Энергетические характеристики излучения

Энергетические характеристики излучения [c.283]

Наряду с перечисленными выше энергетическими характеристиками излучения, имеющими интегральный характер, т.е. не относящимися к определенному участку спектра излучения, важное значение имеют спектральные характеристики, представляющие, по существу, функции распределения данной величины по длине волны или по частоте. [c.288]

Как правило, требования к угловым и энергетическим характеристикам излучения управляемых лазеров являются самыми стандартными. Кроме того, подавляющая часть управляющих элементов лучше справляется со своими функциями при малой расходимости излучения. Именно поэтому изложенные в 4.1 критерии выбора одного из основных типов резонаторов в значительной степени сохраняют свою силу. [c.225]

Для практических оценок температурных изменений лазерных энергетических характеристик излучения целесообразно [c.108]

Из общих представлений о процессах взаимодействия оптического излучения с веществом (рис. 3.1) и из приведенных в табл. 11 параметров твердотельных технологических лазеров видно, что для промышленности необходимо разрабатывать лазеры, обеспечивающие перекрытие широких диапазонов энергий и длительностей импульсного излучения и средних мощностей непрерывного или импульсно-периодического излучения. Задание пространственно-временных и энергетических характеристик излучения определяется технологическим режимом, характером обработки и размерами зоны ее воздействия [66, 69, ПО]. [c.113]

Подробный теоретический анализ пороговых и энергетических характеристик излучения рассматриваемого класса генераторов был дан в 3.4. Было показано, что интенсивность излучения является периодичной функцией координаты связи 7 /, а в некоторой области ее значений возможны эффекты бистабильности. [c.175]

Анализ временных, пространственных и энергетических характеристик излучения ЗГ позволяет сделать вывод, что при подаче на вход УМ суммарного пучка ЗГ все его составляющие усиливаются, конкурируя между собой. Поэтому для получения на выходе УМ качественного пучка излучения необходимо в первую очередь избавляться от влияния на его работу некогерентного фонового излучения ЗГ. Для этого, как следует из анализа кривой 1 на рис. 5.3, плотность мощности фонового пучка на входе усилителя необходимо существенно снизить (до величины, меньшей 0,15 мВт/см ). [c.135]

Первостепенное и существенное влияние на скорость, глубину и качество реза обрабатываемого материала вне зависимости от его теплофизических и химических свойств оказывают характеристики выходного излучения ЛПМ (см. табл. 9.1). Поэтому при прецизионной обработке необходимо точно знать пространственные, временные и энергетические характеристики излучения. [c.249]

Б случае оплавления лазером упрочняемой поверхности, ее микрогеометрические характеристики изменяются (иногда достаточно существенно) за счет формирования валиков (наплывов) переплавленного металла, что требует применения последующей механической обработки, в процессе которой частично удаляется упрочненный слой. Высота валиков зависит от энергетических характеристик излучения, свойств материала, поглощающей способности обрабатываемой поверхности и составляет в большинстве случаев 20. .. 150 мкм. [c.566]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ 233 [c.233]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ 235 [c.235]

Энергетические характеристики излучения могут быть, как известно, довольно разнообразными, но все они связаны друг с другом через основное понятие фотометрии — величину энергетического потока. Выбор характеристики в каждом отдельном случае определяется как конкретной задачей фотометрии, так и, в известной мере, выбором приемника света. Фотопластинка, например, в каждый данный момент времени реагирует на освещенность светочувствительного слоя, а фотоэлемент — на величину энергетического потока, который падает на его светочувствительный слой. Глаз при заполнении его зрачка реагирует иа яркость и т. д. В дальнейшем, ввиду того что почти все фотометрические измерения, которые будут рассматриваться, представляют собой относительные измерения и, следовательно, безразлично, в каких единицах они проведены, будем условно говорить о некоторой безразмерной величине интенсивности измеряемого света I. [c.281]

Сформулируйте определения основных энергетических характеристик излучения потока энергии излучения, энергетической освещенности, силы света, яркости, светимости. В каких единицах их выражают [c.70]

Почему наряду с энергетическими характеристиками излучения необходимо вводить светотехнические Как определяется основная светотехническая единица — кандела [c.70]

Энергетические характеристики излучения лазеров [c.90]

