Зеркальное отражение компонентов

Физический смысл слагаемых (2.26) очевиден первое слагаемое описывает поток, создаваемый невозмущенной волной (т. е. волной, взаимодействующей с идеальной границей раздела) второе — поток, рассеянный на неоднородностях третье — соответствующую убыль из зеркально отраженной компоненты. [c.55]

Формулы (2.27)—(2.29) являются точными. При выводе их не использовано никаких предположений о форме границы раздела и характере неоднородностей на ней. Они позволяют определить интенсивности рассеянной и зеркально отраженной компонент при падении параллельного пучка на шероховатую поверхность. Использование формул (2.27)—(2.29) конструктивно лишь в том случае, если во всем пространстве точно или приближенно известна амплитуда волнового поля (г), через которое выражается величина А (д) [c.56]

Имеется довольно значительное число работ, в которых в рамках той или иной модели исследовано влияние несовершенства структуры на ее оптические параметры [26, 27, 53, 81, 86, 92, 95]. Однако последовательной теории, позволяющей описать как изменение зеркально отраженной компоненты, так и угловое распределение рассеянного излучения, в настоящее время нет. Поэтому мы ограничимся здесь лишь качественным рассмотрением. [c.105]

Из выражений (4.456, 4.45в) ясно, что условие гладкости вогнутой поверхности при учете только зеркально отраженной компоненты для скользящего луча имеет вид [c.143]

Приемник лежит на границе области наблюдения волны если полюс Яр попадает на контур 71 в комплексной плоскости Я- В окрестности зтой границы поверхностная волна сильно интерферирует с зеркально отраженной компонентой поля. Поведение звукового поля в переходной области в окрестности границы области наблюдения волны р описывает формула (12.54). [c.264]

Вычисляя Кпо формулам (14.48)-(14.50), нетрудно убедиться, чго в рассматриваемом случае K( j) =K( j) ехр (-2к а os во)- Таким образом, при рассеянии на крупномасштабных неровностях и боковая волна, и зеркально отраженная компонента среднего поля ослабляются по сравнению со случаем отсутствия неровностей. Однако в условиях применимости ММВ f o < 1, и ослабление мало. [c.325]

Г. С. Ландсберг показал [49], что для зеркально отраженной компоненты Френеля эффект Допплера отсутствует для компоненты, рассеянной на поверхности, эффект Допплера должен иметь место, но смещение частоты лежит за пределами возможностей наблюдения. [c.127]

Зеркальное отражение компонентов [c.621]

Зеркальное отражение компонентов 637 [c.637]

Поскольку тензор aih является квадратичной функцией /3, то любая плоскость, проходящая через ось симметрии (ось 0Z), является плоскостью симметрии. При наличии элементов симметрии компоненты тензора aik не являются независимыми. Для нахождения связи между компонентами воспользуемся тем обстоятельством, что характер зависимости, описываемой соотношениями (6), не должен изменяться при соответствующих операциях симметрии. В частности, соотношения (6) должны быть инвариантны относительно операции зеркального отражения в плоскостях симметрии. [c.249]

О. а. обусловлено на.личием щели Д в энергетич. спектре электронов сверхпроводника (см. Сверхпроводимость). При < А носителя заряда не могут проникнуть в сверхпроводник. В то же время они обладают импульсом р > Д/п, т. к. в металле р Рг, где р,— ферми-импульс. При отражении от N — S-границы тангенциальная компонента импульса p сохраняется точно, а перпендикулярная компонента pi может измениться лишь на величину bpi й А/п. Если угол падения щ далёк от 90°, то 6pi pi. Поэтому обычное зеркальное отражение, при к-ром бр Pii невозможно. Малые изменения импульса 6р sfe Д/у соответствуют переходу с электронной ветви энергетич. спектра нормального металла на дырочную. При О. а. электрон (р > рг) подхватывает другой с антипараллельным импульсом, меньшим Рр, и образует куперовскую пару (см. Купера аффект), распространяющуюся без потерь вдоль поверхности сверхпроводника [3]. В нормальном металле остаётся дырка с импульсом, противоположным и.м-пульсу подхваченного электрона, что соответствует изменению знака п при О. а. При касательном падении

[c.503]

Эллипсометрия отражения. Если на плоскую поверхность однородной изотропной (в общем случае поглощающей) среды падает линейно поляризованная плоская волна, имеющая электрич. вектор Е составляющая Е. лежит в плоскости падения, а перпендикулярная ей — ,), то при зеркальном отражении возникает плоская волна Я, с компонентами [c.609]

Как видно из формулы (1.50), в отраженной волне можно выделить две компоненты зеркально отраженную при 0 = ф = 0 (первый член в правой части) и диффузно рассеянную в соответствующем направлении (второй член в правой части). [c.29]

