Угол возмущения

Угол возмущения соотношения [c.526]

Угол возмущения a определяется и соотношения [c.697]

По определению линии возмущения угол возмущения а, образованный ею с направлением потока в данной точке, равен [c.244]

Маха (угол возмущений) 265 [c.735]

По 27 гл. IV заключаем, что характеристики играют роль линий возмущения в рассматриваемом сверхзвуковом потоке. Чем больше число Мсо, тем меньше угол возмущения а, образуемый линиями 1 о мущений с осью Ох. На рис. 104 показано взаимное расположение [c.333]

Заметим, наконец, что при М—оо угол возмущения v. равен нулю, 1, е. линия возмущения совпадет с линией тока. Таково предельно возможное расширение потока при огибании угла. [c.377]

Обозначим угол, образуемый вектором скорости с направлением характеристики, через и (угол возмущений). Известно, что [c.446]

При этом угол —(Л1, где угол возмущений, соответствующий скорости [c.463]

В этом случае х>90°—( 1, где попрежнему угол возмущений, соответствующий скорости потока V. [c.463]

Если обтекается тело с выпуклой криволинейной поверхностью (рис. 24,6), то граничные волны отделяются при каждом изгибе поверхности тела и расходятся от точек обтекаемого тела, при этом происходит рассеяние волн. При обтекании же вогнутой криволинейной поверхности граничные волны сходятся (рис. 24, в) и поток не расширяется, а сужается и скорость его уменьшается. Угол возмущений при этом увеличивается. [c.80]

Рассмотрим теперь возмущенное движение точки В, полагая, что угол упреждения j не удовлетворяет равенству (1). Обозначая расстояние АВ через а, находим проекции относительной скорости на АВ и на ось, перпендикулярную к АВ [c.648]

Из уравнения (12) следует, что расстояние а обращается в нуль при ф О с отрицательной стороны. Таким образом, в это.м случае обе траектории невозмущенного движения (рис. г) сливаются в одну прямую Ах, углы 4 1 и ф-2 обращаются соответственно в нуль. В этом случае следует судить об устойчивости движения по прямой Ах на основании знака возмущения. Если начальное отклонение находится в первой четверти, то точка В будет отклоняться все дальше от прямой Ах и совпадет с точкой А при ф -> 0 с отрицательной стороны. Если начальное отклонение лежит в четвертой четверти, то точка В будет приближаться к прямой Ах, угол будет стремиться к нулю. В этом случае движение устойчиво в большом. [c.650]

Содержащиеся в книге методы анализа систем канонических уравнений Гамильтона включают метод Якоби-Гамильтона, теорию последнего множителя Якоби [70], интегральные инварианты, переменные действие-угол [21, 49, 55]. Для иллюстрации эффективности приложений всего этого арсенала методов в книге даются элементы теории возмущений. [c.13]

Из (50) следует, что угол 1)> тем меньше, чем больше собственный кинетический момент гироскопа Jг(л угол г]) прямо пропорционален моменту импульса силы относительно неподвижной точки гироскопа. Формулу (50) применяют для оценки действия на гироскоп кратковременных сил возмущений, когда величина т очень мала. Если собственный кинетический момент достаточно велик по сравнению с моментом импульса силы, то ось гироскопа почти не отклоняется, т. е. на нее не влияют кратковременные импульсы сил или удары. Ось гироскопа устойчива к таким импульсам сил. Удары по оси гироскопа не приводят к заметному ее отклонению от первоначального направления. [c.495]

Направления проходящих через каждую точку плоскости характеристик и С- расположены по обе стороны от проходящей через ту же точку линии тока и образуют с ней угол, равный местному значению угла возмущений а (рис. 51). Обозначим посредством то тангенс угла наклона к оси (угловой коэффициент) линии тока в данной ее точке, а посредством т+ и т- — угловые коэффициенты характеристик С+ и С . Тогда по формуле сложения тангенсов напишем m, — т — т [c.611]

Перейдем к составлению дифференциальных уравнений возмущенного движения. Для упрощения мы предположим, что угол а — настолько мал. что [c.269]

Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а. [c.195]

Итак, фронт очень слабого косого скачка уплотнения располагается по отношению к набегающему потоку под углом о о. который определяется равенством (46). Сильные возмущения, как было показано выше, распространяются со сверхзвуковой скоростью, в связи с чем фронт сильного скачка образует с набегающим потоком больший угол, чем характеристика а > ао. [c.133]

Если бы в некоторой точке А стенки (рис. 4.10) имелось какое-либо малое препятствие, то оно вызвало бы слабое возмущение равномерного потока. Такое возмущение распространилось бы в равномерном сверхзвуковом потоке по прямой линии — характеристике, составляющей с направлением скорости угол ао, определяемый из условия [c.156]

Этот угол, как нам уже известно, называется углом распространения слабых возмущений. [c.156]

Угол распространения слабых возмущений [c.165]

ЯВИТСЯ ИСТОЧНИКОМ возмущений. Поток, обтекая точку С, повернется на некоторый угол б. Скорость его увеличится, а давление в потоке упадет до величины давления, существующего в пространстве за точкой С. Картина течения при этом совершенно аналогична обтеканию внешнего тупого угла. Различие заключается лишь в том, что в случае обтекания тупого угла задан угол поворота потока б и требуется найти все параметры газа после [c.168]

