Жидкость вязкопластическая

Упругопластическому и вязкопластическому фиктивным телам соответствует бесконечная система алгебраических уравнений с переменными коэффициентами и свободными членами. Решение такой системы строится с помощью процедуры последовательных приближений, согласно которой первым (исходным) приближением считается решение соответствующей задачи для упругого тела или вязкой жидкости, т. е. известен тензор (Т< >) для рассматриваемой задачи. По известным компонентам тензора используя приведенные формулы, вычисляем [c.49]

ДЛЯ вязкопластической среды и вязкой жидкости. [c.102]

В честь американского ученого Бингама, установившего в 1916 г. эту зависимость и описавшего свойства подобной вязкопластической жидкости, ее обычно называют бингамовской жидкостью [c.289]

Когда кривая сГг(ег) всюду выпуклая к оси Ъг, как в идеальной жидкости без фазовых переходов, ударный фронт всегда устойчив и включает всю фазу сжатия в ударной волне. Наличие на кривой сжатия выпуклого к оси Ог участка (области перегиба) нарушает устойчивость ударной волны. Вследствие этого переход от упругого к упруго-пластическому деформированию материала, нарушающий условие устойчивости ударной волны, приводит к разделению фронта волны на упругий предвестник и следующую за ним ударную пластическую волну, распространяющиеся со скоростями соответственно ао н D. При низкой интенсивности ударной волны сопротивление сдвигу оказывает существенное влияние на ее распространение и, следовательно, при выполнении расчетов необходим учет вязкопластического поведения материала при деформации в ударной волне. Пренебрежение эффектами, связанными со сдвиговой прочностью, может привести к значительности погрешности в расчетах [161, 245]. [c.163]

При бесконечной жесткости пружины 1 (см.рис. 4.5.6) и затвердевании жидкости в элементе 3 вязкого трения получим модель вязкопластического материала. В этом случае при [c.245]

Пластичные смазочные материалы, как и жидкие, могут обеспечить режим трения, исключающий непосредственный контакт поверхностей и их взаимное внедрение. В отличие от масел, являющихся вязкими жидкостями, пластичные смазочные материалы обладают вязкопластическими свойствами. Поэтому поток такого материала имеет свои особенности. [c.86]

При бесконечной жесткости пружины I и затвердевании жидкости в элементе 3 вязкого трения (см. рис. 3.5, а) получим модель вязкопластического материала [58]. В этом случае при а < а материал ведет себя как упругий, а при сг > сг мгновенные пластические деформации не возникают, а ползучесть описывается законом [c.140]

Довольствуясь ранее упомянутым простейшим случаем плоского слоистого прямолинейного движения вдоль оси Ох со скоростью сдвига е = ди/ду (вспомнить формулы (34) 7), напишем реологическое уравнение такой вязкопластической жидкости в форме (тц — предельное напряжение сдвига, р — коэффициент пластической или структурной вязкости) [c.356]

Установившееся движение неньютоновской вязкопластической жидкости по цилиндрической трубе кругового сечения [c.388]

Рассмотрим установившееся (равномерное) ламинарное движение по цилиндрической трубе кругового сечения вязкопластической жидкости, реологическое уравнение течения которой, согласно помещенному в начале 75 равенству (14), представим в форме (г — текущий радиус точки, а — радиус трубы) [c.388]

Напомним, что в этом равенстве т — напряжение трения в любой точке сечения трубы, приложенное к площадке, перпендикулярной к радиусу трубы. То — характерное для данной вязкопластической жидкости предельное напряжение, после достижения которого только и начинается течение вязкопластической жидкости р, — динамический коэффициент структурной (пластической) вязкости. [c.388]

Имея эпюру скоростей, легко определить секундный объемный расход Q вязкопластической жидкости сквозь сечение трубы. Вычисление можно проще всего осуществить, переходя в интеграле расхода [c.389]

Таким образом, в теории подобия течений вязкопластических жидкостей по круглым цилиндрическим трубам имеют место два критерия подобия [c.390]

Процесс постепенного перехода переохлажденной жидкости в стеклообразное состояние называется стеклованием, а температурный интервал, в котором идет этот процесс, — интервалом стеклования. Характеристическая тём-пература, лежащая в средней части этого интервала, называется температурой стеклования Tg. Ниже этой температуры стекло приобретает хрупкость. Температура, при которой стекло переходит из вязкопластического в жидкое состояние, обозначается символом Tf. [c.186]