На рис. 2.2 показаны волновые векторы падающей (ко), зеркально отраженной (кх), преломленной по закону Снеллиуса (ка), рассеянной в вакуум (кд) и рассеянной вглубь вещества (к ) волн. Штриховой линией условно показано угловое распределение рассеянного излучения. Сумма интенсивностей четырех компонент — зеркально отраженной, преломленной, рассеянной в сторону вакуума и вглубь среды — в отсутствие поглощения, естественно, равна интенсивности падающей волны. Это обстоятельство выражается законом сохранения, который является обобщением оптической теоремы в общей теории дифракции волн (см. ниже). [c.52]

Обсудим теперь вопрос о влиянии шероховатостей на передачу МР-излучения при помощи волновода. Как и в случае поворотных зеркал, суммарная интенсивность на выходе волновода складывается из интенсивностей зеркального отраженного и рассеянного на шероховатостях излучения. Рассмотрим прежде всего влияние неоднородностей стенок на зеркальную компоненту, интенсивность которой будет определяться выражением (4.57), если вместо Рр под интеграл вставить значение зеркального коэффициента отражения о учетом рассеяния на шероховатостях. Ограничимся рассмотрением предельно больших длин Ц при этом во-первых, справедливо условие (4.65), во-вторых, параметр р = паЬ 1 к 1 (а — радиус корреляции), т. е. поправка к зеркальному коэффициенту отражения 1см. формулу (4.44)] линейна по 6. Эти условия, в частности, означают, что параметр и (Я,/яа ) , а мощность зеркальной компоненты на выходе волновода определяется выражением [c.153]

Термин поляризационная голограмма используется в тех случаях, когда особое внимание уделяется состоянию поляризации объектной волны или волны, формирующей изображение. В известном смысле мы всегда имеем дело с поляризационной голограммой, поскольку на голограмме записываются только те компоненты объектной волны, поляризация которых совпадает с опорной. Сначала мы рассмотрим, почему объектная волна имеет особые характеристики поляризации, а затем отметим их влияние на запись голограммы. Первый шаг на пути получения более реалистических восстановленных изображений состоит в записи такого изображения объекта, каким его видел бы наблюдатель. Например, можно потерять зеркальные отражения, если поляризация некоторой части отраженной от объекта волны была ортогональна поляризации опорной. Затем мы исследуем способы, позволяющие сохранить в восстановленном изображении состояния поляризации объектной волны. При сохранении состояния поляризации объекта голографическое изображение можно наблюдать сквозь поляризатор, а также, используя голо-графическое изображение, проводить поляризационные измерения, например, при исследовании фотоупругости. Основы рассмотрения данного вопроса были заложены в 2.3 настоящей книги. [c.220]

Таким образом, результат нанесения электродов на кристаллическую пластинку эквивалентен с точностью до коэффициента порядка единицы записи набора решеток в кристалле без электродов, но с волновыми векторами, имеющими ненулевые компоненты не только в направлении л , но и г. Это естественно, так как наличие двух электродов эквивалентно многократному периодическому зеркальному отражению заряда, находящегося в пластинке. [c.38]

Для того чтобы найти зависимость поля от заряда, учитывающую влияние электрода, можно воспользоваться принципом зеркального отражения. В соответствии с этим принципом поле заряда, находящегося у электрода, частично компенсируется полем виртуального заряда, который располагается симметрично относительно плоскости электрода и имеет противоположный знак. Таким образом, у поверхности кристалла возникает своеобразный диполь. Для качественного рассмотрения зависимости А W ) будем считать, что Zq < 1/ . где V — пространственная частота решетки. В этом случае поперечные компоненты поля пропорциональны дипольному моменту заряда М, который в свою очередь пропорционален произведению Qzg, d [c.131]

Поскольку при зеркальном отражении не меняются касательные к поверхпости тела компоненты импульса ударяющихся частиц, то такое взаимодействие частиц не приводит к вязким потерям потока импульса, для которых необходимо учитывать эффекты трения газа о поверхность. [c.84]

При зеркальном отражении тангенциальная по отношению к поверхности компонента скорости молекулы не изменяется, а нормальная изменяет свое направление на противоположное, но абсолютная величина ее не изменяется. Так как нормальная компонента массового движения относительно тела равна нулю на его поверхности, то компоненты скорости падающей молекулы равны и- -и, — У , w- -W, а после отражения —а - и, - - V, если оси [c.61]

