Движение точки абсолютное

Если текущую координату s совместить с проекцией центра тяжести корпуса машины на направление движения, то абсолютное перемещение центра j-то катка по вертикали с достаточной для практического анализа движения машины точностью можно записать в следующем виде [c.29]

Из теоретической механики известно, что при плоскопараллельном движении твердого тела (звена механизма) это движение в каждый момент времени может быть представлено как вращение вокруг некоторой точки, называемой мгновенным центром вращения. В механизмах мы можем рассматривать движение звеньев относительно стойки и относительно любого из звеньев механизма. Если движение звена относительно стойки принять за абсолютное движение, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в абсолютном движении рассматриваемого звена. Если же рассматривается движение звена относительно любого подвижного звена механизма, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в относительном движении рассматриваемых звеньев. [c.64]

Как было показано выше, для любого механизма в любом его положении могут быть определены все мгновенные центры вращения в абсолютном и в относительном движениях его звеньев. Следовательно, если имеется механизм, воспроизводящий то или иное движение, то такое же движение звеньев может быть осуществлено механизмом, представляющим собой две сопряженные центроиды. [c.67]

В ротативном двигателе, схематически показанном на рисунке, цилиндры, прикрепленные к картеру, вращаются вместе с ним вокруг неподвижной оси вала О, а шатуны поршней вращаются вокруг пальца А неподвижного кривошипа ОА. Указать 1) траекторию абсолютного движения точек В поршней и 2) приближенное уравнение их относительного движения по отношению к цилиндрам, если цилиндры вращаются с угловой скоростью (В. Дано ОА = г и АВ = I. Оси Ох и Оу имеют начало в центре вала. Принять, что X — г// мало. [c.154]

Кажется, что у точки А два различных нормальных и касательных ускорения. Но а и а касательное и нормальное ускорения абсолютного движения точки А по [c.175]

Если 0,x,y,z, -неподвижная система осей координат, а O.vjr — подвижная (рис. 88), то, как известно, абсолютным движением точки называют ее движение относительно неподвижной системы осей координат, а относительным — ее движение относительно подвижной. Переносным движением точки называю ее движение в рассматриваемый момент времени вместе с подвижной системой осей относительно неподвижных. Относительные скорость и ускорение обозначают ( , и переносные и а , а абсолютные -v и а. [c.197]

В классической механике такими абстракциями или моделями являются по существу все вводимые исходные положения и понятия. Они учитывают то основное, определяющее, что существенно для рассматриваемого механического движения и позволяет его строго охарактеризовать и изучить. Так, например, вместо реальных материальных тел в механике рассматривают такие их абстрактные модели, как материальная точка, абсолютно твердое тело или сплошная изменяемая среда, абстрагируясь от учета в первом случае формы и размеров тела, во втором— го деформаций, в третьем — молекулярной структуры среды. Но только построив механику такого рода моделей, можно разработать методы, позволяющие изучать с пригодной для практики точностью равновесие и движение реальных объектов, проверяя в свою очередь эту пригодность опытом, практикой. [c.6]

Второй закон динамики и полученные из него выше уравнения и теоремы верны только для так называемого абсолютного движения точки т. е. движения по отношению к инерциальной ( неподвижной ) системе отсчета. [c.223]

В случае, когда переносное движение при сложном движении точки не является поступательным (рис, 3.15), то абсолютное ускорение точки равно векторной сумме трех ускорений переносного, относительного и кориолисова [c.79]

Относительное, переносное и абсолютное движения точки [c.293]

Движение точки М относительно неподвижной системы отсчета называют абсолютным движением точки. [c.294]

Скорость и ускорение точки в абсолютном движении называют абсолютной скоростью и абсолютным ускорением точки и обозначают V и W. [c.294]

Движение точки М (рис. 384) по отношению к неподвижной системе отсчета, которое названо абсолютным движением, является сложным, состоящим из относительного и переносного движений точки. Основная задача изучения сложного движения состоит в установлении зависимостей между скоростями и ускорениями относительного, переносного и абсолютного движений точки. [c.295]

Решение, Свяжем подвижную систему отсчета с корпусом вертолета, неподвижную — с Землей. Абсолютное движение точки винта вертолета сложное оно состоит из движения с винтом, вращающимся вокруг вертикальной оси, и движения в вертикальном направлении вместе с корпусом вертолета. Вращение винта вокруг сю оси является относительным движением (это движение наблюдает пассажир вертолета, связанный с подвижной системой отсчета). Переносным движением является поступательное движение корпуса вертолета вертикально вверх. [c.304]

Абсолютное движение точки М состоит из этих двух движений. Так как диск вращается равноускоренно, его угловая скорость определяется выражением (79.12) [c.312]

Разложим абсолютное движение точки Л1 на два движения относительное движение вдоль полярного радиуса, т. е. вдоль оси Or, и переносное вращение вместе с осью Or вокруг центра О. [c.316]

Дайте определение относительного, переносного и абсолютного движений точки, а также скоростей и ускорений этих движений. [c.323]

Так как две стороны Ма и ас треугольника Мае перпендикулярны к двум сторонам Р М и Р М треугольника Р МР , то и третьи стороны этих треугольников должны быть взаимно перпендикулярны, т. е. скорость абсолютного движения точки v направлена перпендикулярно к отрезку Р,.Рг. [c.339]

