Определение облученности тел

Рис. 201. Световой проектор для определения облученности тел

Рис. 202. К определению облученности тел методом световых моделей

Перечисленные параметры в совокупности представляют собой энергетическую характеристику импульсного облучения плоских тел и пучка импульсного излучения в определенном поперечном сечении. Путем локальных измерений параметров облучения отдельных плоских участков поверхности можно получить энергетическую характеристику облучения тела сложной конфигурации или неравномерно облучаемого плоского тела, С другой стороны определение облученности в условиях стационарного обручения можно производить, пользуясь измерениями количества облучения при помощи тех же методов, что и в условиях импульсного облучения. Для этого достаточно обеспечить экспонирование приемника излучения в течение ограниченного точно установленного промежутка времени. [c.612]

Рис. 187. К определению облученности единичной площадки тела в системе излучающих тел

Рис. 200. Механический интегратор со световым зайчиком для определения облученности элементарной площадки от излучающего тела

Метод светового моделирования основывается на полной аналогии лучевого обмен 1 в любых частях спектра излучения тел. Метод световых моделей с успехом может быть применен для определения облученности поверхностей в самых сложных случаях. [c.430]

Исследования влияния облучения на физико-механические свойства материалов, используемых в реакторах, дали толчок для систематического изучения природы радиационных нарушений. В результате графит оказался первым материалом, в котором были обнаружены структурно-физические изменения его свойств под действием нейтронного облучения. Изучение радиационных нарушений в графите значительно расширяет круг вопросов материаловедения и физики твердого тела, а также исследования и разработки экспериментальных методов определения свойств материалов в процессе облучения. [c.6]

Если внешним воздействием является радиоактивное облучение, то x — nvt, и задача сводится к определению распределения потока облучения в теле, которое обычно находится на основе кинетического уравнения Больцмана. В ряде случаев [107] можно при решении этой задачи ограничиться диффузионным приближением, согласно которому распределение нейтронов в облучаемом теле определяется уравнением [c.28]

Известно, что пластическая деформация кристаллических тел является следствием движения дислокаций в определенных плоскостях. Кривая упрочнения в какой-то мере отражает интегральный характер зарождения и движения дислокаций, их взаимодействие с решеткой, между собой и другими структурными несовершенствами кристаллов. Одной из важных характеристик кривой упрочнения кристаллов является напряжение начала пластической деформации. Фактически оно соответствует стартовому напряжению дислокаций (Тз), зарождение и смещение которых представляет собой элементарный акт пластической деформации. Наиболее достоверными значениями можно считать данные непосредственных наблюдений начала движения дислокаций при нагружении и измерений критической амплитуды колебаний по методу определения внутреннего трения. В некоторых случаях эти величины совпадают со значением критических скалывающих напряжений (КСН), вычисленных по кривым растяжения как напряжение начала отклонения зависимости сг (б) от линейного закона в упругой области деформации. Самыми развитыми плоскостями и направлениями скольжения являются плотноупакованные, поэтому изменения сопротивления деформированию у облученных кристаллов прежде всего определяются количеством дефектов и полем напряжений в этих плоскостях. [c.55]

Возможно подразделение лазеров на группы в зависимости от способов накачки. Различают оптическую накачку — при облучении светом определенной частоты — и электрическую — при прохождении тока через рабочее вещество. В последнее время большое внимание уделяется химической накачке, когда инверсия возникает при той или иной химической реакции. В некоторых типах лазеров, например газовых, можно встретить ОКГ как с оптической и электрической, так и с химической накачкой. Полупроводниковые ОКГ могут иметь как электрическую, так и оптическую накачку. С другой стороны, в твердотельных лазерах электрическая накачка не осуществляется, так как используемые твердые тела для ОКГ являются диэлектриками. [c.17]

Следует сказать, что даже для симметричных ядер определение коэффициентов облученности представляет собой довольно сложную задачу. Наиболее простым является вычисление коэффициентов облученности между поверхностями тел при отсутствии ослабляющей среды. В этом случае коэффициенты облученности могут быть выражены через угловые соотношения и обычно называются угловыми коэффициентами. Математически их определение сводится к вычислению четырехкратного интеграла по обеим поверхностям, что в общем случае является достаточно сложной операцией. Много частных задач вычисления угловых коэффициентов между разнообразными формами поверхностей было решено различными авторами. Результаты этих решений систематизированы и приводятся обычно в учебной и справочной литературе [Л, 5, 7, 151, 152]. [c.237]

Использование описанного метода определения коэффициентов облученности в ряде случаев дало позитивные результаты и успешно используется па практике. К сожалению, такой подход наталкивается иногда на сильные затруднения технического характера. Эти затруднения обусловливаются, во-первых, необходимостью создания с помощью светотехнических средств равномерной светимости поверхности излучающего тела, которое может в общем случае иметь весьма сложную геометрическую конфигурацию. Во-вторых, геометрическая форма лучевоспринимающего тела в свою очередь может быть очень сложной, что сильно затруднит измерение освещенности на его поверхности. [c.327]

Рис. 11-9. Схема метода определения коэффициентов облученности для тел сложной формы.

