Направленное акустическое излучение

Направленное акустическое излучение [c.314]

НАПРАВЛЕННОЕ АКУСТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ [c.315]

Формулировка проблемы. Первым шагом при решении задачи уменьшения шумов, порождаемых какой-либо отдельной деталью двигателя, является классификация этого шума и определение его доли в общем шуме двигателя. Обычно измерение уровня шумов проводится с полностью покрытым звукоизоляцией двигателем, и далее исследуются независимо друг от друга основные источники шума. Однако разработанные в последнее время приборы позволяют определять вклад различных источников шума с помощью измерения различных параметров на поверхности двигателя без покрытия его звукоизоляцией. Именно такие приборы для измерений интенсивности акустических колебаний здесь широко применялись. Их работа основана на измерении уровней звукового давления с помощью двух микрофонов, установленных около поверхности исследуемого узла. По результатам измерений, получаемых при помощи микрофонов, можно определить интенсивность излучения акустических волн в заданном направлении. Обследовав таким образом всю поверхность узла и просуммировав полученные результаты, можно определить мощность акустического излучения этого узла. Подобные приборы можно использовать как на работающем двигателе, так и на неработающем. В последнем случае к двигателю прикладывается сила, возбуждающая колебания, по возможности близкие тем, что возникают в работающем двигателе. Данный подход удобен для исследования влияния тех или иных внешних условий, например температуры окружающей среды, на работу демпфирующего покрытия, что будет проиллюстрировано на примере крышки клапанов. [c.374]

Осн, параметры, определяющие пространственную избирательность Г, а.,— характеристика направленности и коэф. концентрации (см. Направленность акустических излучателей и приёмников). Способность Г. а. преобразовать энергию (обычно из электрической в акустическую при излучении и акустической в электрическую при приёме) характеризуется чувствительностью, излучаемой мощностью и уд, излучаемой мощностью. [c.462]

НАПРАВЛЕННОСТЬ акустических излучателей и приёмников — нек-рая пространственная избирательность излучателей и приёмников, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. обусловливается интерференцией звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отд. участков излучателя (в случае многоэлементной акустич. антенны — от отд. элементов антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной акустич. антенны — также и интерференцией развиваемых приёмными элементами электрич. напряжений при падении звука из нек-рой точки пространства. В нек-рых случаях, напр. у рефлекторных, рупорных и линзовых антенн, в создании Н. кроме интерференции существ, роль играет и дифракция волн. Аналогичные фнз. явления вызывают Н. эл.-магн. излучателей и приёмников (Н. эл.-магн. антенн), поэтому в теории направленности акустич. и эл.-магн. антенн много сходных понятий, определений и теорем. В зависимости от матем. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются разл. теоретич. методами. В случае наиб, простой модели, представляющей собой дискретную (или непрерывную) совокупность малых по сравнению с длиной волны X излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (или интегрированием) сферич. волн, создаваемых отд. элементами. Для плоских излучателей, заключённых в бесконечные плоские экраны, применяется принцип Гюйгенса. Поле сложных цилиндрич. или сферич. излучателей определяется с помощью метода собств. ф-ций. Наиб, общие теоретич. методы основаны на использовании ф-ций Грина. [c.242]

В неизотермических струях повышение температуры приводит к возрастанию градиента скорости звука в слое смешения струи и усилению отклонения направления излучения от оси струи. Пространственное распределение шума струи при увеличении температуры потока становится неравномерным, а максимум интенсивности акустического излучения смещается в сторону больших углов (р например, при начальной температуре струи То = 800 К он наблюдается при ip = 40° (рис. 1.15). Здесь характеристики направленности шума струи даны в виде зависимостей 10 Ig Ф от угла (р между осью струи и направлением на точку измерения шума, причем 10 Ig Ф - фактор направленности, который представляет собой разность между измеренным уровнем шума и уровнем шума в той же точке от фиктивного источника такой же мощности, как и исследуемый источник, но излучающего звук равномерно во всех направлениях. [c.29]

