Рентгеновская область частот

Проанализируем величину (2.6) отдельно в оптической области частот (когда величина г не близка к 1) и в рентгеновской области частот (когда - [c.57]

Рентгеновская область частот [c.64]

У мюонного атома, получаемого в результате замещения в атоме водорода (Z = 1) электрона на отрицательный мюон, радиус боровской орбиты в 186 раз меньше, а ионизационный потенциал в 186 раз больше значений соответствующих величин у атома водорода. Частоты спектральных линий также увеличиваются в 186 раз по сравнению с частотами спектральных линий атома водорода, испускаемых при аналогичных переходах п п. Это означает, что переходы между низшими энергетическими уровнями приводят к излучению в рентгеновской области спектра. [c.196]

Развитие эксимерных лазеров позволило, как мы видели, освоить область ближнего УФ-излучения в диапазоне 100...350 нм. Дальнейшее продвижение в коротковолновую (рентгеновскую) область спектра принципиально затруднено из-за сильного падения коэффициента усиления с ростом частоты излучения. Это обстоятельство требует резкого увеличения энергии и мощности накачки по мере укорочения длины волны генерации. Не менее важным является вопрос о выборе активной среды. Длины волн 10...1 нм соответствуют энергии 100... 1000 эВ. Переходы с такими энергиями можно [c.182]

Такие значения е характерны для области частот, значительно превышающих атомные, т. е. рентгеновских (с энергией порядка от кэВ до сотен кэВ) и более жестких (с энергией порядка МэВ и выше). В этой области частот е можно представить в виде (если не учитывать ядерной дисперсии [70.15, 75.25, 76.14]) [c.43]

Для вычисления полного числа квантов переходного излучения необходимо разделить интенсивность (1.67) на Йш и затем проинтегрировать полученное выражение по ш. При этом мы уже не можем экстраполировать формулу (1.67) в область низких частот, так как низкочастотная область вносит немалый вклад в число квантов, и для этой области необходимо пользоваться более точной формулой (1.54) с учетом (1.37) или (1.47). Однако если мы интересуемся числом квантов в заданном интервале частот (о>1, (О,) в рентгеновской области, то это число можно найти по формуле (в случае малого поглощения) [61.14 [c.48]

Если размеры сгустка имеют порядок ОД — 1 см, лоренц-фактор частиц 10 , ТО для оптической области частот 10 см) фактор когерентности О в случае равномерного распределения частиц в сгустке имеет порядок 10 —10 т. е. критическое число Л кр 10 — 10 В случае гауссовского распределения это число значительно больше. Для рентгеновской же области частот число Л кр получается настолько большим, что для реальных пучков, имеющихся в современных ускорителях или накопителях, излучение всегда получается практически полностью некогерентным, [c.138]

Покажите, что в рентгеновской области спектра можно пренебречь собственными частотами всех электронов и ионов. Запишите (2) в виде [c.243]

Заключение. С ростом напряжённости светового поля обнаруживаются всё новые нелинейные процессы. На первом этапе развития Н. о.использовался диапазон Я, от 1,06 до 0,3 мкм. Переход к И К-лазерам привёл к открытию нелинейности, связанной с поведением носителей заряда в полупроводниках (в видимом диапазоне она практически не проявляется). При помощи мощных источников УФ излучения стали возможны исследования нелинейного поглощения в диэлектрич. кристаллах с широкой запрещённой зоной и жидкостях, умножение частоты в области вакуумного УФ и мягкого рентгеновского излучения. Уже наблюдались когерентные нелинейные эффекты в рентгеновской области. [c.462]

Характеристические лучи разных химических элементов периодической системы также имеют длины волн того же порядка. Каждый элемент может испускать несколько групп характеристических лучей, причем жесткость последних возрастает по мере перехода к элементам с большим атомным номером. Если сравнить между собой жесткие характеристические лучи, то мы получим следующие длины волн для Mg 0,95, для Ее 0,17, для Ag 0,05, для W 0,018 нм и для самого тяжелого элемента — урана 0,01 нм. Столь короткая длина волны и соответственно огромная частота приводят к тому, что на первый план выступает корпускулярный (квантовый) характер рентгеновского излучения. Поэтому требуются специальные, трудно осуществимые условия опыта, при которых волновой характер рентгеновских лучей проявляется отчетливо. Тем не менее, за последние годы здесь были достигнуты большие успехи. Познакомимся с несколькими основными фактами из этой области — оптики рентгеновских лучей. [c.414]

