Рентгеновское переходное излучение

Монография посвящена теоретическим и экспериментальным исследованиям переходного излучения, возникающего при прохождении быстрых заряженных частиц через среды, имеющие границы раздела. Особое внимание уделено рентгеновскому переходному излучению (РПИ), образуемому как на одной границе раздела, так и в пластине или в стопке пластин. Изложены основы общей теории переходного излучения, приведены результаты экспериментальных исследований свойств РПИ и сравнение их с теорией. Описаны РПИ-детекторы частиц высоких энергий, используемые на современных ускорителях и в физике космических лучей. [c.4]

Явление переходного излучения, теоретически открытое в Советском Союзе, в последнее десятилетие привлекает большое внимание. В особенности это относится к рентгеновскому переходному излучению, которое уже нашло практическое применение в физике частиц высоких энергий как основа нового способа регистрации и идентификации ультрарелятивистских частиц. [c.8]

Предметом рассмотрения в книге является, главным образом, рентгеновское переходное излучение. Это продиктовано как прикладным значением рентгеновского переходного излучения, так и научными интересами авторов, на протяжении многих лет занимавшихся этими вопросами. При этом мы стремились достаточно полно и систематически изложить основы теории, поэтому приведенные исходные формулы (главы I и П) являются общими, пригодными для всех частот излучения. В связи с этим мы обсуждаем также многие вопросы переходного излучения вне области рентгеновских частот. Изложение в книге ведется с единой [c.8]

Теоретическое обнаружение рентгеновского переходного излучения (РПИ) [59.4, 59.5] в значительной мере разрешило упомянутые выше трудности, связанные с использованием оптического переходного излучения. Благодаря линейной 7-зависимости РПИ, образуемого на границе раздела полубесконечной среды с вакуумом, и значительно более короткой длине волны излучения появилась реальная возможность для использования явления РПИ в физике частиц высоких энергий. На сегодняшний день РПИ фактически дает единственный недеструктивный способ идентификации ультрарелятивистских частиц. Этим и обусловлено начатое [c.12]

Помимо упомянутой статьи Франка [65.1] обзор экспериментальных результатов по оптическому переходному излучению содержится также в книгах [69.1, 72.2] и в докладе Юаня [73.2, с. 334], о котором говорилось в предыдущем разделе в связи с рентгеновским переходным излучением. В этом докладе приведен перечень теоретических положений, подтвержденных экспериментально. В частности, в этот перечень входит и логарифмическая зависимость полной интенсивности оптического переходного излучения от энергии частицы. [c.21]

РЕНТГЕНОВСКОЕ ПЕРЕХОДНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (РПИ) [c.24]

Рис. 1.4. Угловая зависимость интенсивности рентгеновского переходного излучения вперед (при частоте о =10 <оо)> образуемого на границе среда-вакуум. Числа у кривых обозначают лоренц-фактор частицы

Резюмируя, можно отметить следующие важнейшие свойства рентгеновского переходного излучения. [c.287]

Последние годы явились годами разработки и создания принципиально новых детекторов, основанных на рентгеновском переходном излучении,—РПИ-детекторов. Им предшествовали детальные теоретические и экспериментальные исследования свойств РПИ, проведенные физиками многих стран, прежде всего Советского Союза. На сегодняшний день РПИ-детекторы сделали лишь свои первые шаги. Несомненно, они будут развиваться и совершенствоваться, и это будет тесно связано с дальнейшими исследованиями РПИ. [c.291]

Кроме того, явление переходного излучения, в том числе рентгеновского переходного излучения, как всякая правильно познанная объективная реальность материального мира, может найти и находит другие не менее интересные приложения, ценность которых трудно заранее в полной мере предсказать. Авторы настоящей книги уверены, что работы в этой области физики будут успешно продолжаться. [c.292]

РЕНТГЕНОВСКОЕ ПЕРЕХОДНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ [c.320]

