Собственные колебания колебательного контура

I. е. отличается от 2л (от периода собственных колебаний колебательного контура генератора) на величину порядка 7 (или Л ). [c.520]

Таким образом, при любых характеристиках лампы I" К) = О и период автоколебаний (с точностью до членов порядка j. ) совпадает с периодом собственных колебаний колебательного контура генератора (при / = 0). [c.676]

Ввиду большой важности фазового условия (228.2), определяющего спектр генерируемого излучения, кратко остановимся на еще одной его интерпретации. Как известно, основной характеристикой колебательных систем (маятника, пружины, колебательного контура и т. д.) служат частоты их собственных колебаний. При некоторых условиях в таких системах можно возбудить незатухающие колебания (автоколебания), происходящие с собственными частотами исходной колебательной системы. Сказанное относится, например, к маятнику часов, ламповому генератору и т. п. Оптический резонатор также молено рассматривать как колебательную систему, и частоты, определяемые соотношением [c.798]

Рассмотрим линейный последовательный колебательный контур (рис, 4.9), в котором, кроме обычного омического сопротивления R, имеется отрицательное сопротивление / , обусловленное параметрической регенерацией кроме того, в контур вводится внешняя сила и = 0а os pt. Будем считать, что собственные колебания, вызванные начальными воздействиями внешней силы и механизма изменения реактивного параметра, через определенное время затухнут, и в системе останутся только регенерированные вынужденные колебания с частотой внешней силы. При резонансе амплитуда тока, как известно, равна [c.146]

Последнее обозначение оправдано физическими соображениями и еще раз подтверждает, что расстройка частоты в колебательном контуре с нелинейной реактивностью зависит от амплитуд действующих в нем напряжений. При увеличении амплитуды параметрических колебаний в системе изменяется среднее значение нелинейной емкости, что вводит некоторую дополнительную расстройку и ограничивает амплитуду колебаний на более низком уровне, чем при той же расстройке и ма лых действующих амплитудах А О и Р. 0. В полученном решении присутствуют и вынужденные колебания, которые служат источником энергии для параметрических колебаний и способствуют увеличению их амплитуды. Поэтому расстройка характеризует изменение собственной частоты контура ол,, по отношению к половине частоты напряжения накачки от первоначального значения при Л=0, Я = 0 до значений при АфЬ, Р = 0. [c.176]

ЭМВ обладают свойством отрицательной упругости магнитного поля, заключающимся в том, что резонансная частота механического колебательного контура, элементом которого является якорь ЭМВ, уменьшается по сравнению с частотой собственных колебаний системы при воздействии на якорь магнитного поля, т. е. снижается жесткость механической системы. [c.268]

При питании ЭДВ от генератора напряжения его малое внутреннее сопротивление вносит малые потери в колебательный контур из Z.K и С, и на частотной характеристике появляется подъем, соответствующий частоте рз —. второму электромеханическому резонансу. Весьма малые внутренние сопротивления генератора напряжения демпфируют собственные колебания подвижной системы, сглаживая частотную характеристику ЭДВ. [c.273]

Обратим внимание на такой интересный факт, что скорость деформации и частота колебаний имеют одну размерность -с Любая система, будь то цепь КЬС в радиоустройствах (колебательный контур) или механическая конструкция, имеют собственную частоту колебаний. Если внешние воздействия имеют колебательный характер, а по фазе и частоте совпадают с частотой собственных колебаний системы, то наблюдается явление резонанса - резкого возрастания амплитуды колебаний, причем тем большего, чем выше добротность системы. Термин добротность характеризует ширину резонансного пика, [c.246]

Согласно выражению для напряженности поля (2.24), собственные колебания в резонаторе не затухают в течение сколь угодно длительного времени. Однако в реальном открытом резонаторе имеют место потери вследствие дифракции и при прохождении части излучения хотя бы через одно из зеркал, и поэтому интенсивность колебаний убывает с течением времени. Сначала мы опишем эти потери с феноменологической точки зрения, исходя из аналогии описания резонатора и реальных механических осцилляторов или реальных электрических колебательных контуров. На основании таких представлений затухание излучения можно учесть, записывая компоненту напряженности поля для каждой моды jx в виде произведения зави- [c.57]

