Жидкость нелинейно-вязкая

К наиболее существенным факторам, обусловливающим механизм и параметры процесса проникновения высоковязких жидкостей в волокнистые среды, относятся анизотропия и стохастический характер структуры таких сред, возможность перемещения волокон в процессе проникновения жидкости, нелинейность вязких свойств жидкостей [211, 212]. [c.222]

Величина i называется коэффициентом пластической вязкости. Примером жидкостей группы б) являются степенные или нелинейно-вязкие жидкости. Их реологическое уравнение имеет вид [c.204]

Нелинейно-вязкая жидкость [c.18]

Критерии // = fjj, = X Tj IX. являются параметрами нелинейности вязкой теплопроводной жидкости. Граничный тепловой поток и вн)тренний объемный источник энергии описываются безразмерными критериями [c.109]

Для уравнений плоского двумерного нестационарного движения вязкой среды построен скалярный потенциал - аналог линии частицы жидкости - являющийся переменной лагранжева типа. Дано применение уравнений гидродинамики, записанных в этих переменных, к различным классам конвективных динамических и тепловых процессов. Рассматривались реологические модели жидкостей ньютоновская несжимаемая и сжимаемая, нелинейно-вязкая, вязкоупругая, а также турбулентный поток. Для изотермического процесса удалось построить простое преобразование уравнений А.С. Предводителева (жидкость дискретной структуры) к классическим уравнениям Стокса. [c.128]

Нелинейно-вязкие жидкости. В этих жидкостях мгновенные внутренние напряжения однозначно определяются мгновенными скоростями деформации, но, в отличие от ньютоновской жидкости, связь соответствующих тензоров не является линейной. Весьма употребительной для описания нелинейно-вязкого поведения является простейшая степенная модель Освальда, согласно которой связь касательного напряжения г и градиента [c.152]

Уравнения движения вязкой жидкости нелинейны и интегралов движения не имеют. Различают три класса стационарных задач [c.435]

Нелинейно-вязкие стабильные жидкости в простейшем случае отличаются от рассмотренной ранее ( 14) классической жидкости тем, что коэффициенты вязкости зависят от тензора скорости деформации и температуры. Для изотропной нелинейной вязкой несжимаемой жидкости, как и для классической, девиаторы напряжений и скорости деформаций пропорциональны [c.218]

Соотношение (17.1), справедливое как для классической, так и нелинейно-вязкой жидкости, можно трактовать как условие совпадения направлений тензоров и Vij, и потому оно называется векторным свойством среды. [c.218]

Если ползучесть не сопровождается структурными изменениями или если эти структурные изменения не влияют на зависимость скорости от напряжения и температуры, то уравнение (2.1) определяет процесс установившейся ползучести и тело, находящееся в состоянии ползучести, можно трактовать как нелинейно вязкую жидкость. [c.123]

Уравнения (2.7) называются уравнениями установившейся ползучести. По существу, это уравнения течения нелинейно вязкой жидкости. По форме они совершенно совпадают с уравнениями нелинейной теории упругости или деформационной теории пластичности. В предположении, что потенциал Ф — положительно-определенная и выпуклая функция своих аргументов, для установившейся ползучести доказана теорема единственности и формулируются вариационные принципы типа Лагранжа и Кастильяно. [c.125]

Нелинейно вязкое тело (неньютоновская жидкость). При одноосном напряженном состоянии (растяжении, сжатии) уравнение нелинейно вязкого течения имеет вид [c.133]

Перейдем теперь к описанию класса моделей сплошных сред, включающего в себя классическую модель вязкой жидкости, различные модели нелинейно-вязких жидкостей, жесткопластические и вязкопластические среды. [c.14]

В том случае, когда функция Ф (сг, /) не зависит от времени, уравнение (16.32) определяет процесс установившейся ползучести и тело, находящееся в состоянии ползучести, можно рассматривать как нелинейно вязкую жидкость. Такой закон деформирования соответствует пунктирной прямой, показанной на рис. 16.26. Несмотря на кажущуюся грубость замены кривой ползучести прямой, результаты расчетов при достаточно больших / оказываются близкими к действительным. [c.464]

Рис. 7.1. Характерные кривые течений нелинейно-вязких жидкостей

В настоящее время известно несколько десятков, в основном эмпирических, реологических моделей нелинейно-вязких жидкостей. Такое положение обусловлено различной физической природой существующих текущих систем и отсутствием на сегодня общей теории, которая позволяла бы достаточно строго, как это делается в молекулярно-кинетической теории газов, вычислять характеристики молекулярного переноса и механического поведения среды, исходя из ее внутренней, микроскопической структуры. [c.250]

Реологические модели нелинейно-вязких жидкостей (по данным [168, 185, 187]) т — сдвиговое напряжение, j = dV jdX [c.251]

