Волны релеевские

При нагружении поверхности твердого тела жидкой или твердой средой возникают специфические волны [70]. Если твердое тело граничит с жидкостью, скорость звука в которой меньше с , то вдоль границы распространяется волна релеевского типа со скоростью, близкой к j. Она порождает в жидкости боковую волну и вследствие этого затухает. Для границы сталь—вода ее амплитуда уменьшается в е раз на расстоянии 10 .,. [c.14]

Таким образом, несмотря на то, что волна обегания — соскальзывания продольного типа затухает быстрее аналогичной волны релеевского типа, амплитуда дифрагированного сигнала продольной волны может быть более высокой и достаточной для регистрации аппаратурой. [c.43]

Осипов И. О., К теории волн релеевского типа в анизотропном полупространстве, Прикл. матем. и мех., 34, № 4 (1970). [c.400]

При падении объемной волны на периодически шероховатую поверхность также происходит возбуждение поверхностной волны релеевского типа. Распространение этой волны по поверхности сопровождается трансформацией релеевской волны в объемную, приводящей к возникновению рассеянного поля и появлению ложных сигналов. [c.128]

Анализ. Точность определения координат зависит от точности измерения времени начала импульсов АЭ и скорости распространения упругих волн в металле объекта. В зависимости от типа регистрируемых волн (релеевские, продольные) скорость волн составляет 3500...5500 м/с. Ширина полосы пропускания преобразователя составляет 40 кГц. Следовательно постоянная времени нарастания сигнала составляет 1/(4 10 ) с = 2,5 10 с. За это время упругая волна распространится на (3500...5500) х 2,5 10 - м = 0,0875...0,14 м = = (9... 14) см. Поэтому следует принять в качестве правильного ответ 3. [c.291]

На свободной поверхности твердого тела могут распространяться недиспергирующие релеевские поверхностные акустические волны (ПАВ), скорость которых для изотропного тела u = avs, где а= (0,87н-1,12ц)/(1- -ц)< 1. Колебательные смещения из положения равновесия в этих ПАВ поляризованы в плоскости, нормальной к поверхности, содержащей волновой вектор. Деформации носят смешанный характер (объемные и сдвиговые). Глубина проникновения релеевских ПАВ порядка X. [c.133]

Таблица 7.26. Затухание релеевских поверхностных волн в кристаллах

Рис. 7.32. Коэффициент затухания Г сейсмических воля Лява (I) и релеевских волн (2) в зависимости от периода (частоты, длины волны). Данные получены после обработки записей серии землетрясений [252]

Вдоль границы распространяется также другая волна со скоростью, меньшей с . В твердом теле она локализована в тонком слое толщиной 0,51нслое толщиной, значительно большей Волну используют для контроля поверхности твердых материалов иммерсионным способом. Подобно релеевской волне, она очень медленно затухает с увеличением расстояния вдоль границы. [c.14]

Волны с 5У-поляризацией, подобные релеевским, распространяются также на границе твердого полупространства с жидким или твердым слоем. Энергия волн в этом случае распределяется между средой и слоями, а фазовая скорость зависит от частоты и толщины слоев (дисперсия скорости). [c.14]

Затухание предопределяется, с одной стороны, типом волны, с другой -физико-механнческими характеристиками среды и учитывается введением мнимой части в выражение для волнового числа k = 2k/ v, f/б (6 —коэффициент затухания). Известно, что за счет дифракционного расхождения амплитуда объемных продольных и поперечных волн уменьшается по закону 1/Аг, в то время как амплитуды релеевской, нормальной и дифрагированных воли уменьшаются по закону 1/]/"/гг, а амплитуда головной но закону [c.21]

Амплитуда обегающей релеевской волны убывает пропорционально ехр —kR), где R — радиус цилиндра. Это означает, что волна быстро затухает, причем гораздо быстрее, чем объемная волна. Быстрое затухание связано с переизлучением энергии волны обегания в волну соскальзывания в каждой точке распространения. [c.43]

Скорость волны обегания зависит от радиуса цилиндра чем меньше радиус, тем меньше скорость. Например, при радиусе 2,5 мм на частоте 2 МГц скорость волны обегания составляет 0,87 скорости релеевской волны. [c.44]

Амплитудно-частотная характеристика отражателя во всей области частот показана на рис. 2.7, Условно выделяют три области волновых размеров длинноволновую, или релеевскую /, где 6 X, kb 1 резонансную II, в которой размеры отражателя соизмеримы с длиной волны коротковолновую, или оптическую III, где й > X, feb > 1. [c.106]