Легко понять, что из всех слагаемых под знаком суммы в соотноше НИИ (20) доминировать будет слагаемое, для которого Wj Wg. Иными словами, если резонатор (маятник, колебательный контур, объемный резонатор и т. п.) обладает высокой добротностью (малое значение 7) и настроен на частоту одной из гармонических слагаемых внешней силы (а и) ) то вклад остальных слагаемых пренебрежимо мал. Таким образом, резонатор есть анализатор гармонических колебаний он откликается не просто на периодические колебания, а на гармонические, и выделяет колебание, на частоту которого настроен. Как будет отличаться результат воздействия силы /(i) на линейный осциллятор с собственной частотой когда /,(i) = а, os ( ч-у ,) и /2(i) = 2 (2i< o +V 2)+< 3 os (З ц + з) В первом случае отклик будет значительным, во втором — слабым, потому что сила/2(0 не содержит косинуса нужной частоты. [c.96]

Более перспективным и рациональным направлением является создание частотных датчиков, обеспечивающих получение выходной информации в дискретной форме, так как частота легко преобразуется в дискретную форму без внесения погрешностей. Основой структуры всех частотных датчиков является наличие автогенератора. Измеряемая величина действует иа параметры механического или электрического колебательного контура, изменяя частоту его собственных колебаний. В результате частота выходных электрических импульсов датчика является функцией измеряемой величины. В качестве частотно-зависимой цепи могут быть использованы параметрические датчики активного, индуктивного или емкостного сопротивлений или получившие в последнее время большое распространение струнные датчики. [c.316]

Пьезокварцевый элемент (в виде резонатора) как колебательный контур может быть использован и в качестве полосового электрического фильтра, предназначенного для пропускания частот, близких к собственной частоте колебаний этого контура. Высокая добротность и избирательность кварца позволяют строить кварцевые фильтры с узкой полосой пропускания в области частот от единиц до [c.134]

При подключении к ламповому генератору источника питания конденсатор С зарядится и в колебательном контуре возникнут колебания с собственной частотой о = у катушке [c.164]

КРИСТАДИН, кристаллический генератор и усилитель, основанный на явлении генерирования детектором незатухающих колебаний, подобно вольтовой дуге или электронной лампе, если обычный детекторный контакт G включить в колебательный контур LG (фиг, 1) и подвести к нему постоянный ток от батареи В через нек-рое балластное сопротивление i ,- Период этих колебаний -очень близок к собственному периоду контура. В качестве генерирующего контакта [c.301]

Накопительная батарея Сн заряжается от выпрямителя V. При попеременном включении диаметрально расположенных тиристоров коммутирующий конденсатор Ск перезаряжается через сварочный трансформатор ТС импульсами тока, являющимися одновременно сварочными, причем конденсатор Ск способствует процессу перезаряда. Для нормальной работы схемы процесс перезаряда конденсатора Ск должен носить колебательный характер, при котором тиристоры У51, У53 и У32, У84 выключаются при первом же прохождении тока через нуль, пропуская лишь одну полуволну тока. Следовательно, длительность сварочного импульса определяется полупериодом собственных колебаний контура и не зависит от частоты управляющих импульсов, включающих тиристоры. Напряжение на конденсаторе Ск через несколько полупериодов достигает резонансного значения, которое превышает напряжение на батарее Сн. Для расчета сварочной цепи и выбора режима сварки выведем формулы, определяющие установившееся [c.74]

Как это ни покажется парадоксальным, электрический колебательный контур является менее добротной системой, хотя частота его собственных колебаний имеет порядок величины у (10 - 10 ) Гц. Добротность контура ограничена, главным образом, омическими потерями и имеет порядок величины Q 10 . Это, в свою очередь, означает, что полоса пропускания Ау = 0 V, введенная ранее при рассмотрении вынужденных колебаний, равна Ау (10 - 10 ) Гц. [c.38]