Именно такая ситуация складывается, например, при пересечении равномерно движущейся заряженной частицей границы вакуума со средой или границы раздела двух сред. На возникающее при этом переходное излучение было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., а первые экспериментальные результаты (с использованием протонов с энергией от 1 до 5 МэВ) были опубликованы только в 1959 г., хотя, как теперь ясно, такое свечение уже давно наблюдалось на анодах рентгеновских трубок. В случае пересечения зарядом границы металла происхождение переходного излучения становится особенно наглядным. Когда заряженная частица находится вблизи плоской поверхности металла, напряженность электрического поля вне металла совпадает с напряженностью поля диполя, образованного зарядом и его электрическим изображением . В момент пересечения поверхности металла заряд и его изображение одновременно исчезают (поле заряда, находящегося в металле, практически полностью экранируется электронами проводимости). Возникающее при этом переходное излучение будет (вне металла) точно таким же, как при мгновенной остановке в одной точке двух движущихся навстречу зарядов противоположного знака, т. е. эквивалентно соответствующему тормозному излучению. [c.139]

В настоящей главе приведены основные уравнения классической макроскопической электродинамики и путем строгого решения этих уравнений исследовано образование переходного излучения и излучения Вавилова—Черенкова при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через плоскую границу раздела двух однородных сред, плоско-параллельную пластину и регулярную стопку пластин. Специально проанализирован случай, когда частота излучения намного превышает атомные частоты (диэ-.лектрическая проницаемость близка к единице), т. е. случай рентгеновского или более жесткого излучений. [c.24]

Для описания процесса образования переходного излучения быстрой заряженной частицей в аморфных средах будем использовать классическую макроскопическую электродинамику. В области длин волн, намного превышающих атомные размеры, т. е. в оптической и радиоволновой областях, использование классической макроскопической электродинамики естественно и правомерно. В области же рентгеновских и более высоких частот правомерность использования макроскопической электродинамики обусловлена тем, что для излучения вперед зона формирования (см. п. 1.5) является макроскопической величиной. При этом если не рассматривать слишком высокие частоты, то квантовые процессы превращения излучения в частицы не играют большой роли, и электромагнитные поля можно считать классическими. Кроме того, частица теряет ничтожную долю своей энергии на переходное излучение, и поэтому движение частицы можно также считать классическим и заданным. [c.24]

Таким образом, для ультрарелятивистских частиц частотный спектр переходного излучения вперед от одной границы раздела среды и вакуума простирается на рентгеновскую об-ласть вплоть до частот порядка граничной [59.4, 59.5 [c.47]

Для вычисления полного числа квантов переходного излучения необходимо разделить интенсивность (1.67) на Йш и затем проинтегрировать полученное выражение по ш. При этом мы уже не можем экстраполировать формулу (1.67) в область низких частот, так как низкочастотная область вносит немалый вклад в число квантов, и для этой области необходимо пользоваться более точной формулой (1.54) с учетом (1.37) или (1.47). Однако если мы интересуемся числом квантов в заданном интервале частот (о>1, (О,) в рентгеновской области, то это число можно найти по формуле (в случае малого поглощения) [61.14 [c.48]

Магнитный диполь можно рассматривать либо как совокупность двух разноименных магнитных зарядов, либо считать его обусловленным электрическим током. В этих двух подходах уравнения Максвелла записываются по-разному и поэтому получаются, вообще говоря, разные поля переходного излучения. Однако, по крайней мере для рентгеновских частот, интенсивности излучения в обоих подходах получаются близкими и выражаются формулой, аналогичной случаю электрического диполя при выполнении условий (9.8). [c.148]

Поскольку в космическом пространстве имеются быстрые заряженные частицы, которые пересекают всевозможные неоднородности материи (газовые и пылевые облака, а также другие образования), то в принципе должно образоваться переходное излучение, в частности, РПИ. Вопрос лишь в том, какова его интенсивность по сравнению с интенсивностями других видов излучения (например, тормозного). Этот вопрос привлек внимание, когда возникла рентгеновская астрономия и начались систематические внеатмосферные наблюдения неба. [c.158]

