Механизмы поглощения излучения

МЕХАНИЗМЫ ПОГЛОЩЕНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.290]

В условиях частичной ионизации вещества механизм поглощения излучения доминирует над томсоновским [c.522]

Выполненный в [20] расчет оптических характеристик на основании анализа микроструктуры и солевого состава морского аэрозоля позволил выявить дополнительные особенности в спектральной зависимости коэффициента ослабления. Так, наличие сульфатов в составе аэрозоля обусловливает в спектральной зависимости коэффициентов ослабления максимумы при длинах волн 3,1, 7,15, 9 мкм. Минимальное значение действительной части комплексного показателя преломления морского аэрозоля в области 0,44 мкм приводит к снижению коэффициента ослабления на 20—30 %. Ослабление морским аэрозолем в области спектра Я >20 мкм происходит преимущественно за счет механизма поглощения излучения частицами. [c.139]

По существу отвлекается от физ. природы света и фотометрия, посвящённая гл. обр. измерению световых величин. Фотометрия представляет собой методик, основу исследования процессов испускания, распространения и поглощения излучения по результатам его действия на приемники излучения. Ряд задач фотометрии решается с учётом закономерностей восприятия человеческим глазом света и его отд, цветовых составляющих. Изучением самих этих закономерностей занимается физиологии. О., смыкающаяся с биофизикой и психологией и исследующая механизмы зрения. [c.419]

Более подробный анализ с изложением ряда тонкостей, связанных с использованием более сложных моделей среды, учетом поглощения излучения в зеркалах и переходом от двух- к трехмерному резонатору из сферических зеркал, изложен в [67] ив [16], 4.2. Преследовавшуюся же ныне цель — пояснить механизм взаимосвязи между параметрами резонатора и энергетическими характеристиками лазерного излучения — можно считать достигнутой. [c.201]

Потери, вносимые нейтральными фильтрами, не остаются постоянными при повышенных мощностях излучения вследствие обратимых или даже необратимых изменений в самих фильтрах. Разумеется, характер подобных изменений зависит от самого механизма поглощения и может определяться такими факторами. как обеднение поглощающих уровней, спектры поглощения и времена жизни любых возбужденных состояний, вызванных начальным поглощением фотона, а также простое термическое повреждение фильтра. [c.137]

Потери в окне — это потерн на обычное отражение и поглощение. В потери на отражение входят френелевские потери, а также потери за счет рассеяния на поверхности. Поглощение излучения в окне обусловлено разными механизмами потерь. Сюда относится изменение температуры окна и связанные с этим потери за счет теплопроводности, конвекции и потери на излучение. [c.161]

ЦИЮ. Быстрый электрон претерпевает также и упругие соударения с атомами, однако, ввиду очень малой массы электрона, последний практически не передает почти никакой энергии атому при таком столкновении. Вся энергия электрона теряется, таким образом, либо на возбуждение атомов, либо на ионизацию. Электрические разряды в газах, как, например, тлеющий или коронный разряды, не являются, собственно говоря, излучением, однако механизм передачи энергии в этих явлениях такой же, как и в случае поглощения излучения легкой группы, и связан с возбуждением и ионизацией атомов. Поэтому химические явления, возникающие при электрическом разряде, весьма близки к тем, которые имеют место под действием излучений большой энергии. [c.225]

Пусть пучок мощного электромагнитного излучения (например, пучок света от лазера непрерывного действия или пучок сверхвысокочастотного радиоизлучения) пронизывает покоящийся газ. В обычных условиях многие газы почти прозрачны для электромагнитного излучения и не взаимодействуют с ним. Однако, если на пути пучка поместить поглощающий излучение слой, то в этом слое за счет поглощения энергии электромагнитного поля начнется выделение тепловой энергии. Таким слоем может служить область самого газа, если газ в этой области нагреть до высокой температуры, при которой он становится ионизованным (превращается в плазму) и сильно поглощает электромагнитное излучение. В зависимости от температуры, до которой нагревается в области поглощения излучения и выделения тепла плазма (при разной плотности потока энергии в пучке, достаточной для ионизации газа, это могут быть десятки тысяч, сотни тысяч и даже миллионы градусов), действуют те или иные упомянутые ранее механизмы передачи тепла близлежащим слоям газа. Нагреваясь, эти слои сами становятся способными поглощать электромагнитную энергию в результате зона тепловыделения в газе перемещается навстречу пучку излучения. По аналогии с горением химически реагирующих смесей описанное явление получило название—в случае, если источником излучения служит лазер,— светового лазерного) горения. [c.110]