Зависимость акустического давления от координат точки наблюдения иллюстрирует рис. 12.8, построенный по формулам (12.77), (12.85). Прн выбранных для расчета значениях параметров боковая волна отсутствует при любых во, если = л. В этом спучае р, сводится к зеркально-отраженной компоненте поля, Качественно отличная картина наблюдается при ifi = 0. Осцилляции I р, I обусловлены интерференцией зеркально-отраженной компоненты поля и боковой Bonaii. При < 50 последняя дает основной вклад в р . Периоды осцилляций амплитуды отраженного поля различны при различных М, поскольку направление распространения боковой волны зависит от скорости течения в нкжней среде. [c.276]

Точка ветвления q = п в интегральном представлении отраженного поля Pf, как мы видели в п. 13.2, дает дифракционную компоненту отраженного поля - боковую волну. Также nq = - п является точкой ветвления коэффициента отражения. Ее вклад в р содержит боковую волну, след которой на границе раздела распространяется в отрицательном направлении оси Ох. Амплитуда этой волны пропорциональна Ф(-п) и, aie-довательно, весьма мала для осгронаправленных пучков. Однако рассматриваемая обратная боковая волна существенна в тех областях пространства, где она отделяется от зеркально отраженной компоненты Рг- [c.297]

Местоположение границ областей наблюдения прямой и обратной боковой волн можно легко получить из наглядных физических соображений. Как мы видели в п. 14.3, на границе области наблюдения пересекаются фронты боковой волны и зеркально отраженной компоненты поля. Приравнивая фазы ЛЛ1С05(во 5) и Л/ 1С05(во - в]), для границы области наблюдения прямой боковой волны находим во = О1 + 5)/2, для обратной волны - во = (в1 - 8)12. Тот же результат был получен выше при асимптотическом анализе интегрального представления поля. Теперь мы видим, что он справедлив для любых остронаправленных пучков. Отметим, что во всей области наблюдения обратной боковой волны ее фаза больше, чем фаза р . Для прямой волны это справедливо при 01 <8 при в, > 5 фаза (и, следовательно, время распространения) боковой волны меньше, чем у р, фазы р/ и р равны во всех точках, когда в( = о, т.е. пучок падает под критическим углом полного отражения. [c.320]

Как правило, амплитуда боковых волн (14.33) мала по сравнению с р . Важным исключением является случай падения пучка под углом, близким к критическому углу полного отражения ). Пусть в1 - 5 5, Тогда вблизи оси отраженного пучка (во в,) превалирует зеркально отраженная компонента поля. Однако величина р, экспоненциально спадает по мере удаления от оси, и на расстояниях с1 + kw вl - 8 от нее в глубине области наблюдения прямой боковой волны последняя становится доминирующей компонентой звукового поля. (Например, если kwm %т28 = 25 и в1 = 5, то из (14.33) и (14.37) следует, что р, > > р5 при > 3,Зи /со55.) При больших положительных L боковая волна, в согласии с экспериментом [318], обеспечивает медленное, пропорциональное спадание интенсивности поля. [c.320]

Заметим, что ) ) >1 при т > 1/3. Другими словами, при т> 1/3 неровности устивают боковую волну, а при ш < 1/3 ослабляют ее, в то время как зеркально отраженная компонента среднего поля 1ри любых т ослабляется неровностями. (На неплоской поверхности V < V из-за рассеяния части энергии падающей волны в незеркальном направлении.) По-видимому, впервые возможность усиления боковой волны в среднем поле было отмечена в [425). Если ш = 1, то поправка к фазе боковой волны мала по сравнению с Q - I. При т Ф I в квадратных скобках в (14.59) нреобладает второе с /агаемое, и arg — ка / 1 os 5) > - 1. В этом случае поправка к фазе боковой волны может иметь заметную величину, особенно при малом различии скоростей звука в верхней и нижней средах. [c.326]

Mirror omponents (Зеркальное отражение компонентов). В графической области появится зеркально отраженный экземпляр выбранного компонента, как показано нарис. 11.24. [c.638]

При Р, 3, на крупных плавных неровностях (Р 1) поперечное сечение рассенпия а, пропорц. плотности вероятности наклонов неровностей и не зависит от частоты звука индикатриса рассеяния при этом имеет максимум в зеркальном направлении с угл. шириной, пропорциональной среднеквадратичному значению наклонов неровностей. При Р. з. на неровных поверхностях со сложным спектром неоднородностей рассеянное поле в направлениях, близких к направлению зеркального отражения, определяется в основном крупномасш-табны.ми компонентами неровностей, а поле в обратном (локационном) направлении обусловлено гл. обр. мелкомасштабными неровностями. [c.270]

При темнопольном освещении свет зеркального отражения от поверхностей зерен не позволяет получггть изображение. Поверхности зерен темные, на границах зерен— диффузное отражение. Только диффузноотраженные компоненты светового излучения позволяют получить изображение. При этом границы зерен светлые (рис. 1-469). [c.178]

