Третий закон термодинамики механике

Здесь So, iS и S g — постоянные. Третий закон термодинамики (так же как квантовая статистическая механика) дает явные значения для этих постоянных. [c.19]

Таким образом, мы получили все классические термодинамические соотношения для разреженного газа и, более того, смогли найти уравнение состояния и вычислить удельную теплоемкость. Третий закон термодинамики здесь не может быть получен, так как мы пользовались классической механикой и поэтому должны ограничиться рассмотрением только высоких температур. [c.89]

Таким образом, мы не только вывели первый и второй законы термодинамики, но и нашли способ вычисления всех термодинамических функций, исходя из молекулярных взаимодействий. Третий закон термодинамики не может быть получен в классической статистической механике, так как он имеет квантовомеханическую природу. [c.167]

Единственным новым результатом соотношения (9.20), который не может быть получен в классической статистической механике, является третий закон термодинамики. Его мы специально обсудим в 4. [c.210]

Статистическая механика и третий, закон термодинамики [c.29]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

Основываясь на таком рассуждении, были введены элементарные понятия квантовой и статистической механики для интерпретации эмпирической стороны классической термодинамики. Квантовое представление об энергетических уровнях использовано для интерпретации внутренней энергии. Статистические теории приведены для того, чтобы показать, что термодинамические энергии и энтропия являются средними или статистическими свойствами системы в целом. Это позволяет понять основные положения второго закона, обоснование третьего закона и шкалу абсолютных энтропий. Также представлены методы вычисления теплоемкости и абсолютной энтропии идеальных газов. Численные значения абсолютной энтропии особенно важны для анализа систем с химическими реакциями. После рассмотрения этих основных положений технические применения даны в виде обычных термодинамических соотношений. [c.27]

Первый и второй законы термодинамики имеют свое статистическое обоснование в классической механике. В последние годы Нернст добавил третий закон, который может быть объяснен статистически только в терминах квантовой механики. В восьмой главе этой книги мы коснемся выводов из этого закона. [c.6]

Мы видим что знтропия стремится к нулю (как Г / ) при Г О в согласии с третьи законом термодинамики. Последний результат явился больпшм успехом квантовой статистической механики. Действительно, больцмановское выражение (5.2.27) не может дать объяснение такому поведению энтропии. [c.205]

Когда мы перейдем к изложению квантовой статистической меха ники, то увиди>1, что третий закон термодинамики является макро скопическим проявлением квантовых свойств (см. гл. 9. 4). Прн веденные выше рассуждения, которые носят несколько абстрактны характер, приобретают вполне конкретное содержание и ясный фи зический смысл, если их излагать на основе квантовой статистическо механики. Поэтому важное значение третьего закона термодинамик определяется не этими абстрактными рассуждениями, а его практи ческой применимостью. Мы закончим обсуждение третьего закон термодинамики, рассмотрев одно из его приложений. [c.40]

Это уравнение Сакура — Тетроде. Тот факт, что постояншя к — 2пЬ есть постоянная Планка, следует из (9.31), где впервые появляется квантовая постоянная. Уравнение состояния выводится из функции и (8, V), которая представляет собой энергию Е, выраженную в переменных 5 и V. Непосредственно получаем РУ — МкТ. Следует отметить, что выражение (9.54) не удовлетворяет третьему закону термодинамики. Это не должно вызывать беспокойства, так как газ Больцмана не является физической системой. Газ Больцмана—только модель, обладающая предельными свойствами газов Бозе и Ферми при достаточно высоких температурах. Это показывает, однако, что третий закон термодинамики не является автоматическим следствием общих принципов квантовой механики, а зависит от особенностей плотности состояний вблизи основного состояния. [c.219]

