Температурный эффект дифференциальный

Величину г называют дифференциальным температурным эффектом Джоуля — Томсона. Значение аг определяется из уравнения (10-36) [c.221]

Состояние реального газа при адиабатном дросселировании, в котором температурный эффект дросселирования меняет свой знак или в котором дифференциальный эффект Джоуля—Томсона равен нулю, называется точкой инверсии, а температура, соответствующая этой точке, как указывалось, называется температурой инверсии. Если начальная температура реального газа перед дросселем меньше температуры инверсии, то газ при дросселировании будет охлаждаться, если же начальная температура газа будет выше температуры инверсии, то газ будет нагреваться. [c.222]

Отношение бесконечно малого изменения температуры к бесконечно малому изменению давления при дросселировании называется дифференциальным температурным эффектом дросселирования и обозначается через [c.140]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатическое дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости от давления и температуры, т. е. заданы функции а,- (р, Т) и Ср (р, Г). Тогда из уравнения (5.35), которое мы перепишем в виде [c.204]

Согласно уравнению (4-67) дифференциальный температурный эффект дросселирования равен [c.167]

Из уравнения (7-56) найдем, что критический дифференциальный температурный эффект дросселирования будет равен [c.146]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эф- [c.116]

Температурный эффект Джоуля — Томсона разделяют на интегральный и дифференциальный эффекты под первым понимают такой эффект, когда давление, а следовательно, и температура газа изменяются на большие величины, а под вторым, — когда их изменения представляют собой бесконечно малые величины. [c.259]

В вводной части к дифференциальным уравнениям термодинамики записано ... Совокупность дифференциальных уравнений термодинамики представляет собой рабочий аппарат, при помощи которого производится анализ различных конкретных задач термодинамики, например установление зависимости между термическими и калорическими величинами, вычисление температурного эффекта процессов и т. п.. . [c.350]

Подсчитать дифференциальный температурный эффект адиабатного дросселирования аргона при /=15°С. Воспользоваться обобщенными значениями второго вириального коэффициента (см. задачу 8.49). [c.79]

Определить разницу между дифференциальным адиабатным дроссель-эффектом и температурным эффектом адиабатного расширения для кислорода при критической температуре и давлении [c.90]

В статье [17] рассматривается изменение температуры, вызванное соударением двух упругих тел. Решение основано на обобщении инте-гро-дифференциальных уравнений Герца, вытекающих из теоремы о взаимности работ. Процесс нагрева предполагается локально адиабатическим. Получена формула, позволяющая определить изменение температуры в области контакта. Произведена оценка величины температурного эффекта на конкретном примере соударения двух шаров. По полученным данным построен график. Показано наличие необратимых процессов при соударении идеально упругих тел., [c.355]

Различают эффекты дросселирования дифференциальный температурный, при котором давление н температура изменяются на бесконечно малую величину, и интегральный температурный, когда давление и температура изменяются на конечную величину. [c.221]

При нагреве с постоянной скоростью экспериментального образца в печи с целью исследования температурных полей возникновение (при соответствующей температуре печи) эндотермического эффекта на поверхности образца будет четко отмечено на термограмме всеми тремя дифференциальными термопарами. Термопара 1 покажет увеличение перепада температур, так как горячий спай этой термопары, расположенный на поверхности цилиндра, отмечает задержку роста температуры поверхности, вызванную эндотермическим эффектом. Термопары 2 и <3, наоборот, отмечают некоторое уменьшение разности температур поверхности и на глубине половины радиуса, а также поверхности и центра образца. [c.359]

Результат (20.85) оказался возможным благодаря использованию в выводе уравнения переноса излучения гипотезы о локальном термодинамическом равновесии. Согласно этой гипотезе, каждый элементарный объем среды, имеющий произвольное температурное распределение, находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре данного элемента среды. Е. Милн доказал, что условия локального термодинамического равновесия определяются теми эффектами столкновений, которые обусловливают процессы поглощения и излучения радиационной энергии. Таким условиям удовлетворяют поглощающие и излучающие среды, имеющие достаточно высокую оптическую плотность. Проинтегрируем интегро-дифференциальное уравнение (20.77) почленно ска-лярно в пределах телесного угла Q = 4n [c.514]