Мандельштам предположил, что флуктуации плотности в кристаллах и жидкостях, о которых идет речь в теории рассеяния Эйнштейна, в действительности являются реальными акустическими волнами Дебая. Иными словами, флуктуации плотности в кристалле имеют периодичность, определяемую частотами этих волн. Мы можем рассматривать данные волны как стоячие или как бегущие. В первом случае кристалл можно представить как пространственную дифракционную решетку, состоящую из системы сгущений и разрежений плотности (система стоячих воли), и рассеяние света на такой решетке должно быть подобным рассеянию рентгеновских лучей обычной кристаллической решеткой. Различие заключается в том, что рассеяние света происходит па периодических сгущениях и разрежениях плотности, а рассеяние рентгеновских лучей — на периодически расположенных атомах, ионах или молекулах. Дебаевский спектр упругих волн включает частоты 10 °—10 Гц, т. е. относится к гиперзвуковой области. [c.122]

Читая эти страницы, мы можем рассматривать обе указанные темы в контексте связи с видимым светом, но вместе с тем мы будем обращаться к некоторым важным приложениям в других областях электромагнитного спектра. Обсуждая формирование изображений, мы будем переходить из оптической области к методу использования рентгеновских лучей для расшифровки атомной структуры вещества, а в другом предельном случае к астрономии и структуре Вселенной. Что же касается спектроскопии, то здесь методы Фурье применяются теперь в широком диапазоне частот. [c.9]

К ионизирующим излучениям относят рентгеновское и гамма-излучение, а также потоки электронов, ионов и ядерных частиц, испускаемых радиоактивными атомами или другими источниками. Область рентгеновского излучения начинается у верхней границы ультрафиолетового излучения при частоте v=I0 Гц, и доходит до частоты v=3-10 Гц (рис. 4). При более высоких частотах простирается область гамма-излучения. По длине волны две указанные границы соответствуют Ji=3-10- м и Я=10- 2 м. Для сравнения заметим, что размер атома водорода — порядка 10- > м. [c.63]

Если частота излучения лежит в области мягких рентгеновских лучей, например Я = 10 — 100 А, то наблюдаются переходы типа Ь на фиг. 38. Уровень Ех обычно представляет собой рентгеновский Ь-уровень или (в тяжелых металлах) М-уровень. [c.114]

За пределами примыкающей к видимому свету со стороны высоких частот ультрафиолетовой области начинается рентгеновское излучение, обладающее большой проникающей способностью. [c.9]

При ( )>о)р показатель преломления становится вещественным, а металл — прозрачным для излучения. Обычно плазменная частота у металлов попадает в область рентгеновских лучей, но для некоторых металлов область прозрачности начинается с ультрафиолетовых лучей. Например, у натрия длина волны, соответствующая граничной частоте Юр, составляет 210 нм, что хорошо согласуется с теоретической оценкой Юр по формуле (2.36) на основе известной концентрации N свободных электронов. Прозрачность щелочных металлов в ультрафиолетовой области спектра была обнаружена на опыте Вудом в 1933 г. [c.95]

Выше молчаливо предполагалось, что в среде отсутствует дисперсия. Существующая в реальных средах зависимость показателя преломления и, следовательно, фазовой скорости света от частоты у = с/ (ы) приводит к тому, что при заданной скорости V заряда черепковское излучение возможно только на частотах ы, для которых п(ш)>с/У. Поэтому спектр излучения Вавилова — Черенкова лежит преимущественно в видимой области, обрываясь на высоких частотах, когда из-за приближения показателя преломления к единице условие (ы)>с/1/ перестает выполняться. В частности, ни при какой скорости заряда в спектре черепковского излучения не может быть рентгеновских лучей, так как для них <1. Излучаемый свет поляризован так, что напряженность электрического поля лежит в плоскости, образуемой лучом и направлением движения заряда. [c.138]

