Уравнение расхода несжимаемой жидкости

Формулу для расхода несжимаемой жидкости в зависимости от показаний этого дифманометра можно получить таким же путем, как в случае установки водомера Вентури. Пусть диафрагма установлена на горизонтальном участке трубопровода записывая уравнение удельной энергии на участке между сечениями 0 и 2, получим [c.345]

В соответствии с уравнением (18-5) удельный расход несжимаемой жидкости никогда не достигает максимума. Поэтому скорость звука в несжимаемой жидкости должна быть бесконечной. Но так как чистая жидкая фаза фактически не является несжимаемой, то и скорость звука в жидкости является конечной. Однако она очень велика и равна скорости, достигаемой струей, при максимальном удельном расходе жидкости. [c.173]

Для стационарного процесса вальцевания уравнением линии тока служит условие постоянства материального расхода несжимаемой жидкости через участок поперечного сечения слоя, заключенный между двумя поверхностями тока, одной из которых является плоскость симметрии зазора [c.134]

Выражение (46) является уравнением неразрывности для элементарной струйки и может быть сформулировано следующим образом при установившемся движении расход несжимаемой жидкости по длине элементарной струйки в любом сечении постоянен. [c.31]

Нетрудно видеть, что полученное уравнение отличается от формулы Дарси—Вейсбаха для несжимаемой жидкости (5.1) только множителем 2/(2 — Ар/р . Заменив в уравнении (6.32) скорость массовым расходом из уравнения (3.13) = [c.108]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Выражение (1.3.25) представляет собой обобщенное уравнение Рэлея для сжимаемой жидкости. Как видно из рис. 1.11, решения для сжимаемой и несжимаемой жидкости быстро расходятся при числах Маха больших единицы. [c.42]

Рассмотрим плоский источник и проведем из него как из центра несколько концентрических окружностей различного радиуса. Уравнение неразрывности — уравнение постоянства расхода через любую концентрическую цилиндрическую поверхность, имеющую высоту, равную единице, в случае несжимаемой жидкости будет иметь вид [c.85]

Для определения давления и средних скоростей в различных сечениях потока выше были выведены два уравнения сохранения энергии или полного напора (уравнение Бернулли) и сохранения массы (уравнение постоянства расхода), которые для несжимаемой жидкости записываются в виде [c.148]

Можно сказать, что при ламинарном движении вязкой несжимаемой жидкости условие однозначности в решении системы дифференциальных уравнений движения позволяет найти радиус свободной повер.чности. Не так обстоит дело в автомодельном турбулентном движении, которое только и может существовать в твэлах и сепараторах пара. Как показывают многочисленные эксперименты, в этом случае различным значениям расхода Q и момента количества движения Mr или Л/р отвечает одно и то же значение радиуса свободной поверхности /-i- Но это означает, что условия однозначности типа (5.3) вообще не могут быть использованы для определения радиуса свободной поверхности г . [c.93]

Предположим, что надо определить поле скоростей потока несжимаемой жидкости, теку-щ,его через межлопаточный канал решетки профилей. Предполагается, что поток потенциальный, внутреннее и внешнее трение отсутствует. В основу расчета положим уравнение сплошности и условие отсутствия вихрей. Поскольку мы пренебрегаем трением текущей жидкости о стенкн канала, то движущиеся вдоль этих стенок части потока имеют линии тока, направление которых определится лопаточным контуром на его выпуклой и вогнутой частях. Это будут граничные линии тока. Если бы можно было подобрать такие поперечные сечения канала, во всех точках которых потенциальный поток имел бы одинаковые по величине скорости, то расчеты массового расхода через поверхности таких сечений значительно упростились бы, линии тока были бы во всех точках нормальны указанным поверхностям и легко могли бы быть построены. Сами такие поверхности были бы эквипотенциалями. Такая задача решается путем последовательных приближений, но расчеты трудоемки и теряют практическую ценность. [c.219]