Величина равнодействуюш ей зависит от числа М1 и степени разрежения е. Очевидно, что при фиксированных значениях первых двух величин равнодействующая возрастает с уменьшением е. При некотором значении е осевая скорость далеко за решеткой достигает скорости звука, и характеристика становится параллельной фронту решетки. В атом случае имеющиеся возмущения (за решеткой) не распространяются вверх по потоку. При повышении давления за решеткой (е > 1) в выходной части межлопаточного канала образуется система скачков, приводящая к повышению давления на нижней поверхности и возникновению силы, действующей в положительном направлении оси п. С возрастанием рг эта сила увеличивается, а угол отставания уменьшается. При некотором значении рг = рг шах и соответственно е = Вшах в межлопаточном канале образуется прямой скачок, и на выходе из решетки устанавливается дозвуковой поток с нулевым углом отставания. [c.89]

На рис. 11.16 показана схема получения голограммы при помощи установки, представленной на рис. 11.6. Из рис. 11.16 видно, что при развороте полупрозрачного зеркала 5 между сигнальной А[ и опорной Л о когерентными волнами образуется угол 0. В результате после проявления фотопластины, помещенной на месте экрана 6, получается голограмма — своеобразная дифракционная решетка с чередующимися темными и светлыми полосами высокой частоты. При появлении фазовых возмущений от неоднородности они налагаются на структуру решетки голограммы в виде искажений интерференционных полос. Такая голограмма содержит практически всю информацию об исследуемом потоке. [c.233]

Угломеры оптические Й2 Углы апретурные 233 Угол возмущения 524 [c.554]

Считая течение плоским (см.рис.1.6), определяем параметры течения у стенки за изломом контура (в зоне возмущения потока). В soHe I дамение и скорость потока считаются"аввозмущенными" и определяются по методу, описанному в работе Д/. Параметры потока в зоне П определяются по соотношениям для плоских сверхзвуковых течений при постоянной внтропиа. Угол поворота потока на участке (Ху Нравен. Угол разворота потока от направления с числом Маха, равным. 1, до скорости в зоне П определяется по формуле [c.22]

При отклонении корабля от заданного поступательного прямолииейиого движения рулевой отклоняет руль АВ на некоторый угол р с целью устранения возникающих возмущений. [c.281]

Доказательство этого утверждения (Н. В. Squire, 1933) состоит в том, что система уравнений (26,4) для воз.мущенпй вида (26,4) 1 ожет быть приведена к виду, в котором она отличается от уравнений для двумерных возмущений лишь заменой R на R os ф, где ф — угол между к и Vo (в плоскости xz). Поэтому критическое число R p для трехмерных возмущений (с заданным/ ) Rkp = R,

[c.150]

Рассмотрим вопрос об устойчивости равновесного положения оси враш,ающегося ротора (р = 0), сделав предварительно одно тривиал1.ное, но вместе с тем важное замечание координаты и их скорости долна1ы быть определены для каждого состояния системы. При исследовании стационарного движения неуравновешенного ротора, установленного в нелинейных подшипниках (см. пример 5 4.5), удобна пользоват(,ся полярными координатами. Но в положении равновесия радиус р центра масс С ротора и его скорость р равны нулю (р = О, р - 0), а полярный угол ф и угловая скорость ф не имеют смысла. Кроме того, в полярных координатах уравнения двия ения оси ротора (они являются одновременно и уравнениями возмущенного движения около полои ения равновесия) имеют вид [c.96]

На рис. 3.12 представлены кривые а = /(со), соответствующие различным значениям числа М набегающего потока, построенные для воздуха к = 1,4). Как видим, каждому значению числа М отвечает некоторое предельное отклонение потока (<в = Ютах). Так, при М = 2 поток может быть отклонен не более чем на угол omai = 23°, при М = 3 — на Штах = 34°, при М = = 4 — на Штах = 39°. Даже при бесконечно большой скорости (М = оо) ноток можно отклонить максимум на угол Штах = 46°. Наличие такого ограничения в отклопенип потока после скачков уплотнения является вполне естественным фактом, ибо как при бесконечно слабом скачке, т. е. когда угол а равен углу распространения слабых возмущений, а образующая конуса возмущения является характеристикой, так и при наиболее сильном — прямом скачке угол отклонения потока становится равным нулю, следовательно, кривые (о = /(а) имеют максимумы. [c.134]

На кривых рис. 3.12 видно также, что одному и тому н е от-клопению потока отвечают два положения фронта скачка. Косой скачок с большим углом наклона (верхнее значение на кривой а (со)) называют сильным скачком, косой скачок с меньшим углом наклона — слабым скачком. Опыты показывают, что из двух возможных положений плоского косого скачка более устойчивым является то, при котором угол между направлением потока и фронтом скачка меньше. Таким образом, на рис. 3.12 более важны нижние ветви кривых, лежащие под точками максимумов. Нижнее пересечение каждой из кривых а = /((о) с осью ординат соответствует перерождению скачка в слабую волну, а получающийся при этом угол ао представляет собой угол слабых возмущений. [c.134]

При любом сколь угодно малом фиксированном значении угла отклонения потока со можно достичь такого значения числа Маха, при котором условие (28) будет выполнено. Следовательно, в соотношениях (21) — (27) можно пренебречь членами 1/Мн, и тогда окажется, что безразмерные значения возмущений скорости и/и)в, vJwв, безразмерная плотность р/рн и угол наклона фронта скачка а не зависят от Мн, а безразмерные значения давления р1рв (и температуры [c.111]

В 1956 г. появляется статья Браута и Пригожина, открывшая новое направление, относящееся к брюссельской щколе [50]. Основная идея этой работы заключалась в введении Фурье-раз-ложения функции распределения и последовательном применении переменных угол — действие (в классической механике). Это позволило получить основное кинетическое уравнение для Л -частичной функции распределения по импульсам. Обобщение этой теории проведено с помощью теории возмущений и диаграммой техники [51], которое затем было перенесено и на неоднородные системы [52 53]. В настоящее время это направление интенсивно развивается. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...