ЖИДКОСТИ или вязкопластической среды, в круге идей, в которых в гл. VII мы рассматривали действие кумулятивных зарядов. [c.374]

В работе [103] получено обобщенное уравнение Рейнольдса, позволяющее учесть в конкретных расчетах наиболее распространенные реологические модели смазки. В работе получены численные решения стационарной задачи для жидкости, описываемой моделями Эйринга, Бэра-Винера [17], круговой [61], а также для неизотермической ньютоновской жидкости. Проведено сравнение численных результатов. Делается вывод, что вязкопластические модели обеспечивают получение вполне разумных значений коэффициента трения, упругие свойства [c.513]

К первым численным исследованиям линейного УГД контакта с неньютоновской смазкой в неизотермических условиях, проведенным в предположении, что толщина смазочной пленки и распределение давления заданы, относятся работы [30, 48]. В работе [48] смазка представлялась в виде нелинейной максвелловской среды с вязкопластической компонентой, описываемой моделью Бэра-Винера [17] в работе [30] смазка описывалась нелинейной максвелловской средой с вязкой компонентой согласно модели Эйринга. В работе [99] методом малого параметра и с использованием модели Бэра-Винера [17] получено уравнение для давления. Из решений задачи следует, что использование ньютоновской модели жидкости приводит к завышению значений температуры, особенно в окрестности температурного пика. Показано, что с ростом коэффициент трения достигает максимального значения и затем монотонно снижается. Изотермический анализ коэффициента трения давал завышенные значения, особенно при больших. Вязкопластическая модель Бэра-Винера [17] использовалась также в работе [68] для получения модифицированного уравнения Рейнольдса методом малого параметра. [c.514]

Механические свойства жидкостей и твердых тел, не обладающих совершенной упругостью и вязкостью, настолько переплетаются, что для тех и других нередко используются одни и те же соотношения между напряжениями и деформациями, и в этих случаях основные дифференциальные уравнения МСС для них совпадают. Важный пример таких сред представляют полимерные материалы (смолы, каучук,. ..). Технология их производства охватывает область жидкого и твердого состояния, причем упругие и вязкие свойства являются существенными. Поведение металлов в технологических процессах и конструкциях в зависимости от диапазона температур определяется вязкими, вязкопластическими, упругопластическими или упругими свойствами. [c.217]

Идеальная изотропная вязкопластическая среда — несжимаемое твердое тело при малых и конечных пластических деформациях или повышенных (высоких) температурах и давлениях, а также некоторые вязкие жидкости, смешанные с твердыми частицами (глинистые растворы и т. п.). Для этой среды [c.222]

Как видно, эпюра скоростей состоит частью из поверхности параболоида вращения (от стенки трубы до цилиндрической поверхности радиуса Го), а частью из плоской площадки, перпендикулярной к оси трубы (в центральной части трубы, внутри только что указанной цилиндрической поверхности) (рис. 160). В этой центральной части трубы вязкопластическая жидкость движется, как твердый стержень. В некоторых случаях такой твердый стержень мол ет образоваться в непосредственной-близости к стенке и по свойству прилипания вязкой жидкости к твердой поверхности остаться неподвижным. [c.481]

Жидкость вязкая 443 вязкопластическая 449, 480 [c.899]

Взаимодействие двух сферических пор. Используя аналогию между динамикой пузырьков газа в жидкости и пор в вязкопластических металлах, очевидную из сопоставления (П. 11) и (11.28), записываем уравнения взаимосвязанных колебаний двух пор [c.43]

Описанный выше подход к изучению динамики пузырей, основанный на уравнениях Лагранжа, можно использовать и для вывода уравнений колебаний ансамблей сферических полостей в твердом теле. Уравнения движения несжимаемого вязкопластического материала тождественны уравнениям вязкой несжимаемой жидкости, а после достижения состояния текучести материал ведет себя, как вязкая жидкость. [c.45]

В этих же работах была дана полная формулировка определяющих соотношений и для вязкопластической среды. Так, Б. Сеп-Венан указывает [1], что если к компонентам напряжений для жесткопластической среды прибавить слагаемые, пропорциональные компонентам тензора скоростей деформации и соответствующие трению в вязких жидкостях, то уравнения движения будут пригодны для изучения движений жидкости, в которой существуют касательные напряжения двух типов одни —зависящие от скорости (вязкие) и другие — не зависящие от скорости (жесткопластические). [c.5]

