Теория молекулярного поля

Теории молекулярного поля 176,7 0,729 0,896 0,84 25,64 7.8 11,0 [c.724]

С теоретич. точки зрения (в рамках теории молекулярного поля) к.— В. 3. является обобщением Кюри закона на случай взаимодействия между лока-ЛИ.Э0В. маги, моментами. При этом параметр X в (2) [c.538]

Данные для монокристалла —в =2,5° И —6 = 7,5° — данные для порошка сплошные линии — результат расчета в приближении теории молекулярного поля. [c.601]

Весьма грубая феноменологическая теория магнитного упорядочения (теория молекулярного поля). [c.308]

ТЕОРИЯ МОЛЕКУЛЯРНОГО ПОЛЯ [c.329]

Наиболее ранняя попытка количественного описания ферромагнитного перехода была предпринята Вейссом построенная им теория носит название теории молекулярного (или среднего) поля ). Теория молекулярного поля дает чрезвычайно неадекватное описание критической области, не предсказывает существования спиновых волн при низких температурах и даже при высоких температурах правильно воспроизводит только основную поправку к закону Кюри. Тем не менее мы упоминаем о ней здесь по следующим причинам [c.329]

Фиг. 33.11. Графическое решение уравнений теории молекулярного поля (33.61). Если температура Г превышает Тс (например, Г = То), не существует никаких решений, кроме М = о. При Т, меньших Тс (например, Т = Ти. . Т,), имеются решения с ненулевым магнитным моментом М, Критическое значение Г, равное Тс, определяется геометрическим условием, согласно которому наклон кривой Мц (ж) в начале координат должен быть равен Т Х. Через обозначена намагниченность насыщения.

Отношение точных значений критической температуры к значениям, получаемым в теории молекулярного поля (МРТ), для различных изинговских решеток со взаимодействием между ближайшими соседями ) [c.331]

В том случае, когда размерность пространства больше четырех, теория молекулярного поля, по-видимому, приводит к правильным значениям критических показателей. [c.332]

Теория молекулярного поля вблизи крити ческой точки [c.338]

Описание ферримагнетизма и антиферромагнетизма в рамках теории молекулярного поля [c.338]

Обобщите высокотемпературное разложение для восприимчивости на случай структуры, описанной в задаче 7, и сравните точное выражение для основной [О (1/7 )] поправки к закону Кюри с тем, которое получается в теории молекулярного поля. [c.338]

Покажите, что при Т, лежащих значительно ниже Т , теория молекулярного поля приводит к значениям спонтанной намагниченности ферромагнетика, отличающимся от намагниченности насыщения на величину, экспоненциально зависящую от —ИТ. [c.338]

Выражение (34.20) представляет собой характерный результат теории молекулярного поля [например, согласно предсказаниям теории молекулярного поля, спонтанная намагниченность обращается в нуль по закону (Гд — см. гл. 33, задача 6]. Известно, что в ферромагнетиках теория молекулярного поля оказывается несправедливой при температурах, достаточно близких к критической. По-видимому, она несправедлива также и в сверхпроводнике достаточно близко от Т , однако имеются соображения, говорящие в пользу того, что область, внутри которой несправедлива теория молекулярного поля, чрезвычайно узка [обычно (Гд — Г)/ГдГ 10- ]. Сверхпроводники представляй собой редкий пример системы, где фазовый переход хорошо описывается теорией молекулярного поля достаточно близко к критической точке. [c.359]

Наличие скачка теплоемкости при температуре Т — также результат, характерный для теории молекулярного поля. По-видимому, при температурах, очень близких к Т , может наблюдаться расходимость теплоемкости. [c.360]

Простейшее описание А, даёт феноменологич. теория молекулярного поля. В случае двух подрешёток с намагниченностями ЛГд и Mf, можно ввести эффективные молекулярные поля, действующие на магн. ионы каж-д(П1 из подрешёток [c.109]

Ниже Тдг намагниченность подрешёток быстро нарастает и её температурная зависимость в рамках теории молекулярного ноля выражается через ф-цию Брил-люэна. В случае низких темп-р теория молекулярного поля для описания А. неприменима. [c.109]

В области парапроцесса в кубич. ферромагнетиках М. проявляется в изменении объёма (объёмная М.), иногда её наз. обменной М., поскольку она обусловлена изменением обменного взаимодействия и обычно велика вблизи Нюри точки. Здесь её зависимость от Я может быть рассчитана по феноменологич, ф-лам, вытекающим из термодинамич. теории фазовых переходов Ландау или теории молекулярного поля. Вдали от точки Кюри для большинства ферромагнетиков М. парапроцесса мала. Однако в т. и. зонных ферромагнетиках (см. Зонный магнетизм) она очень велика, даже при [c.11]