Принимая, что трение среды на границах между соседними полосами шириною 2Во отсутствует, давление в поперечном направлении к потоку постоянно и после слияния струй до сечения Хи2 в плоскости ху при 2 = 0 расход среды постоянен и турбулентное течение несжимаемой жидкости в полосе 2So при стационарности процесса может быть описано следующей системой уравнений [c.341]

В отличие от течения несжимаемой жидкости для газа не сохраняется постоянство объемного расхода Q, расход увеличивается вследствие расширения, вызванного понижением давления вдоль потока, а расширение в свою очередь приводит к изменению температуры в соответствии с формулой (8.1). Поэтому уравнение Бер- [c.283]

Интеграл в этом случае равен p i, где х имеет тот же смысл и определяется теми же формулами, что для несжимаемой жидкости. Очевидно также, что pXi равно средней по расходу скорости при постоянной плотности. Тогда уравнение неразрывности может быть записано в таком виде [c.99]

В случаях, когда течение жидкости может рассматриваться как двумерное, на основе уравнения неразрывности может быть установлена интересная связь между расположением линий тока и распределением скоростей и расходов в поле течения. Ограничимся случаем несжимаемой жидкости. Для плоскопараллельного течения уравнение (6-5) принимает вид [c.115]

Выражение (3.2) называется уравнением постоянства объемного расхода или уравнением неразрывности движения для потока. Из него следует v jv2= =5г/5ь т. е. средние скорости в живых сечениях потока несжимаемой жидкости обратно пропорциональны их площадям. [c.49]

Из полученного равенства (2.7) следует, что на элементарное изменение кинетической энергии движения фиксированной массы расходуется вся элементарная работа внешних массовых сил и лишь часть элементарной работы внешних поверхностных сил, т. е. сил напряжений. Другая же часть элементарной работы внешних поверхностных сил не расходуется на изменение кинетической энергии, и поэтому можно полагать, что она расходуется на изменение формы, объёма и температуры элементарных частиц, т. е. идёт на изменение внутренней энергии, что и подтверждается уравнением (2.1). Для случая несжимаемой жидкости внутренняя энергия может состоять лишь из одной тепловой энергии, поэтому та часть элементарной работы сил напряжений, которая не будет расходоваться на изменение кинетической энергии, будет. расходоваться на изменение тепловой энергии, т. е. будет рассеиваться. [c.104]

УРАВНЕНИЯ РАСХОДА ДЛЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 55 [c.55]

Для несжимаемой жидкости расход через регулирующий клапан обычно подчиняется следующему уравнению [c.259]

Это уравнение называют уравнением постоянства расхода. Из него следует, что в любом сечении потока при установившемся движении несжимаемой жидкости расход ее постоянен. [c.23]

Уравнение расхода для несжимаемой жидкости. При прохождении реальной жидкости через отверстие острой диафрагмы изменяются как скорость, так и давление. Сечение струи жидкости также меняется. Минимальное сечение струи жидкости будет за диафрагмой, на некотором расстоянии после нее, где происходит уменьшение сечения струи по сравнению с сечением отверстия диафрагмы (фиг. 14). [c.25]

Как и для несжимаемой жидкости, введем поправочный коэффициент I, учитывающий действительные условия измерения, т. е. измерения непосредственно у диафрагмы вместо измерений у сечений / и //. В этом случае уравнение для секундного расхода газа примет вид [c.29]

Уравнение расхода для газа отличается от уравнения расхода для несжимаемой жидкости только поправочным множителем на расширение е, поэтому для определения расхода газа и жидкости мы можем пользоваться одним и тем же уравнением (23), в котором для несжимаемой жидкости множитель е, учитывающий расширение среды, равен единице. [c.30]

Соотношение (14.10) демонстрирует принципиальное отличие течений сжимаемого газа от несжимаемой жидкости. В последнем случае уравнение расхода у8 = Q показывает, что трубка тока в ускоряющемся потоке монотонно сужается. [c.111]

Представим w в виде ы) = где и—некоторая условная скорость газа в слое. Если подвод механической энергии к газу связан только с действием силы / , то и есть действительная скорость газа в слое (для несжимаемой жидкости в силу уравнения расхода и постоянна по толщине слоя). Тогда [c.130]