Не так просто обстоит дело с определением полного коэффициента поглощения А. Если данное тело облучается абсолютно черным телом той же температуры, то А сохраняет смысл физической константы. В указанных условиях А может быть функцией только температуры равновесного излучения. При облучении же тела другим телом, дающим произвольный спектр излучения, численное значение А оказывается зависяш,им также от особенностей и температуры этого другого тела. Даже при облучении данного тела абсолютно черным телом, но имеющим другую температуру, коэффициент А становится уже функцией обеих температур. Объясняется это тем, что при изменении температуры абсолютно черного тела количества энергии, испускаемой по разным X, изменяются не в одинаковой пропорции, т. е. качественный состав спектра излучения не остается прежним. Чтобы понять роль качественного состава падающего излучения, обратимся к простому примеру. [c.194]

Доза излучения — это поток излучения на единицу площади. Такое определение имеет ясный физический смысл, однако действие рентгеновских лучей на человеческий организм при равной энергии существенно зависит от качества (жесткости) излучения. Биологическое действие вызывает именно та часть энергии, которая поглощается. Поэтому введено понятие поглощенная доза (ПД), или доза, измеряемая энергией (поглощенной) на единицу массы (Дж/кг). Специальной единицей ПД является рад (1 рад=100 эрг/г=10- Дж/кг). В расчетах поглощенной дозы учитывают средний состав мягкой биологической ткани 76,2 % О 11,1 % С 10,1 % Н 2,6 % (по массе) N. В нормах радиационной безопасности используют понятие эквивалентная доза (Экв. Д), которое с помощью коэффициента качества учитывает зависимость неблагоприятных биологических последствий облучения от качества (жесткости) излучения. Специальной единицей Экв. Д является бэр, равный 1 рад/<Э, где Q — коэффициент качества для рентгеновских лучей 0=1. Нормами радиационной безопасности (НРБ—76) устанавливается предельно допустимая доза (ПДД) — наибольшее значение индивидуальной Экв. Д за год, которое при равномерном воздействии в течении 50 лет не вызовет в состоянии здоровья персонала неблагоприятных изменений, обнаруживаемых современными методами. Для лиц, непосредственно работающих с источниками ионизирующих излучений в условиях облучения всех частей тела, установлена ПДД, равная 5 бэр в год [33]. [c.123]

Лазерная термометрия неразрывно связана с комплексом представлений оптики и спектроскопии твердого тела. В основе любого из лазерных методов лежит температурная зависимость какого-либо оптического параметра твердого тела, определенный способ облучения объекта и регистрации сигнала, содержащего информацию о температуре. По данным измерений определяются параметры модели, описывающей взаимодействие излучения с объектом. Даже незначительные несоответствия между экспериментальной схемой и моделью, на основе которой проводятся вычисления, могут приводить к существенным ошибкам при определении температуры. Поэтому применение лазерной термометрии требует детального понимания принципов, особенностей и пределов применимости каждого из методов. [c.24]

Уоррен расположил различные типы соматических клеток по их чувствительности к излучению в нисходящем порядке следующим образом лимфоциты, гранулоциты, эпителий, гладкая мускулатура, фибробласты и нейроны. Таким образом, две основные группы белых кровяных клеток, а также ткани, в которых эти клетки воспроизводятся, более чувствительны к излучению, нежели кожа. Отношения чувствительностей в точности не известны, особенно для доз малой мощности, однако мы можем сделать заключение, что при облучениях, длящихся несколько десятилетий, величина интенсивности дозы, рассчитанная для всего тела, должна во всяком случае быть значительно ниже 1 г/день. Отсутствие подобных данных для постоянного облучения человеческого организма делает невозможной объективную оценку максимально допустимых мощностей доз к этом случае, так что определение таких доз является частично субъективным. [c.302]