В настоящее время суш.ествует обширная оригинальная литература (свыше 700 научных публикаций) по теоретическому и экспериментальному исследованию переходного излучения. Эти результаты недостаточно полно отражены в монографической литературе. Работы по переходному излучению, выполненные до конца шестидесятых годов, освепхены в известной монографии М. Л. Тер-Мпкаеляна Влияние среды на электромагнитные процессы при высоких энергиях (Ереван, Изд-во АН АрмССР, 1969). Книга В. Л. Гинзбурга и В. Н. Цытовича Переходное излучение и переходное рассеяние (некоторые вопросы теории) , к сожалению, еще не вышла в свет. Так что, по крайней мере на сегодняшний день, ощущается потребность в монографиях, в которых были бы приведены и проанализированы основные результаты, как теоретические, так и экспериментальные, по переходному излучению и, в особенности, по рентгеновскому переходному излучению, полученные вплоть до наших дней. Настоящая книга написана с целью в определенной мере удовлетворить указанной потребности. [c.8]

Как было сказано во Введении, рентгеновское переходное излучение в слоистой среде, генерируемое мюонами в космических лучах, впервые было обнаружено сотрудниками Ереванского физического института Арутюняном, Испиряном и Оганесяном в 1964 г. [64.3, 65.6]. [c.249]

Гарибян Г. М., Ян Ши. Кинематическая теория рентгеновского переходного излучения в кристалле.—Научное сообн ение ЕФИ-1(72), 1972. [c.306]

Ян Ши. Эффективные углы испускания рентгеновского переходного излучения.—Изв. АН АрмССР, Физика, 1974, т. 9, вып. 6, с. 522—524. [c.310]

При фиксированной энергии Е лоренц-фактор 7 1/т и интенсивность переходного излучения больше у частиц меньшей массы. Это позволяет разделять частицы по массам, притом в области энергий, начинающейся там, где газовым черепковским счетчикам выполнять это уже трудно. TRD применяют не только для разделения электронов и тяжелых частиц (протонов, пиопов), но и для разделения пионов и протонов и даже пионов и К-мезонов. Эти детекторы используют рентгеновское переходное излучение (РПИ). [c.59]

В 1959 г. Гарибяном [59.4] было показано, что потери энергии на излучение ультрарелятивистской частицей (у> 1) в ве-ш,естве, имеющем границу раздела с вакуумом, растут прямо пропорционально лоренц-фактору [ частицы. Как выяснили Барсуков [59.5] и Гарибян [59.4], это происходит из-за того, что спектр переходного излучения, испускаемого частицей из рассматриваемой полубесконечной среды в переднюю полусферу (вперед) относительно направления своего движения, простирается также и на область рентгеновских частот вплоть до частот порядка оТ ( >0—-плазменная частота вещества), причем полная интенсивность излучения пропорциональна лоренц-фактору частицы. [c.12]

Методы экспериментального обнаружения резонансного переходного излучения в слоистой среде в рентгеновской области частот впервые обсуждались Алиханяном, Арутюняном, Испиряном и Тер-Микаеляном [61.4] и Гарибяном [61.14] еще в 1961 г. Несколько позже была реализована одна из идей, предложенных в работе [61.4], и было наблюдено резонансное РПИ в слоистой среде, генерируемое мюонами космических лучей [64.3, 65.6]. [c.17]

Рассмотрим теперь стопку параллельных и нерегулярно расположенных в некоторой среде пластин с произвольными толщинами. Такая система не только представляет самостоятельный интерес, но являтся также хорошей моделью для теоретического описания образования рентгеновского и более жесткого переходного излучения в пористых и других аналогичных нерегулярных [c.116]

Смотреть страницы где упоминается термин Рентгеновское переходное излучение : [c.578] [c.4] [c.12] [c.22] [c.184] [c.225] [c.249] [c.302] [c.305] [c.307] [c.308] [c.311] [c.311] [c.311] [c.317] [c.375] [c.19] [c.43] [c.579] [c.309] [c.310] [c.310] [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...