См. также Магнитное взаимодействие

См. также Магнитное взаимодействие Спиновый гамильтониан Модель Дебая фононного спектра П 85—89, 92—94 [c.421]

См. также Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Спин-орбитальная связь см. Спин-орбитальное взаимодействие Спин-орбитальное взаимодействие [c.410]

Антиферромагнетизм (рис. 1.371). Проявляется в тех случаях, когда расстояние между ионами металла в решетке очень мало (теория обменного взаимодействия) и магнитные моменты устанавливаются антипараллельно и компенсируются. Антиферромагнетиками являются Мп и его соединения, а также СиСЬ, ЕеО и др. (см. также кривую обменного интеграла, рис. 1.375), при —А имеет место антиферромагнетизм. [c.144]

Сверхтонкая структура и эффект изотопического сдвига также часто могут приводить к уширению спектральной линии. Такие эффекты вызываются электрическим и магнитным взаимодействиями ядер с окружающими их электронными оболочками. В случае магнитно-дипольного взаимодействия вырождение одиночных энергетических уровней снимается, уровень расщепляется на ряд уровней, общее число которых зависит от суммарного момента количества движения системы. Если это расщепление меньше допплеровской ширины или такого же порядка, то структура остается неразрешенной и излучение системы уровней выглядит как симметрично уширенная линия. Кроме того, электростатическое взаимодействие зависит от радиуса заряженного ядра. Так как этот параметр различен для каждого изотопа одного и того же элемента, испускаемое излучение будет представлять собой комбинацию излучений каждого изотопа. Излучение будет немного сдвинуто по частоте и даст уширенную неразрешенную линию. Уширение, типичное для таких эффектов, составляет величину порядка 0,1 см . Эффекты изотопического [c.323]

Только в 1963 г. Кондо [15] (см. также [16]) показал, что минимум возникает благодаря некоторым неожиданным особенностям рассеяния электронов проводимости, которые проявляются, когда рассеивающий центр имеет магнитный момент. В этом случае обменное взаимодействие между электронами проводимости и локальным моментом приводит к актам рассеяния, в которых спин электрона переворачивается (что компенсируется соответствующим изменением спина рассеивающего центра). До того как Кондо проанализировал ситуацию, рассмотрение рассеяния такого типа проводилось с точностью до первого неисчезающего члена в теории возмущений при этом не было найдено качественного отличия от рассеяния на немагнитных примесях, описанного нами в гл. 16. [c.302]

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

УЗ-вые волны затухают значительно быстрее, чем волны более низкочастотного диапазона, т. к. коэфф. классического поглощения звука (на единицу расстояния) пропорционален квадрату частоты. В низкочастотной области коэфф. релаксационного поглощения также растёт пропорционально квадрату частоты, однако при повышении частоты этот рост замедляется и коэфф. поглощения стремится к постоянной величине. Область, где наблюдается такое изменение хода коэфф. поглощения, наз. релаксационной, а средняя её частота — частотой релаксации. Величина, обратная частоте релаксации,— время релаксации — характеризует процесс перераспределения энергии внутри вещества. Помимо характерного хода коэфф. поглощения УЗ, в релаксационной области наблюдается рост скорости звука с частотой — дисперсия, обусловленная физич. процессами в веществе и отличающаяся от дисперсии скорости звука, характерной для любых частот и связанной с геометрич. условиями распространения волны. Дисперсия УЗ в релаксационных областях обычно не превышает нескольких процентов. В многоатомных газах релаксация связана с обменом энергии между поступательными и внутренними степенями свободы, и характерные частоты лежат в среднем и даже низкочастотном диапазонах. В жидкостях к основным релаксационным процессам относятся, напр., внутримолекулярные превращения, структурная и химич. релаксации соответствующие частоты лежат чаще всего в области частот 10 —10 Гц. В твёрдых телах имеются релаксационные процессы различной природы, обусловленные, напр., взаимодействием ультразвука с электронами проводимости, со спиновой системой (см. Спин-фононное взаимодействие), С колебаниями кристаллической решётки. Влияние этих процессов проявляется в частотной зависимости поглощения УЗ. Резонансные явления типа акустического парамагнитного резонанса (область частот 10 —11 Гц) и акустического ядерного магнитного резонанса (10 —10 Гц) дают соответствующие пики поглощения. Резонансный характер может иметь также и дислокационное поглощение в кристаллах. Все эти особенности поглощения УЗ в твёрдых телах обусловлены взаимодействием УЗ-вых и гиперзвуковых волн с внутренними возбуждениями в твёрдых телах. Возникновение же такого взаимодействия связано с тем, что средние и высокие УЗ-вые частоты становятся сравнимы с характерными частотами процессов в веществе на молекулярном и атомном уровне, а длины волн сравнимы с параметрами внутренней структуры вещества. Последнее обстоятельство объясняет также увеличение рассеяния упругих волн на УЗ-вых частотах, наблюдаемое в микронеоднородных средах, в поликристаллич. телах сечение рассеяния на неоднородностях возрастает, если их размеры становятся порядка длины волны.. Связь характера распространения УЗ и, в частности, его высокочастотной области — гиперзвука — со структурой вещества и элементарными возбуждениями в нём является одной из важнейших особенностей УЗ-вых волн. Она позволяет судить о строении вещества на основании измерений скорости и погло- [c.11]