А. Г. Журавлев (1961, 1962) в работах, связанных с определением напряженного и деформированного состояния легких металлов при облучении, помимо предположения об отсутствии ядерных реакций и выполнения указанных выше двух гипотез, пренебрегал возникающей в теле неоднородностью упругих свойств. Это обусловлено наличием экспериментальных фактов слабого изменения упругих свойств по сравнению с изменением характеристик пластичности и прочности, что позволяет для расчета напряжений и деформаций пользоваться обычными уравнениями теории упругости. [c.466]

На рис. 4.13—4.15 представлены результаты численного эксперимента по определению плотности падающего лучистого теплового потока на вертикальные конструкции в соответствии с изложенной моделью и сравнение этих результатов с экспериментальными данными й результатами расчета по традиционному методу. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 4.13—4.15, охватывают область локальных пожаров при горении керосина с определяющим размером очага пожара 0=0,9 1,2 2,4 3 м и локальные пожары, моделируемые на фрагментах зданий, описание которых приведено в гл. 3, разд. 3.3.1, при горении керосина с характерным размером очага 1 и 2 м и при горении древесины с характерным размером 1,1 и 2,57 м. В работе П. И. Романенко и др. приведен метод расчета лучистого теплообмена между очагом пожара и тепловоспринимающей конструкцией, основанный на известных законах лучистого теплообмена между двумя твердыми серыми телами произвольной формы и ориентаций в пространстве, находящимися в оптически прозрачной газовой среде. Средние по поверхности коэффициенты облученности определяются с помощью принципа суперпозиций и соотношений взаимности для угловых коэффициентов. Как следует из рис. 4.13—4.15, разработанная модель лучистого теплообмена хорошо согласуется с экспериментальными данными во всем приведенном диапазоне экспериментальных исследований. Результаты, полученные по методу, приведенному в учебнике П. И. Романенко и др., дают практически подобные результаты для очагов пожара [c.179]

Структура коэффициента, -у представлена зависимостью (2-19), расчеты по которой сводятся к определению трех параметров приведенной степенью черноты Еп / системы тел /, /, коэффициента облученности ф,-/ в этой системе и функцией / (/ , /), зависящей от температур и /у поверхностей I и /. Последняя зависимость выражена формулой (2-20) и представлена в табл. П1-10. Если температуры и поверхностей мало отличаются, то величина / (/ , /у) может быть вычислена по приближенной формуле [c.202]

Существенная роль в исследовании вопросов передачи тепла принадлежит русским и советским физикам. Строгое изложение теории теплопроводности было дано в лекциях А. Г. Столетова, прочитанных им в Московском университете в 1881—1882 гг. Большие работы в области конвективного теплообмена были начаты в 1925 г. акад. М. В. Кирпичевым, основателем советской школы изучения теплообмена и автором теории подобия и моделирования процессов теплообмена. Работы акад. М. В, Кирпичева были в дальнейшем продолжены и развиты акад. М. А. Михеевым и его учениками. Серьезным вкладом в изучение теплообмена излучением являются труды Г. Л. Поляка, разработавшего методику определения взаимных поверхностей облучения различных тел при помощи алгебры лучистых потоков . [c.6]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Имея своим истоком идеи древних философов, теория атомного или дискретного строения вещества получила всеобщее признание только в начале 20-го столетия. Это было связано с успехами в области рентгеноскопии, когда для изучения микроструктуры вещества последнее помещалось в пучок рентгеновского излучения и на фотопластинке фиксировалось отображение пучка после прохождения его через слой исследуемого вещества. Диапазон длин волн рентгеновского излучения был сопоставим с межатомным расстоянием, и, при условии абсолютного равенства этих параметров, дифракция у - лучей на отдельных атомах приводила к появлению интерференционной картины. Это было интерпретировано следующим образом вещество состоит из дискретных элементов (атомов), которые образуют строго упорядоченную пространственную решетку с определенным значением периода реше1ки, характерного для данного вещества. Подобные исследования были проведены для различных веществ. Практически все твердые тела обнаруживают при рентгеновском облучении наличие интерференционной картины, тогда как в газах, жидкостях и стеклах интерференционную картину обнаружить не удавалось. В связи с этим возникло разделение вещества па упорядоченное, или кристаллическое, и неупорядоченное, или аморфное. [c.47]