Механизм поглощения звука пузырьками воздуха в воде достаточно сложен. Это поглощение вызывается многими причинами, но основными из них можно считать две во-первых, отвод тепла от пузырька к жидкости при периодических изменениях объёма пузырька, которые он испытывает под действием проходящей звуковой волны, и, во-вторых, рассеяние части энергии звуковой волны за счёт того, что пузырёк при своих пульсациях сам становится излучателем звука. Это излучение, или рассеяние, происходит по всем направлениям благодаря малым размерам пузырька. Механизм поглощения звука пу- [c.318]

Механизм поглош,ения звука пузырьками воздуха в воде достаточно сложен. Это поглощение вызывается многими причинами, но основными из них можно считать две во-первых, отвод тепла от пузырька к жидкости при периодических изменениях объема пузырька, которые он испытывает под действием проходящей звуковой волны, и, во-вторых, рассеяние части энергии звуковой волны за счет того, что пузырек при своих пульсациях сам становится излучателем звука. Это излучение, или рассеяние, происходит по всем направлениям благодаря малым размерам пузырька. Механизм поглощения звука пузырьками воздуха во многом аналогичен механизму релаксационного поглощения звука в многоатомных газах, который мы кратко разобрали в пятой главе. [c.329]

На этом мы закончим общий обзор механизмов взаимодействия излучения с веществом. Подробному изложению этих вопросов будет посвящена гл. V. Здесь же нам нигде не понадобятся конкретные выражения для коэффициентов поглощения. [c.103]

В 2 гл. II были даны краткий обзор и классификация различных механизмов поглощения и излучения. [c.212]

В предыдущих параграфах путем искусственного обрезания поглощения при температуре прозрачности Tz I = оо при Т <. Tz) была исключена из рассмотрения область охлажденного воздуха с температурами ниже температуры прозрачности. В действительности в этой области поглощение хотя и мало, но все же конечно, поэтому естественно поинтересоваться тем, как ведет себя температура в зоне охлажденного газа и что происходит с потоком излучения, выходящим с фронта волны. Процесс в этой области является существенно нестационарным, он зависит от конкретных условий размеров, гидродинамического движения, механизмов поглощения света. Мы рассмотрим здесь тот практически важный случай, когда волна охлаждения распространяется не по неподвижному, а по расширяющемуся воздуху, и воздух, охлажденный излучением, продолжает охлаждаться адиабатически. Адиабатическое охлаждение быстро выводит воздух в температурную зону полной прозрачности, которая уже не оказывает никакого влияния на режим волны охлаждения. На протяжении сравнительно небольшого времени, пока адиабатически охлаждающийся воздух еще сколько-нибудь заметно поглощает свет, скорость адиабатического охлаждения меняется мало. Поэтому процесс с адиабатическим охлаждением приблин<енно можно считать стационарным и описывать его энергетическим уравнением (9.10) с постоянным членом А. Интеграл этого уравнения [c.503]

Резонансное поглощение лазерного излучения при наклонном падении на слой неоднородной плазмы. Продольные плазменные колебания. Еще одним (а для горячей термоядерной плазмы - наиболее важным) механизмом поглощения энергии световой волны, проявляющимся при наклонном падении света на неоднородную плазму, является так называемый механизм резонансного поглощения [5]. Такое поглощение происходит благодаря линейной трансформации поперечных электромагнитных волн в продольные плазменные. При наклонном падении в р-геометрии (т.е. при поляризации волны в плоскости падения) всегда имеется продольная (вдоль градиента концентрации) компонента электрического поля световой волны (рис. 2.7). На определенной глубине, где концентрация плазмы близка к критической для падающего электромагнитного поля, происходит резонансное преобразование энергии лазерного излучения в энергию сильно затухающих собственных плазменных колебаний. [c.84]

На рис. 7.3 указаны основные этапы фотоэлектрического преобразования, в состав которого входят поглощение излучения и генерация вследствие этого свободных носителей заряда, механизм внутреннего усиления, обусловленный [c.130]

Резкие изменения коэффициента отражения связаны со вступлением в действие новых механизмов поглощения энергии. В модели свободных электронов зависимость коэффициента отражения от частоты оказывается довольно простой из-за того, что в ней столкновения рассматриваются как единственный механизм поглощения энергии. Падающее излучение лишь ускоряет свободные электроны и, если бы столкновения отсутствовали, электроны отдавали бы всю приобретенную энергию в форме проходящего и отраженного излучений. [c.293]