Выражения, связывающие световые и энергетические величины, устанавливают некоторую пропорцию между фотометрическими и энергетическими характеристиками излучения. Эта пропорция (например, число люменов светового потока на ватт излучения или число нит на единицу энергетической яркости — вт/ м -стер) — рассматриваемой поверхности) остается неизменной до тех пор, пока сохраняется спектральный состав излучения и спектральная чувствительность глаза. Зависимость этой пропорции от состава излучения очевидна. Достаточно указать на изменение числа люменов на ватт в излучении абсолютно черного тела, происходящее при повышении его температуры (см. 4-2). Пример изменения этой пропорции, связанный с изменением спектральной чувствительности глаза, встретится нам Б следующем параграфе. [c.38]

Традиционные приемники оптического излучения измеряют энергетические характеристики излучения, в первую очередь его интенсивность [c.10]

В этой связи интересно проследить специфичность влияния растворимых и нерастворимых ядер конденсации аэрозоля. Такие расчеты проводились в работах [3, 4] при этом рассмотрены три возможных механизма взаимодействия 1) равномерное набухание всего объема частицы с уменьшением т( ) 2) укрупнение частиц с частичным растворением первоначально сухого ядра (т=1,54— 1 0,005) 3) обводнение частицы с нерастворимым ядром. Оказалось, что ни один из этих механизмов не оказывает заметного влияния на кривые монотонного роста 3г( 7). Эти выводы хорошо согласуются с расчетами [20], где также показано, что внутренняя структура частиц и ее преобразования не оказывают заметного влияния на энергетические характеристики излучения. [c.126]

Все приведенные энергетические характеристики излучения измеряются в механических единицах, например по производимому ими тепловому действию. Так, в системе СИ лучистый поток измеряется в ваттах (Вт), интенсивность излучения — в ваттах на стерадиан-квадратный метр (Вт/ср м ), объемная плотность лучистой энергии — в джоулях на кубический метр (Дж/м> ). Такие единицы применяются, например, в теории теплового излучения. Однако в видимой области спектра представляет интерес характеризовать излучение по зрительному или световому ощущению, оцениваемому по действию света на глаз человека. Соответствующие характеристики и их единицы называются световыми, или фотометрическими, в отличие от энергетических величин и единиц, [c.146]

Экспозиционная доза рентгеновского и гамма-излучений Dg представляет собой энергетическую характеристику излучения, оцениваемую по эффекту ионизации сухого атмосферного воздуха. Единицей экспозиционной дозы служит кулон на килограмм (Кл/кг, /kg, размерность М Ч1)— экспозиционная доза рентгеновского или гамма-излучения, при которой сумма электрических зарядов ионов каждого знака, созданных электронами, освободившимися в облученном воздухе массой 1 кг при полном использовании ионизующей способности, равна 1 Кл. [c.497]

Применение единиц СИ в оптике имеет особенности, связанные с единицами для измерения длин волн в спектроскопии и переходом от энергетических характеристик излучения к световым величинам и единицам. [c.179]

Применение единиц СИ для энергетической характеристики излучения не вызывает каких-либо затруднений, и единица потока излучения — ватт лежит в основе построения других единиц в этой области. [c.180]

Часть энергетических характеристик излучения носит интегральный характер, т. е. не относится к определенному участку спектра излучения. [c.180]

При переходе от энергетических характеристик излучения к световым величинам возникает следующая особенность. [c.180]

При характеристике активной зоны как источника излучения следует рассматривать не только энергетические спектры излучения, но и пространственное распределение интенсивности излучения в ней как объемном (протяженном) источнике. [c.35]

К измерению величин, так или иначе связанных с этой энергетической характеристикой. Прежде всего необходимо дать определения тем величинам, которые фигурируют в измерительной практике. Их выбор обусловлен особенностями приемных аппаратов, непосредственно реагирующих на ту или иную из этих величин, а также возможностью осуществления эталонов для воспроизведения этих величин. При формулировке теоретических законов или практических выводов в разнообразных областях (теория излучения, светотехника, оптотехника, физиологическая оптика и т. д.) оказывается нередко удобным пользование то одними, то другими из введенных величин. [c.43]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

Оптическая схема накачки. Резонатор (блок III). В расчетах энергетических характеристик излучения ГЛОН блок II рассматривается как блок входной информации. Задаваясь необходимой длиной волны генерации ГЛОН и конкретной активной средой, можно определить на осное анализа (см. п. 3.3) вариант оптической схемы накачки, который обеспечит наибольшую эффективность процесса генерации в ГЛОН. Оптическая схема накачки включает в себя дифракционные решетки, отражающие и формирующие поле накачки зеркала и собственно резонатор ГЛОН. Выбор резонатора может быть основан на результатах расчета открытого или волноводного резонатора (пассивного или активного), как самостоятельной задачи с учетом заданной длины волны генерации и требований, предъявляемых к характеристикам излучения ГЛОН. Как и схема. ГЛЭВ, структурная схема ГЛОН реализуется по основным этапам, приведенным на рис. 2.7. Характеристики этих этапов для схемы ГЛОН полностью совпадают с характеристиками схемы ГЛЭВ. [c.155]