Постановка задачи. Предположим, что удалось получить в колебательном контуре радиоприемника колебание, в точности воспроизводящее модулированное колебание, излучаемое передающей радиостанцией. Если мы это колебание, даже усиленное, заставим действовать на громкоговоритель, т. е. пошлем в обмотку последнего ток, пропорциональный нашему модулированному колебанию, мы ничего не услышим. Дело не только в том, что мембрана громкоговорителя, собственная частота которой расположена в звуковом диапазоне, неспособна заметно реагировать (в силу сказанного в гл. П1, 8) на колебания радиочастоты (например, частоты 10 герц). Пусть даже мы пользуемся электромеханическим преобразователем с очень малым собственным периодом, например пьезокварцем (см. гл. VI). Он будет при подходящих условиях создавать колебания давления Д/ , воспроизводящие подводимое к кварцу модулированное электрическое колебание. Тем не менее ухо ничего не будет воспринимать, так как оно нечувствительно к акустическим колебаниям частоты 2-10 герц и выше. [c.135]

Избирательность и разрешающая сила колебательного контура. Способность приемника выделять передачу одной станции, способность электронно-лучевого спектроскопа разрешать отдельные линии спектра определяются главным образом свойствами входящих в их состав колебательных контуров. Поэтому мы будем говорить об избирательности и разрешающей силе колебательного контура. Для того чтобы дать целесообразное определение этих величин, рассмотрим случай, когда на контур действует сумма двух синусоидальных э. д. с. равной амплитуды и различной частоты, причем одна из частот совпадает с собственной частотой контура. При этом, так как речь будет идти лишь об относительной интенсивности колебаний, создаваемых каждой из слагаемых э. д. с., мы примем их амплитуды равными единице. Итак, пусть на контур действует внешняя э. д. с. [c.519]

В колебательном контуре с собственной частотой ш, возбуждены колебания, амплитуда которых С/о- Емкость контура периодически меняют по закону С 1) = Со + АС os(2 [c.17]

В конденсаторе колебательного контура находится один электрон. Получите уравнения связанных колебаний заряда в контуре и электрона в конденсаторе. Оцените, на сколько изменится собственная частота контура из-за присутствия электрона. Конденсатор считайте плоским. [c.21]

Более широкие перспективы открывают перед создателями вечных двигателей радиотехника и электроника-области, в которых до самого последнего времени перпетуум-мобиле-строение не имело никаких традиций. Одним из первых опытов в этом направлении явился проект так называемого резонансного вечного двигателя. Основой его является имеющийся в каждом радиоприемнике колебательный контур, состоящий в простейшем случае из индукционной катушки и конденсатора. Как известно, величины индуктивности и емкости элементов контура определяют его собственную частоту. Если возбудить контур колебаниями с частотой, равной его собственной, то возникает явление резонанса. В проекте предлагается использовать часть энергии резонирующего контура для стабилизации амплитуды и частоты колебаний, тем самым сделав его независимым от внешних источников энергии. [c.224]

При воздействии на колебательный контур переменной ЭДС в контуре устанавливаются вынужденные колебания. Амплитуда вынужденных колебаний тока будет наибольшей при совпадении собственной частоты колебаний контура с частотой изменения синусоидальной ЭДС (рис. 65). Это явление, широко используемое в радиотехнике, называют электрическим резонансом. [c.150]

Потеря устойчивости в этом контуре возникает, как правило, при совпадении одной из собственных частот продольных упругих колебаний корпуса ракеты с резонансной частотой участка трубопровода от бака до насоса или ЖРД. Продольные упругие колебания корпуса сопровождаются продольными колебаниями перегрузки, имеющими большую амплитуду, кривая которых совпадает по форме и частоте с кривой колебаний одного из собственных тонов корпуса. Продольные упругие колебания корпуса возникают только на определенном этапе полета, когда частоты собственных колебаний отдельных элементов колебательного контура становятся приблизительно равными. Эти признаки позволяют отличать их от других типов колебаний в диапазоне низких частот. [c.14]