Прямыми методами определения магн. структуры ФМ является дифракция нейтронов (см. Магнитна.ч нейтронография), а также взаимодействие синхротронного излучения с магн. веществом. [c.286]

См. также Магнитное взаимодействие Магнитное упорядочение Спонтанная намагниченность Флуктуационно-дипольные (вандерваальсовские) силы П 21, 22 в ионных кристаллах П 33 и потенциал Ленварда-Джонса II28, 29 происхождение П 24, 25 Флюксон П 364 Фононы [c.449]

Они были проанализированы Хеббом н Перселлом [49], пользовавшимися формулами из п. 46. Поскольку эта соль является заметно более разбавленной, чем сульфат гадолиния, влияние магнитного взаимодействия в ней много меньше и ири расчетах им можно пренебречь. На фиг. 33 показана теоретическая кривая зависимости энтропии от температуры для случая одного лишь штарковского расш епления при значении. = 1,4° К, т. е. при том же значении j, что и для сульфата гадолиния (см. п. 46). Светлыми кружками представлены экснериментальные значения Гд., а залитыми кружками—абсолютные температуры, также вычисленные в приближении Лоренца. Вычисление температур методами Онзагера и Ван-Флека (Го. и Гв -ф.) не имело смысла, поскольку они практически совпадают с Уд. вплоть до самых низких температур. Такое совпадение обусловлено низким значением [c.502]

С анизотропией (и гиротропией) связаны разнообразные явления. Однородная А, с. оказывает существенное влияние на свойства распространяющихся в ней нормальных волн, определяя, в частности, их поляризацию и различие направлений распространения boj -нового (фазового) фронта и энергии волн (см, также Кристаллооптика И Двойное лучепреломление). В неоднородной А. с. может происходить линейное вз-действие поляризов, волн (см. Линейное взаимодействие волн), приводящее к перераспределению энергии между нормальными волнами, но не нарушающее суперпозиции принцип. Последний нарушается в случае нелинейного взаимодействия волн, к-рое в А. с. также обладает своеобразными анизотропными свойствами (см. Нелинейная оптика и Нелинейная акустика). См. также Анизотропия, Магнитная анизотропия, Оптическая анизотропия. [c.84]

Кинетика образования доменной структуры и её изменения во внеш. полях определяется подвижностью доменных границ, а также процессами зарождепня новых Д. Взаимодействие доменных границ с нериодич, поле.м кристаллич, решётки, с дефектами и неоднородностями кристалла, а также с др. доменными границами приводит к трению , к-рое испытывают границы при своём перемещении. Это трение проявляется в необратимости изменения доменной структуры во внеш. полях — между изменением суммарной намагниченности, поляризации или деформации, наблюдаемых нри увеличении ноля, и изменением тех же величии, но при уменьшении поля. Наблюдается гистерезис, зависящий от темп-ры, скорости измеЕ1ения поля, примесей и дефектности материала (см. Гистерезис магнитный, Гистерезис сегаетоэлектрический, Гистерезис упругий). [c.13]

Изучение П. статич. и динамич. методами даёт ценную информацию о магн. моментах частиц, их энерге-тич. спектрах и взаимодействиях, о тонких деталях внутр. структуры веществ. П. используется в методах магнитного охлаждения до сверхнизких темп-р, в квантовой электронике (см. Мазер) и др. См. также Электронный парамагнитный ре.зонанс, Ядерный магнитный резонанс. [c.533]