Данилов В. Н. К оценке уровня структурных помех с учетом повторного релеевского рассеяния упругих волн//Дефектоскопия, 1988. 10, С,82—89, [c.452]

Для большинства представляющих интерес с точки зрения лазерной локации длин волн коэффициенты молекулярного и корпускулярного рассеяния увеличиваются обратно пропорционально величине длины волны в четвертой степени. Молекулярное (релеев-ское) рассеяние света неизбежно имеет место и оно почти не меняется во времени, но практически не препятствует прохождению света видимых и инфракрасных длин волн. Например, излучение с длиной волны 0,5 мкм, направленное вертикально с уровня моря в зенит будет ослаблено в толще атмосферы за счет релеевского рассеяния всего на 13% в дальнем инфракрасном диапазоне (10,6 мкм) релеевским рассеянием вообще можно пренебречь. [c.51]

Спонтанное комбинационное рассеяние характеризуется низкой эффективностью. Если длины волн возбуждающего и рассеянного света лежат вдали от полос поглощения материала, интенсивность КР в 10 4-10 раз меньше интенсивности релеевского рассеяния [2.23]. Например, пленку поликристаллического кремния облучали пучком Аг+-лазера (Л = 514,5 нм) при мощности излучения 100 мВт [2.24]. Стоксову компоненту рассеянного света выделяли с помощью двойного монохроматора и регистрировали счетчиком фотонов. При этом скорость счета не превышала 10 фотонов/с. Таким образом, отношение потока регистрируемых рассеянных стоксовых фотонов к потоку первичных фотонов составляет в данном эксперименте примерно 4 10 . [c.52]

Для наблюдения интенсивного спонтанного зародышеобразования в жидкости при наличии готовых центров парообразования нужно обеспечить достаточно быстрое и глубокое вторжение в область метастабильных состояний. Но для этого совсем не обязательно использовать изобарический нагрев жидкости. Ударный режим можно получить и за счет резкого уменьшения давления при температурах Т/Т 0,9. На таком принципе работают так называемые грязные пузырьковые камеры [77]. За развитием начальной стадии объемного вскипания удобно следить по рассеянию света. Если средний размер рассеивающих неоднородностей гораздо меньше длины световой волны, то рассеяние имеет релеевский характер (10.11). Неоднородности могут быть гомо-фазными флуктуациями плотности (диэлектрической [c.125]

Все эти исследователи установили, что, когда длина волны составляет несколько диаметров стержня, данные опытов хорошо согласуются со значениями, вычисляемыми с учетом релеевской поправки [см. уравнение (3.60) и кривую 1Л фиг. 14]. При более же высоких частотах, когда длины волн становятся того же порядка, что и диаметр образца, наблюдаемые фазовые скорости оказываются меньше тех, которые получаются при применении релеевской поправки. [c.93]

В обеих последних работах было обнаружено любопытное обстоятельство оказалось, что при стремлении скорости перемещения нагрузки (или клина) к скорости распространения поверхностных волн Релея,. несколько меньшей скорости распространения поперечных волн, наступают своеобразные резонансные явления. В частности, напряжения во всех точках тела стремятся при этом к бесконечности, а длина свободной трещины перед клином стремится к нулю. Это привело авторов указанных работ к заключению, что релеевская скорость является предельной скоростью [c.607]

Рассеяние предельно малыми частицами. При малых значениях р в общих формулах теории Ми можно ограничиться только первыми слагаемыми в суммах. Если при этом значение показателя преломления т невелико, то величина С оказывается существенно больше остальных коэффициентов в суммах (1.24) (С1 С2 и 1 61). Этот асимптотический случай приводит к решению, совпадающему с решением задачи рассеяния волн на шаре как на электрическом диполе. Впервые оно получено Рэлеем, поэтому его обычно называют релеевским. Рассеяние на таких частицах следует отличать от молекулярного рассеяния на неоднородностях среды, вызванных флуктуациями плотности или анизотропии молекул. Если значение т очень велико, то даже при малых значениях р наряду с коэффициентом следует учитывать также и Ь. Полученные при этом аналитические формулы имеют иной вид и впервые были получены Томпсоном. [c.22]

