вся техника, действуют именно в этих условиях), второй закон незыблем. Житейское правило (особенно хорошо известное женщинам), что беспорядок из порядка всегда возникает сам по себе, а наведение порядка всегда требует затраты работы, здесь оправдывается в полной мере. [c.142]

Эта глава иллюстрирует применение первого и второго законов термодинамики к установившемуся потоку. В качестве примера будет рассмотрено несколько простейших типов турбин. [c.70]

Процедура разделения полного изменения массы drn компонента 7 на внешнюю часть, обусловленную обменом с внешней средой, и внутреннюю часть, получающуюся в результате реакций внутри системы, может быть распространена на любое экстенсивное свойство. Так, например. формулировка второго закона термодинамики, приводимая в главе Ш, основана на подобном разделении полного изменения энтропии. [c.25]

Полученное нами уравнение (3.81) показывает, что прирост энтропии на единицу объема во внутреннем конфигурационном пространстве всегда существенно положителен. Здесь мы снова имеем пример локальной формулировки второго закона термодинамики, о чем уже говорилось в разделе 2 настоящей главы. [c.56]

Коэффициенты Lik называются феноменологическими коэффициентами. Коэффициенты Ь.ц могут представлять собой теплопроводность, электропроводность, коэффициент химической проводимости , в то время как коэффициенты Ьц. (г ф к) характеризуют взаимодействие двух необратимых процессов i и к. Если двумя необратимыми процессами являются теплопроводность и диффузия, то коэффициент (в следующем разделе будет доказано, что Ец, = Lti) связан с термодиффузией, т.е. с возникновением градиента концентрации в первоначально однородной смеси под действием градиента температуры. В этой главе мы будем заниматься общими свойствами таких коэффициентов взаимодействия . Но сперва рассмотрим некоторые ограничения, накладываемые на свойства этих коэффициентов вторым законом термодинамики. [c.62]

Глава 3 Второй закон термодинамики [c.47]

В заключение следует отметить, что введение понятия энтропии было сделано пока применительно к идеальному газу, и все утверждения относительно свойств энтропии не могут пока быть обоснованно распространены и на реальные газы. Однако, как будет показано в главе VIII Второй закон термодинамики , понятие энтропии может быть установлено достаточно точно независимо от свойств рабочего тела. Пока же этот параметр будет использован как весьма удобный при анализе процессов идеального газа. [c.85]

Первый и второй законы термодинамики дают возможность для любого рабочего тела устанавливать зависимость межу нараметрами в дифференциальной форме. Следовательно, если некоторые из параметров определены опытным путем, то другие могут быть определены интегрированием соответствующих диффереициальных уравнений, составление которых и будет изложено в данной главе. [c.154]

Основные положения второго закона термодинамики и его подлое толкование были приведены в главе VI настоящего курса. 1щем виде аналитическое выражение 2-го закона термодннами-дя любой изолированной системы записывалось в виде урав-ения [c.199]

Второй закон термодинамики является основой теории теплоэнергетических установок, холодильных установок, теплового насоса и термотрансформаторов. Он используется также для расчета термодинамических параметров реальных газов, паров и жидкостей. Всестороннее рассмотрение второго закона термодинамики в этом аспекте выходит за рамки настоящего учебника, поэтому в настоящей главе рассматриваются только те вопросы, связанные со вторым законом термодинамики, которые используются в последующих общеннженерных и специальных дисциплинах химико-технологических вузов. [c.89]

Первым правильно поставил (и в основе решил) задачу определения теплового эквивалента работы французский военный инженер Николай Леонар Сади Карно (1796— 1832 гг.), сын Л. Карно. Он опубликовал в 1824 г. ставшую впоследствии знаменитой небольшую книжку Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу [1.13]. В ней С. Карио заложил основы не только теории тепловых машин, но и второго закона термодинамики. Мы еще вернемся к труду Карно в следующей главе, когда займемся ррт-2. Здесь же нас интересуют взгляды Карно на ррп1-1 и его вклад в закон сохранения силы , из которого вышел закон сохранения энергии — первый закон термодинамики. [c.74]

Пользуясь понятием эксергии, мы в следующей главе сможем рассмотреть целый ряд предложений по со.з-данию ррт-2. Здесь же мы проанализируем в качестве примера тепловой насос — известное техническое устройство, приводимое сторонниками энергетической инверсии -как наглядный пример реальной концентраци энергии . Этому простому и понятному устройству приписываются самые невероятные, чудесные свойства опираясь на них, тепловой насос пытаются использовать как таран, чтобы пробить брешь во втором законе термодинамики и протащить через нее ррт-2 в энергетику. [c.161]

В данной главе не ставится задача изложения химической термодинамики в виде, пригодном для ее широкого практического приложе-(нмя. Задача этой главы — 1ПЮ1ка1зать существ,eHHOie единство всех тер мо-динам ических выводов. С этой целью некоторые основные соотношения и понятия химии будут получены, исходя из положений первого и второго законов термодинамики, до сих пор с успехом применявшихся для изучения систем, в которых не происходит никаких химических изменений. Химик-практик на этой основе должен построить детальное описание интересуюш.его его процесса, в которое в частности, войдут эмпирические уравнения, близкие к истинным. Приближенные соотношения часто применяются или по неосведомленности об истинных соотношениях, или потому, что для математического анализа удобны более простые соотношения. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...