Кроме автоколебаний (низкочастотных или акустических), связанных с работой системы регулирования, с рабочим процессом в камере сгорания и газогенераторе, возможна потеря устойчивости ЖРД в целом, при которой в колебательный контур, теряющий устойчивость, входят ряд агрегатов и частей ЖРД ТНА, газогенератор, соединяющие их трубопроводы и т. д. В формировании автоколебаний в контуре, теряющем устойчивость, определяющую роль играют процессы образования и распространения энтропийных волн по газовому тракту, а также крутильные колебания вала ТНА. Так как диапазон частот этих автоколебаний находится в области собственных и акустических (продольных) частот газовых и гидравлических трактов ЖРД, то при анализе устойчивости ЖРД все названные его агрегаты и части необходимо рассматривать как элементы с распределенными параметрами. Сами автоколебания условно будем называть колебаниями промежуточных частот . В данный термин вкладывается только тот смысл, что частоты этих колебаний больше частот обычных низкочастотных колебаний, связанных рабочим процессом в камере сгорания или газогенераторе с работой системы регулирования или с кавитацией в насосах, и ниже частот высокочастотных акустических колебаний в камере сгорания. [c.262]

Для анализа преобразователя, работающего в режиме импульсного, так называемого ударного возбуждения, когда преобразователь возбуждается ко -ротким импульсом, возникновение собственных колебаний на многих собственных частотах учитывается в эквивалентной схеме параллельным включением множества колебательных контуров, параметры которых вычисляются в соответствии с изложенным. [c.127]

Описанные в 2, 3, 4 опыты касались лишь двух характерных точек диаграммы растяжения — сжатия предела текучести (упругости) и предела прочности (временного сопротивления). Что касается всей диаграммы растяжения при различных скоростях деформации, то построение ее встречает серьезные экспериментальные трудности, когда скорость деформации становится большой. Это — трудности двух типов. Во-первых, при повышении скорости деформации, связанном с приложением нагрузок ударного типа, колебания измерительных приборов становятся столь значительными, что вносимые этими колебаниями погрешности превышают измеряемые величины. Казалось бы, эти трудности можно преодолеть путем применения для измерения, например, деформаций проволочных датчиков сопротивления, которые представляют собой тонкие проволочки, наклеиваемые на образец и изменяюш,ие свое электрическое сопротивление при деформации вместе с деформированием образца. Эти датчики практически безынерционны. Но здесь неизбежно выступают трудности второго рода. Дело в том, что, как увидим далее, механические возмуш,ения в любой реальной среде распространяются с конечной скоростью, в виде волн. При малой скорости нагружения эти волны в течение опыта много раз пробегают туда и обратно вдоль образца, так что напряженное и деформированное состояния в целом однородны. При большой же скорости нагружения деформированное и напряженное состояния сильно неоднородны по длине образца. Это означает, во-первых, что, например, деформация, вычисляемая как отношение абсолютного удлинения к длине образца, не отражает деформированного состояния образца даже в среднем, а скорость деформации, вычисляемая как частное от деления скорости изменения расстояния между концами образца на длину его, не является даже в среднем истинной скоростью деформации, которая, как и деформация, переменна по длине образца и во времени. При этом, чем длиннее образец, тем эти неоднородности существеннее. Во-вто-рых, пробегание туда и обратно волн по образцу передает через датчик на измерительный прибор переменные показания, частота которых соизмерима или превышает собственную частоту колебательных контуров [c.255]

Вместе с тем, когда частота и собственных колебаний осциллятора приближается к частоте возмущающей силы, амплитуда частного решения становится максимальной. На этом свойстве основаЕЮ действие различных акустических резонаторов, маятниковых систем, настроечных колебательных контуров в радиотехнике. [c.236]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

Верхняя часть никелевой Т1рубки 12 окружена катушкой 15, создающей в трубке переменное электромагнитное поле, которое, благодаря болышой магнитострикции никеля, вызывает продольные колебания трубки. Эти колебания усиливаются за счет взаимодействия переменного магнитного поля с ПОЯ0М, создаваемым постоянным электромагнитом 16. Максимальная амплитуда имеет место в условиях резонанса при равенстве частот переменного тока в катушке 15 и собственной частоты (основного тока) продольных колебаний трубки. Схема установки автоколебательная. При этой схеме колебания трубки всегда происходят в 1резонансных условиях, так как частота переменного поля (импульсов) задается частотой собственных колебаний трубки. Для этого на трубку надевается катушка обратной связи 14, которая подает наведенные вибрацией трубки электрические колебания на адаптерный вход усилителя 5. Эти колебания поступают в однокаскадный усилитель мощности 6 и далее в колебательный контур, состоящий из катушки 15 и конденсатора. [c.136]

