Диаграммы состояния построение

Исследование диаграммы состояния и кристаллических структур, образующихся в системе Со—Ga, посвящен ряд работ [X, Э, Ш, 1—6]. Диаграмма состояния системы во всем интервале концентраций построена в работе [4] и представлена на рис. 8. Авторами работы [5] приведен еще один ее вариант, в основном подтверждающий данные работы [4]. В работе [3] диаграмма состояния, построенная S интервале концентраций 20—70 % (ат.) Оа, также в основном согласуется с данными работы [4]. [c.23]

На рис. 30 представлена диаграмма состояния, построенная по результатам термического, микроструктурного, рентгеноструктурного и дилатометрического анализов [1]. [c.68]

Система Re-Si изучена в ряде работ [X, Э, 1-4]. Диаграмма состояния этой системы построена лишь в одной работе [1]. Литые, выплавленные в дуговой печи, и спеченные сплавы исследовали методами рентгеноструктурного, микроструктурного и термического анализов. На рис. 504 представлена диаграмма состояния, построенная по данным работы [1] и скорректированная по результатам более поздней работы [2] в части, касающейся идентификации одного из соединений. [c.123]

Диаграммы состояния, построенные в работах [1, 5, 6], качественно согласуются друг с другом. Имеется согласие относительно числа и природы интерметаллических соединений и влияния добавок А1 на температуры полиморфных превращений в Ри. Диаграмма состояния А1—Ри (рис. 24) взята из работ [1, 5] ни экспериментальные методики, ни полученные данные в работах [1, 5, 6] не приводятся. [c.73]

Предполагается [2], что при температурах ниже 700 С происходит эвтектоид ное превращение б -> а + 8, тогда как в работе [4] говорится об эвтектоидном превращении е [39,6% (ат.) А1] -> б [37,2% (ат.) А1] + 7 [40,8% (ат.) А1] при 1050° С. Ориентировочная диаграмма состояния, построенная в работе [3], показывает, что б-фаза, содержащая 18—37% (ат.)[11—25% (по массе)] А1, находится в области гомогенности как 6-, так и е-фазы, по данным работы [2] в дальнейшем в работе [3] постулировали положение об образовании е-фазы при 900—1000° С по реакции б е, причем б-фаза находится в двух фазовых областях при комнатной температуре в интервале концентраций 18—26 и —34— 37% (ат.) А1. Данные работы [3] согласуются с данными работ [2, 4] о существовании перитектоидного превращения Р + б -> а при температуре 1080° С. В работе [4] построили границу области е-фазы со стороны А1, которая при температуре 1460° С проходит при 47,8% (ат.) [34% (по массе)] А1. Положение гра- [c.83]

Сообщается, что в системе В—V существуют пять соединений УВг [1], 64 [1> 2], УВб [1—9], УВ . [1, 10—12] и УВ,о [1, 12]. Все эти соединения имеются иа диаграмме состояния, построенной в работе [1] (рис. 69). [c.167]

Значение температуры плавления ВаНг (675° С), приведенное в справочнике [2], не согласуется с диаграммой состояния, построенной в работе [1]. [c.173]

Диаграмма состояния В1—Pd (рис. 97) построена по данным работ [I, 2] и заменяет собой диаграмму, приведенную М. Хансеном и К. Андерко (см. т. 1, рис. 189). В работе [1] исследовали сплавы в интервале концентраций О— 78% (ат. ) Pd, полученные на основе химически чистых металлов. В работе [2] исследовали сплавы в интервале концентраций О—62% (ат.) Pd для приготовления сплавов использовали металлы высокой чистоты. В обоих работах применяли методы термического и металлографического анализов. Диаграммы состояния, построенные в работах [1, 2], принципиально согласуются друг с другом, но отличаются по температурам и составам отдельных точек. Данные работы [2], взятые за основу при построении диаграммы состояния В1—Pd на рис. 97, предпочтительнее по сравнению с данными работы [1], поскольку в работе [2] было приготовлено больше сплавов и больше внимания уделяли их термическому анализу. Растворимость Pd в жидком В1, определенная в работе [3] в интервале температур 260—300° С, согласуется с данными работы [2]. Сравнение температур нонвариантных превращений и составов равновесных фаз сделано в табл. 6. [c.213]

Диаграмма состояния, построенная по таким критическим точкам, изображена на рис. 56. Кривая охлаждения сплава с 30% N1 идет без перегибов до точки а (1235°), после чего начинается замедление падения температуры, которое продолжается до точки 1 (1160°). В этом промежутке температур происходит постепенное затвердевание жидкого сплава с выпадением кристаллов твердого раствора никеля и меди и при 1160° сплав весь переходит в твердое состояние — в твердый раствор. [c.129]

На рис. 434 приведена диаграмма состояния, построенная [1, 3] при давлениях >1 ат (но < 10 ат). В работе [3] определена температура, при которой давление паров равно 1 ат, и получена соответствующая диаграмма (рис. 435). [c.461]