В очерке Радцига имелись следуюшие разделы теория тепла и прикладная механика в первой трети XIX столетия создание термодинамики предшественники открытие закона сохранения энергии создание второго закона термодинамики исследование свойств водяного пара термодинамика двигателей, работающих нагретым воздухом термодинамическая теория паровой машины. Как видим, очерк Радцпга, содержащий действительную историю рассматриваемых в пем вопросов, имеет совершенно другую основу своего построения, чем очерк Браидта, в котором развитие термодинамики связано лишь с перечислением имен отдельных зарубежных ченых и их от-крытп11 [c.282]

Наиболее полная попытка феноменологического вывода определяющих соотношений (включая соотношения Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии) для неидеальных многокомпонентных сплошных сред была предпринята в работе Колесниченко, Тирский, 1976). Определяющие соотношения, полученные в этой работе, по структуре тождественны аналогичным соотношениям, выведенным методами газовой кинетики в широко цитируемой до настоящего времени книге Гиршфельдера, Кертисса и Берда Гиршфельдер и др., 1961). Однако в этой книге приняты весьма неудачные определения коэффициентов многокомпонентной диффузии (как несимметричных по индексам величин) и коэффициентов термодиффузии, не согласующиеся с соотношениями взаимности Онзагера-Казимира в неравновесной термодинамике Де Гроот, Мазур, 1964 Дьярмати, 1974). Этот эмпирически установленный принцип взаимности (который может быть выведен также на основе методов статистической механики), носит фундаментальный характер и может быть назван четвертым законом термодинамики (третий закон о недостижимости абсолютного нуля температуры не обсуждается в этой книге). По этой причине соответствие коэффициентов молекулярного обмена принципу взаимности Онзагера- [c.85]

Вселенной (кривизна четырёхмерного пространства-времени и возможная замкнутость Вселенной). Начало второго этапа можно датировать работами сов. учёного А. А. Фридмана (1922— 1924), в к-рых он показал, что Вселенная, заполненная тяготеющим в-вом, не может быть стационарной—она должна расширяться или сжиматься но эти принципиально новые результаты получили признание лишь после открытия красного смещения (эффекта разбегания галактик) амер. астрономом Э. Хабблом (1929). В результате на первый план выступили проблемы механики Вселенной и её возраста (длительности расширения). Третий этап начинается моделями горячей Вселенной (амер. физик Г. Гамов, 2-я пол. 40-х гг.), в к-рых осн. внимание переносится на физику Вселенной — состояние в-ва и физ. процессы, идущие на разных стадиях расширения Вселенной, включая наиб, ранние стадии, когда состояние было необычным. Наряду с законом тяготения в К. приобретают большое значение законы термодинамики, данные яд. физики и физики элем. ч-ц. Возникает релятив. астрофизика, к-рая заполняет былую брешь между К. и астрофизикой. [c.315]

Энтропия. Необратимость тепловых явлений логически противоречит попыткам их объяснения на основе корпускулярной теории, поскольку законы механики полностью обратимы. Следовательно, или не является правильным это объяснение, или не верен сам второй зажон термодинамики. В первом случае возникшее противоречие можно связать с гипотетичностью существования атомов и усматривать в этом доказательство несправедливости атомной гипотезы. Во втором случае можно оспаривать справедливость второго начала, что безуспешно пытались делать некоторые ученые. Но был и третий путь — г уть глубокого анализа супщости различий между обратимыми и необратимыми процессами. [c.80]

Книга включает введение и семь глав. Во введении изложены элементы физической механики применительно к таким состояниям среды, как газ, жидкость, кристаллическое и аморфное твердые тела, и сформулированы основные гипотезы и предмет термомеханики, а в первой главе приведены используемые далее в книге понятия и соотношения тензорного исчисления. Вторая глава посвящена описанию движения и деформирования сплошной среды и изложению теории напряжений. Законы сохранения физических субстанций и основы термодинамики необратимых процессов рассмотрены в третьей главе. В остальных четырех главах методы термомеханики применены к построению линейных математических моделей жидкости, термоупругой и термовязкоупругой сплошных сред, а также нелинейных моделей термоупругопластической среды. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...