Для блоховских электронов ситуация совершенно отлична. Теперь возможен другой механизм поглощения падающей энергии, дающий сильную зависимость от частоты. Проще всего его можно понять, рассматривая падающее излучение как ноток фотонов с энергией Йсо и импульсом Фотон способен потерять энергию, вызвав переход электрона с уровня с энергией Ш на уровень с энергией 1 = Ш - - Йю. В случае свободных электронов в силу закона сохранения импульса должно выполняться дополнительное условие р = р -Ь Йq, которое не может быть выполнено (см. задачу 3), вследствие чего подобные потери энергии запрещены. Однако в присутствии периодического потенциала трансляционная симметрия свободного пространства оказывается нарушенной и закон сохранения импульса уже несправедлив. Тем не менее некоторый более слабый закон сохранения все же должен выполняться, поскольку периодический потенциал частично сохраняет трансляционную симметрию. Этот закон сохранения налагает ограничение на изменение волнового вектора [c.293]

Инфракрасное излучение не поглощается воздухом и, попадая на тело человека, нагревает подкожные слои на значительную глубину, уменьшая или ликвидируя тем самым дефицит в тепловом балансе человека. Механизм поглощения теплового излучения телом человека обеспечивает ощущение теплового комфорта на длительное время даже после прекращения поступления потока лучистой энергии. [c.160]

Сложность взаимных связей механизмов ионизации делает общий анализ очень трудным. Однако в основном скорость образования электронов и ионов в атмосфере определяется плотностью столкновений нейтронов и поглощения -излучения. Как можно видеть из уравнений (15.26) и (15.27), эти величины зависят от величины утечки нейтронов и Y-излучения из реактора и коэффициентов взаимодействия и поглощения воздуха. Важным фактором является также окончательное распределение энергии между процессами атомной и молекулярной ионизации и молекулярной диссоциации. Очень грубая оценка основных эффектов показывает, что равновесная плотность ионов в воздухе на уровне моря и на расстоянии 40 футов от незащищенного реактора мощностью 5000 Мет может составлять от 10 до 10 частиц см [5, 34]. Такой уровень ионизации будет вызывать значительное затухание сигналов при частотах ниже нескольких сотен мегагерц, однако не сбудет значительно влиять на передачу сигналов на частотах выше нескольких тысяч мегагерц [35]. Ионизация воздуха уменьшается с увеличением расстояния от реактора таким образом, электронное оборудование для связи (включая антенны) должно быть размещено достаточно далеко от реактора, чтобы обеспечить наи- более широкий диапазон частот, используемых для микроволновой связи. [c.541]

ФОТОПРОВОДИМОСТЬ (фоторезистивный эффект)— изменение электропроводности среды, oбy JЮвл ннoe действием эл.-магн. излучения. Ярко выражена в полупроводниках и диэлектриках. Впервые наблюдалась У. Смито.м (W. Smith, 1873) в аморфном Si (см. Аморфные и стеклообразные полупроводники). Ф. возникает из-за изменения либо концентрации носителей заряда (концентрационная Ф.), либо их подвижности под действием излучения (см. Подвижность носителей заряда). В зависимости от механизма поглощения излучения различают Ф. собственную, примесную и внутризонную. [c.355]

Так, Планк предполагал, что излучение только испускается порциями. Он связывал это с особенностями механизма испускания излучения атомами и молекулами вещества. Само же излучение существовало, как полагал Планк, не в виде квантов, а в виде непрерывной сущности , в виде непрерывных электромагнитных волн в пространстве. Однако такие представления казались не вполне состоятельными, так как в этом случае непрерывная световая энергия должна была бы где-то ждать возможности порциоиного поглощения атомами вещества иначе говоря, непрерывная энергия должна была бы каким-то образом разбиваться на кванты перед поглощением (такое возражение выдвигал Пуанкаре). Под влиянием подобной критики Планк выдвинул так называемую гибридную гипотезу, согласно которой излучение испускается квантами, а поглощается непрерывно. Однако допущение столь разных физических механизмов испускания и поглощения излучения не могло не казаться довольно странным. Напрашивался единственный выход признать, что само излучение не непрерывно, а состоит из отдельных порций (квантов), Сделать такой вывод Планк все же не решился. Это сделал Эйнштейн. [c.46]