Эффективность воздействия внешнего излучения на сверхзвуковые струи при увеличении l/h падает. Это иллюстрируется зависимостями на рис.7.6 для плоской струи (ро = 3,4 атм, / = 18,7 кГц). Этот вывод согласуется с данными работы [7.11], согласно которой воздействие поперечного акустического облучения сверхзвуковой струи становится особенно ощутимым при акустическом облучении кромки сопла. В этой же работе указывается, что при воздействии на сверхзвуковую струю пилообразных звуковых волн ее ударно-волновая структура может разрушиться, что приводит к значительным изменениям в излучении шума. Так, показано, что при этом (М = 2, п = 0,8, fs = 8,5 кГц и /а = 11,8 кГц) в направлении максимального излучения в области частот вблизи максимума спектра излучаемой акустической мощности наблюдается снижение широкополосного шума на величину до 10 дБ. [c.183]

На рис. П.3.1, а представлены полярные диаграммы интенсивности акустического излучения линии на цилиндре, рассчитанные по формуле (П.3.11) для различных ka. Слева схематически изображен поперечный разрез цилиндра. Видны направления излучения от линии. На p iz. П.3.1, б показано, что излучаемая мощность в области низ- [c.232]

Условие, определяющее направление излучения Вавилова — Черенкова, совпадает с условием (2.94) для направления акустической волны. Это и не удивительно, так как оно имеет чисто кинематический характер и поэтому справедливо для волн любой природы. Отметим еще раз, что оно выполняется только при V>v — скорость источника должна быть больше скорости волн в среде. Фронт излучаемой волны представляет собой конус, вершина которого перемещается вместе с зарядом со скоростью V (см. рис. 2.18). Приемник излучения, находящийся в какой-либо точке Л, зафиксирует отдельную вспышку света в тот момент, когда фронт пройдет через эту точку. [c.137]

Расчет характеристик поля течения проводился на основе двухпараметрической модели турбулентности [6]. Сначала определялись средние скорость и плотности, энергия турбулентности и турбулентная вязкость. Затем по известным параметрам потока с помощью описанной выше модели рассчитывались диаграммы направленности, спектры и мощность акустического излучения. Существующие расчетные методы не позволяют определять скорость конвекции в струе. Поэтому скорость конвекции определялась аппроксимацией экспериментальных данных. Исследование поля скорости конвенции в затопленных, соосных струях воздуха и струях газа малой плотности показало, что скорость перемещения вихрей с характерными размерами больше ширины зоны смешения Ь увеличивается с ростом частоты (числа Струхаля Sh = fb/Urn), а при размерах вихря меньше ширины зоны смешения от частоты не зависит и достигает величины порядка местной скорости Uj (рис. 1). [c.330]

Выше мы рассматривали колеблющуюся поверхность (диск, поршень), вставленную в экран и излучающую звук в полупространство. При отсутствии экрана картина распределения звукового поля в пространстве существенным образом изменяется меняются и условия излучения такой поверхности. Свободно колеблющаяся поверхность представляет собой так называемый двойной источник , или Рис. 72. Характеристика направлен- акустический диполь. Проще ности акустического диполя. в его составить представление о таком диполе следующим образом. Представим себе два одинаковых по интенсивности источника звука, например два пульсирующих шара, находящихся друг от друга на расстоянии Пусть эти шары колеблются в противофазе — когда один из них создаёт сжатие, другой создаёт разрежение. Такая комбинация источников и называется двойным источником , или акустическим диполем. На рис. 72 показана характеристика направленности акустического диполя она имеет вид восьмёрки, причём звуковое поле в направлении, перпендикулярном к линии, соединяющей источники, отсутствует. Такая характеристика направленности является результатом интерференции. [c.124]

Почти все нагрузки, действующие на элементы машин и сооружений, находятся под влиянием большого количества разнообразных и сложным образом взаимодействующих причин и поэтому в той или иной мере носят случайный характер. В ряде приложений случайный характер нагрузок является их доминирующей чертой. Таковы, например, силы, порождаемые атмосферной турбулентностью и акустическим излучением работающих реактивных двигателей, сейсмические силы, а также силы, обусловленные некоторыми взрывными воздействиями, и т. п. Расчет на прочность при подобных нагрузках, не учитывающий их случайной природы, будет, очевидно, крайне схематичным и не сможет правильно оценить действительный запас прочности конструкции. Правильный расчет должен базироваться на методах теории вероятностей и математической статистики. Развитие статистических методов относится к одному из современных направлений науки о прочности [7 ]. [c.23]