Нелинейно-вязкие жидкости. Степенная жидкость. Зависимость скорости деформации от напряжения в общем случае нелинейно-вязких жидкостей удобно представить следующим образом [c.257]

Движение пластичных жидкостей, имеющих конечный предел текучести Tq, имеет некоторые качественные особенности, отличающие их от нелинейно-вязких жидкостей. Рассмотрим слой вязкопластичной жидкости на некоторой плоскости, угол наклона которой будем постепенно менять. Как следует из формулы (7.2.5), касательное напряжение, независимо от реологической специфики среды, уменьшается поперек пленки от своего максимального значения тах = P9h sin а на твердой стенке до нуля на свободной поверхности. Поэтому течение вязкопластичной пленки жидкости может начаться [c.259]

Массообмен между пленкой и газом. Следуя работам [185, 186, 202], рассмотрим абсорбцию слаборастворимых газов на поверхности пленки, стекающей по наклонной плоскости. Стационарное распределение скоростей внутри пленки для нелинейно-вязких жидкостей определяется формулой (7.2.8), а для вязкопластичных — формулой (7.2.17). [c.262]

Но это есть уравнени(з нелинейно-вязкого течения жидкости при том условии, что скорость определяется по отношению к видоизмененному времени. Такая простая трактовка делает эту теорию достаточно удобной для практических приложений, хотя явное введение времени в определяющие уравнения лишено механического смысла и природит к легко обнаруживаемым противоречиям. [c.623]

Таким образом, здесь указан один автомодельный класс решений полшлх уравнений движения и энергии. Автомодельные режимы движения в пофа-ничных слоях реологически сложных жидкостей проанализированы в [61]. Результаты математическт исследований задач движения нелинейно-вязких сред изложены в [71]. [c.18]

Рассмотрим нелинейно-вязкую жидкость (т = 0) дилатантного типа, взяв индекс течения в (1.8) л/т = 2 и считая в (1.34), (1.35) [c.18]

Если изотермическое течение происходит в отсутствие массовой силы [F = 0), то при Л1 = О имеем для завихренности 2 ) = <т,2 /Это означает, что вихрь скорости прямо пропорционален вязкому касательному напряжению, если жидкость либо ньютоновская либо вязкоупругая с оператором субстанциональной производной в реологическом уравнении состояния. Линейная связь со и г,, для некоторых изотермических и неизотермнче-ских течений ньютоновских и вязкоупругих жидкостей была отмечена ранее в п. 1.2.3 (рис. 1.1), и. 1.5.1 (рис. 1.14), п. 1.5.2 (рис. 1.18), п. 2.1.1 (рис. 2.1). Если релаксация вязких напряжений отсутствует у - 0), и жидкость нелинейно-вязкопластичная (1.8), то в классе движений (2.57)-(2.59) зависимость т,2 =т,2((у) - дробно-степенная функция [c.76]

Подведем итог. Исследование гидродинамической системы с двумя сильными разрывами показало, что вырожденный случай прилипания ( = 0) жидкости на внутренних стенках j-области не содержит интересных качественных явлений. Это означает, что проскальзывание жидкости на разрыве физически содержательно са.мо по себе, вне связи с конкретными реологическими свойствами. Для разных реологических моделей жидкости (ньютоновская, нелинейно-вязкая, вязкоупругая) эффект скольжения проявляет себя многофакторным образом. Представленные здесь примеры демонстрируют эволюционные свойства течений с турбулентной вязкостью на фоне эффекта скольжения. В формировании структуры потока ифают принципиальну ю роль два обстоятельства эффект скольжения жидкости вдоль линии сильного разрыва и характер распределения (монотонный либо немонотонный) полных гидродинамических напоров в направлении основного течения. [c.100]

Для неньютоновских жидкостей квазиодномерные уравнения могут быть построены практически теми же методами, что и для ньютоновской. Например, для нелинейно-вязких жидкостей изменениям подлежат только соотношения (2.7) и (2.8), где следует учесть зависимость от (0, t) и g L t) соответственно, и замыкающие соотношения (4.5) и (4.8) [6]. Процедура их получения может быть основана на решении нелинейной краевой задачи div(/ Vг )Vг ) = дрс/дх U p i ) = U wi ) заменяющей (4.1). В частности, для жидкостей со степенным реологическим законом f(a) при = 0 заведомо получим степенные зависимости иГгот и7 . [c.651]

Влияние структуры волокнистого слоя на его проницаемость для нелинейно — вязкой жидкости / В. П. Ставров, [c.303]

