Первый закон термодинамики для потока рабочего тела

Продифференцировав выражение i = и+ pvи подставив его в дифференциальное уравнение первого закона термодинамики для потока рабочего тела, можно получить [c.35]

В соответствии с первым законом термодинамики для потока рабочего тела и сохранения энергии теплота, подведенная к потоку рабочего тела, расходуется на изменение энтальпии, совер- [c.187]

Первый закон термодинамики для потока рабочего тела 195 [c.195]

Отсюда следует, что теплота, подведенная к движуще муся рабочему телу, расходуется не только на увеличение его энтальпии, но и на возрастание кинетической энергии. Это выражение является основным уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.107]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики для потока с количеством рабочего тела, равного 1 кг, принимает следующий вид [c.34]

Дифференциальное уравнение энергии. Дифференциальное уравнение энергии выводится на основе первого закона термодинамики. Для единицы объема потока рабочего тела в условиях теплообмена он может быть записан в следующем виде [c.116]

Уравнение первого закона термодинамики для газового потока и понятие об энтальпии газа. Основные уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) были выведены для процессов, в которых работа расширения газа затрачивалась на преодоление внешних сил и была равна их работе. Изменение кинетической энергии газа при расширении не учитывалось ввиду его незначительности. Такое расширение происходит, например, в поршневых двигателях внутреннего сгорания. В турбинах, реактивных двигателях и других установках, в которых газ перемещается с большой скоростью, пренебрегать изменением кинетической энергии движущихся масс газа нельзя, так как оно является основным слагаемым в энергетическом балансе рабочего тела, и поэтому уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) в этом случае принимают иной вид. Предположим, что по каналу переменного сечения под действием давления движется поток газа (рис. 2.2). При этом будем считать, что [c.27]

Если в потоке мысленно выделить замкнутый объем рабочего тела и наблюдать за изменением его параметров в процессе перемещения, то для описания его поведения будут пригодны все полученные выше термодинамические соотношения и, в частности, первый закон термодинамики в обычной записи q = = Ди + /. [c.44]

Поскольку назначением сопла является преобразование потенциальной энергии рабочего тела в кинетическую, для анализа происходящего в нем процесса начальная скорость потока является несущественной и можно принять wi=0. Тогда уравнение первого закона термодинамики при адиабатном истечении рабочего тела через сопло принимает вид [c.156]

Первый закон термодинамики для потока рабочего тела 193 -Тв йм вбразвм, ври комбинированной выработке [c.193]

Выше было указано, что к замкнутому объему рабочего тела, выделенному в потоке, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы, т. е. 6 = б внет + 6(/тр = /1 vdp, откуда 6qmeш = dll — vdp — бl f. [c.44]

С другой стороны, для объема рабочего тела, движущегося в потоке без трения, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы 6qsiKm = dh — vdp. [c.45]

Выше было сказано, что уравнения первого закона термодинамики, выведенные для неподвижного рабочего тела, справедливы и для потока. Сообразно с этим для потока упавнр.ние первого закона термодинамики может быть выражено и через энталышю следующим ооразом [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...