Аналитическое выражение первого закона термодинамики

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.14]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики [c.62]

Другая форма аналитического выражения первого закона термодинамики (с использованием энтальпии). [c.67]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики или основное уравнение теплоты в дифференциальной форме для любого тела [c.53]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики dq=du- -pdv для изохорного процесса, в котором dv-—0, принимает вид [c.133]

Относя все величины к 1 кг среды, получим следующее аналитическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.165]

Уравнение (84) также является исходным аналитическим выражением первого закона термодинамики. Здесь член v dp представляет собой полезную, или располагаемую, работу, физический смысл которой рассматривается в термодинамике газового потока. Уравнение (84) для конечного процесса примет вид [c.26]

Для проверки выполненного расчета воспользуемся аналитическим выражением первого закона термодинамики [c.70]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики для адиабатного процесса, при котором = О, принимает следующий вид [c.77]

Из аналитического выражения первого закона термодинамики с помощью высшей математики можно получить следующее уравнение адиабатного процесса [c.78]

В то же время по аналитическому выражению первого закона термодинамики теплота жидкости, сообщаемая воде при постоян- [c.122]

В правую часть этого равенства, называемого аналитическим выражением первого закона термодинамики, входят алгебраические величины если внутренняя энергия увеличивается, то Лы>0, в противном случае Аы<0. Равным образом, если работа совершается рабочим телом, то />0, если она совершается над рабочим телом, то /КО. Поэтому и тепло q, находящееся в левой части равенства, является алгебраической величиной если оно подводится к рабочему телу то >0,. в противном случае q<0. [c.21]

Адиабатным называется равновесный процесс, протекающий без теплообмена между рабочим телом и окрул<ающей средой. Уравнение адиабаты (линии, изображающей адиабатный процесс графически) в ри-диаграмме может быть получено из аналитических выражений первого закона термодинамики, которые в данном случае принимают вид [c.43]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики для адиабатного процесса принимает вид [c.45]

Уравнение политропы в ру-диаграмме может быть выведено из аналитических выражений первого закона термодинамики [c.47]

Процесс дросселирования идет без теплообмена с окружаюш,ей средой и не сопровождается производством технической работы, поэтому для горизонтального потока аналитическое выражение первого закона термодинамики (9-6) принимает вид [c.166]

Соотношение (2.1) называют обычно аналитическим выражением первого закона термодинамики для неподвижного тела. Это выражение устанавливает, что в данном термодинамическом процессе теплота расходуется в двух направлениях на изменение внутренней энергии и на совершение внешней работы. [c.30]

Уравнение (2.4) является аналитическим выражением первого закона термодинамики дда потока газа. [c.32]

Используя выражение, определяющее работу газа, получим аналитическое выражение первого закона термодинамики без видимого перемещения массы таза в пространстве в следующем виде [c.30]

Подставляя уравнение (49) в уравнение (42), получим аналитическое выражение первого закона термодинамики для 1 кг газа без видимого его перемещения в пространстве [c.32]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПОТОКА [c.34]

Уравнения (1.13)—(1.16) представляют собой аналитическое выражение первого закона термодинамики. Они справедливы для обратимых и необратимых процессов . Подчеркиваем, что все три члена уравнений первого закона — количество теплоты, изменение внутренней энергии, работа — могут в зависимости от процесса иметь положительный или отрицательный знак или равняться нулю. [c.19]

Уравнения (1.21) и (1.22) представляют собой аналитическое выражение первого закона термодинамики через энтальпию. [c.20]

Уравнения (1.24)—(1.28) являются аналитическим выражением первого закона термодинамики для процессов течения. Они справедливы для обратимых и необратимых процессов. [c.22]

Учитывая все сказанное, уравнение (80) можно рассматривать как уравнение, полностью учитывающее энергетические взаимодействия рабочего тела с окружающими телами в термодинамических процессах. Таким образом, это уравнение является аналитическим выражением первого закона термодинамики. [c.45]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ (УРАВНЕНИЕ ТЕПЛА) [c.59]

Здесь уместно заметить, что в аналитическое выражение первого закона термодинамики (du = dq—dl) должны входить соответственно количества теплоты и работы, которые производит окружающая среда над системой dq f > и поскольку в соответствии с зако- [c.47]

Следовательно, полученные ранее выражения (3. 1) сИ = р (IV м (3.3) кд = Т йз являются правильными только для равновесных процессов. А поэтому аналитическое выражение первого закона термодинамики (1.5) в применении к равновесным процессам может быть представлено через параметры состояния системы в виде [c.51]

Рассмотрим аналитическое выражение первого закона термодинамики, согласно которому теплота п эонесса < 1-2 = — i) + h-i- В изотермическом процесс, и., — = = О Следовательно, qi i = /i 2. Таким образом, вся подведенная теплота в изотермическом процессе расходуется на совершение работы. [c.39]

В изотермическом процессе onst, поэтому Ыг— —U = T2—7 i)=0, т. е. внутренняя энергия не изменяется, и аналитическое выражение первого закона термодинамики принимает вид [c.135]

В этой же таблице приведены значения теплоты парообразования г. По аналитическому выражению первого закона термодинамики тепло г расходуется на изменение внутренней энергии воды и на совершение водой работы расширения при превращении ее в пар. Та-к как сообщ ение воде тепла г происходит без измевения температуры ( onst), то изменения внутренней кинетической энергии воды при превращении ее в пар не происходит. Все изменение внутренней энергии ( " — и ) заключается в одном лишь изменении внутренней потенциальной энергии, т. е. в преод олении сил сцепления между молекулами. Часть тепла г. [c.124]

А1 — работа преодоления внешних сил в ккал1кг. Уравнение (38) является аналитическим выражением первого закона термодинамики и формулируется следующим образом подведенное к системе тепло расходуется на изменение внутренней энергии системы и на совершение работы против внешних сил сопротивления. [c.28]

Сушковым были опубликованы в различных журналах следуюшие научные статьи Кулиссное парораспределение Гейзингера (1906) Теоретические исследования влияния вредного пространства в паровых машинах (1923) Повышение экономичности паросиловых установок (1933) К вопросу определения к. п. д. турбинной ступени (1938) Таблица насыщенных паров дифенила Аналитическое выражение первого закона термодинамики для необратимых процессов (1941). [c.644]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...