Уравнение секундного расхода выведено для несжимаемых жидкостей, но разрежения в диффузорах карбюраторов очень редко превышают 1000 мм вод. ст., поэтому этим уравнением можно пользоваться при расчете карбюраторов, так как ошибка при его использовании не превысит 1—2%. [c.219]

Если пренебречь эффектом момента количества движения и учитывать только трение и давление, то исследование полностью сформировавшегося потока в щели элементарной длины приводит к тому же самому уравнению объемного расхода, используемому для несжимаемой жидкости. Например, для круглого канала диаметром О (фиг. 3.16) [c.96]

Для неустановившегося движения потока в открытом русле уравнение неразрывности может быть получено следующим образом. Выделим в потоке с расходом Q через сечение /—1 отсек, ограниченный сечениями 1—/ и 2—2, расположенными на весьма близком расстоянии йз друг от друга (рис. II. 17). Подсчитаем изменение количества несжимаемой жидкости, заключенной в отсеке, за промежуток времени Д/. [c.68]

Расход струи в направлении ее движения изменяется за счет присоединения дополнительных масс жидкости. Исходя из дифференциального уравнения одноразмерного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой, И. М. Коновалов приходит к выводу, что в первом приближении секундное количество движения в любом живом сечении расходящейся струи можно считать постоянным. Далее им показано, что давление по оси горизонтальной осесимметричной расходящейся струи также следует полагать постоянным. Рассматривая элемен- [c.50]

Уравнение (12) относится к членам, выраженным через где Qo расход несжимаемой жидкости с плотностью уд и вязкостью /л, и где р — среднеалгебраическое давление. [c.518]

Уравнение (3.7) есть уравнение неразрывности потока, ил уравнение постоянства расхода, которое показывает, что объем ный расход несжимаемой жидкости при установившемся движени сохраняется постоянным вдоль всего потока, т.е. vS= Q = ons и равен произведению площади живого сечения потока на сред нюю скорость. [c.52]

Используя уравнения (5. 7. 1)—(5. 7. 6), можно решить задачу о стационарном одномерном изотермическом всплывании недефор-мируемых пузырей в слое несжимаемой жидкости при условии, что между основанием слоя и его свободной поверхностью поддерживается постоянной разность потенциалов Д<р. Прп этом существует несколько режимов всплывания пузырей в зависимости от расхода газа ( р = Рор5 -г р=сопз1 и электрических характеристик фаз. Одним из таких режимов является всплывание пузырей газа с постоянной скоростью и [80] [c.230]

Другими словами, если несжимаемая жидкость движется без разрывов, то при установившемся движении объелшый расход для всех живых сечений потока постоянен. Это уравнение называют уравнением постоянства расхода. [c.277]

Уравнение расхода представляет собой условие неразрывности (сплошности) потока несжимаемой жидкости, или, что то же самое, равенство объемных расходов в каких-то двух поперечных сечениях одного и того же потока, например / и 2, т. е. Qi = Q2 или v Si = V2S2. Отсюда следует, что [c.29]

Указание. В обоих случаях записать равенство между объемом жидкости, вытекшей за время d/, и уменьшением объема жидкости в баке (снижение уровня на Ak). Во втором случае, кроме того, следует записать уравнение расхода для потока воздуха. Затем в обоих случаях следует выполнить интегрирование в пределах от /г = = Я до й = 0. Воздух считать несжимаемым, плотность рвоз = = 1,3 кг/м . [c.64]

Зависимость профиля сопла от скорости среды (взаимосвязь между площадью сечения канала и скоростью истечения) устанавливается уравнением постоянства расхода — неразрывности (1.165). При течении несжимаемой жидкости (например, воды, нефти), когда о — onst, сечение сопла и скорость истечения связаны между собой обратно пропорциональной зависимостью. [c.88]