Перейдем теперь к описанию класса моделей сплошных сред, включающего в себя классическую модель вязкой жидкости, различные модели нелинейно-вязких жидкостей, жесткопластические и вязкопластические среды. [c.14]

Наличие сильного взаимодействия между молекулами в твердом — кристаллическом или аморфном — состоянии вещества, сохраняющего существенную роль в жидком состоянии, придает их макроскопическим свойствам большее разнообразие, чем в случае газообразного состояния. В частности, формы проявления такого основного макроскопического свойства, как текучесть, настолько различны у разных жидкостей, что это составило, как уже упоминалось ранее, предмет специального раздела механики сплошных сред, представляющего наиболее общее учение о текучести, — реологии (от греческих слов peo — течь и Яоуост — учение). Если для газов можно довольствоваться одним, общим для всех газов законом вязкости Ньютона, то в жидкостях этот закон дополняется большим числом других реологических законов, учитывающих вязкоупругие, вязкопластические, тиксотропные и многие другие свойства, присущие так называемым аномальным , отличным от ньютоновских, жидкостям (см. далее 75). [c.13]

Особый интерес благодаря своему широкому распространению представляют пластические жидкости, в которых наряду с вязкостью проявляются также пластические свойства, заключающиеся в наличии некоторого предельного напряжения сдвига, после достижения которого только и возникает текучесть среды. Таковы, например, вязкопластические жидкости, реологические законы которых обычно приписывают Бингэму (1916 г.), хотя они были известны уже задолго до этого (в 1889 г.) Ф. Н. ГЕГведову. [c.356]

Только что описанной вязкопластической модели удовлетворяют, например, движения таких встречающихся в практике сред, как применяемые на нефтепромыслах для промывания скважин глинистые и цементные растворы ), масляные краски, сточные грязи, а также некоторые пасты. Физическое объяснение особых свойств всех этих жидкостей основывается на представлении о наличии в них при покое некоторой пространственной жесткой структуры, которая в состоянии сопротивляться любому внешнему воздействию до тех пор, пока вызванное им напряжение сдвига не превзойдет соответствующее этой структуре предельное напряжение. После этого структура полностью разрушается и жидкость начинает вести себя, как обычная ньютоновская вязкая жидкость, при кажущемся напряжении, равном избытку X — То действительного напряжения над предельным. При уменьшении этого кажущегося напряжения до нуля, т. е. возвращении действительного напря- [c.356]

А.А. Ильюшина [71] и Прагера [202] рассматривались только вязкопластические жидкости, однако их результаты справедливы для произвольных нелинейно-вязких сред.) При этом достаточно заметить, что с рассматриваемой в теории фильтрации точностью поле микроскоростей в поровом пространстве однозначно определяется скоростью фильтрации в данной точке, равно как и суммарная плотность диссипативного потенциала. [c.10]

В вязких жидкостях ( 14) Ds — 2 iY, где р, — константа или функция (Г, р), в вязкопластических жидких и твердых телах Ds=2m9lv ( 17), где 2т=а — функция модуля скорости деформации u =ViiVif)y температуры и давления, такая что при функция т — конечна, а при J->oo функция т. е, скла- [c.250]

Предельного значения +1 коэффициент v достигает при бесконечно большой скорости деформирования со, а значения —1 при скорости деформирования, равной нулю. При этих предельных значениях v вязкопластическое вещество описывается соответственно уравнениями пуазелевого движения вязкой жидкости и уравнениями идеально пластического вещества [179]. [c.618]

Безразмерное число рйЬо/ х не содержит Др. Оно характеризует вязкопластические свойства жидкости. Совокупность равенств [c.482]

Модели вязкопластических сред обладают рядом ха- рактерпых свойств, отличающих их от моделей вязких жидкостей. Одним пз таких свойств является необходимость приложения конечных нагрузок для возникновения течения среды. К более детальному рассмотрению этого свойства мы сейчас и перейдем. [c.52]

Мирзаджанзаде A. X. Некоторые вопросы движения вязких H вязкопластических жидкостей в применении к нефтедобыче.— Баку. Изд-во Лзнефть, 1959. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...