Индуктивность обмотки головки вместе с ее собственной, межвитковой емкостью, а также совместно с выходной емкостью усил ителя записи или входной емкостью усилителя воспроизведения образует колебательный контур. Резонансная частота этого контура должна быть больше наивысшей частоты записываемого сигнала. Резонанс головки в полосе пропускания нежелателен, так как выше резонансной частоты отдача головки резко уменьшается. Кроме того, собственные колебания, возникающие в контуре, искажают сигнал. При необходимости существенно поднять резонансную частоту приходится уменьшать число витков обмотки, хотя это и снижает отдачу. [c.254]

Таким образом, уже эти обстоятельства позволяют усмотреть аналогии между электрическими и акустическими системами и продолжить их для колебательных систем. Более того, их можно распространить на случай любой колебательной систелты, включая механическую, и говорить об электро-механико-акустических аналогиях. Мы будем употреблять выражения электроакустические или электромеханические аналогии, имея в виду пока все три колебательные системы акустическую, механическую и электрическую. При этом под акустической системой будем понимать колеблющукх я пластину (хотя в общем случае это может быть любая система, характеризующаяся собственными колебаниями), под механической — массу на пружине, под электрической — колебательный контур. Последние две системы в идеале можно представлять как системы с сосредоточенными постоянными, т. е. каждая характеристика системы сосредоточена в своем элементе, например жесткость (упру/гость) — в пружине, масса — в материальной точке, емкость — в конденсаторе, и т. д. Акустическая же колебательная система является системой с распределенными постоянными в ней нельзя одному элементу приписать, скажем, массу, а другому — упругость, все эти характеристики распределены по объему системы Од нако любая колебательная система характеризуется набором нормальных колебаний. В системе из N материальных точек число нормальных колебаний равно 3N, например в кристалле Л равно полному числу атомов (узлов) решетки. Одной материальной точке соответствует одно нормальное колебание. Это нормальное колебание мы будем сопоставлять с одним из нормальных колебаний пластинки на одной из ее собственных частот, скажем, на основной частоте. [c.184]

Трансформаторная проба с применением высокого напряжения является более жесткой и помогает выявить скрытые де кты — закрытые пузыри и трещины, местные нарушения толщины слоя эмали, т. е. те места, где легко может нарушиться целостность покрытия во время эксплуатации аппарата. Высокочастотный прибор, разработанный для испытания аппаратуры Цмелем, состоит из колебательного контура, в который входит вибратор с собственной частотой колебаний 1500 пер сек, трансформатора высокой частоты и конденсатора постоянной емкости 0,06 М1 . [c.438]