Второй режим течения (рис. 2.8, б). Процесс парообразования и последующей конденсации пара заканчивается восстановлением в цилиндрической части канала (Я—К) гидравлического потока насыщенной воды, температура которой равна начальной температуре процесса 4= fi. Такой режим течения имеет место также в каналах с lld 8 (но не слишком длинных — Ijd не более 25, так как в этом случае увеличение потерь на трение может привести к снижению расхода), при степени не-догрева до насыщения Д/н>20°С. Отметим, что при этих условиях в выходном сечении создается метастабильный поток, который не позволяет применить ранее рассмотренную модель гомогенного потока (с увеличением длины канала метастабильность убывает). Учитывая, особенность протекания процесса, представляется возможным применить модель восстановленного гидравлического потока насыщенной воды. Эта модель позволяет рассмотреть для сечений I—I и Н—Н уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости и получить следующее вырал<ение для расчета массового расхода недогретой до насыщения воды [c.33]

Поправочный множитель на расширё-ние измеряемой среды е в уравнениях расхода вводится при измерении расхода газов и паров. Для жидкостей вследствие их несжимаемости е=1. [c.14]

Полученное уравнение иногда называют уравнением расхода для одномерного течения. Заметим, что на практике зависимость (2.16) используется и при неравномерном распределении параметров в поперечном сечении канала. В этом случае вместо действительных значений скорости и плотности вводят некоторые средние значения, использование которых позволяет найти массовый расход по уравнению (2.16). Для несжимаемой жидкости р = = onst, и от уравнения массового расхода (2.16) легко перейти к уравнению объемного расхода [c.35]

Уравнение (4.28) аналогично уравнению неразрывности для несжимаемой жидкости ( f= onst), но в данном случае вдоль вихревой трубки переносится не расход жидкости, а поток вихря скорости и по доказанной теореме этот поток остается постоянным для всех ее сечений. Отсюда можно сделать важный вывод о сохранении в пространстве вихревых трубок. Действительно, если предположить, что в некотором месте она может закончиться острием, то согласно (4.28) угловая скорость вращения ш будет бесконечной, что физически невозможно. [c.96]

Уравнение (4.51) является обобщением решения Рэлея для несжимаемой жидкости и пустой каверны. При нулевых значениях и ЗС и Рг получается уравнение (4.4). Видно, что сжимаемость изменяет скорость стенки пузырька по сравнению с решением Рэлея. Сравнение показывает, что решения для сжимаемой и несжимаемой жидкости быстро расходятся, когда отношение скорости стенки к скорости звука становится больше единицы. Уравнение (4.51), по-видимому, справедливо до числа Маха (М = и1С), равного 3,0, без появления в решении разрыва. На фиг. 4.11 показано расчетное соотношение между скоростью и радиусом для пузырька, схлопывающегося в воде под действием постоянной разности давлений рос—Рг = = 0,517 атм. Сплошная линия соответствует решению уравнения (4.51). На этой фигуре представлены также решение Рэлея для пустой каверны в несжимаемой жидкости [43] [уравнение (4.4)], решение Херринга с учетом сжимаемости жидкости в первом приближении [14], а также точки, получен- [c.150]

Последнее уравненпе называется уравнением расхода для элемептарной струйки несжимаемой жидкости. Если иредставить себе, что сечения 7 и 2 неподвп кпы, а жидкость течет сквозь [c.54]

Эти равенства аналогичны уравнению расхода для струйки несжимаемой жидкости [глава II, формула (6)]. Произведение 0)0 называется интенсивностью вихревой трубки в данном сечешш это—величина, аналогичная расходу жидкости через сечение струйки. [c.236]

Основные уравнения. Система уравнений конвективной фильтрации несжимаемой жидкости в пористой среде запись-шается в переменных скорость фильтрации и, определяемая как объемный расход через единицу площади в пористой среде температура Г, отсчитываемая от некоторого среднего значения отклонение давления от гидростатического, соответствующего средней температуре. Вывод уравнений в обычных предположениях Буссинеска можно найти в [12]. Система имеет вид [c.158]

Докажем, что интенсивность вихревой трубки есть величина по- стоянная для всех ее сечений, С этой целью воспользуемся аналогией с течением несжимаемой жидкости, для которой, как было показано, divF=0. Следствием этого является уравнение расхода для струйки 15] = V252=..- = V5 = oпst. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...