Примеры применения Т. т. в. для разл. типов физ. систем (напр., для неидеальных газов низкой плотности с ко-роткодействием — т.н. газовое приближение или для системы частиц с дальнодействующим кулоновским взаимодействием— т.н. плазменное приближение) подробно рассмотрены в монографии [7] (см. также в ст. Вириалыюе разложение, Майера диаграммы в статистич. физике). Т. т. в. широко используется также для анализа физ. свойств систем, описываемых спиновым гамильтонианом, выше критич. точки фазового перехода напр., для сильно магнитных систем [8] строятся т. н, высокотемпературные разложения для намагниченности, восприимчивости и т. п., к-рые затем анализируются методом Паде аппроксимации с целью нахождения критических показателей. [c.92]

Атомы элементов, обладающих ферромагнитными св-вами, имеют внутренние пеза-полнепные электронные слои, а также отношение диаметра атома в кристаллич. решетке к диаметру незаполненного слоя, бол1,ше 1,5, При этих условиях в результате сил т. и. обменного взаимодействия спины электронов стремятся установиться параллельно. Однако между электронами имеется также и магнитное взаимодействие, препятствующее параллельному расположению электронных спинов, В результате взаимно противоположного действия сил магнитного и обменного взаимодействия в кристалле ферромагнитных тел возникают области—домены объемом 10 — lO см , внутри каждого домена имеет место созданная обменным взаимодействием самопроизвольная намагииченностг,. Под влиянием магнитного взаимодействия направления намагниченности соседних доменов различны. Поэтому, если ферромагнитное тело не подвергалось намагничиванию, домены в нем располагаются так, [c.398]

В области сверхвысоких частот П. э. м. определяется ур-пиями Максвелла в сочетании с ур-нием Ландау—Лифшица [10]. П. э.м. и его расчет существенно осложняются влиянием макро- и микронеодпород-ностей (см. Микровихревые токи), а также магнитной анизотропией и обмепн1лми взаимодействиями. В микроволновой технике наблюдается ряд аномалий П. э. м., обусловленных возникновением спиновых волп, а также сравнимостью длины свободного пробега электронов проводимости и глубины проникновения поля (металлы при низких темн-рах) [10, 11]. [c.64]

Ц и к л о т р о н н ы й и диамагнитный резона н с ы. В металлах, помещенных в магнитное ноле Яц, направленное строго параллельно поверхности металла, также может наблюдаться резонансное поглощение радиоволн, обусловленное переходами в системе орбитальных уровней, образованных взаимодействием электронов нроводимости с нолем Я . Резонансные частоты определяются соотношением со = пеНд1т с, где т — эффективная масса электрона, е — его заряд, п — целое число. Переходы между этими уровнями осуществляются под действием электрич. компоненты Е высокочастотного ноля. При этом электроны подвержены действию поля только в течение части периода высокочастотного ноля, когда они находятся в с к и н - с л о е (см. Скин-эффект), толщина к-рого меньше радиуса орбиты. Циклотронный резонанс дает сведения об энергетич. спектре электропов проводимости металлов и форме Ферми поверхности, определяющей связь между энергией и импульсом электропов (см. также Циклотронный резонанс в металлах). [c.305]

Это уравнение является обобщением известного уравнения Ланжевена— Дебая х = Ы 1ЪкТ, которое было получено сначала для системы независимых магнитных диполей. Кирквуд [9] (см. также [10]) обобщил это уравнение, рассмотрев систему взаимодействующих диполей, и записал его следующим образом [c.369]

Это обстоятельство было впервые обнаружено Шенбергом [389] при исследовании эффекта дГвА в благородных металлах. В этой работе замечено (см. рис. 3.5), что гармонические составляющие осцилляций значительно превосходят предсказываемые формулой ЛК, а также что зависимость амплитуды осцилляций от поля и температуры аномальна, если значение 4тг1с1М/с1//1 достаточно велико. Постепенно было осознано, что на электроны действует поле В, а не Я, и осциллирующая добавка к индукции АжМ должна обусловливать нечто вроде обратной связи , которая может объяснить обнаруженные аномалии. Этот эффект стал называться магнитным взаимодействием (МВ) [c.310]

Этот факт можно было бы объяснить большим сверхтонким расщеплением, однако единственный изотоп хрома с ядерным магнитным моментом Сг , присутствует в количестве всего лишь 9,4% и имеет малое значение спина (см. п. 33). Наличие большого обменного взаимодействия также является маловероятным, поскольку форма резонансных линий при комнатной температуре [121] в точности соответствует той, которую следует ожидать в случае магнитного динольного взаимодействия. [c.477]