Для граничных случаев рассматривавшейся ранее модели зеркально-диффузного отражения падающих молекул при зеркальном отражении тангенциальная компонента скорости сохраняется, а нормальная к по-псрхности меняет свой знак, т. е. v = v—2по(у-по) и, следовательно, [c.23]

Совершенно такой же процесс, как при отражении под углом, мы получим при наложении двух плоских волн одинаковой амплитуды, идущих под углом друг к другу. Пусть волны идут в направлениях АА у ВВ, лежащихпод углом 180° — 26 (рис. 7). Перпендикулярно оси у везде скорость частиц будет равна нулю, так как ввиду симметрии х-компоненты скорости в двух составляющих волнах будут равны и противоположны друг другу. Аналогичная картина волн, соответствующая отражению от стенки с другой стороны, будет иметь место и в правом полупространстве л ]>0. Картина отражения плоской волны АО от абсолютно твердой поверхности может быть, таким образом, формально представлена как наложение на прямую волну АА ее зеркального отражения в плоскости У= 0, т. е. волны ВВ [c.43]

Теоретически возможно зеркальное отражение частиц от поверхности твердого тела. При этом компонента скорости, перпендикулярная поверхности, после столкновения частицы с твердым телом меняет только лишь свой знак, а касательные проекции остаются неизменньпии. Таким образом, [c.83]

Отметим, что, согласно граничным условиям Максвелла, касательная кохмпонента импульса и тепловая энергия вылетаю-ш их молекул зависят частично от скорости и температуры поверхности и частично от импульса и тепловой энергии приходя-идего потока. Если а = 0 (зеркальное отражение), то выходящий поток не ощущает границы (по отношению к касательной компоненте импульса и кинетической энергии), если же а = 1 (полностью диффузное испарение), то выходящий поток полностью утрачивает память о приходящем потоке (за исключением сохранения числа частиц). По этой причине коэффициент а (первоначально определенный как доля диффузно испарившихся молекул) иногда называется коэффициентом аккомодации , потому что он выражает тенденцию газа приспосабливаться к состоянию поверхности. Нужно отметить, однако, что аккомодация импульса и энергии при физических взаимодействиях происходит различно, причем импульс теряется или приобретается значительно быстрее чем энергия это обстоятельство указывает на основную неточность граничных условий Максвелла. [c.139]

Поверхности со смешанным отражением. В практич. светотехнике большое значение имеют непрозрачные поверхности со смешанным отражением, дающие отраженный поток, к-рый состоит из двух компонент одна— зеркально отраженная часть светового потока и вторая—диффузно отраженная. В зависимо- сти от преобладания той или иной компоненты, поверхности со смешанным отражением приближаются по своему действию к зеркальным или диффузным отражателям. На практике из материалов, дающих смешанное отражение, наибольшее распространение имеют поверхности матовые, металлические и эмалированные (покрытые белой фарфоровой эмалью). Матовая (неполированная) металлич. поверхность или какая-либо поверхность, покрытая алюминиевой краской, может рассматриваться как состоящая из бесчисленного множества отдельных отражающих частиц, расположенных на одной и той же поверхности, но образующих различные углы падения с отдельными частями одного и того же падающего пучка. Пучок света, падающий на такую поверхность, при отражении разобьется на большое число отдельных лучей, которые отразятся под разными углами, давши однако явно выраженное усиление в направлении, соотвётствующем зеркальному отражению всего падающего луча (вкл. л., 4—отрал ение света от пластинки, крытой алюминиевой краской по аЪ указано направление зеркального отражения). Белую фарфоровую-эмаль, нанесенную на черный металл, можно рассматривать как пластинку белого (молочного) стекла, Заложенного на непрозрачное основание. Т. о. в фарфоровой эмали будут иметь место те явления, к-рые происходят при прохождении света через белое стекло, с отражением прошедшего через стекло светового потока от металла (вкл. л., 5—отражение света от пластинки, покрытой фарфоровой эмалью в этом случае имеется явно выраженная зеркальная составляющая). Соотношение между зеркальной и диффузной составляющими при отражении света от фарфоровой эмали не постоянно, а зависит от угла падения. При больших практически достижимых углах падения зеркальная составляющая доходит до 50% падающего потока. На фиг. 20 дана зависимость (в %) между зеркальной составляющей отраженного потока (коэф. зеркального отражения ) и углом <р падения. По исследованиям Всесоюзного электротехнич. ин-та зеркальное отражение, происходящее на поверхности эмали, подчиняется закону Френеля для отражения на границе диэлектриков. В случае применения поверхностей со смешанным отражением возможности желательного перераспределения светового потока по сравнению со случаем зеркальных отражателей гораздо более ограниче- [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...