Математическое выражение первого закона термодинамики

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Каждый из трех членов этого соотношения может быть положительным, отрицательным или равным нулю. Рассмотрим некоторые частные случаи. [c.14]

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Оно формулируется так изменение внутренней энергии термодинамической системы равно алгебраической сумме полученной системой энергии в форме теплоты dq и совершенной ею внешней работы dl, или подведенная к рабочему телу энергия в форме теплоты расходуется на изменение внутренней энергии тела и на совершение телом внешней работы. [c.63]

В математическое выражение первого закона термодинамики входят величины, характеризующие тепловое состояние рабочего тела и изменение его в термодинамическом процессе. [c.45]

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.62]

Это уравнение и есть математическое выражение первого закона термодинамики. Таким образом, первый закон термодинамики можно сформулировать так количество энергии, подведенной к телу в данной термодинамической системе в форме теплоты, идет па изменение его энергии и на совершение этим телом внешней работы. [c.12]

Зная математическое выражение работы расширения-сжатия, формулы (1.30) и (1.31), представляющие собой математическое выражение первого закона термодинамики, можно представить в виде [c.15]

Математическое выражение первого закона термодинамики для потока. В уравнении (1.22) L представляет собой работу потока, которая состоит из работы проталкивания, технической работы и работы трения. [c.42]

Совмещая между собой уравнения (1.22), (1.23) и (1.142), получим математическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.42]

Записанный в таком виде общий принцип сохранения энергии в термодинамическом процессе называется математическим выражением первого закона термодинамики, которому можно дать следующую формулировку в термодинамическом процессе подведенная теплота в обш,ем случае расходуется на изменение его энергии и совершение внешней работы. [c.24]

Математическое выражение первого закона термодинамики имеет две формы записи. Первая форма получается из исходного уравнения (1.36) с учетом выражения (1.27) [c.26]

Какие существуют формулировки и математические выражения первого закона термодинамики [c.43]

Математическое выражение первого закона термодинамики можно определить на основании положения о сохранении энергии. Этим выражением, называемым также иногда уравнением тепла, удобно пользоваться при исследовании термодинамических процессов, облегчая выяснение их физической сущности. [c.59]

Тогда в более общем виде математическое выражение первого закона термодинамики может быть представлено следующим образом для 1 кг тела [c.60]

Термодинамические процессы математически выражаются уравнениями, связывающими между собой параметры состояния. Обычно при исследовании процессов используется система координат pv (рабочие координаты) и, следовательно, при этих условиях процессы определяются уравнением f p, о) = 0. В зависимости от характера и условий протекания исследуемого процесса, математическое выражение первого закона термодинамики [c.63]

Таким образом, при исследовании термодинамических процессов используются уравнение состояния газа и математическое выражение первого закона термодинамики. В дальнейшем при ознакомлении со вторым законом термодинамики для исследования процессов будет использован также этот закон. [c.63]

Тепло, необходимое для осуществления процесса. Для определения этого тепла надо воспользоваться математическим выражением первого закона термодинамики [c.64]

Уравнение (136) представляет собой математическое выражение первого закона термодинамики количество теплоты йQ, подводимое к системе газа, затрачивается на изменение ее внутренней энергии йи и совершение внешней работы йЬ. [c.100]

Полученные уравнения (12.4) — (12.6) являются наиболее общим математическим выражением первого закона термодинамики. Очевидно, первый закон термодинамики является частным случаем общего закона сохранения энергии и выражает эквивалентность тепловой и механической энергий. [c.306]

Это уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики для конечного процесса. Из уравнения (2-4) следует, что в общем случае подводимая теплота расходуется на изменение внутренней энергии газа и на совершение внешней работы. [c.31]

Это равенство называют математическим выражением первого закона термодинамики. Его 80 [c.80]

Для бесконечно малого изменения состояния любого газа математическое выражение первого закона термодинамики принимает вид йд = йи- -Айш или [c.73]

Это и есть математическое выражение первого закона термодинамики, написанное для процесса, протекающего при постоянном давлении. [c.43]

В математическое выражение первого закона термодинамики для конечных изменений системы входят величины [c.171]

При рассмотрении термодинамического процесса в самом общем случав подводимая к рабочему телу теплота Q расходуется на изменение внутренней энергии тела AU и совершение механической работы L, поэтому математическое выражение первого закона термодинамики для произвольного количества рабочего тела [c.13]

Математическое выражение первого закона термодинамики, приведенное в виде соотношения (4), справедливо для процессов, в которых газ не имеет перемещения в пространстве. [c.16]

Привести математические выражения первого закона термодинамики для неподвижного и движущегося газа. [c.17]