Теория рассеяния общего вида для тел, малых по сравнению с длиной волны, в которой рассеяние падающих волн, удовлетворяющих волновому уравнению, приближенно описывается с использованием свойств (подобных присоединенной массе) решения уравнения Лапласа, применяется и в других разд .лах физики. В электромагнитной теории известно релеевское рассеяние, при котором, однако, в рассеянном поле не возникает монополя. Релей обнаружил также, что амплитуда рассеянного поля увеличивается с частотой как со , и использовал это при [c.76]

Таковы характерные особенности релеевского рассеяния. Их можно также получить, рассматривая рассеяние точечным диполем с поляризуемостью сферы. Вытекающая из (3.8) сильная зависимость сечения рассеяния от длины волны (как А" ) ответственна, в частности, за голубой цвет неба. Этим же обстоятельством объясняется эффективное проникновение инфракрасного света сквозь туман, состоящий из очень маленьких частиц. Легко также наблюдать и сильную поляризацию света, рассеянного атмосферой под прямым углом к направлению на Солнце. Если учесть члены с более высокими степенями х, то степень поляризации Р больше не будет равна в точности 100%, а будет отличаться от этого значения на величину порядка х . Поэтому сильнее поля- [c.61]

Если л < 1 или х > 1, то можно произвести дальнейшее упрош,ение выражений (3.20). В первом случае, конечно, получаются амплитуды релеевского рассеяния. Во втором случае, когда радиус сферы велик по сравнению с длиной волны, но не слишком велик, так что еще выполняется условие (3.12), формулы (3.20) принимают вид [c.66]

Вычислить матрицу плотности рассеянной волны при релеевском рассеянии, зная матрицу плотности падающего пучка. [c.100]

Простым, но довольно грубым критерием применимости может служить расстояние = 1 образования ударного фронта в регулярной волне равной интенсивности. Более корректный путь состоит в обрезании крыла релеевского распределения при некоторой А = Лрр (в соответствии с наперед заданной допустимой величиной ошибки) и оценке длины образования разрыва для волны с А = [c.258]

Таким образом, при сглаженной нагрузке (33.32) возникают ограниченные, но не затухающие поверхностные волны, распространяющиеся с релеевской скоростью. Графики скоростей, определяемых формулами (33.26), (33.27) и (33.34), показаны на рис. 24, 25, где принято С2 = 0,542 (К = 1,4 ы). [c.201]

В пространственном случае на достаточно большом удалении от источника поверхностная волна, движущаяся с релеевской скоростью, по-прежнему будет нести наибольшие возмущения. [c.203]

Действенный способ выделения рассмотренных ложных сигналов основан на изменении их амплитуды при нажатии пальцем нли тампоном, смоченными в масле, на точку, в которой отражается луч или через которую проходит поверхностная волна, вызывающая ложный сигнал. Таким образом очень хорошо демпфируются поверхностные волны релеевского типа, несколько хуже — поперечные волны 5У-типа при наклонном падении и продольные волны при перпендикулярном падении на поверхность. Однако нажатие практически не влияет на поперечные волны, в которых колебания происходят параллельно демпфируемой поверхности, например на. Si/-волны, падающие на демпфируемую поверхность перпендикулярно, и 5Я-волны. Во всех дру- [c.282]

Если между собой граничат две твердые среды, модули упругости и плотности которых не сильно отличаются, то вдоль границы распространяется волна Стоунли [18]. Она состоит как бы из. ziByx релеевских волн, существующих каждая в своей среде и имеющих одинаковую скорость распространения, меньшую скоростей объемных волн в обеих средах. В каждой среде волна локализована в слое толщиной около длины волны и имеет Sl/-no-ляризацию. Иногда название волн Стоунли распространяют также на предыдущий случай. Такие волны применяют для контроля соединения биметаллов. [c.14]

Универсальным методом изучения дисперсных сред, применимым в довольно широком диапазоне радиусов капель (0,01—100 мкм), следует считать метод измерения индикатрисы рассеяния. На рис. 2.14 представлены типичные индикатрисы, вычисленные для различных диаметров капель воды. Масштаб инди-катрис разный (для сравнения на рис. 2.14 индикатриса для р=30 должна быть в 70 раз длиннее , чем для р=8 (р=2яг // , где —длина волны падающего света). Изображение на рис. 2.14, а соответствует релеевскому рассеянию частицами очень малых радиусов (Iimp -0). Его характерные особенности следующие [c.43]