Растворение соли в воде при постоянных температуре и давлении сопровождается тепловым эффектом (положительным или отрицательным). При растворении неэлектролитов тепловой эффект, отнесенный к 1 моль растворяющегося вещества, почти не зависит от массы взятого растворителя. При растворении же электролитов в воде на тепловой эффект в значительной степени влияет количество используемой воды и, следовательно, концентрация получаемого раствора. Поэтому различают интегральную теплоту растворения, т. е. количество тепла, выделяющегося при растворении 1 моль соли в определенном количестве воды, и дифференциальную (парциальную) теплоту растворения — количество тепла, образующегося при растворении 1 моль соли в бесконечно большом количестве раствора данного состава. Дифференциальную теплоту растворения в насыщенном растворе называют также последней теплотой растворения. Она может быть вычислена по температурной кривой растворимости [c.15]

В настоящей главе с помощью термодинамики необратимых процессов вы водятся соотношения и уравнения взаимосвязанной динамической задачи термоупругости тел с прямолинейной анизотропией, физико-механические характеристики которых —функции прямоугольных декартовых координат. Полученная взаимосвязанная система дифференциальных уравнений описывает деформацию тела, возникающую при нестационарных механических и тепловых воздействиях, а также обратный эффект — изменение его температурного поля, обусловленное деформацией. Из этой системы вытекают соответствующие уравнения несвязанных динамической и квазистатической задач термоупругости неоднородных тел, обладающих прямолинейной анизотропией, и изотропных тел, отнесенных к прямоугольной декартовой системе координат. Далее приводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости для тел, физико-механические характеристики которых —функции цилиндрических или сферических координат. Наконец, выводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости тонких неоднородных пластин, обладающих прямолинейной или цилиндрической анизотропией, и соответствующие уравнения для тонких изотропных пластин. [c.13]

Уравнения (1.27) и (1.29) образуют полную систему дифференциальных уравнений взаимосвязанной динамической задачи термоупругости анизотропного неоднородного тела [177]. Эта система уравнений описывает деформацию тела, возникающую при нестационарных механических и тепловых воздействиях, а также обратный эффект — изменение его температурного поля, обусловленное деформацией. [c.16]

Дифференциальная термопара состоит из двух одинаковых термопар, соединенных между собой одноименными проволоками (через гальванометр — чаще всего зеркальный). Один горячий спай термопары помещен в исследуемое вещество, другой — в эталон (термически инертное вещество, которое при нагревании в заданном температурном интервале не проявляет термических эффектов, но создает с точки зрения теплопроводности и теплоемкости условия, близкие к условиям исследуемого вещества). Если в исследуемом образце при нагревании происходят процессы с выделением или поглощением тепла, то температура горячего спая в эталоне будет отличаться от температуры горячего спая в образце, и в таком случае гальванометр отметит наличие тока в цепи термопары. Величина э. д. с. термопары будет тем больше, чем больше разность температур между образцом и эталоном. Отсюда следует, что дифференциальная термопара имеет более высокую чувствительность по сравнению с температурной. [c.61]

В целях развития термографии в направлении расширения температурного диапазона ее применения и повышения точности при определении тепловых эффектов фазовых переходов, химических реакций и теплоемкости исследуемых веществ по площади, ограниченной дифференциальной кривой, разработан метод, исклю- [c.63]

Различные процессы, протекающие при нагревании веществ, часто сопровождаются эндотермическими и экзотермическими эффектами. В результате кривая изменения температуры образца при его нагревании имеет изгибы и линейные участки. В связи с тем, что тепловые эффекты обычно бывают незначительными, вместо простой термопары применяется дифференциальная, один спай которой находится в исследуемом, а другой — в инертном веществе при тех же температурных условиях. Испытываемое и инертное вещества (последним обычно является глинозем, прокаленный до температуры 1300— 1400° С) помещают в тигель с перегородкой. Туда же помещают дифференциальную термопару. Нагревание производится в печи с малой тепловой инерцией. [c.59]