Понятие С. п. в первонач. форме возникло в небесной механике, а затем вошло в теорию мн. частиц прн описании ферромагнетизма [теория молекулярного поля, П. Вейс (Р. Weiss, 1907)], пространственного заряда [c.413]

Известно [ ], что в терминах теории молекулярного поля обменное взаимодействие внутри доменов эквивалентно действию внутреннего (молекулярного) намагничивающего поля эрстед. Такого же порядка должна быть величина коэрцитивного поля Н , первмагнччи- [c.81]

Так же как теорию спиновых волн вблизи точки Кюри следовало заменить теорией молекулярного поля, так же н для низких температуп приближение молекулярного поля оказалось слишком грубым. Приближение, вытекающее из (40.8) для низких температур, для насьпцения намагничения дает температурную зависимость М(7)/М(0)=1—(1/5)ехр(—37 /(5+1)Т). Она противоречит экспериментально хорошо подтвержденной температурной зависимости вытекающей из теории спиновых волн. Таким образом, надо различать две области упорядоченного магнетизма, к которым надо подходить различными методами. При слабых отклонениях от основного состояния метод элементарных возбуждений следует предпочесть всем другим приближенным методам. При высоких температурах полезнее пол у классические методы, которые, однако, могут также быть приведены обратно к общей концепции обменного взаимо,демствия. Это не должно означать, что концепция элементарных возбуждений вообще неприменима при высоких температурах. Некоторые стороны поведения ферро- [c.173]

Теория молекулярного поля П 329—333 вблизи критической точки П 338 восприимчивость П 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II329 низкотемпературная спонтанная намагниченность П 332 определение спонтанной намагниченности П 330, 331 применимость в случае сверхпроводящего перехода II359 (с), 360 (с) сравнение критической температуры, полученной в ее рамках, с точным значением П 331 Теория упругости П 71—75 [c.444]

В этом заключается основнох смысл феноменологическо модификации закона Кюри, носящей название закона Кюри — Вейсса. См. ниже рассмотрение теории молекулярного поля. [c.326]

Согласно предположению, принимаемому в теории молекулярного поля для ферромагнетика, взаимодействие приводит только к одному эффекту, заключающемуся в том, что поле, действующее на спин, заменяется на Heff. Это предположение редко оказывается справедливым в случаях, представляющих практический интерес. Действительно, оно может выполняться только в следующих двух случаях 1) когда отдельные спины испытывают лишь небольшие отклонения от средних направлений и 2) когда радиус обменного взаимодействия столь велик, что вклад в (33.55) обусловливается большим числом спинов и их флуктуации вокруг средних значений взаимно компенсируются. [c.330]

При Т, незначительно меньших Тиз уравнения (33.60) следует, что спонтанная намагниченность меняется как Т — Ту/ независимо от размерности решетки (см. задачу 6). Этот вывод находится в резком противоречии с известным результатом, заключаюш,емся в том, что М (Т — Т) , где = /g для двумерной модели Изинга, а для большинства реальных и модельных систем в трехмерном случае V3. Отметим, однако, что и здесь согласие с результатами теории молекулярного поля улучшается с ростом размерности ). [c.332]

Вблизи абсолютного нуля температуры теория молекулярного поля предсказывает, что намагниченность должна отличаться от своего максимального впачения на величину порядка (задача 9). Это находится в явном [c.332]

В антиферромагнетиках теория молекулярного поля приводит к аналогичному (33.66) иыражению для восприимчивости выше с полюсом, лежащим в области отрицательных значений Т (см. задачу 7). Этот результат также ненадежен, однако знак высокотемпературной поправки к закону Кюри оказывается правильным- [c.333]

Антиферромагнетизм II 286, 309—311 восприимчивость II, 315, 332 (с) в модели Гейзенберга II 317, 318 в модели Хаббарда II 300 одномерная цепочка (решение Бете) II 318 свободных электронов II 299 (с) теория молекулярного поля II 332 (с), 338 энергия основного состояния II 317, 337 Аппроксиманты Паде II 326 (с) [c.392]

Смотреть страницы где упоминается термин Теория молекулярного поля : [c.648] [c.22] [c.233] [c.601] [c.301] [c.401] [c.416] [c.417] [c.417] [c.419] [c.419] [c.441] [c.448] [c.448] [c.308] [c.329] [c.329] [c.332] [c.332] [c.338] [c.338] [c.338] [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...