У ядра-капли есть еще одна своеобразная степень свободы, а именно колебания всей массы нейтронов относительно всей массы протонов. При введении этой степени свободы фактически делается допущение о том, что ядро как бы состоит из двух жидкостей — протонной и нейтронной, растворенных друг в друге. При возбуждении этой степени свободы ядро приобретает дипольный электрический момент, т. е. поляризуется. Поляризационные возбуждения связаны с глубоким изменением структуры ядра. Поэтому им соответствуют довольно высокие энергии — примерно 15—20 МэВ в тяжелых ядрах и 20—25 МэБ в легких. Колебания такого типа были использованы А. Б. Мигдалом (1945) для объяснения механизма поглощения v-излучения ядрами. Поляризационные колебания ядра аналогичны оптической ветви колебаний в ионном кристалле. [c.87]

Он исследует также превращения силы Солнца на Земле. Поток этой силы... есть та непрестанно заводящаяся пружина, которая поддерживает в состоянии движения механизм всей происходящей на земле деятельности . Он призывает к изучению механизма поглощения света растениями (это сделает позже К. А. Тимирязев) восстает против теории жизненной силы , разделявшейся Либихом (вот почему портфель его журнала оказался для Майера переполненным ) утверждает, что при поглощении кислорода и пищи в организмах происходят химические процессы, приводящие к тепловым и механическим эффектам. В статье 1848 г. Динамика неба он высказывает догадку о потере Солнцем массы при излучении... [c.121]

Антирады. Известно, что в результате поглощения излучения высокой энергии в органических материалах образуются активные свободные радикалы, способные вызвать цепные реакции с образованием нежелательных продуктов. Поэтому любые методы дезактивации радикалов должны приводить к общему увеличению стойкости жидкости. Так как механизм действия многих антиоксидантов сводится также к дезактивации свободных радикалов, то окислительная и радиационная деструкции являются близкими по механизму реакциями. Практически при облучении жидкостей, содержащих стандартные антиоксиданты, последние быстро распадаются в результате взаимодействия с радикалами, образовавшимися под действием излучения, поэтому в среде, содержащей кислород, жидкость становится очень чувствительной к обычной окислительной деструкции. Мейхони и др. [21 ] было показано, что такие захватчики радикалов, как иодофенол и иодонафталин, при облучении сложных эфиров с разной степенью эффективности влияли на изменения вязкости, хотя они не обеспечивали защиту обычных антиоксидантов от разрушения при облучении дозами 1-10 эрг/г в атмосфере азота. [c.134]

К настоящему времени ыоноимпульсный режим работы О КГ достаточно изучен [2], [4], [5], [7], [9] и нет серьезных препятствий для создания промыщленного образца ОКГ с энергией в моно-нмпульсе порядка 5—10 дж. При энергии в моноимпульсе 10 дж, длительности его 0,1 мксек и диаметре фокального пятна 200 мкм мощность и плотность потока излучения будут соответственно равны 50 Мет и 3,2 10" вт/см практически при любой скорости вращения облучаемого ротора. При столь высокой плотности потока излучения механизм теплопроводности играет несущественную роль и вся энергия излучения идет на испарение вещества 1], тем более, что при плотности потока свыше 10 ° вг/ ii коэффициент облучаемой поверхности пренебрежимо мал [3]. Однако при этодг существенную роль может играть эффект поглощения излучения ОКГ вблизи поверхности вследствие газодинамического движения нагреваемого вещества (6]. [c.290]

Что испускание происходит квантами, легко можно согласовать с картиной, которую следует составить себе о механизме явления. Легко понять следующее если атом начал испускать энергию, то он принужден испустить ее в определенном конечном количестве, чтобы равновесие, при нарушении которого началось испускание, снова восстановилось. Частица, возбужденная толчком, должна испустить всю энергию, ею полученную. Но значительно труднее представить себе, согласно замечанию, сделанному о трудности приписания волнам разрывной структуры, что эфир сообщает телу энергию квантами, что, одним словом, поглощение излучения происходит квантами . [c.97]