В основу теоретических расчетов лазера положены уравнения генерации, позволяющие оценить ха]рактеристикн выходного излучения, используя данные о лазере (активной среде, резонаторе, Источнике накачки и т. п.). Относительно простыми и достаточно точными являются полуклассические укороченные уравнения лазера [41, 42]. Для лазеров на гранате с неодимом эти уравнения часто сводятся к балансным , которые описывают большинство закономерностей генерации и позволяют достаточно просто оценивать энергетические характеристики излучения лазеров. [c.47]

Форма средней составляющей мощности импульса излучения определяется формой импульса накачки и фактически воспроизводит ее начиная с момента возникновения генерации. Так, например, если форма импульса накачки колоколообразная, то форма импульса генерации имеет вид колокола, обрезанного с переднего фронта в точке U, Рассмотрим основные энергетические характеристики излучения импульснь1х лазеров. [c.130]

Наиболее приемлемым представляется следующий механизм влияния пространственно неоднородной анизотропии на энергетические характеристики излучения. Для генерирования высоко-доСротных поперечно-электрических и поперечно-магнитных мод ТЕшп, ТМшп геометрическая ось резонатора и ось симметрии направлений главных напряжений, физически выделяющих ориентацию векторов электрического поля, должны совпадать. Практически в силу различных причин может происходить пространственное рассогласование этих осей (например, наклон зеркал при неизбежных разъюстировках смещает геометрическую ось [c.99]

При оценке полезного действия излучения необходимо учитывать неполноту поглощения материалом энергии падающего луча, немоноэнергетичность луча, изменение механизма поглощения в зависимости от частоты и энергетических характеристик излучения. Когда энергия превышает 10 эВ, фотоны могут выбивать протоны или нейтроны из атомных ядер с наведением радиоактивности. Излучения различных уровней энергии заметно ослабляются в зависимости от толщины поглощающего материала (табл. 44.5). [c.469]

Блок-схемы экспериментальной установки для измерения пространственных, временных и энергетических характеристик излучения ЛПМ представлены на рис. 4.1. Испытания проводились в основном с отпаянным саморазогревным АЭ ГЛ-201 (см. гл. 2), часть исследований — с удлиненным АЭ ГЛ-201Д (см.гл.З). Характеристики выходного излучения АЭ ГЛ-201 исследовались в режиме без зеркал, с одним зеркалом, с плоским и плоско-сферическим резонаторами и с телескопическим HP. В плоском резонаторе в качестве глухого зеркала 3 использовалось зеркало с многослойным диэлектрическим покрытием, в качестве выходного 4 — стеклянная плоскопараллельная пластина без покрытия (коэффициенты отражения зеркал 99% и 8% соответственно). Вогнутое диэлектрическое зеркало с радиусом кривизны R = 3 м (диаметр 35 мм) и коэффициентом отражения 99% и стеклянная плоскопараллельная пластина образовывали плоскосферический резонатор длиной 1,5 м. Зеркало с радиусом кривизны R = 3 м использовалось в качестве глухого зеркала и в телескопическом HP с коэффициентом увеличения М = 10-300. Выходными зеркалами в HP служили выпуклые зеркала с диэлектрическим или алюминиевым покрытием, имеющие диаметр 1-2,5 мм и радиус кривизны R = 10-300 мм. Эти зеркала наклеены на просветленную плоскопараллельную стеклянную подложку так, что оптическая ось зеркала образует с плоскостью подложки угол не менее 94°. Последнее необходимо для устранения обратной паразитной связи подложки с активной средой АЭ. При коэффициентах увеличения М = 15-60 в качестве выходных зеркал резонатора использовались и стеклянные мениски диаметром 35 мм. При М — 5 глухое вогнутое зеркало имело R — = 3,5 м, а выходное выпуклое — 0,7 м. В режиме работы с одним зеркалом применялись выпуклые зеркала с Д = 0,6-10 см. Средняя [c.108]