Для подводной акустической локации (см. гл. VI, 6) применяются акустические волны с частотой, лежащей далеко за пределами слышимо-ч ти, —ультразвуки частоты порядка 10 —10 герц ). Это делается главным образом для того, чтобы можно было посылать остро направленные пучки излучения как мы увидим, для акустических излучателей существует соотношение между остротой направленности, длиной волны и размерами излучателя, аналогичное выведенному в 4, 5 для сложных антенн. [c.314]

Легко видеть, что при ненаправленном источнике звука [Ф(9)=1 и й = 1] формула (12.47) переходит в (12.40). Если же громкоговоритель обладает заметной направленностью, то коэффициент осевой концентрации велик (й>>1) и в осевом направлении акустическое отношение имеет значительно меньшую величину, чем при ненаправленном источнике звука. Уменьшение акустического отношения обусловлено при этом возрастанием энергии прямого звука за счёт осевой концентрации излучения поэтому применение громкоговорителей направленного действия в помещениях с повышенной реверберацией может в известной мере компенсировать их акустические дефекты. [c.412]

Метод магнитной памяти металла представляет принципиально новое направление в технической диагностике. Это второй после акустической эмиссии (АЭ) пассивный метод, при котором используется информация излучения конструкций. При этом ММП, кроме раннего обнаружения развивающего дефекта, дополнительно дает информацию о фактическом напряженно-деформированном состоянии объекта контроля и выявляет причину образования зоны концентрации напряжений - источника развития повреждения. [c.349]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

Поле излучения-приема — среднее значение амплитуды акустического сигнала на приемном преобразователе Рп> возникающего в результате отражения излучения того же преобразователя от точечного рефлектора, помещенного в некоторой точке В пространства и рассеивающего падающие волны равномерно по всем направлениям. Оно практически пропорционально квадрату поля излучения. [c.214]

Полное изображение типа С образуется при перемещении преобразователя в направлении, перпендикулярном к направлению электронного сканирования. При этом сигналы коорди-, нат строки вырабатываются датчиками координат, как в системе с ручным (механическим) сканированием. Более простое решение этой задачи может быть получено с применением двумерного электронного сканирования. Пьезоэлементы двумерной матрицы (например, с числом элементов 8X8) возбуждаются с задержками, обеспечивающими сложение амплитуд акустических импульсов лишь на определенных направлениях в объекте контроля. Аналогично в тракте приема принятые пьезоэлементами сигналы предварительно задерживаются так, что суммирование амплитуд соответствует направлению излучения. [c.271]

Для повышения объема информации при определении физико-механических свойств измеряют скорости ультразвуковых волн различных типов. Это достигается применением ЭМА-метода, обеспечивающего одновременно повышение точности измерения за счет устранения слоев контактной жидкости. Используя ЭМА-преобразователи, можно добиться излучения и приема одновременно трех волн — продольной и двух поперечных. Изменяя скорость и коэффициент затухания каждой волны, определяют анизотропию, упругие постоянные, главные направления кристаллографических осей. Измерив таким образом акустическую анизотропию, можно оценить некоторые технологические параметры металлических листов, например их штампуемость. [c.286]

Источник звука в свободном пространстве характеризуется акустической мощностью, частотным спектром излучения и характеристикой направленности. [c.11]

В работах [37, 57] расчет акустического поля выполнен путем разложения сферических волн, излучаемых в призму элементарными источниками, на плоские гармонические волны с комплексным значением вектора к. Поле в изделии, полученное в результате вычислений, имеет такой вид, будто диаграмма направленности образована в призме, а затем каждый луч этой диаграммы на границе с изделием был преломлен и ослаблен на величину, соответствующую коэффициенту прозрачности. Этот вывод очевиден, если путь в призме больше длины ближней зоны пластины излучателя и в призме сформировалась диаграмма направленности. Но он, однако, не является очевидным, когда (как это бывает на практике) путь в призме меньше длины ближней зоны и лучи еще не образовались. Имеются обширные данные [32] по расчету приведенным способом диаграмм направленности конкретных преобразователей при излучении в изделия из различных материалов. [c.86]

Основная акустическая характеристика ПЭП —диаграмма направленности. Центральную часть диаграммы направленности, в пределах которой амплитуда сигнала уменьшается от единицы до нуля, называют основным лепестком. На практике за нижнее значение амплитуды основного лепестка, определяющее угол расхождения пучка лучей, принимают 0,1 (20 дБ) для ноля излучения или приема и 0,01 (40 дБ) для поля излучения —приема. [c.137]