Отвлекаясь от трудностей при самых низких температурах, следует отметить, что церий-магниевый нитрат обладает рядом интересных свойств. С теоретической точки зрения он представляет единственное пзвестное в настоящее время вещество, магнитные свойства которого полностью, или почти полностью, определяются магнитным дииольным взаимодействием, поэтому подробные исследования его свойств при более низких температурах должны представлять значительный интерес. (В предварительных экспериментах, проведенных в Лейдене, было обнаружено отсутствие остаточного магнитного момента.) С экспериментальной точки зрения существенно, что очень низкие температуры могут быть получены при не очень больших значениях поля, а также что вплоть до весьма низ) их температур Т равно Т. Кроме того, благодаря значительной анизотропии после размагничивания можно включить поле в направлении тригональной оси без большого влияния на температуру. Однако церий-магниевый нитрат практически пеири-годен для исследований, в которых необходимо применять порошкообразные образцы или спрессованные блоки (например, если должен быть осуществлен хороший тепловой контакт с другими исследуемыми материалами). В этом случае между отдельными кристаллами возникают значительные разности температур, которые при самых низких температурах не успевают выравниваться в течение практически приемлемого иромен утка времени (см. п. 19). [c.508]

При протекании в металлическом проводнике тока от постороннего источника взаимодействие этого тока с собственным магнитным полем проявляется в виде ориентированных перпендикулярно току объемных сил, сжимающих проводник и как бы стремящихся выпрямить его изгибы. Если сечение этого проводника переменно, то поперечные силы на разных участках пути тока будут различными, а также появится продольная компонента сил. В случае не плоскопараллельной картины поля возникает так называемый электровихревой эффект (см. 4). [c.22]

М. наз. также кванты специфич. спиновых волн в ферми-жидкости (см. Нулевой звук). В парамагнетиках с сильным магнитны.м взаимодействием иногда используется термин и а р а м а г н о н ы для обозначения спиновых флуктуаций в представлении затухающих спиновых волн. По аналогии с фононами М. без щели (или с малой щелью) в энергетич. спектре в области малых к наз. часто акустическими (как правило, при линейном законе дисперсии, как в антиферромагнетиках), а в случае большой щели — оптическпми. [c.23]

В большинстве РЗЛ металлов существуют перводич., магнитные атомные структуры, Период к-рых довольно часто является несоизмеримым с периодом кристал-лнч. решётки. Обменное взаимодействие между РЗЛ ионами является косвенным и осуществляется через электроны проводимости (см. РКП И-обменное взаимодействие). Волновой вектор периодич. магн. структур определяется топологии, особенностями фермиг поверхности и близок к диаметрам её экстремальных сечений. Магн. структуры и магнитные фазовые переходы зависят также от специфики косвенного обменного взаимодействия и влияния магн. анизотропии и магнитоупругого взаимодействия. В Се обнаружено антиферро-магн. упорядочение ниже Нееля точки Гдг = 12,5 К. [c.306]

Этот расчёт проведён в т, н. приближении энергетических центров тяжести [4]. Из сравнения (6) и (2) видно, что параметр А квазиклассич. теории определяется обменной энергией А, т, е, A = zsA. Для определения величины и знака А нужна более точная теория, к-рую лают, напр , микроскопич. расчёты обменных взаимодействий в металлах методом функционала спиновой плотности, исходя лишь из кристаллич. структурьг и порядкового номера в таблице Менделеева [II]. Используются также нек-рые усложнения гейзенберговского гамильтониана, иапр. с помощью учёта неск. типов обменных интегралов между разл. соседями в узлах решётки (подробнее см. Спиновый гамильтониан). При низких Т, используя метод вторичного квантования, удалось провести более точный расчёт энергетич. спектра ферромагнетика. Ограничиваясь состояниями, близкими к основному (при О К), в к-ром спины всех магнитно-активных электронов взаимно параллельны, можно найти собств. значения оператора [c.297]

Смотреть страницы где упоминается термин См. также Магнитное взаимодействие : [c.441] [c.413] [c.295] [c.597] [c.696] [c.289] [c.294] [c.298] [c.310] [c.40] [c.419] [c.419] [c.454] [c.400] [c.329] [c.255] [c.583] [c.631] [c.633] [c.649] [c.650] [c.678] [c.545]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...