Измерительная аппаратура (рис. 5.8, б) позволяла исследовать временные, пространственные и энергетические характеристики излучения на выходе как ЗГ, так и УМ. Средняя мощность излучения измерялась с помощью преобразователя мощности лазерного излучения ТИ-3, подключенного к милливольтметру Ml36 (15). Для регистрации импульсов излучения были использованы фотоэлемент ФЭК-14К (16) и осциллограф С1-75 (17). С помощью вращающегося диска 20 с отверстием (диаметр отверстия 0,1 мм), фотоэлемента 16 и запоминающего осциллографа С8-7А (21) снимались распределения интенсивности в фокальной плоскости линзы 12 и зеркала 19 и в плоскости фокусировки излучения, по которым оценивались геометрические (<9геом) И реальные (0реал) расходимости пучков. Фокусировка излучения на выходе ЗГ осуществлялась просветленной линзой 12 с фокусным расстоянием F — 0,7 м или вогнутым зеркалом 19 с радиусом кривизны Л = 5 м, на выходе УМ — зеркалом с Д = 15 м. [c.140]

Человеческий глаз также регистрирует усредненные значения, т. е. он реагирует на энергетические характеристики излучения в видимом диапазоне или, другими словами, реагирует на энергетические характеристики света. Однако ощущение, вызываемое светом, зависит не только от энергетически характеристик света, но и от других обстоятельств, в первую очередь от длины волны света. Например, максимальной чувствительностью глаз обладает к зеленому свету с длшюй волны 555 нм. К границам видимого диапазона чувствительность глаза уменьшается до нуля. Например, чтобы излучение с длинрй волны 760 нм создало у человека такое же ощущение яркости, как излучение с длиной волны 5 5 нм, необходимо увеличить мощность излучения примерно в 20 ООО раз. [c.44]

Как уже отмечалось, в ультразвуковой волне типа (И 1.7) происходит перерюс энергии от источника в направлении распространения волны. В качестве энергетической характеристики излучения вводится понятие плотности потока энергии или интенсивности ультразвука. Под интенсивностью ультразвука понимается количество энергии, переносимое в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения ультразвуковой волны. Поскольку звуковая энергия распространяется со скоростью звука q, то интенсивность определяется умножением плотности энергии w на q, что дает [c.51]

J аиболее старый метод измерения энергии излучения в видимой области спектра — визуальный. Здесь приемником излучения служит глаз, а основным способом количественных измерений — визуальное уравнивание яркости двух фотометрических полей стандартного и измеряемого. При таких измерениях играет роль только та часть энергии излучения, которая непосредственно вызывает световое ощущение. Чувствительность среднего глаза к монохроматическому излучению разных длин волн характеризуется спектральной световой эффективностью, или видностью (см. кривую на переднем форзаце). Очевидно, что при измерениях энергии светового излучения, основанных на зрительных ощущениях, обычные энергетические характеристики излучения оказываются недостаточными. В таких случаях применяют специальные световые величины, базирующиеся на использовании установленного международным соглашением стандартного источника светового эталона) с определенным распределением энергии по спектру. В качестве эталонного выбрано излучение абсолютно черного тела (см. 9.1) при температуре затвердевания чистой платины (2042 К). Основной светотехнической единицей (входящей в число основных единиц СИ) установлена единица силы света J кандела (от лат. andela — свеча). Кандела (кд) —это сила света, испускаемого с 1/60 см поверхности эталонного источника в направлении нормали. [c.69]

Ученые довольно детально разработали технологию ультразвуковой очистки, которая стала очень распространенной и незаменимой в различных отраслях промышленности. В последние годы возникло направление, получившее название высокоамплитудной ультразвуковой очистки. Характерной особенностью ее является существенное увеличение амплитуды колебаний излучателя и как следствие изменение энергетических характеристик излучения — изменение акустических и кавитационных параметров технологической жидкости. [c.84]

Формулы, описывающие основные энергетические характеристики и связь хмежду ними, приведены в табл. 1.1. Эти формулы позволяют рассчитать основные энергетические характеристики излучения, для чего необходимо знать закономерности излучения, которые выявлены и описаны для эталонного излучателя. [c.10]

Энергетические характеристики оптического излучения описываются квантовой теорией, в соответствии с которой любой излучатель представляет собой совокупность квантовых осцилляторов. Суммарное излучение излучателя определяется в результате статистического осреднения излучения отдельных осцилляторов. Спектральные характеристики излучения зависят от агрегатного состояния и 1лучающего вещества, а также от способа возбуждения энергетических уровней его атомов и молекул. По характеру излучения различают источники тепловые с непрерывным спектром излучения, в которых энергия излучения образуется за счет преобразования тепловой энергии люминесцентные, как правило, с линейчатым [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...