Условие построения оптимальной акустической системы, реализующей основные направления прозвучивания, сводятся к следующему направления в пространстве оси отраженного УЗ-поля и оси излучения — приема должны быть по возможности близки друг к другу, т. е. [c.214]

Приближенное представление акустического поля преобразователя является достаточно точным лишь когда угол Р не приближается к критиче. ским углам и По результатам более точных расчетов и экспериментов видно, что центральный луч (направление максимума излучения в изделии) отклоняется от направления акустической оси (рис. 34), рассчитанного по закону синусов, в сторону значений углов, соответствующих максимальному значению D (а) (см. рис. 15, 16), кроме того, сглаживаются осцилляции в ближней зоне и деформируется диаграмма направленности (pH i 35). Отклонения от приближенной теории тем значительнее, чем меньше произведение радиуса пьезопластины на частоту. [c.218]

Наиболее интенсивные источники широкополосного шума находятся в переходном участке струи. Угол (р, при котором наблюдается максимум излучения в дальнее поле, увеличивается с ростом скорости истечения и температуры струи. Так, для холодной струи (Мо = 1,5, То = 288 К) угол максимального излучения 25°, а для высокотемпературной струи (Mq = = 3,5, То = 3000К)угол(/ %65° [7.3]. Следует отметить, что если максимум акустического излучения шума смешения соответствует диапазону углов (/3 3 30 - 60°, то широкополосный шум, обусловленный скачками уплотнения, не обладает ярко выраженной направленностью. Интенсивность этого шума определяется интенсивностью скачков уплотнения в струе и практически не зависит от температуры торможения на срезе сопла. В то же время шум смешения возрастает с ростом температуры торможения. Поэтому шум, вызванный скачками уплотнения, в наибольшей степени проявляется для холодных струй и при больших углах (f, где шум смешения относительно мал. [c.180]

По результатам более точных расчетов и экспериментов видно, что центральный луч I, 2 (направление максимума излучения в изделии) отклоняется от направления акустической оси 3 (рис. 35), рассчитанного по закону синусов, в сторону значений углов, соответствующих максимальному значению )(а)(см. рис. 13, 14), кроме того, сглаживаются осцилляции в ближней зоне и деформируется диафамма направленности (рис. 36). Отклонения от приближенной теории тем значительнее, чем меньше произведение радиуса пьезопластины на частоту. [c.224]

Если входным сигналом является сигнал акустический, приходящий на вход 2 с амплитудой а. , то для выходных сигналов получим bi=Si2a-2, Ь Зца.,, b-j- s,su2. Из соотношений (3.4) как раз и следует, что =о /4, bi= al 4, bl -d /2. Если еще учесть, что при возбуждении ПАВ половина излучаемой мощности теряется из-за акустического излучения в противоположном направлении, то очевидно, что общие вносимые потери в линии (без учета потерь на распространение ПАВ) для первого снимаемого с ВШП выходного электрического сигнала составляют 6 дБ. Отраженный сигнал, испытав вторичное отражение на передающем ВШП, очевидно, также будет принят на выходе как ложный эхо-илтульс, причем его амплитуда будет только на 12 дБ ниже амплитуды основного задержанного сигнала. Так как обычно ложные эхо-импульсы не желательны, необходимо принимать меры по снижению их уровня. Это может быть достигнуто, например, при помощи рассогласования ВШП по электрическим выходам. Однако при этом возрастают общие потери для основного задержанного сигнала. Аналогичный эффект достигается и в том случае, если нанести на подложку звукопоглощающую пленку или использовать материалы с большим затуханием ПАВ. [c.314]