Примером голономной, двусторонне стационарной связи может служить абсолютно жесткий стержень ОМ длиной I, соединяющий материальную точку с неподвижной точкой О (рис. 54). Стержень ОМ ограничивает движение точки, допуская ее движение лишь по сферической поверхности радиусом I. [c.64]

В правой части уравнения (26.8) имеется только геометрическая сумма приложенных к точке сил, как в основном уравнении абсолютного движения точки (26.1), т. е. подвижная система отсчета Охуг является в этом случае тоже инерциальной системой. [c.79]

Решение. 1. Если точка привеса математического маятника движется, то абсолютное движение маятника является сложным. Свяжем подвижную систему [c.84]

Кинематика изучает движение механической системы, в частности абсолютно твердого тела, независимо от сил, действующих на эту систему. Так как при движении твердого тела различные его точки могут двигаться различно, то в кинематике сначала изучается движение более простого объекта, а именно движение точки, а затем — движение твердого тела. [c.142]

Движения точки абсолютное > и относительное. Движение переносное. Представим себе, что точка. М движется одновременно в двух неизменяемых средах 5 и 2, Положение точки М в этих средах пусть определяется с помощью систем осей Oxyz и неизменно [c.117]

Полупрямая ОА вращается в плоскости рисунка вокруг неподвижной точки О с постоянной угловой скоростью м. Вдоль ОА перемещается точка М. В момент, когда полупрямая совпадала с осью х, точка М находилась в началее координат. Определить движение точки М относительно полупрямой ОЛ, если известно, что абсолютная скорость v точки М постоянна по величине. Определить также абсолютную траекторию и абсолютное ускорение точки Л1 [c.169]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Теорема об изменении кинетической энергии материальной гочки. Пусть точка М совершает переносное движение вместе с подвижной сисгемой координат Оху OTHO Hrejn,HO основной системы координаг 0 x y z и относительное движение но отношению к системе координат Oxyz (рис. 71). Абсолютным движением точки М является ее сложное движение [c.341]

Движение, совершаемое точкой по отношению к неподвижной системе, отсчета O XiyyZi называется абсолютным или сложным. Траектория D этого движения называется абсолютной траекторией, скорость — абсолютной скоростью (обозначается v g) и ускорение — абсолютным ускорением (обозначается Оаб)- [c.156]

Суш,ественным является вопрос о том, по отношению к какой системе отсчета справедлив закон инерции. JibraroH предполагал, что существует некое неподвижное (абсолютное) пространство, по отношению к которому этот закон выполняется. Но по современным воззрениям пространство—это форма существования материи, и какого-то абсолютного пространства, свойства которого не зависят от движущейся в нем материи, не существует. Между тем, поскольку закон имеет опытное происхождение (еще Галилей указал, что к этому закону можно прийти, рассматривая движение шарика по наклонной плоскости со все убывающим углом наклона), должны Существовать системы отсчета, в которых с той или иной степенью приближения данный закон будет выполняться. В связи с тим в механике, переходя, как обычно, к научной абстракции, вводят понятие о системе отсчета, в которой справедлив закон инерции, постулируют ее существование и называют инерциальной системой отсчета. [c.182]

Уравнение (56) выражает основной закон динамики для относительного дви)<<ения точки. Сравнивая равенства (55) и (56), приходим к выводу все уравнения и теоремы механики для относительного движения тонки составляются так оке, как уравнения абсолютного движения, если при этом к действующим на точку силам взаимодействия с другими телами прибавить переносную и кориолисову силы инерции. Прибавление сил f ep и fучитывает влияние на относительное движение точки перемещения подвижных осей, м [c.224]

Решение. Переносным движением точки М является движение точки вместе с диском, т. е. вра7цеш е с угловой скоростью = w = 3 с а относительным —i колебательное движение точки вдоль оси х. Траекторией точки диска, с которой в рас-сматрнваемьи" момент времени совпадает движущаяся точка М, является окруж1юсть в плоскости, перпендикулярной к оси вращения Oz, с центром О и радиусом, равным абсолютной величине координаты х (рис. 404, б). [c.318]

Для определения модуля угловой скорости со абсолютного вращения плоской фигуры III воспользуемся скоростью точки Рг — мгно-венгюго центра скоростей относительного движения. Так как относительная скорость точки Рг равна нулЕо, то абсолютная и перерюсная скорости этой точки равны между собой. [c.335]

Так как точка М выбрана произвольно, то абсолютная скорость любой точки плоской фигуры III направлена перпендикулярно к отрезку РсРг, а ее модуль равен произведению расстояния между мгновенными центрами скоростей переносного и относительного движений па модуль угловой скорости одного из составляющих вращений (рис. 419, а и б). Следовательно, скорости всех точек фигуры III геометрически равны, т. е. мгновенный центр скоростей абсолютного [c.339]

Точка М движется относительно тела D. По заданным уравнениям ошосительного движения точки М п движения тела D определить для момента времени t = ty абсолютную скорость и абсолютное ускорение точки М. [c.60]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.88 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.130 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.208 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.70 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.161 , c.225 , c.263 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.214 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...