Из явлений микромира отметим эффект Комптона (см. 9.6), при котором рентгеновское излучение передает часть своего импульса электронам, на которых оно рассеивается, и тем самым сообщает этим электронам отдачи большие скорости. Импульс излучения обнаруживает себя также в отдаче , которую испытывает атомное ядро при испускании гамма-лучей. Это явление вполне аналогично отдаче ружья при выстреле. Эффект отдачи в принципе существует и при испускании света атомами, но в оптической области он приводит к ничтожному сдвигу частоты испускаемого света (значительно меньшему естественной ширины линии). [c.171]

Предметом рассмотрения в книге является, главным образом, рентгеновское переходное излучение. Это продиктовано как прикладным значением рентгеновского переходного излучения, так и научными интересами авторов, на протяжении многих лет занимавшихся этими вопросами. При этом мы стремились достаточно полно и систематически изложить основы теории, поэтому приведенные исходные формулы (главы I и П) являются общими, пригодными для всех частот излучения. В связи с этим мы обсуждаем также многие вопросы переходного излучения вне области рентгеновских частот. Изложение в книге ведется с единой [c.8]

Для описания процесса образования переходного излучения быстрой заряженной частицей в аморфных средах будем использовать классическую макроскопическую электродинамику. В области длин волн, намного превышающих атомные размеры, т. е. в оптической и радиоволновой областях, использование классической макроскопической электродинамики естественно и правомерно. В области же рентгеновских и более высоких частот правомерность использования макроскопической электродинамики обусловлена тем, что для излучения вперед зона формирования (см. п. 1.5) является макроскопической величиной. При этом если не рассматривать слишком высокие частоты, то квантовые процессы превращения излучения в частицы не играют большой роли, и электромагнитные поля можно считать классическими. Кроме того, частица теряет ничтожную долю своей энергии на переходное излучение, и поэтому движение частицы можно также считать классическим и заданным. [c.24]

Методы экспериментального обнаружения резонансного переходного излучения в слоистой среде в рентгеновской области частот впервые обсуждались Алиханяном, Арутюняном, Испиряном и Тер-Микаеляном [61.4] и Гарибяном [61.14] еще в 1961 г. Несколько позже была реализована одна из идей, предложенных в работе [61.4], и было наблюдено резонансное РПИ в слоистой среде, генерируемое мюонами космических лучей [64.3, 65.6]. [c.17]

В датчиках малых и сверхмалых относительных перемещений (от единиц микрометров и менее) эффективно используют емкостные преобразователи с переменным зазором и частотным выходом. Конструкции таких датчиков несложны, однако выполнены из материалов с повышенной стабильностью свойств Рабочий диапазон частот практически не ограничен (правда, чем он уже, тем меньше нижний предел измеряемых перемещений) В лабораторных условиях емкостным датчиком регистрируют периодические высокочастотные виброперемещения до 10" мкм [8] Близок к Этому значению порог чувствительности фазовых интерференционных измерительных устройств, работающих в рентгеновской области, однако их диапазон измерения узок Аналогичные по принципу работы устройства оптического диапазона с Лазерным излучателем могут измерять пepevleщeния до 10 мкм Их преим>щест-вом является практическое отсутствие силового воздействия на объект измерения Рабочий диапазон частот не ограничен, но для измерения перемещений с частотами ниже нескольких герц необходима тщательная виброизоляция излучающего и приемного узлов преобразователя. [c.225]

В то же время из выражения (2,116) находим, что (при Av = 0) 1/стт(0)Avq. На частотах УФ- и ВУФ-диапазонов при умеренных давлениях можно считать, что ширина линии Avo определяется доплеровским уширением. Следовательно [см, (2,78)], Avo Vo, поэтому dPno /dV увеличивается как (если положить Vp л Vo). При более высоких частотах, соответствующих рентгеновскому диапазону, ширина линии определяется естественным уширением, так как излучательное время жизни становится очень коротким (порядка фемтосекунд). В этом случае Avo Vq и dP JdV увеличивается как v . Таким образом, если мы, к примеру, перейдем из зеленой области (Х = 500 нм) всего лишь в мягкий рентген (X л 10 нм), то длина волны уменьшится в 50 раз, а dP op dV увеличится на несколько порядков С практической точки зрения заметим, что многослойные диэлектрические зеркала в рентгеновской области обладают большими потерями и трудны в изготовлении. Основная проблема состоит в том, что в этом диапазоне разница в показателях преломления различных материалов оказывается очень малой. Поэтому для получения приемлемых коэффициентов отражения необходимо использовать большое число (сотни) диэлектрических слоев, а рассеяние света на столь большом числе поверхностей раздела приводит к очень большим потерям. Поэтому до сих пор рентгеновские лазеры работают без зеркал в режиме УСИ (усиленное спонтанное излучение), [c.434]