Это уравнение служит математическим выражением первого закона термодинамики. Его можно прочесть так подведенное к газу тепло расходуется на изменение его внутренней энергии и на работу расширения. [c.27]

Математическое выражение первого закона термодинамики [c.34]

Следует иметь в виду, что в термохимии знаки тепловых эффектов противоположны тем, которые приняты в математическом выражении первого закона термодинамики. Так, например, в термодинамике тепло, которое теряет система, считается отрицательным (— О). В термохимии тепло, которое выделяется в результате химической реакции (а оно образуется за счет уменьшения энергии системы) принимается как положительное. [c.39]

Уравнение (1-85) называется обобщенным уравнением Бернулли, или уравнением энергии, а Н — напором 1 кг жидкости. Оно показывает, что энергия потока в любом сечении — величина постоянная. Как видно, уравнение Бернулли представляет собой математическое выражение первого закона термодинамики для потока жидкости. [c.37]

Это соотношение есть математическое выражение первого закона термодинамики. Разность [c.116]

Уравнения (2.6) и (2.6 ) являются математическим выражением первого закона термодинамики для газового потока. [c.28]

Напишите математическое выражение первого закона термодинамики, объяснив смысл его. [c.74]

Уравнение (8-6), выведенное Клаузиусом в 1854 г., представляет собой математическое выражение второго закона термодинамики для произвольного обратимого цикла и называется первым интегралом Клаузиуса. [c.118]

Первая глава посвящена термодинамическим основам термоупругости. Изложение начинается с основных положений классической термодинамики. При рассмотрении второго закона термодинамики предпочтение дается новой его формулировке, разработанной профессором Киевского университета Н. Н. Шиллером в 1897—1901 гг., немецким математиком Каратеодори в 1909 г. и Т. А. Афанасьевой-Эренфест в 1925—1928 гг. Эта формулировка устанавливает общий эмпирический принцип о невозможности определенных процессов — принцип адиабатической недостижимости, удобный для математического выражения второго закона термодинамики в случае термодинамических систем, состояние которых определяется большим числом независимых переменных (деформируемых твердых тел и др.). [c.6]

Основное положение термодинамики необратимых процессов, вытекающее из предположения о локальном термодинамическом равновесии, заключается в том, что первый и второй законы классической термодинамики справедливы и для локально равновесных макроскопических частей системы. Для математического выражения второго закона термодинамики в случае твердых деформируемых тел, состояние которых определяется большим числом независимых переменных, удобной является формулировка, разработанная [c.6]

Включение теплового эквивалента работы (Л) сообщает всем математическим выражениям первого начала термодинамики общий характер закона сохранения и эквивалентности превращений энергии. [c.34]

Первый закон термодинамики устанавливает эквивалентность при взаимных превращениях механической и тепловой энергии и математически может быть выражен следующим образом [c.51]

Первый закон термодинамики представляет собой математическое выражение общего закона сохранения и превращения энергии. Он рассматривает любые взаимопревращения энергии и изучает явления в этих взаимопревращениях, в частности при осуществлении различных термодинамических процессов. Но этот закон не определяет условий возможности таких преобразований согласно этому закону равновозможны оба направления в протекании процесса, т. е. перетекание теплоты от теплого тела к холодному и от холодного тела к теплому. Между тем действительные процессы, происходящие вокруг нас, необратимы, так как они самопроизвольно идут только в одном направлении теплота идет от теплого тела к холодному, газ вытекает только из резервуара с высоким даЕ лением в окружающее пространство и т. п. Опыт показывает, что все процессы идут в направлении установления в любой системе равновесия, т. е. выравнивания в ней давлений, температур, концентраций и др. [c.63]

Можно объединить математические выражения первого и второго законов термодинамики в одном уравнении [c.74]

Учтя, что Uj -f PtPi = /ij и 2 + Рг 2 — получим математическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.82]

Согласно первому закону термодинамики тепло ЛС , подводимое к газу, переходит в другие виды энергии. В термодинами1ческом процессе оно затрачивается обычно только на изменение внутренней энергии ЛС/ и совершение внешней работы L. В этом случае математическое выражение первого закона термодинамики может быть записано в виде [c.43]

Математическое выражение второго закона термодинамики. Чтобы физические закономерности выразить в аналитической форме, нужно устансвить математические соотношения между физическими величинами, в частности между параметрами состояния и функциями процесса. Так, для первого закона термодинамики это удалось сделать благодаря введению понятия внутренней энергии в сочетании с характеристиками процесса — теплотой и работой. Здесь же, чтобы количественно выразить принцип необратимости, был введен параметр состояния, который Р. Клаузиус назвал энтропией. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...