Диаграммы состояния, построенные по экспериментальным данным, не отвечают состоянию истинного равновесия, так как получены в условиях реальных скоростей охлаждения. Однако [c.95]

Диаграммы состояния, построенные по экспериментальным данным, не отвечают состоянию истинного равновесия, так как получены в условиях реальных скоростей охлаждения. Однако они качественно согласуются с диаграммами состояния, полученными исходя из термодинамических условий равновесия фаз, и поэтому к ним можно применять общие условия равновесия фаз, в том числе и правило фаз. [c.97]

Фаза Y при 400 и 200° гомогенна в области составов 26,07—34,07 и 26,07—27,41% In соответственно. Границы двухфазной области (у + е) ниже 200° отвечают 27,41 и 34,58% In (в диаграмме состояния, построенной в работе [3], двухфазная область между б- и е-фазами отсутствует). Фаза е при 204° в результате упорядочения переходит в е-фазу. Фазы е и е. [c.460]

Диаграмма состояния, построенная по результатам этих исследований, приведена па рис. 385. Превращения а->-е при охлаждении и е ->а при нагревании для сплавов с содержанием более [c.553]

Согласно [2] иттрий и плутоний должны обладать неограниченной смешиваемостью в жидком состоянии. Данные [1, 2] были подтверждены в работах [3, 4, 5], в которых по результатам исследований, выполненных методами дифференциального термического, микроструктурного, рентгеновского, дилатометрического [5] и микрорентгеноспектрального [3, 4] анализов, были построены диаграммы состояния системы Y — Ри. Диаграмма состояния системы по данным [5] приведена на рис. 476. Как следует из диаграммы, присадка плутония понижает температуру полиморфного превращения иттрия до 825°, которая отвечает температуре обратной перитектической реакции ( -Y) Ж-+ (а-У), Растворимость плутония в a-Y при этой температуре составляет 15 ат.% и с понижением температуры уменьшается до - 8,5 ат.%. Промежуточные фазы и заметная растворимость иттрия в плутонии отсутствуют. Диаграмма состояния, построенная в работах [3, 4J, отличается от приведенной на рис. 476 отсутствием обратной перитектической реакции, обусловленной полиморфным превращением иттрия, крутым подъемом кривой ликвидус (до 1300°) в области составов О—10 ат.% Yi [c.747]

При помощи термоэлектрического пирометра и секундомера через определенные промежутки времени отмечают наблюдаемые температуры сплавов. По полученным данным строят кривые охлаждения (при нагревании — кривые нагревания) в координатах температура — время и выявляют критические точки. Затем критические точки переносят на диаграмму состояния, построенную в координатах температура — концентрация компонентов. Если соединить точки начала кристаллизации сплавов и точки конца кристаллизации линиями, то получим диаграмму состояния сплавов данных компонентов. [c.63]

Для выяснения характера предельного состояния пластинки могут быть использованы диаграммы состояния, построенные для круглой сплошной пластинки с одним промежуточным ребром (фиг. 24), для кольцевой пластинки с одним промежуточным ребром (фиг. 25) и для кольцевой пластинки с двумя ребрами (фиг. 26). [c.222]

С помощью равновесного коэффициента разделения Ко характеризуют эффект разделения компонентов смеси в каждый момент равновесия между кристаллом и расплавом. Его называют равновесным именно потому, что он отражает состав фаз на диаграмме состояния, построенной в близких к равновесию условиях, то есть при достаточно малых скоростях кристаллизации. В этом случае концентрация примеси, растворенной в расплаве С , одинакова во всем объеме расплава, а ее концентрация в закристаллизовавшейся части = КоС . [c.196]

О ПОСТРОЕНИИ ДИАГРАММ СОСТОЯНИЯ [c.112]

Отметим, что точность такого теоретического построения пока еще меньше, чем точность, получаемая путем прямого эксперимента, поэтому все реальные диаграммы состояния построены прямыми экспериментальными методами. [c.113]

Для более точного построения диаграммы состояния в дополнение iK термическому методу изучают с помощью микроскопа и рентгеновских лучей структуру сплавов разного состава и по-разному обработанных термически, измеряют разнообразнейшие физические свойства сплавов и т. д. [c.115]

Диаграмма состояния железоуглеродистых сплавов. Основные свойства сплава определяются содержанием главной примеси — углерода. Взаимодействие углерода с а- или v-модификациями железа приводит к образованию железоуглеродистых сплавов, различных по строению и свойствам. Построение диаграммы состояния железо— углерод (цементит) дает представление о температурных и концентрационных границах существования этих сплавов. [c.12]

Построение диаграммы состояния методом термического анализа приведено на рис. 56. [c.90]

Так как при построении диаграмм состояний давление обычно принимается неизменным (равным 1 ат) и рассматривается лишь зависимость состояния систем от концентрации компонентов сплава и температуры, по осям координат откладывают величины температур (ось ординат) и концентраций (ось абсцисс). [c.35]