Возникает вопрос о правомерности использования формул Френеля (1.1) и (1.2), описывающих взаимодействие электромагнитного излучения с однородными и изоторопными средами в оптическом диапазоне длин волн, для рентгеновского излучения. Дело в том, что длина волны рентгеновского излучения сравнима с межатомными расстояниями, а у кристаллов — и с постоянной решетки. Тем не менее, как показано в работах [1, 20, 67], эффектами пространственной дисперсии в рентгеновской области можно, как правило, пренебречь и описывать вещество зависящей от частоты диэлектрической проницаемостью е (ш). С учетом этого обстоятельства, а также считая, что граница раздела достаточно гладкая (вопрос влияния шероховатостей будет подробно рассмотрен ниже), вполне правомерно описание отражения рентгеновского излучения с помощью формул Френеля. [c.12]

Прямая пропорциональность полной интенсивности боковых пятен толщине кристалла указывает на то, что излучение в этих направлениях испускается со всей длины пути частицы внутри кристалла. Это излучение имеет близкое сходство с излучением Вавилова—Черенкова (п. 1.6.А). В однородной аморфной среде излучение Вавилова—Черенкова не возникает в области рентгеновских частот, где Re[s (to)]< l, однако периодическая структура кристалла приводит к возникновению в определенных брэгговских направлениях рентгеновского излучения, которое также называют квазичеренковским (аналогичное излучение в периодической слоистой среде возможно и в других областях частот, и. первоначально оно было названо параметрическим черенковским. излучением [57.1]). [c.183]

Заканчивая рассмотрение результатов, полученных в рамках метода КХ, можно сделать заключение, что в условиях, когда частота поля велика по сравнению с потенциалом ионизации рассматриваемого атомного состояния, всегда возникает эффект стабилизации. При этом надо не забывать, что область применимости метода КХ ограничена, как это следует наиболее детально из работы [10.65] (см. разд. 2.5). Эти ограничения означают, что для процесса фотоионизации атомов из основного состояния необходимо излучение вакуумного ультрафиолетового или ближнего рентгеновского диапазона частот. Надо также отметить, что в рамках метода КХ при акол > > предсказывается возникновение двухямного потенциала (атома КХ). [c.287]

С течением времени заметные изменения претерпевает структура массивов СО. Наряду с образцами состава массовых металлургических материалов, аттестованными по содержанию обычных компонентов, развивается выпуск СО металлов и сплавов, аттестованных по содержанию примесей. В числе СО, для которых характерны более высокие темпы роста выпуска, — образцы газов и газовых смесей, а также многих органических соединений (так, Национальная физическая лаборатория Англии к началу 70-х годов предлагала потребителям около 160 типов СО органических веществ, в том числе более 40 образцов пестицидов [58]). Если говорить о методах анализа, то с начала данного периода и до настоящего времени четко прослеживается возрастание доли СО, предназначенных для физических методов анализа (преимущественно для эмиссионного атомного спектрального анализа в ультрафиолетовой, а позднее — и в рентгеновской области), а также веществ аттестованной частоты для хроматографического и других методов анализа. В этот, второй период был в основном рещен ряд важных научных и технических задач по изготовлению СО, обеспечению достаточной однородности их материала, по развитию методических аспектов аттестационных анализов, созданию так называемых синтезированных СО (например, в виде смесей оксидов металлов или газов). Был сформулирован и частично реализован ряд методологически важных следствий концепции [41] о том, что стандартные образцы должны играть для химиков ту же роль, что и метр, и килограмм в измерении длины и массы . [c.23]