Таким образом, дифференциальный калориметр теплового потока позволяет надежно определять только полный тепловой эффект реакции. Корректные кинетические исследования с помощью таких калориметров практически невозможны, так как необходимые для расчета величины С можно определить только с некоторым приближением в градуировочном эксперименте при измерении теплового эффекта реакции с известными кинетическими характеристиками. Этот недостаток можно было бы устранить с помощью электрических градуировочных тестов, повторяющих температурно-временной режим реакции с участием образца. Однако в любом случае теплоемкости образца и коэффициенты теплопередачи между образцом и детектором в измерительном и градуировочном экспериментах должны быть соответственно равны. Корректировка экспериментальной кривой (см. разд. 6.3), возможно, дает другой путь получения точной функции (/) исследуемого образца. [c.133]

При исследовании разбавленных растворов макро-иолекул, когда тепловые эффекты межмолекулярных взаимодействий и внутримолекулярных процессов чрезвычайно малы, на несколько порядков меньше теплот, непрерывно вводимых в калориметр для прогрева, оказывается эффективным метод дифференциальной адиабатической сканирующей микрокалориметрии, которым исследуются температурные эффекты, возникающие в жидкой среде, при заданном законе изменения во времени количества вводимого в калориметр тепла. Метод позволяет проводить исследования процессов упорядочения и разупорядочения в биомакромолекулах (белках, нуклеиновых кислотах и др.) при нагреве, по изменению энтальпии определять энтропию перехода, судить о числе и энергии разрываемых химических связей и т. д. [c.155]

Определить разницу между дифференциальным диабатным дроссель-эффектом и температурным эффектом адиабатного расширения для кислорода при критической температуре и давлении 0,5 МПа. Воспользоваться уравнением состояния Бертло. Принять [c.79]

Краткое содержание. Гиперзвуковой вязкий поток, обтекающий наклонный клин в условиях теплообмена, исследуется с помощью обобщен -ного интегрального метода Кармана, справедливого для уравнений пограничного слоя сжимаемой жидкости. Введение температурной функции 5 позволяет свести основные уравнения пограничного слоя к двум обыкновенным дифференциальным уравнениям относительно толщины пограничного слоя 8(х) и функции теплоотдачи f x) с параметром S-j, характеризующим интенсивность теплообмена. Обсуждаются решения л х) и f(x) при различных Sq. Числовые примеры наглядно иллюстрируют эффект взаимодействия ударной волны с гиперзвуковым пограничным слоем в условиях как интенсивного, так и малого теплообмена. Показано, что значения локальных коэффициентов поверхностного трения и теплоотдачи зависят в основном от коэффициента вязкости на поверхности тела. [c.100]

Анализируя результаты, полученные при термоциклировании стали Юкп, следует предположить, что внутреннее окисление способствует формоизменению образцов. С целью выяснения причин этого влияния проследили за размерными изменениями на различных этапах термоцикла. Дифференциальные дилатограммы получали с исходных образцов стали 10 кп и после двухчасового предварительного отжига при 960° С и разрежении 10 мм рт. ст. Скорость нагрева составляла 100 град/мин, охлаждения — 200 град1мин. Оказалось, что предварительная обработка в слаборазреженной атмосфере сказывается на температурах и объемном эффекте полиморфных превращений. На рис. 68 представлена температурная зависимость относительного изменения длин исходного и отожженного образцов. Заштрихованные области соответствуют сдвигу температур начала и окончания фазового превращения, вызываемого обезуглероживанием и окислением образцов. Площади этих областей характеризуют уровень деформаций, [c.173]

Исследуемая проба нагревается вместе с эталоном — веществом, которое заведомо в пределах интересующей температурной области не претерпевает термических превращений, а теплоемкость и теплопроводность у него и у пробы близки. Проба и эталон находятся рядом в отдельных тиглях со спаями дифференциальных термоэлементов. При совместном нагревании с помощью дифференциальной термопары измеряют разницу температур между пробой и эталоном и наносят против показаний простой термопары, спай которой находится в печи около пробы или, что чаще, в эталоне. Если на абсциссе откладывать температуру, а на ординате разность температур АТ, то горизонтальная прямая получится в том случае, когда проба не претерпевает превращений, а теплопроводность ее остается почти постоянной. Если же в пробе проходит какое-либо превращение, связанное с тепловым эффектом или существенным изменением теплоемкости и теплопроводности, тогда появляется разность температур между пробой и эталоном. Дифференциальная линия отклоняется от горизонтали до тех пор, пока в пробе не закончится реакция и не выравняется )азличие в т пловой остановке пробы и эталона при нагревании. Величина отклонения зависит от величины теплового эффекта и скорости выравнивания температуры между пробой и эталоном. Расход электроэнергии на нагревание печи, электропроводность держателя пробы и исследуемого вещества, а также скорость нагревания — важные условия, от которых зависит форма кривой д. т. а. Если все условия строго выдерживаются неизменными, то по отклонению дифференциальной линии можно определить количество выделившегося тепла, а затем рассчитать долю каждого минерала, претерпевшего превращение, в пробе. [c.32]