Все перечисленные механизмы могут вызывать П. з. и при многофотонном поглощении. Кроме того, в этом случае возможно просветление вследствие нелинейной интерференции разл. процессов возбуждения. Напр,, возбуждение перехода при трёхфотоином поглощения излучения с частотой со может быть подавлено действующим в противофазе процессом однофотонного возбуждения в поле излучения на частоте третьей гармоники Зсо. При этом выключается как трёхфотонное, так и однофотонное поглощение. Анбпюгичные эффекты возникают и при двухфотонном поглощении. П. э. такой природы наз. интерференционным (иногда — параметрическим) просветлением, [c.150]

Для регистрации космич. рентг, излучения используются детекторы веек, типов, принцип действия к-рых основан на разл. механизмах поглощения рентг. фотонов веществом. [c.341]

В недрах С. атомы (в осн. это атомы водорода) находятся в иовиэов. состоянии. Если водород полностью ионизован, то поглощение излучения связано гл. обр. с отрывом электронов от ионов более тяжёлых элементов (с нх фотоионизацией). Однако таких элементов в ведрах С. мало. Движущиеся из солнечных недр фотоны частично рассеиваются и поглощаются свободными электронами. Суммарное поглощение в иони-зов. газе центр, области С. всё же относительно мало. По мере удаления от центра С. темп-ра и плотность газа падают, и на расстояниях, больших 0,7—0,8 Д , уже могут существовать нейтральные атомы (в более глубоких слоях — атомы гелия, блцже к поверхности С,— атомы водорода). С появлением нейтральных атомов (особенно многочисл. атомов водорода) резко возрастает поглощение, связанное с их фотоионизацией. Перенос энергии излучением сильно затрудняется. Включается др. механизм переноса энергии — развиваются крупномасштабные конвективные движения, и лучистый перенос сменяется конвективным (см. Конвективная неустойчивость). Протяжённость по высоте солнечной конвективной зоны 200 тыс. км ( 0,3 Д - Скорости конвективных движений в глубоких слоях малы — порядка 1 м/с, в тонком верх, слое они достигают [c.589]

Осн. механизмами непрозрачности Ф. для эл.-магн. излучения являются фотоионизания и свободно-свободные переходы (тормозное поглощение), а также рассеяние фотонов в спектральных линиях и континууме. В Ф, наиб, холодных звёзд (спектрального класса М) преобладает рассеяние света в молекулярных полосах (гл. обр. окислов металлов TiO, ZrO и др.). В звёздах спектрального класса К доминирует поглощение излучения. металлами, в Q- и F-звёздах — отрицательными ионами водорода, в звёздах спектрального класса А — атомами водорода. В Ф. наиб, горячих звёзд, классов В и О, преобладают рассеяние на свободных электронах и по глощение атомами и ионами гелия, а в УФ-области спектра— ионами элементов С—Fe. [c.360]

Экспернменгальн14е методы. Существуют 2 осн. способа наблюдения Ц. р. Первый состоит в измерении поглощения эл.-магн. мощности. Второй с1юсоб использует то обстоятельство, что поглощение излучения приводит к возрастанию энергии носителей. Это, в свою очередь, приводит к изменению проводимости ст полупроводника на пост. токе. Зависимость изменения До от со или от Н воспроизводит линию Ц. р. Этот способ имеет то преимущество, что детектором является сам образец. Кроме того, обычно этот способ оказывается более чувствительным, чем измерение поглощения. Однако в тех редких случаях, когда в ггределах резонансной линии возникает смена механизма рассеяния (а), смена механизма рекомбинации носителей (б) или изменение типа проводимости (в), то кривая Да (со) или Аа(Н) в случаях (а) и (б) становится двуг орбой, а в случае ( ) ф-ция Дсг(Я) напоминает закон дисперсии показателя преломления. [c.432]

Воспламенение ТРТ представляет собой сложное явление, включающее совокупность физико-химических процессов (рис. 38). Вначале по одному или нескольким упомянутым механизмам к топливу необходимо подвести энергию. После некоторого периода прогрева часть твердой фазы начинает разлагаться, причем процессы разложения протекают в основном вблизи поверхности ТРТ. Иногда на поверхности топлива появляется расплавленный слой. Вследствие целого ряда процессов, таких, как теплопроводность, поглощение излучения топливной массой, химические реакции под поверхностью и пиролиз на поверхности, происходит газификация этого слоя или прямая сублима- [c.83]

При оценке полезного действия излучения необходимо учитывать неполноту поглощения материалом энергии падающего луча, немоноэнергетичность луча, изменение механизма поглощения в зависимости от частоты и энергетических характеристик излучения. Когда энергия превышает 10 эВ, фотоны могут выбивать протоны или нейтроны из атомных ядер с наведением радиоактивности. Излучения различных уровней энергии заметно ослабляются в зависимости от толщины поглощающего материала (табл. 44.5). [c.469]

