Диаграмма растяжения и ее характерные точки

Диаграмма растяжения и ее характерные точки [c.32]

Диаграмма растяжения малоуглеродистой стали и ее характерные точки [c.42]

Допускаемое напряжение при кручении обозначается так же, как и при сдвиге [т]. Величину допускаемого напряжения [т] принимают равной 0,5 4- 0,6 допускаемого напряжения на растяжение [а]. При испытании на кручение стального образца можно получить диаграмму кручения, которая аналогична диаграмме растяжения и имеет такие же характерные точки, соответствующие Туп Тпц, Тт и тв, т. е. пределу упругости пропорциональности, пределу текучести и пределу прочности при кручении. Имея диаграмму кручения, легко построить диаграмму напряжений при кручении в координатах т, у. [c.124]

Определим зависимость одного или нескольких внутренних параметров от определяющего внешнего параметра. Ото будет своего рода диаграмма испытания конструкции. Затем, подобно тому как это делается с диаграммой растяжения о=/(е), когда определяется предел прочности или текучести, на найденном графике отметим характерные точки и установим запас состояния конструкции. [c.40]

Следующая характерная точка на первичной диаграмме растяжения (см. рис. 65) — точка е. Ей отвечает нагрузка, по которой рассчитывают условный предел упругости —напряжение, при котором остаточное удлинение достигает заданной величины, обычно 0,05%, иногда меньше — вплоть до 0,005%. Использованный при расчете допуск указывается в обозначении условного предела упругости оо.оз, Oo.oi и т. д. [c.140]

Разрывные машины снабжены специальным самопишущим прибором, который автоматически вычерчивает кривую деформации, называемую диаграммой растяжения. На рис. 1.10, в. показана типичная диаграмма растяжения в координатах нагрузка Р — удлинение А1. Эта диаграмма может быть преобразована в диаграмму напряжение а — относительная деформация е, т. к. напряжение — это величина нагрузки Р, отнесенная к площади Рд поперечного сечения образца а = P/F ,, а относительная деформация при растяжении — отношение удлинения к начальной длине образца е = Д1/1д. Диаграмма отражает характерные участки и точки, позволяющие определить [c.34]

Диаграммы г(7) сходны с диаграммами (т е) (см. рис. 3.5) при растяжении. На них отмечаются аналогичные характерные точки 16 (рис. 3.27) и вводятся аналогичные механические характеристики при сдвиге, а именно Тпц — предел пропорциональности как предельное напряжение, при котором еш е выполняется закон Гука при сдвиге, т.е. [c.61]

На фиг. 272 приведена условная диаграмма растяжения пластичного металла в координатах нагрузка — абсолютное удлинение. Точке А соответствует предел упругости а у, а точке Б — предел пропорциональности о . Для некоторых металлов, и в частности для малоуглеродистой стали, обе эти точки настолько близки друг к другу, что практически их можно считать совпадающими. Точка В соответствует пределу текучести СТу, линия ВГ — площадке текучести металла, а точка Д — пределу прочности вд. В точке Е происходит разрыв образца. Характеристики прочности металла получаются как отношение нагрузки, соответствующей характерным точкам диаграммы растяжения, к начальной площади сечения образца. К числу их относятся следующие. [c.418]

На рис. 1, а показана кривая напряжение-деформация при одноосном растяжении образца из мягкой малоуглеродистой стали. В начальной стадии, до точки А, на диаграмме имеется характерный линейный участок и зависимость а-е следует закону Гука. После точки А диаграмма становится криволинейной, а на отрезке ВС она имеет горизонтальную площадку, называемую площадкой текучести. Начиная с точки С кривая снова идет вверх. [c.8]

Индикаторная диаграмма и диаграмма условных напряжений при растяжении и их характерные точки. Индикаторная диаграмма (рис. 56) отображает зависимость силы растяжения Р от абсолютного удлинения 1 = 1 — 1 , где I — текущая длина рабочей части образца, на которой определяется удлинение, Чтобы устранить масштабный фактор, строят диаграмму условных напряжений — зависимость условного напряжения Оуел = Р Р , где Fq == ndyA — начальная площадь поперечного сечения образца, от относительного удлинения е = Строят также диаграмму истинных напряжений (кривую упрочнения первого рода) зависимость истинного напряжения ст ст = — Р/Р от я, где F — текущая площадь поперечного сечения образца. Истинное напряжение называют еще сопротивлением металла деформации. [c.155]