При изучении процессов потери устойчивости в гидродинамических течениях и потоках исторически основное внимание было отдано крупномасштабным возмущениям — бегущим волнам, которые в пристенных течениях обобщенно называют волнами Толлмина—Шлихтинга, а в свободных сдвиговых слоях — волнами Рэлея или Кельвина — Гельмгольца. В осесимметричной струе могут реализоваться несколько видов таких неустойчивых колебаний, определяемых наличием разных шкал длин и кривизны — толщины сдвигового слоя и разных радиусов искривления в азимутальном и продольном направлениях. Установлено, что шум сверхзвуковой струи, ее акустическое излучение связаны с этими колебаниями сдвиговой неустойчивости. Если исключить из рассмотрения излучение на дискретных частотах, закономерности которого определяются обратной связью через дозвуковую часть слоя смешения или колебаниями диска Маха, а также излучение акустических волн со сверхзвуковыми фазовыми скоростями, то для невысоких сверхзвуковых скоростей потока шум струи определяется только динамикой волн в слое смешения. Э го так называемые широкополосные шумы. Ясно, что при изучении механизма подобного излучения необходимо понимание закономерности развития пульсационного процесса в потоке. [c.119]

Функция Ф(айз1п0) характеризует направленность поля излучения. Диаграммой направленности преобразователя называют изменение амплитуды акустического поля в дальней зоне на постоянном расстоянии от преобразователя в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью. За единицу принимают амплитуду Ра на акустической оси. Часть диаграммы направленности, в пределах которой амплитуда уменьшается от единицы до нуля, называют основным лепестком. Угловой сектор 20, охватываемый основным лепе- [c.81]

Преобразователи с кольцеобразным пьезоэлементом редко применяют в дефектоскопии, так как уменьшение полезной площади вызывает снижение чувствительности. Однако кольцеобразные излучатели ультразвука возникают в некоторых широкополосных преобразователях (см. п. 5.3). Так, в преобразователях с плоско-вогнутой пьезопластиной излучение — прием ультразвука производится кольцами разного диаметра. Увеличение частоты приводит к уменьшению диаметра излучающего кольца, в результате сохраняется величина анА, а следовательно, — направленность акустического поля. В апериодических поверхностно-возбуждаемых преобразовагелях с кольцевым зазором ультразвук излучается узким кольцом, в пределах которого поле очень резко изменяется. Это способствует повышению направленности полей таких преобразователей [50]. [c.84]

В результате во все формулы для поля преобразователя в случае наличия плоскопараллельной задержки вносят следующие изменения. Вводят коэффициент прозрачности по амплитуде давления /), характеризующий ослабление акустических волн на границе задержки с объектом контроля. В случае прохождения ультразвука через границу в прямом и обратном направлениях (при излучении и приеме) уменьшение амплитуды сигнала определяется коэффициентом прозрачности по потоку энергии В Акустическое поле в объекте контроля рассматривают как поле мнимого преобразователя, в результате чего ко всем значениям пути ультразвука в изделии Хв добавляют величину Х = пха- Если при вычислении акустического поля учитывают затухание волн, то множитель, учитывающий его, имеет вид ехр (—Ьа а— —бвХв)у где 6а и бв — коэффициенты затухания звука в объекте контроля и в задержке. Таким образом, при вычислении затухания учитывают расстояние до действительного, а не до мнимого преобразователя. [c.87]

На рис. 39 показан пример построения кривой изменения чувствительности с глубиной для РС-преобразо-вателя, излучатель и приемник которого сделаны одинаковыми. Призмы искателя выполнены из плексигласа, объект контроля — сталь. Углы наклона призм, размеры пьезопластины и расстояния между ними подобраны так, чтобы обеспечить выявление дефектов на глубине 2—200 мм (предельные значения определяются крайними лучами диаграммы направленности) Максимум излучения располагается несколько выше точки пересечения акустических осей, что объясняется влиянием затухания и расхождения лучей. Экспериментальные точки удовлетворительно подтверждают расчетную кривую. [c.90]

Характер изменения звукового давления (или интенсивности) волны вдоль акустической оси преобразователя, под которой понимают перпендикуляр к излучающей поверхности диска, проходящей через его центр, является сложным. В ближней зоне звуковое давление меняется немонотонно, достигает максимального значения при г а затем в дальней зоне монотонно убьшает. В дальней зоне в пределах углового сектора 20 звуковое давление уменьшается по направлению от акустической оси к периферии. Изменение поля в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью изображают в виде диаграммы направленности (рис. 4.8). За единицу принимают амплитуду звукового давления р на оси излучателя. В дальней зоне диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. При размерах излучателя, меньших длины волны, от него распространяются сферические волны, излучение будет ненаправленным. Наоборот, если размеры излучателя больше длины волны, излучаемая энергия концентрируется преимущественно в направлении акустической оси. [c.100]