Такими свойствами металлы обладают при сравнительно низких частотах излучения (радиодианазон, инфракрасная и видимая области). Го мере увеличения частоты все б(5льшую роль начинают играть квантовые эффекты, в первую очередь внутр. фотоэффект, и металлы (обычно, начиная с ультрафиолетовой области) по своим свойствам приближаются к диэлектрикам (плохое отражение, области прозрачности, наличие угла Брюстера и т. д.). Нанр., отражательная способность серебра, достигающая в видимой области более 95%, падает до 4,2% в ультрафиолетовой (отражение стекла). При еще больших частотах (рентгеновская область) оптич. свойства определяются внутренними , более сильно связанными с атомами электронами, и металлы не отличаются от диэлектриков. [c.192]

Записывая поляризацию в виде (А.1), мы для удобства предполагали, что связь между Р и Е — локальная, т.е. что поляризация в точке х определяется электрическим полем в точке х (и не зависит от электрических полей в других точках х ). При частотах рентгеновского диапазона восприимчивость X по порядку величины около 10 или меньше. Сама восприимчивость может быть функцией не только х, но и частоты м, однако, за исключением области частот, близких к краю поглощения рентгеновских лучей, и областгй резонанса оптического поглощения, у нас нет необходимости учитывать ча< стотную зависимость % [c.717]

Амплитудный анализатор АИ-100 с датчиком УСД-1, оснащенный кристаллом NaJ(Ta), имеет разрешающую способность по Y-линии s 9%. Основные процессы взаимодействия Y-квантов с веществом — фотоэлектрические поглощения, комптоновское рассеивание и образование пар. Результатом взаимодействия излучения с веществом сцинтиллятора является возбуждение атомов молекул, которые, возвращаясь в нормальное состояние, испускают фотоны с частотой в области спектральной чувствительности фотокатода фотоумножителя ФЭУ-13. Кристалл йодистого натрия, активизированный таллием, обладает световым выходом относительно большой плотности, содержит атомы йода с большим атомпы. весом (Z = 53), хорошо себя зарекомендовал в спектрометрии рентгеновского и у-излучения. Так как интенсивность световой вспышки линейно связана с энергией, возбужденной 7-квантом в кристалле, на аноде фотоумножителя ФЭУ-13 появляется пропорциональный ей импульс тока, регистрируемый набором статистически распределенных импульсных счетчиков. [c.57]

Совр. способы изготовления ОДР — нарезка на металле (алюминий, золото) алмазным резцом на станке с управлением от ЭВМ (макс, частота 3600 штрихов на мм возможно получение профиля штриха с малым углом наклона при ограничениях на форму подложки), а также голография, методы с использованием УФ-ла-зеров и синхротронного излучения (макс, частота — до неск. десятков тысяч штрихов на мм). Для достижения оптим. профиля штрихов — треугольного или прямоугольного — и переноса голография, рисунка решётки на более гладкую подложку применяют ионное травление. Для полученных таким способом кварцевых ОДР с прямоуг. штрихом КВ-гравица составляет ок. 0,5 нм. С помощью рентгеновской литографии изготовляют рентгеновские ОДР с многослойным покрытием, к-рые могут работать с высокой эффективностью при больших о вплоть до нормального падения, однако их область дисперсии ограничена спектральной шириной максимума отражения покрытия. [c.349]

РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (рентгеновские лучи) — электромагнитное излучение, занимающее спектральную область между УФ- и гамма-излучением в пределах длин волн X, от 10 до 10" нм (или энергий фотонов Av от 10 эВ до неск. МэВ v = с/Х — частота излучения). Открыто в 1895 В. К. Рентгеном (W. К. Roentgen). Р. и. с X, < 0,2 нм обладает значит, проницающей способностью и яаз. жёстким при А. > 0,2 нм Р. и, сильно поглощается веществом и наз, мягким. [c.375]

По диапазонам длин волн (в порядке убывания) или частот (в порядке возрастав..я) выделяют радиоспектроскопию, микроволновую спектроскопию, суб-миллиметровую спектроскопию, инфракрасную спектроскопию, оптическую спектроскопию (включающую ближнюю ИК-, видимую и частично УФ-области спектра и выделенную гл. обр. по прозрачности оптнч. материалов — стекла, кварца и др.), ультрафиолетовую спектроскопию, рентгеновскую спектроскопию. По характеру взаимодействия излучения с веществом С. подразделяют на линейную (обычную) С. и нелинейную спектроскопию, к-рая возникла благодаря применению лазеров для возбуждения спектров. Применение перестраиваемых лазеров на растворах красителей и полупроводниковых диодных лазеров, а также использование электронных цифровых методов регистрации спектров позволили достичь очень высокого спектрального разрешения и высокой точности спектральных измерений. [c.625]

