Антиферромагнетизм восприимчивость

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Железомарганцевые сплавы в интервале концентраций от 13 до 60% Мп обладают антиферромагнетизмом, т. е. магнитоупорядоченным состоянием с суммарным магнитным моментом, равным нулю. Мессбауэровская методика в сочетании с рентгеновской позволила установить связь инварного эффекта с локальной намагниченностью подре-шеток [2]. Несоответствие между изменением физических свойств и характером изменения критической температуры Нееля (уменьшение магнитной восприимчивости несмотря на непрерывный рост Т ) может быть обусловлено изме- [c.88]

В антиферромагнетиках различают Хц их - магнитные восприимчивости вдоль и поперек оси антиферромагнетизма - направления, в котором ориентируются векторы магнитных подрешеток при Т< Тк. [c.281]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

ПМ и его восприимчивость % описывается в большинстве случаев законом Кюри — Вейса. При Т Т X с понижением темп-ры уменьшается из-за роста магн, упорядоченности. В АФМ различают х п Хх магн. восприимчивости вдоль и поперёк оси антиферромагнетизма — направления, в к-ром ориентируются векторы магн, нодрешёток при Т<.Т . [c.633]

М. может осуществиться в антиферромагнетиках, в к-рих Х > Xi (Xi — восприимчивость поперёк оси антиферромагнетизма). В это.м случае в любом магн. поле, параллельном оси антиферромагнетизма, намагниченности подрешёток остаются ко л линеарными, и возможен фазовый переход 2-го рода из антиферромагн. в парамагн. состояние. [c.121]

Магнитные свойства сферических частиц гематита a-FejOs средним диаметром 20—300 нм изучались при температурах до 1000 К и полях Я 22 кЭ в работе [1030]. Как известно, массивный кристалл a-FegOg показывает слабый ферромагнетизм, налагающийся на антиферромагнетизм, температура Кюри (Нееля) которого располагается между 948 и 963 К. Для частиц а-РегОз диаметром 300 нм получена температура Кюри (Нееля) Гк = 960 К. Наиболее интересным результатом измерений является неизменность магнитной восприимчивости / при уменьшении массивного кристалла до размера Л) = 100 нм и быстрый рост X по мере уменьшения размера частиц начиная с D — 100 нм. [c.317]

Интенсивность упорядочивающего взаимодействия характеризуется величиной 0лг (520 °К, 310 °К и 67 °К для N10, СггОз и МпРг соответственно). Так как антиферромагнитное упорядочение спинов не имеет суммарной спонтанной намагниченности, то вещество, вообще говоря, не имеет каких-либо свойств ферромагнетизма. Стремление сохранить антиферромагнитное упорядочение препятствует намагничиванию вещества при наложении внешнего поля, что приводит к появлению характерной зависимости восприимчивости от температуры. В частности, восприимчивость антиферромагнитных материалов уменьшается при уменьшении температуры от температуры 9,у (однако форма кривой зависит от ориентации поля относительно направления спина, рис. 1.6.7). С ростом температуры выше точки 9л восприимчивость всегда уменьшается, как и положено для парамагнитного вещества. Таким образом, антиферромагнетизм имеет характерную особенность, отличающую его от парамагнетизма и состоящую в том, что кривая зависимости восприимчивости от температуры имеет излом в точке перехода 9лг. [c.49]

Антиферромагнетизм II 286, 309—311 восприимчивость II, 315, 332 (с) в модели Гейзенберга II 317, 318 в модели Хаббарда II 300 одномерная цепочка (решение Бете) II 318 свободных электронов II 299 (с) теория молекулярного поля II 332 (с), 338 энергия основного состояния II 317, 337 Аппроксиманты Паде II 326 (с) [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...