Источниками акустического излучения при внешнем трении являются разнообразные по физической природе физико-химические и механические процессы на поверхностях и в приповерхностных слоях твердых тел. К их числу относятся упругое и пластическое взаимодействие микровыступов трущихся поверхностей, образование и разрушение адгезионных связей, образование микротрещин в материале, структурные изменения поверхностных слоев деталей, образующих пары трения, химические и коррозионные процессы и т.д. Некоторые из перечисленных процессов, в значительной степени определяющих безотказность работы узлов трения механизмов, сопровождаются регистрируемой АЭ. Поэтому изучение и применёние взаимосвязи АЭ-сигналов и характеристик процессов трения можно считать сложившимся самостоятельным направлением исследований и разработок, в котором накоплен обширный экспериментальный материал, составляющий методическую базу АЭ-диагнос-тики узлов трения механизмов и машин [2,46]. [c.184]

К осн. хар-кам И. з. относятся их частотный спектр, излучаемая мощность звука, направленность (см. Направленность акустических излучателей и приёмников). В случае моночас-тотного излучения осн. хар-ками явл. резонансная частота и ширина полосы частот, определяемая добротностью излучателя. И.З.— электроакустич. преобразователи характеризуются чувствительностью (отношением звук, давления на оси И. 3. на заданном расстоянии от него к электрич. напряжению или току) и кпд (отношением акустич. мощности к затраченной электрической). [c.206]

НАПРАВЛЕННОСТЬ АКУСТИЧЕСКИХ ИЗЛУЧАТЕЛЕИ и ПРИЁМНИКОВ, способность излучать (принимать) звук, волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. При излучении направленность акустич. преобразователя обусловливается интерференцией когерентных звук, колебаний, приходящих в каждую точку среды от отд. малых по сравнению с длиной волны в среде участков излучателя, а при приёме — интерференцией давлений на поверхности приёмника. [c.445]

Метод акустической эмиссии (АЭ) относится к диагностике и направлен на выяснение состояния объектов путем определения и анализа шумов, сопровождающих процесс образования и роста трещины в контролируемых объектах. Он базируется на регистрации акустических волн, возникающих в металле и сварных соединениях при нагружении в результате образования пластических деформаций, движения дислокаций, появления микро- и макротрещин. В основу метода положено явление излучения (эмиссии) упругих волн твердым телом при локальных динамических перестройках его структуры при его деформировании и локальном разрушении (пластическая деформация, скачкообразное развитие т )ещин). Метод применяется для выявления состояния предразруше-ния тяжело нагруженных конструкций сосудов высокого [c.254]

Очевидно, изменяя форму пьезопластины и электрода, размеры, скорость и направление перемещения электрода, можно решать различные практические задачи (рис. 3.34). Например, можно создавать сканирующие системы, обеспечивающие последовательно-построчное прозвучивание поковок, листов, сварных соединений. Такие системы просты и позволяют формировать луч, бегающий со скоростью до нескольких метров в секунду при стабильном акустическом контакте. Появляется также возможность синтезирования заданных ДН излучения и приема широкополосных акустических систем (рис. 3.35) и др. [c.178]

Контроль труб. При контроле тонкостенных труб (Я = - 0,15. .. 3,00 мм) диаметром 3,5. .. 60,0 мм из различных металлов и сплавов применяют установки Микрон-3 и Микрон-4 . Принцип работы установок основан на использовании импульсного эхо-метода в иммерсионном варианте (толщина слоя около 30 мм) при вращении преобразователей со скоростью до 3000 мин- и поступательном перемещении контролируемых труб. Акустическая система состоит из акустического блока с восемью преобразователями по четыре для контроля на продольные и поперечные дефекты. Для повышения надежности контроля про-звучивание трубы осуществляют во взаимно противоположных направлениях, при этом преобразователи с одинаковым направлением излучения располагают сдвинутыми на 180°, что позволяет увеличить шаг сканирования в 2 раза. Рабочая частота контроля равна 5 МГц. Преобразователи для выявления продольных дефектов выполнены фокусирующими. Методика контроля обеспечивает возможность быстрой настройки аппаратуры и оперативной ее перестройки при переходе с одного диаметра на другой. Установка содержит блок регистрации и дефектоотметчик с точностью 20 мм. [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...