Третья разновидность динамических методов определения модулей упругости — анализ рассеяния рентгеновских лучей и тепловых нейтронов на тепловых колебаниях решетки. Поскольку тепловые колебания представляют собой суперпозицию продольных и поперечных волн с широким набором длин волн (частот), вместо дифракционного рефлекса возникает более или менее широкая ди( )фузная область рассеянных лучей вблизи брэгговских углов отражения. Отдельным выделенным точкам в диффузном облаке соответствуют константы упругих волн с данной длиной волны и частотой. Таким образом, анализируя спектр теплового диффузного рассеяния в различных точках диффузного пятна, смещенных относительно дифракционного максимума для соответствующей отражающей плоскости кристалла, можно определить длину упругой волны, распространяющейся в выбранном направлении и, следовательно, найти упругие постоянные. [c.270]

Рис. 3.12. Сравнение диснерсни электромагнитных волн на частотах от низких (НЧ) до рентгеновских лучей (РЛ) в различных кристаллах и ва1кууме (области поглощения-отражения электромагнитных волн заштрихованы)

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

Фазонаклешнный аустенит после превращения разбивается на крупные фрагменты, имеющие восстановленную и двойниковую ориентации, в которых наблюдается повышенная плотность дислокаций и определяемая рентгеновскими методами блочная структура. В отличие от сплавов Fe—Ni здесь несколько повышена частота появления областей с невосстановленной ориентацией аустенита, наблюдается определяемое рентгеновскими методами увеличение угла разориентировки блоков и существуют коагулированные карбидные выделения [296, 2911, [c.240]

Спектр излучения абсолютно черного тела при любой тедше-ратуре включает все частоты у) или длины волн (Я,) от О до оо. Однако для каждой температуры главная часть энергии теплового излучения приходится на определенный участок спектра. Например, при комнатной температуре главная часть энергии излучения абсолютно черного тела находится в области длин волн спектра от 3 до 40 мк для температур 1000 1500° С — в диапазоне длин волн от 0,7 до 15 мк. Для очень высоких температур, например для температуры наружных слоев солнца около 6000° К, почти половина энергии излучения приходится на область спектра с длинами волн от 0,3 до 0,6 мк и отвечает диапазону видимых и ультрафиолетовых лучей. Для еще более высоких температур, наблюдаемых в звездах, энергия излучения приходится на область еще более коротких волн, например рентгеновских лучей. [c.380]

В щелочно-галоидных кристаллах типа Na l полосы поглощения возникают при наличии вакансий. Нагревание кристалла Na l в атмосфере паров натрия приводит к некоторому избытку ионов натрия и обусловливает образование вакантных узлов в подрешетке хлора. При быстром охлаждении кристалла ( закаливании ) вакансии оказываются замороженными . На место отсутствующего отрицательного иона хлора для компенсации заряда может быть захвачен электрон. Образуется f-центр. Собственная частота электрона в f-центре приходится на видимую область спектра. В результате кристалл Na l окрашивается в желтовато-коричневый, а КС1 — в голубой цвет. Центры окраски в щелочно-галоидных кристаллах могут быть созданы также облучением образца рентгеновскими или гамма-лучами. [c.100]

В 1959 г. Гарибяном [59.4] было показано, что потери энергии на излучение ультрарелятивистской частицей (у> 1) в ве-ш,естве, имеющем границу раздела с вакуумом, растут прямо пропорционально лоренц-фактору [ частицы. Как выяснили Барсуков [59.5] и Гарибян [59.4], это происходит из-за того, что спектр переходного излучения, испускаемого частицей из рассматриваемой полубесконечной среды в переднюю полусферу (вперед) относительно направления своего движения, простирается также и на область рентгеновских частот вплоть до частот порядка оТ ( >0—-плазменная частота вещества), причем полная интенсивность излучения пропорциональна лоренц-фактору частицы. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...