Применение электронно-лучевой обработки для модификации триботехнических свойств материалов имеет определенные преимущества по сравнению с другими видами обработки концентрированными потоками энергии. Главным образом это связано с достижением больщего сечения пучка, возможностью изменения глубины проникновения электронов, независимостью от оптических свойств поверхности обрабатываемого материала. Использование интенсивных импульсных электронных пучков [146-154] позволяет путем изменения параметров облучения энергии электронов , плотности энергии пучка 5, длительности импульса t- влиять на пространственное распределение выделенной энергии и динамику тепловых полей в приповерхностных слоях твердых тел. При этом формирование структуры и фазового состава материалов определяется совокупностью протекающих микро- и макропроцессов, отражающих соответственно прохождение электронов в веществе и рассеяние энергии. [c.252]

Второе принципиальное положение, на которое обращено внимание в курсе, состоит в усилении информации (главы IV, VIII, XIX) о самом материале конструкции. Там, где это было мыслимо, применяются понятия физики твердого тела, однако в основном используется феноменологический подход. Эта часть курса в определенном смысле пересекается с предметом физики твердого тела, кристаллографии, материаловедения, включая сюда вопросы технологической прочности. Попали в поле зрения и новые, нетрадиционные материалы, и новые условия работы материалов (радиационные эффекты при высоких уровнях облучения, очень высокие и очень низкие температуры, высокие скорости нагружения, высокие давления и т. п.). [c.13]

Если на протяжении первых трех десятилетий развития советской промышленности качество стали определялось значением предела прочности при +20° С и определенным уровнем пластичности или ударной вязкости, то в последние два десятилетия прочность испытывается еще и в зависимости от типа напряженного состояния скорости деформации, и при наличии различных концентраторов. Однократное доведение напряжений до разрушающей величины дополняется испытаниями при длительном нагружении циклической нагрузкой одного (статическая выносливость) или обоих знаков (усталость), в последнем случае — при самых различных частотах, вплоть до акустических. Диапазон температур при испытании конструкционных сталей расширяется от прежних пределов ( + 60°) — (—60°) до (—253°) — (+1200°). Разрушающее напряжение, зависящее от материала нагруженного тела, определяется не только величиной нагружения в момент, непосредственно предшествующий разрушению этого тела. При выборе его значений учитывается необходимость обеспечения величин деформаций в пределах, допустимых для безотказной работы конструкций при заданных температуре и продолжительности рабочего периода. Возникает необходимость в характеристике прочности для условий сложных программированных режимов нагрузки и нагрева, действия контактных напряжений, трения и износа, поражения метеорными частицами, действия космического и ядер-ного облучения и т. д. [c.192]

В самом деле, поверхностью 2 может служить равномерно светящийся диффузный экрап световой камеры [Л. 27, 69, 182]. Модели тел А и В. коэффициенты облученности между которыми подлежат определению, изготавливаются подобными атуре, покрываются снаружи черной матовой краской и соответствующим образом укрепляются перед светящимся экраном. На плоскости 1 тем или иным способом производится измерение светового потока, падающего на ее поверхность от излучения плоскости 2. Размеры плоскостей / и 2 и их взаимное расположение выбираются такими, чтобы выполнялись вышеупомянутые требования в отношении радиационных потоков. [c.329]

АНАЛИЗ [активационный — метод определения химического состава вещества с помощью регистрации излучения радиоактивных изотопов, образующихся при облучении вещества ядерными частицами люминесцентный — химический анализ вещества по характеру его люминесценции рентгенорадиометрический— анализ химического состава, основанный на регистрации рентгеновского излучения, возникающего при взаимодействии излучения радиоизотопного источника с атомами вещества рентгеноснектральный — метод определения химического состава примесей вещества по характеристическому рентгеновскому спектру его атомов рентгеноструктурный— метод исследования структуры вещества, основанный на изучении дифракции рентгеновского излучения в этом веществе спектральный — физический метод качественного и количественного анализа веществ, основанный на изучении их спектров — испускания, поглощения, комбинационного рассеяния света, люминесценции АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ— магнитоупорядоченное состояние кристаллического вещества с антипараллельной ориентацией спиновых магнитных моментов соседних атомов в кристаллической решетке АЭРОДИНАМИКА—раздел аэромеханики, изучающий законы движения газообразной среды и ее взаимодействие с движущимися в ней твердыми телами АЭРОМЕХАНИКА— раздел механики, изучающий равновесие и движение газообразных сред и механическое воздействие этих сред на погруженные в них твердые тела [c.225]