Но часть того же примера связана с определением деформации е через удлинение Д/, которое можно рассматривать как продольное перемещение одного из концов стержня, если другой конец считать неподвижным. Эта часть задачи чисто геометрическая (кинематическая) и решается независимо от уравнений статики. Для полноты формулировки задачи пока недостает информации о механических свойствах материала, т. е. о его способности сопротивляться силовому воздействию. Эту информацию в механике твердого тела получают из эксперимента, с помощью которого устанавливают зависимость (1.4) деформации б от напряжения а. Эксперимент осуществляют на специальных испытательных машинах, в которых испытаниям подвергают стандартные образцы, и получают зависимость а —г в виде графика, показанного на рис. 1.5. Эта условная диаграмма растяжения a = FlAa, в = = AIIIq), на которой отмечены ряд характерных участков и точек Спи — предел пропорциональности, [c.12]

Линия А на диаграмме Шнадта — это линия начала пластической деформации (линия текучести). Снизу линия текучести ограничена точкой Jo, ордината которой равна пределу хрупкости, т. е. такому значению величины П, при котором и ниже которого мыслимо лишь хрупкое разрушение без предшествующей ему пластической деформации. Предел хрупкости — это константа материала в рассматриваемом состоянии и относящаяся к определенным температуре и скорости деформирования. Отрезок прямой, расположенный вертикально между точкой Jg и пересечением с осью абсцисс, представляет собой линию хрупкого разрушения (от отрыва). Кроме отмеченных выше двух линий, на диаграмме имеется еще две линии —обе линии разрушения. Одна из них, линия i , сверху ограничена уровнем ординаты ГГ = 2, а снизу точкой Nf . Линия соответствует разрушению от среза. Другая линия, JnJVp, является линией разрушения от отрыва, происходящего после предварительной пластической деформации. Обсуждаемая основная диаграмма строится на базе эксперимента по нескольким характерным точкам. Так, например, кроме точек и Л экспериментально может быть найдена точка А она соответствует П = 1, KOTODOe имеет место при одноосном растяжении следовательно, абсциссой точки Ад является предел текучести при простом растяжении. Для кривой Л в системе осей П —может быть составлено уравнение таким является [c.558]

Описанные в 2, 3, 4 опыты касались лишь двух характерных точек диаграммы растяжения — сжатия предела текучести (упругости) и предела прочности (временного сопротивления). Что касается всей диаграммы растяжения при различных скоростях деформации, то построение ее встречает серьезные экспериментальные трудности, когда скорость деформации становится большой. Это — трудности двух типов. Во-первых, при повышении скорости деформации, связанном с приложением нагрузок ударного типа, колебания измерительных приборов становятся столь значительными, что вносимые этими колебаниями погрешности превышают измеряемые величины. Казалось бы, эти трудности можно преодолеть путем применения для измерения, например, деформаций проволочных датчиков сопротивления, которые представляют собой тонкие проволочки, наклеиваемые на образец и изменяюш,ие свое электрическое сопротивление при деформации вместе с деформированием образца. Эти датчики практически безынерционны. Но здесь неизбежно выступают трудности второго рода. Дело в том, что, как увидим далее, механические возмуш,ения в любой реальной среде распространяются с конечной скоростью, в виде волн. При малой скорости нагружения эти волны в течение опыта много раз пробегают туда и обратно вдоль образца, так что напряженное и деформированное состояния в целом однородны. При большой же скорости нагружения деформированное и напряженное состояния сильно неоднородны по длине образца. Это означает, во-первых, что, например, деформация, вычисляемая как отношение абсолютного удлинения к длине образца, не отражает деформированного состояния образца даже в среднем, а скорость деформации, вычисляемая как частное от деления скорости изменения расстояния между концами образца на длину его, не является даже в среднем истинной скоростью деформации, которая, как и деформация, переменна по длине образца и во времени. При этом, чем длиннее образец, тем эти неоднородности существеннее. Во-вто-рых, пробегание туда и обратно волн по образцу передает через датчик на измерительный прибор переменные показания, частота которых соизмерима или превышает собственную частоту колебательных контуров [c.255]