Керамические материалы на основе соединений оксидов титана, циркония и олова с оксидами металлов И и П1 групп периодической, системы элементов, а также твердых растворов этих соединений характеризуются повышенным и высоким значением Вг. Синтез таких соединений осуществляется при высокой температуре, как правило, без образования стеклофазы. Образование соответствующего соединения из оксидов или карбонатов при термической обработке сопровождается поглощением тепла (эндотермический эффект), или выделением (экзотермический эффект), или тем й другим одновременно, изменением массы и размеров материала. Эндотермический эффект и уменьшение массы характеризуют разложение карбонатов, гидратов и их улетучивание. Экзотермический эффект и увеличение массы образца свидетельствуют об образовании нового соединения, иногда сопровождаемого также и полиморфными превращениями. На рис. 23.20 в качестве примера приведена термограмма синтеза СаТЮз из эквимолекулярной смеси СаСОз и TiOz. Кривая 1 соответствует температурному режиму термографической печи 2 — дифференциальная кривая, показывающая разность температур между испытуемым и эталонным образцами, размещенными в тождественных условиях. На этой кривой в интервале 720—1020 °С обнаруживается [c.239]

Сканирующие калориметры обычно представляют собой калориметры, в которых оболочка нагревается или охлаждается с постоянной скоростью. Эти приборы в основном сконструированы по дифференциальному принципу. На рис. 6.15 показан разрез одной ячейки дифференциального калориметра и температурное поле, создаваемое при стационарном состоянии работы прибора. Измеряемая температура ячейки с образцом Гизм ниже, чем температура нагревателя Гд (если только с участием образца не происходит экзотермическая реакция с большим тепловым эффектом), но выше, чем температура самого образца. Разность температур (Гн - Гизм) в стационарном состоянии определяет тепловой поток вдоль проводника теплоты между нагревателем и той стороной ячейки, на которой измеряется температура [см. уравнение (4.5) ] [c.52]

Основным применением как простого, так и дифференциального термического анализа является обнаружение фазовых превращений и определение их температур или температурных ин- дз выделение на схематической тер-тервалов. В частности, термиче- мограмме площадей, пропорциональных ский анализ широко применяется тепловому эффекту превращения при построении диаграмм состояний сплавов. В этом случае обычно проводят комплексное исследование, то есть дополняют термический анализ другими методами, и, прежде всего, структурными. Пример построения диаграммы состояний методом термического анализа приведен на рис. 1.14. [c.15]

НОМ поле, параллельном поверхности металла, когда радиочастотное поверхностное сопротивление убывает всякий раз, как частота становится кратной циклотронной частоте (т.е. частоте вращения электронов). Из измерения периода соответствующих осцилляций радиочастотного поверхностного сопротивления можно получить циклотронную частоту и циклотронную массу, а значит (как объяснено в гл. 2), и информацию о дифференциальных свойствах ПФ. Этот эффект вскоре был обнаружен Фосеттом [145] и в дальнейшем подробно исследовался на различных металлах, особенно Ки-пом и его группой в Беркли (см., например, [236]) Циклотронную массу можно, конечно, также определить из температурной зависимости амплитуды эффекта дГвА. [c.40]

Циклотронную массу можно определить из температурной зависимости амплитуды эффекта дГвА или из исследований по циклотронному резонансу, и, как будет показано в п. 5.2.2, из детально известной зависимости циклотронной массы от ориентации могут быть получены дифференциальные свойства соседних с ПФ изоэнергетических поверхностей. Это в свою очередь позволяет определить плотность состояний и скорости электронов для всех точек на ПФ. Однако к настоящему времени такая программа была осуществлена только для нескольких металлов и многое еще остается [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...