В технических науках существует много задач [41—46], где входящие в основные дифференциальные уравнения нелинейности подобны исследованным в предыдущих параграфах. К ним относятся задачи о фильтрационных течениях в пористых средах, когда не соблюдается закон Дарси [41, 42], задачи о течении сжимаемых и нелинейно вязких жидкостей и газов, задачи о магнитном насыщении [43—46] и т. д., где при помощи рассмотренного в этой главе способа может быть введен объемный интеграл по области нелинейности в дополнение к граничным интегралам. Некоторые из этих приложений обсуждены в недавней статье Бенерджи [46]. [c.352]

Как известно, у идеально вязкой (ньютоновой или линейновязкой) жидкости это сопротивление прямо пропорционально скорости и определяется только ее величиной и постоянным коэффициентом вязкости. У нелинейно-вязких тел этот коэффициент переменен. Обозначив скорость сдвигов через можно выразить поведение вязких тел через девиаторы напряжений Оа и скоростей сдвигов О 5 [c.138]

Интерес к задачам свободноконвективного теплообмена и, в частности, конвективной устойчивости сред с неньютоновскими свойствами обусловлен, в первую очередь, разнообразными практическими приложениями (производство и переработка полимерных материалов, хранение и транспорт нефти и нефтепродуктов, процессы химической технологии и др. см. [57]). Влияние неньютоновских свойств на структуру конвективного течения и его устойчивость, разумеется, существенно определяется реологией среды. В данном параграфе рассматриваются конвективные течения нелинейно-вязких и вязкоупругих жидкостей. [c.152]

В работах И.Г. Семакина [58, 59] рассмотрена устойчивость конвективного течения нелинейно-вязкой жидкости на основе трехпараметрической [c.152]

Неньютоновские свойства жидкости порождают разнообразные формы нелинейных законов фильтрации. Для нелинейно-вязких жидкостей без временнь1Х эффектов имеет место подобие между кривой течения жидкости и законом фильтрации [13,20,127]. Так, для бингамовской (вязкопластичной) жидкости имеем [c.6]

А.А. Ильюшина [71] и Прагера [202] рассматривались только вязкопластические жидкости, однако их результаты справедливы для произвольных нелинейно-вязких сред.) При этом достаточно заметить, что с рассматриваемой в теории фильтрации точностью поле микроскоростей в поровом пространстве однозначно определяется скоростью фильтрации в данной точке, равно как и суммарная плотность диссипативного потенциала. [c.10]

Можно ожидать, что, если выйти за рамки уравнения Навье — Стокса и включить в рассмотрение нелинейно-вязкие (неньютоновские) жидкости или упругопластичные среды, мы обнаружим обширное поле нелинейных и хаотических явлений механики, электромагнетизма и акустики. Поэтому нет никаких оснований утверждать, что переносное ускорение представляет собой фундаментальную нелинейность классической физики. [c.18]

Вторая аналогия между задачей об упруго-пластическом кручении цилиндрических стержней и задачей о течении нелинейно — вязкой жидкости в цилиндрических трубах была указана Е. Верлеем [168]. [c.144]

Нелинейно-вязкие жидкости. Многие сложные по структуре реостабильные (реологические характеристики которых не зависят от времени) жидкости в условиях одномерного сдвига имеют кривую течения, отличную от ньютоновской. Если кривая течения криволинейна, но проходит через начало координат в плоскости 7, т, то соответствующие жидкости называются нелинейно-вязкими (нередко чисто вязкими, аномально-вязкими, иногда неньютоновскими). [c.249]

Нелинейно-вязкие жидкости подразделяются на псевдопластич-ные — с кривой течения, обращенной выпуклостью в сторону оси напряжений, и дилатант-ные — с кривой течения, обращенной выпуклостью в сторону оси скоростей сдвига (штриховые линии на рис. 7.1). [c.249]

В табл. 7.1 приведены наиболее распространенные реологические модели нелинейно-вязких жидкостей. Большинство указанных моделей не характеризует все стороны реального поведения нелинейновязких жидкостей во всем диапазоне изменения скоростей сдвига, а передает лишь отдельные характерные особенности течения. В табл. 7.1 используются квазиньютоновские записи двух видов [c.250]

Известно, что любая нелинейно-вязкая жидкость имеет линейные участки кривой течения при очень малых и достаточно больших скоростях сдвига (рис. 7.1). Обозначим через —наименьшую ньютоновскую вязкость , которая наблюдается у псевдопластических жидкостей при нулевой скорости сдвига, а через — наибольшую ньютоновскую вязкость , соответствующую бесконечно большому сдвигу. Видно, что модель степенной жидкости (см. первую строчку в табл. 7.1) хорошо описывает реальное поведение нелинейно-вязких сред в промежуточной области между /Хд и /1 однако в предельных случаях при 7 О и 7 оо она приводит к неверным результатам. Модели Эллиса и Рабиновича правильно отражают реальность в области малых и умеренных напряжений, однако при т оо дают вязкость, равную нулю модель Сиско приводит к бесконечно большой вязкости [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...