На этой диаграмме (см. рис. 76, а) точка а соответствует пределу пропорциональности, так что при сг < сг р выполняется обобщенный закон Гука (2,147), и при растяжении стержня согласно (2.153) имеем <7 = Ее. Недалеко от точки а лежит точка соответствующая пределу упругости <Туцр и определяющая область нелинейной упругости (участок а6), когда нарушается закон (2.14 7) и имеет место более общая зависимость (2.145). Участок диаграммы а < сГу р характерен тем, что после снятия нагрузки остаточных деформаций не остается, т. е. разгрузка идет по той же линии ОаЬ, что и нагрузка, только в обратном направлении. При полной разгрузке (сг = 0) деформация обращается в нуль. Однако в области СТ процесс деформации становится неустойчивым (участок с ) и только при и = ((7 к — предел текучести) удлинение образца заметно увеличивается материал, говорят, начинает течь , т. е. образец без изменения нагрузки значительно увеличивает свою длину. Поскольку деформация идет почти без изменения объема , то при течении на образце образуется характерное сужение — шейка . Участок (площадка текучести) соответствует пластическому состоянию материала, и если она строго горизонтальна, то материал называют идеально пластическим. После точки Л наступает упрочение материала, т. е. монотонное возрастание напряжения, а затем (точка в ) — разрушение (предел прочности). Участок диаграммы от Ь до е характерен тем, что если в какой-то момент (точка М) снять нагрузку, то уменьшение деформации пойдет по линии ММ, приводя к остаточной деформации ОМ , при повторном нагружении образец будет следовать новой кривой М М . [c.389]

Опыт показывает, что вид диаграммы кручения М р—ф зависит от типа укладки арматуры и формы образца (стержень, труба). Зависимость — ф может остаться прямолинейной вплоть до разрушения материала, но может иметь также точку перелома с последующим за ней нелинейным участком (рис. 4.4.2). При кручении трубчатых образцов, изготовленных равновесной намоткой нитью, т. е. при углах намотки а°, наблюдается явление, аналогичное образованию перелома в кривой растяжения о — е плоскнх образцов с укладкой арматуры в двух направлениях при некотором уровне нагружения первоначально прямолинейная зависимость М р — ф становится нелинейной, причем этот переход сопровождается характерным треском, свидетельствующим о частичном разрушении полимерного связующего [200]. Измерение углов закручивания ф производится, как правило, в пределах начального линейного участка диаграммы кручения — ф. Поэтому перед проведением эксперимента необходимо снимать диаграмму кручения и определять диапазон углов закручивания. [c.153]

Другим характерным режимом является запуск с предварительным подогревом (рис. 108). В первом цикле отрезок О А соответствует предварительному повышению давления, АВ — тепловой деформации при прогреве, ВС — пластической деформации сжатия внутренней оболочки, D — увеличению давления до максимального значения, DE — сопровождающему его пластическому растяжению наружной оболочки, ЕЕ — падению давления в камере, EG — тепловой деформации при охлаждении, GH —пластической деформации растяжения внутренней оболочки. Каждый цикл, начиная со второго, отображается на диаграмме перемещением точки по пути HKLM DEFGH. При этом приращение односторонней деформации за цикл в сторону растяжения оказывается существенно меньшим, чем при тех же значениях входящих параметров в условиях пушечного запуска (ср. отрезки КС на рис. 107 и DE на рис. 108). Однако, кроме нарастающей в сторону растяжения деформации, внутренняя оболочка испытывает в каждом цикле также деформацию, противоположного знака — в сторону сжатия (отрезок МС). [c.204]

Характер высокотемпературной ползучести материалов отличается от аналогичных процессов в области умеренных температур. При этом есть некоторые особенности деформационного поведения, упрощаюш ие подходы к построению системы определяющих уравнений, и в то же время могут проявиться особенности противоположного характера. Так, в области умеренных температур общепринятые диаграммы упруго-пластического деформирования а-Е имеют четко выраженные участки упрочнения, как и при комнатной температуре. При высоких температурах материал деформируется как идеально-пластическая среда. Па рис. 1а представлены диаграммы а- циркониевого сплава Zr-2,5%Nb при растяжении плоских образцов со средней скоростью деформирования е 10 с в диапазоне температур 18 Т 700 °С. Из диаграмм видно, что при Т > 600 °С деформационное упрочнение отсутствует, а диаграммы имеют характерный для идеальной пластичности вид. [c.727]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...