При анализе диаграмм состояния важным является изучение свойств сплавов в зависимости от их состава. Метод построения диаграмм состав — свойство был разработан Н. С. Курнаковым, открывшим определенную зависимость между свойствами сплавов и диаграммой состояния. [c.50]

Основы построения и анализа диаграмм состояния тройных сплавов [c.51]

В отличие от диаграмм состояния двойных сплавов, строившихся на плоскости в декартовых координатах состав — температура, для построения диаграмм состояния тройных систем используют пространственное изображение. Диаграммы, построенные в пространственных координатах, состоят из различных поверхностей, между которыми заключены объемы одинаковых фазовых состояний. [c.51]

Построение диаграмм состояния тройных систем производится также на основе кривых охлаждения, но в объеме треугольной призмы, поскольку температурные оси строятся перпендикулярно к плоскости концентрационного треугольника (рис. 4.17). При этом каждая грань призмы является плоскостью для построения диаграммы сос- [c.52]

Были исследованы бинарные системы и диаграммы состояния, построенные для целого ряда сплавов тория. Для многих из исследоваииых систем характерно образование нескольких интерметаллических соединена. Никель и кобальт образуют по пять иитерметаллических соедииений с торием железо и алюминий - - по четыре, а марганец, висмут, кремний и мель — по три. Для некоторых других металлов характе 1но образование с торием одного или двух интерметаллических соединений. Некоторые иитерметалли-ческие соединения торня, главным образом с медью, серебром, золотом, висмутом и свинцом, являются пирофорными. [c.811]

Диаграммы состояния, построенные в работах [1, 5, 14, 15], согласуются между собой в том, что соединения РиА1 и РидА образуются по перитектоидным реакциям по данным [1, 14, 15] соединение РиА1 образуется при более высокой температуре, тогда как по данным [5] при более высокой температуре образуется соединение Соединение РиА1 образуется при температуре 575 [1, 15], [c.73]

Диаграмма состояния. В литературе опубликовано три варианта диаг-граммы состояния системы Аи — Ри, отличающиеся между собою по числу образующихся в системе промежуточных фаз и по их составу. Диаграмма состояния, построенная [1, 2] методами дифференциального термического, микроструктурного, дилатометрического и рентгеновского анализов, приведена на рис. 120. Согласно этой диаграмме в системе Аи — Ри существуют соединения РиАиз (70,94% Аи), плавящееся конгруэнтно при 1250 и РиАи [c.190]

Диаграмма состояния, построенная в работе [5], значительно отличается от диаграмм, предложенных в работах [1, 2] и [4], которые довольно хорошо согласуются между собой, за исключением состава одного из соединений РиАиг по [1, 2] и Ри4Аиа по [4], и температуры перитектической реакции образования соединения РиАиз. Возможной причиной такого расхождения является трудность достижения равновесия в сплавах золота с плутонием, что было отмечено и в дискуссии по докладам этих исследователей на конференции по плутонию [6]. [c.192]

Последующие исследования, подтвердив основные положения диаграммы состояния, построенной в работе [1], внесли в нее ряд изменений. Так, в работе [4] было установлено, что гомогенная область Р -фазы, являющейся дальтонидом, заметно сужается с понижением температуры и при комнатной температуре границы ее расположены при 23,4 и 26,8% 2п (47,96 и 52,48 ат.% 2п). Исследования проводили методами рентгеновского и микроструктурного анализов, а также измерением плотности сплавов. [c.296]

Точное изучение свойств в зависимости от изменения концентраций (т. е. построение диаграммы состав — свойства) являются важным дополнением при изучении и построении диаграмм состояний. Метод изучения изменений свойств в за-Биснмости от изменения состава и построения диаграммы состав — свойства был положен И. С. Курнаковым в основу разработанного им физико-химического анализа сплавов. В настоящее время физико-химический анализ является одним из основных методов изучения сплавов и его широко применяют в научных исследованиях новых сплавов при изучении структурных превращений и в других случаях. [c.157]

Если для электродных реакций — анодной и катодной — известны поляризационные кривые и соотношение площадей электродов, то поляризационная диаграмма коррозии, построенная на основании этих данных, может дать наиболее исчерпывающую характеристику данного коррозионного процесса (рис. 20), На оси абсцисс здесь отложен корро-зиоииый ток / (величина, пропорциональная скорости коррозии), на оси ординат— отрицательные значения потенциалов электродов — Е. Начальное пололсенне потенциалов и Е соответствует разомкнутому состоянию электродов (бесконечно большое омическое сопротивление) точка пересечения анодной и катодной кривых S соответствует короткому замыканию анода II катода без всякого омического сопротивления. Очевидно, что короткому замыканию будет соответствовать максимальный коррозионный ток /шях- В этом случае эффективные потенциалы катода и анода сближаются до общего потенциала коррозии Ех. [c.52]

Рассмотрим построение диаграммы состояния двухкомпонент-ного сплава системы РЬ—ЗЬ. Для этого берут ряд сплавов, которым соответствуют кривые охлаждения /—VII (рис. 4.1). [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...