ЭЛЕКТРОННО-ИОННАЯ ЭМИССИЯ—испускание ионов поверхностью твёрдого тела при её облучении потоками электронов. Бомбардировка электронами с энергией до неск. кэВ и плотностью тока электронов до 10 А/см не изменяет атомную структуру поверхности, следовательно, не приводит к эмиссии атомов или ионов. Исключение составляют нек-рые диэлектрич. и полупроводниковые соединения с Поляризованной связью атомов. Однако и для металлов энергии электронов достаточно для разрыва связей между поверхностными атомами и частицами (атомами, молекулами), адсорбированными на поверхности (см. Адсорбция). Эксперим. определение кол-ва и состава частиц, десорбированных с поверхности материала под воздействием медленных электронов (10—1()00 эВ), лежит в основе метода электронно-стимулированной десорбции ионов (ЭСДИ), [c.559]

Преобразования показывают, что в большинстве случаев можно вести раздельное определение интегралов по каждой безразмерной координате, а затеи использовать их произведение непосредствевне или в составе выражения, интегрируемого по безразмерному времени. Только для третьего слагаемого общего решения в случае неравномерного автомодельного распределения облученности внутри тела требуется двукратное интегрирование по и выражения, включающего произведение отдельных интегралов по остальным безразмерным координатам. [c.73]

При HepaBHOuepHOtr и автомодельной облученности внутри тела интегрирование по должно проводиться после определения . Как это следует из выражений (З./да) и (З./Л ), пои этом образуются геометрические инт18-гралы двух видов [c.143]

Локальное воличество облучения в начале координат, необходимое для получения заданной температуры в конкретной точке полуограниченного или неограниченного тела и в определенный момент времени, определяется по выражениям [c.321]

Максимальное значение количества облучения, определенное, исходя из максимальной цопустшдой температуры облучаемой поверхности на основании выражений (З.УЖ) и при неравномерном осесимметричном распределении параметров облучения для разных геометрических моделей тел составляет [c.630]

Эти свойства трещин — полостей и трещиноватых тел могут представлять интерес, например, для обнаружения внутренних дефектов типа трещин в напряженных конструкциях посредством звукового облучения высокой частоты, для создания искусственных полостей — зеркал в горном массиве в целях облегчения сейсморазведки, для определения средней трещиноватости горных пород, для защиты сооружений от взрывов путем создания искусственных трещинообразных полостей и т. п. [c.147]

Рис. 26. Схема определения глубины и степени нарушения структурными дефектами поверхностных слоев моно-кристаллических твердых тел "путем облучения их коллимированным пуч-с jHepzusa ком заряженных частиц и анализа формы энергетического спектра частиц, рассеянных в направлении одной из плотно упакованных кристаллографических осей

Эти цифры относятся к общему облучению всего тела. Если активность попадает внутрь организма, в определенных органах возможна концентрация отдельных активных элементов, приводящая к увеличению интенсивности облучения. Поэтому толерантная доза для некоторых элементов может быть значительно ниже дозы, полученной ранее из общих соображений. Примером специфической концентрации может служить накопление иода из воздуха или воды в нщтовидной железе. Na в рыбах и Se и Те в растениях, которые затем могут быть съедены животными. [c.224]

Для извлечения из жидкостей или пористых твердых тел искусственно приготовленных активных инертных газов, в том числе и для быстрого (в течение нескольких секунд) извлечения короткоживущих изотопов криптона и ксенона, которые наблюдаются в числе продуктов деления, используют ту же технику, что и для приготовления эманаций [19, 20, 21, 15, 44, 10, 3, 56, 22, 49]. В работе [16] утверждается, что для продуктов деления эманирующая способность некоторых плохо определенных ура-натов органических оснований, например метил или бутил аминов, может достигнуть 100%. Повидимому, для получения хорошей эманирующей способности необходимо присутствие влажного воздуха. Криптон 83 (Кг ) был получен из пропитанного AgNOз геля кремниевой кислоты, к которому был подмешан Вг [31]. Хан и Штрассман [20] установили, что, в противоположность эманациям, выход (после окончания облучения) получающихся при делении криптона и ксенона определяется исключительно диффузией, а не эффектом отдачи (см. гл.IX, п.2). Было также [c.24]

Для некоторых простых случаев взаимного расположения тел и плоских задач угловой коэффициент облученности удается определить расчетным путем. К расчетным методам относятся методы непосредстт венного интегрирования, графоаналитический и метод поточной алгебры. Для сложных систем, для которых применение расчетных методов связано с непреодолимым математическими трудностями, используются экспериментальные методы определения. К экспериментальным относятся методы моделирования и аналогий. [c.372]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...