Явления Р. в нелинейныхсисте-м а X, т. е. в системах, параметры к-рых зависят от координат или скоростей, несравненно более сложны и подчас даже выходят из рамок того определения Р., к-рое дано в начале статьи. При этом характер явлений существенно зависит от характера нелинейности , т. е. от того, какие именно параметры системы не остаются величинами постоянными и зависят напр, от координат или скоростей. В этом смысле следует различать два случая. 1) Нелинейность в параметрах, существенно определяющих собственную частоту системы (т. е. зависимость этих параметров от координат или скоростей) в емкости и самоиндукции для электрич. систем или в упругости и массе (или моменте инерции) для механич. систем. Такие системы нередко встречаются на практике. Примером емкости, величина к-рой зависит от заряда, может служить конденсатор с диэлектриком из сегнетовой соли, а самоиндукции, величина которой зависит от силы тока,—катушка с железным сердечником. В механич. системах особенно часто встречаются случаи переменной упругости, вообще переменной восстанавливающей силы.Примером этого могут служить обычный маятник при больших амплитудах, пружина при столь больших отклонениях, при к-рых нарушается закон Гука, и т. д. Во всех этих случаях частота собственных колебаний системы зависит от амплитуды колебаний, и термин собственная частота системы теряет свою определенность. Вместе с тем и явления Р. приобретают совершенно иной характер. В некоторых случаях явлений Р., в смысле наступления резкого максимума амплитуды вынужденных колебаний при определенной частоте внешней силы, вообще не наступает. Зато, с другой стороны, наступают новые явления—неустойчивые положения, срывы, резкое скачкообразное изменение амплитуды и фазы вынужденного колебания. 2) Переменное сопротивление в электрич. системах ( неомические проводники) и переменное трение в механических системах. Примером таких систем могут служить колебательный контур, в к-рый включена нить, накаливаемая током (t°, а значит и сопротивление нити, зависит от силы тока), регенератор (см.), т. е. колебательный контур с электронной лампой и обратной связью, механич. колебательная система с трением (напр, в подшипнике), зависящим от скорости, и т. д. В этих случаях, если трение не достигает слишком больших значений, т. ч. система не слишком сильно затухает при всех значениях амплитуд вынужденных колебаний, явление Р. качественно [c.217]

Мембрана а и диск б составляют небольшой конденсатор и включаются в настроенный контур оетки генераторной лампы так, как это показано на фиг. 25. Под влиянием давления газа на мембрану она немного деформируется, и изменение емкости конденсатора вызывает расстройство контуров генератора и изменение его анодного тока. Т. к, частота собственных колебаний мембраны составляет ок. 480 ООО колебаний в минуту для 2-мм диафрагмы и 720 ООО для 3-мм, то при помощи отого И. возможно ин-дицироваиие весьма быстроходных двигателей. Для предохранения мембраны от сильного нагревания и связанных с этим короблений нижняя часть И. снабжена рубашкой, через к-рую пропускается вода. Наличие большого количества промежуточных звеньев в усилителе вызывает затруднения с тарировкой этого И., вследствие чего он более пригоден для качественного изучения процесса в двигателе, чем д.яя количественного. В индукционном индикаторе Томаса прогиб мембраны вызывает изменение индуктивности катушки, включенной в колебательный контур электронной лампы. Изменение анодного тока лампы после соответствующего усиления регистрируется осциллографом. В индикаторе Троубриджа индукционная катушка укреплена на мембране, на которую действует давление газов. При перемещении катушки между полюсами электромагнита в ней индуктируется электрич. ток, пропорциональный скорости ее перемещения, к-рую в свою очередь можно считать пропорциональной скорости изменения давления на мембрану. Усиленный ламповым усилителем ток регистрируется осциллографом. Этот И. особенно пригоден для регистрации явления детонации (см.) в днигателе. [c.47]

Если внешнее воздействие производит периодич. изменение параметров колебательной системы (наир., натяжения струны или ёмкости электрич. контура), то нри определённых соотношениях между частотой изменения параметра и частотой собственных колебаний системы возможно иарамет- [c.303]

Поскольку в магнитострикционных вибраторах имеют место существенные потери на внутреннее трение, вихревые токи и гистерезис, они требуют для получения большой акустической мощности достаточно мощных генераторов высокой частоты. Однако ламповые генераторы дороги и сравнительно сложны. Поэтому Цширнт [22081 поставил опыты по возбуждению магнитострикционных вибраторов от импульсных дуговых генераторов. Дуговой генератор является простейшим устройством, позволяющим получить значительную мощность колебаний высокой частоты при сравнительно высоком к. п. д. недостатком его является малая стабильность как частоты, так и амплитуды. Как показано на фиг. 53, колебательный контур дугового генератора состоит из последовательно соединенных возбуждающей обмотки вибратора 5, емкости С и переменной индуктивности Ь. Настройка контура на собственную частоту механических колебаний вибратора осуществляется при помощи переменной индуктивности Ь. Дуга питается от сети постоянного тока (400—700 в) через регулировочное сопротивление и дроссель Для подмагничивания вибратора служит отдельный источник постоянного тока, включенный [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...