Разрушения, возникающие в прозрачных твердых телах нод действием лазерного излучения, паибо.тее целесообразно разделить на разрушения, возникающие в идеально чистых средах, и разрушения, обусловленные примесями. В этих случаях различны механизмы, приводящие к разрушению. В чистой среде это оптический пробой, качественно аналогичный пробою в газе, обсуждавшемуся в лекции 16 в средах с при.месями — разрушения, связанные с нагревом примесей при поглощении излучения. Соответственно возникает разделение и но режимам генерации лазеров, и по определяющим характеристикам излучения с точки зрения их влияния на процессы, приводящие к разрушению. Пробой, являясь нелинейным эффектом, зависит от мотц-ности излучения, а нагрев нримесей — в основпом от энергии излучеиия. [c.216]

Заканчивая краткое изложение структуры лазерпого факела, отметим один важный процесс, который не был рассмотрен и учтен,— это процесс поглощения излучения в плазме. Взаимодействию лазерного излучения с плазмой посвящена следующая лекция, поэтому здесь частную реализацию этого процесса рассматривать не целесообра.-ню. Однако надо иметь в виду, что поглощение лазерного излучения в плазменном факеле играет двоякую роль, нагревая плазму и уменьшая воздействие на поверхность твердого тела. В тех случаях, когда задача сиоднтся к созданию высокотемпературной плазмы, поглощение излучения является основным механизмом нагрева (лекция 22). В тех случаях, когда задача состоит в воздействии па твердое тело, поглощение излучения плазмой уменьшает эффективность воздействия излучения иа поверхность [10]. [c.257]

Если между зеркалами нет материальной среды (0 = 1), то N задается выражением лУ (1— ) -По мере приближения Я к единице амплитуда лучей, распространяющихся в противоположных направлениях между зеркалами, медленно убывает с ростом числа отражений. Для специальных применений реализуются такие значения Н, при которых принимают порядок 10 с этим связана высокая разрешающая способность Если между зеркалами находится среда с отрицательной эффективной инверсией, т. е. не осуществляется никакого механизма накачки или он действует слабо, то О < 1. Поглощение излучения в среде наряду с отраженлем также создает потери, так что при переходе от О = 1 к О < 1 происходит уменьшение значения [c.21]

Росселандов пробег I для тормозного механизма равен спектральному пробегу при энергии квантов ку = 5,8 кТ. Как видно, в переносе лучистой энергии путем теплопроводности при тормозном механизме поглощения основную роль играют весьма большие кванты, находящиеся в виновской области спектра. Наоборот, при объемном излучении основную роль играют маленькие кванты. Средний коэффициент Х1 равен исправленному на вынужденное испускание спектральному коэффициенту V (1 — е / ), соответствующему ку = 1,73 кТ. [c.224]

Унос массы диэлектрика определяется удельной теплотой абляции т.е. энергией разрьша химических связей. При одинаковых теплофизических характеристиках увеличение средней атомной массы ведет к возрастанию удельного выхода м сы до 1,4-10-" г/Дж для смеси йодистого аммония с йодной ртутью А = 16). Энергия, затрачиваемая на разрьш химических связей, приблизительно совпадает с энергией излучения газоразрядной плазмы (порядка 1 Дж/см ). Отсюда следует, что осноВ ной механизм абляции диэлектрика связан с поглощением излучения в его поверхностном слое, деструкцией сложных молекул и испарением массы. [c.156]

Дж. Уайт [22] рассматривал механизм поглощения распространяющихся по скважинной жидкости нормальных волн, обусловленный пульсационным течением жидкости в проницаемые стенки необсаженной скважины. Полученные им результаты соответствуют частотам, когда длина трубных волн велика по сравнению с диаметром скважины. Если оценивать вклад подобного затухания нормальной волны в её радиационное переизлучение на докритических частотах, то видно, что с понижением частоты, начиная примерно со значения 100 Гц, и до самых низких частот, доля излучаемой в массив колебательной энергии монотонно увеличивается до некоторого значения, определяемого величиной проницаемости пористой вмещающей среды. На частотах выше 100 Гц это явление практически не вносит вклада в излучение колебательной энергии из скважины независимо от проницаемости. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...