Одни из перспективных способов оценки структуры материала — анализ спектра донных сигналов (спектроскопический метод). Частота заполнения ультразвуковых импульсов меняется от посылки к посылке, при этом по амплитуде определяется область релеевского рассеяния. Влияние величины зерна на затухание усиливается вследствие многократного прохождения ультразвуковых волн через границы зерен. Для определения величины зерна также применяются резонансные методы, особенно иммерсионный способ. Например, при контроле импульсно-резонансным способом затухание определяется по отношению амплитуды колебаний, в стенко изделия на резонансной частоте, к амплитуде колебани при отсутствии резонансных явлений. [c.246]

Метод пригоден только для контроля поверхностного слоя толщинох порядка длины релеевской волны. Его применение особенно целесообразно в случае, когда геометрия изделия не позволяет использовать эхо-метод илп метод сквозного прозвучиваиия, когда коэффициент затухания пли толщина пзделпя слишком велики. Прп определении упругой анизотроппи он пмеет преимущества по сравнению с другими методами, так как ультразвуковая волна распространяется вдоль поверхности, что эквивалентно смещению отраженного луча. [c.253]

В первом варианте искательная головка содерж 1т расположенные в общем корпусе излучающий и приемный преобразователи с фпкс 1рованным расстоянием I между осями (рис. 99, а). От излучателя во все стороны распространяется непрерывно излучаемая антисимметричная упругая волна нулевого порядка а . С увеличением толщины изделия фазовая скорость с ее распространения возрастает, стремясь к скорости релеевской волны (/ = onst). При отсутствии дефектов скорость j определяется толщиной изделия. Прп расположении искателя над расслоением скорость с волны соответствует толщине разде- [c.265]

Ослабление сигнала в оптических волокнах-световодах происходит как за счет поглощения, так и за счет релеевского рассеяния излучения. Можно различать собственное поглощение, которое вызвано взаимодействием распространяющейся волны с компонентами вещества световолокна, и поглощение, связанное с наличием примесей, например, ионов хрома, железа, никеля, магния и других элементов, в частности, воды. Однако полосы поглощения из-за второй причины очень узки. Большая доля потерь световой энергии возникает из-за радиационных потерь релеевское рассеяние получается из-за флуктуаций плотности вещества волокна или нерегулярности световода — изгибания, неравномерности диаметра и т. д. [c.75]

В поле интенсивных когерентных световых волн могут возникать различные другие возбуждения, которые сами воздействуют на поле излучения. Например, подобно оптическим фононам могут создаваться акустические фононы, температурные волны, волны энтропии и анизотропии, которые приводят к вынужденному брил-люэиовскому рассеянию, вынужденному релеевскому рассеянию и рассеянию на крыле линии Релея. Эти явления рассеяния можно исследовать по аналогии с вынужденным комбинационным рассеянием, причем можно возвратиться к классическому или полуклассическому рассмотрению (ср. ч. I, 4.3, [3.1-11 и 4.-21]). [c.488]

Изменения е, имеющие статистич. характер и обусловленные термодинамическими плп турбулентными флуктуациями, приводят, с одной стороны, к статистич. нарушония.м формы волновых поверхностей и, соответственно, — к флуктуациям амплитуды (мерцанию) и углов прихода (дрожанию и размыванию изображения) световой волны и, с другой стороны, — к релеевскому рассеянию света. Аналогичную природу имеет и рассеяние света на ультразвуковых волнах. [c.502]

АЭРОФОТОГРАФИРОВАНИЕ В ИНФРАКРАСНЫХ ЛУЧАХ. Область инфракрасных лучей спектра лежит ва видимой частью спектра, т. е. с длиной волны от 0,70 fi и далее до 150 /г. Для фотографии м. б. использована область от 0,76 до 9 л лучи более длинные сильно поглощаются атмосферой. Прохождение невидимых и видимых лучей спектра через атмосферу затрудняется наличием в последней молекул газов, водяных и твердых частиц разного размера, т. е. наличием в атмосфере дымок — воздушной, водяной и пылевой. Указанные виды дымки частью поглощают проходящие через них излучения, частью же рассеивают. Рассеяние бывает двоякого вида — релеевское рассеяние, происходящее гл. обр. для коротких лучей величина этого рассеивания обратно пропорциональна 4-й степени длины волны. Закон Релея применим в тех случаях, когда величина частиц, препятствующих прохождению луча через атмосферу, меньше длины волны для проходящего луча. Рассеяние в воздушной дымке особенно сильно для лучей с А = 0,4 л достаточно сильно для лучей с А = 0,4 до [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...