Проводник с током

Поперечное поле. При наложении поперечного поля целесообразно рассматривать дугу как проводник с током. Поперечное магнитное поле, накладываясь на собственное поле дуги в контуре, может вызвать ее отклонение в ту или другую сторону (рис. 2.40). В той части сварочного контура, где силовые линии и совпадают, создается избыточное магнитное давление и дуга отклоняется в сторону более слабого поля. [c.85]

Правило левой руки служит для определения направления силы, действующей на проводник с током, находящийся в магнитном поле. Если левую руку повернуть ладонью навстречу магнитным линиям, а направление тока в проводнике совместить с вытянутыми четырьмя пальцами, то отставленный большой палец, расположенный в плоскости ладони перпендикулярно остальным четырем пальцам, укажет направление силы, действующей на проводник. [c.111]

Магнитное взаимодействие проводников с током используется в Международной системе для определения единицы силы тока — ампера (А). [c.177]

Сила магнитного взаимодействия токов. Сила, с которой магнитное поле действует на проводник с током, называется силой Ампера. [c.177]

Экспериментальное изучение магнитного взаимодействия показывает, что модуль силы Ампера F пропорционален длине I проводника с током и зависит от ориентации проводника в магнитном поле. [c.177]

Магнитная индукция. Для характеристики способности магнитного поля оказывать силовое действие па проводник с током вводится векторная величина — магнитная индукция В. [c.177]

При исследовании магнитного поля с помощью прямолинейного проводника с током магнитная индукция определяется следующим образом модуль магнитной индукции равен отношению максимального значения модуля силы Ампера F, действующей на проводник с током, к силе тока I в проводнике и его длине Z [c.177]

Линии магнитной индукции магнитного поля прямого проводника с током представляют собой окружности, лежащие в плоскостях, перпендикулярных проводнику. Центры окружностей находятся на оси проводника. [c.179]

Сила Ампера. Формулу (51.1) можно использовать для определения модуля максимального значения силы Ампера, действующей на прямолинейный проводник с током в магнитном поле с индукцией В [c.179]

Опыт показывает, что при расположении проводника с током под углом а к вектору В магнитной индукции для нахождения модуля силы Ампера следует применять выражение [c.180]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

Действие, магнитного поля на проводник с током используется в электроизмерительных приборах магнитоэлектрической системы. Измеряемый электрический ток пропускается через рамку 8, помещенную в магнитное поле постоянного магнита 5 (рис. 205). Рамка укреплена на оси 2. [c.200]

На прямолинейный участок проводника с током длиной [c.212]

Известно, что электродинамика Максвелла в современном ее виде приводит к заключению об асимметрии в явлениях движения тел, которая, по-видимому, несвойственна этим явлениям. Представим себе, например, электродинамическое взаимодействие между магнитом и проводником с током. Наблюдаемое явление зависит здесь только от относительного движения проводника и магнита, в то время как согласно обычному представлению приходится строго различать два случая, в которых движется или одно, или другое из этих тел. В самом деле, если движется магнит, а проводник неподвижен, то вокруг магнита возникает электрическое поле с определенной энергией, создающее ток Б тех местах, где находятся части проводника. Если же неподвижен магнит, а движется проводник, то вокруг магнита не возникает никакого электрического поля, но зато мы обнаруживаем в проводнике электродвижущую силу, которой самой по себе не соответствует никакая энергия, но которая (считаем, что в обоих обсуждаемых случаях относительное движение одинаково) вызывает электрические токи той же величины и того же направления, что и токи, вызванные электрическим полем в первом случае. [c.372]

Стационарное магнитное ноле — магнитное ноле не изменяющихся во времени электрических токов при условии неподвижности проводников с током. [c.126]

Контролируемая ферромагнитная деталь состоит из очень малых самопроизвольно намагниченных (за счет вра щения электронов вокруг собственных осей) областей — доменов. В размагниченной детали поля доменов направлены самым различным образом и компенсируют друг друга. Суммарное магнитное поле при этом равно нулю. При помещении детали во внешнее намагничивающее поле домены устанавливаются в его направлении и образуют результирующее поле, а деталь намагничивается. При этом магнитные линии имеют определенную направленность. Для намагничивания деталей используют магнитное поле, возникающее в пространстве вокруг проводника с током, между полюсами постоянного магнита (электромагнита) или соленоида, в обмотках которого протекает электрический ток. Магнитное поле характеризуется магнитной индукцией (В), [c.190]

Рис. 13.4. К определению поля магнитной напряженности вокруг проводника с током

Опыты Фарадея и Ампера показали, что на всякий проводник с током, помещенный в магнитное поле, действует электромагнитная сила. Ампер установил, что величина этой силы А в вакууме равна [c.188]

Рис. 13.5. К определению магнитного поля прямолинейного проводника с током

Приведенные сведения, строго говоря, справедливы лишь в случае образования магнитного поля в пустоте. Опыт показывает, что свойства среды, в которой размещены проводники с током, влияют на напряженность поля. [c.188]

Если поместить проводник с током в среду, которая намагничивается (магнетик), то возникает дополнительная напряженность магнитного поля Н, суммирующаяся с напряженностью внешнего поля Но результирующую напряженность В называют вектором магнитной индукции [c.188]

Аналоговыми системами, тесно связанными с механическими системами, являются электрические цепи, представляющие собой некоторую совокупность проводников с токами, образующими несколько индуктивно связанных контуров. [c.202]

Из определения механизма следует, что нельзя называть механизмом устройство, в котором нет преобразования механического движения. Например, ротор электродвигателя и подшипники, в которых он вращается, не образуют механизма, так как в этом случае взаимодействие магнитного поля и проводника с током дает требуемое движение без какого-либо промежуточного преобразования механического движения. Механизм в электродвигателе появляется только тогда, когда требуется уменьшить угловую скорость выходного вала по сравнению с угловой скоростью ротора (электродвигатель со встроенным редуктором). Это положение не исключает целесообразности изучения движения роторов как составной части многих машин и механизмов. [c.10]

Характеристики сил, действующих на звенья механизма. Силы, действующие на звенья механизма, могут быть функциями времени, перемещений или скоростей точек приложения этих сил. Например, сила сопротивления лопасти механизма перемешивающего аппарата, изменяется во времени движущая сила, действующая на входное звено гидравлической муфты, зависит от времени истечения жидкости через постоянное отверстие сила пружины зависит от деформации, т. е. перемещения точки приложения силы сила, воздействующая на проводник с током, зависит от скорости его движения в электромагнитном поле и т. д. [c.69]

Чаще, однако, переменные силы, действующие на звенья ме-ханизма, связаны или с перемещениями, или со скоростями точек приложения этих сил. Например, сила пружины связана с ее деформацией, т. е. с перемещением точки приложения силы, сила взаимодействия проводника с током и магнитного поля в электродвигателе связана со скоростью движения проводника относительно поля и т. д. [c.137]

При звуковых частотах, когда глубина активного слоя в нагреваемом металле сравнима с зазором между его поверхностью и индуктором, магнитное поле индуктора почти такое же, как при постоянном токе (см. рис. 7-3). В качестве вычислительного приема в этом случае может быть применен метод зеркальных отображений. Внутрь металла следует поместить фиктивный проводник с током, имеющим то же направление, что и ток в индукторе. Тогда, если относительная магнитная проницаемость металла равна бесконечности, линии поля будут входить в него под прямыми углами. Если х = 8 н- 9, то и в этом случае углы близки к прямым, так что для упрощения расчетов чаще всего считают р, = оэ. [c.107]

Параллельное намагничивание (IV) проводят при параллельном расположении контролируемой детали и проводника с током. Для достижения высокой намагниченности применяют дополнительные магни-топроводы — полукольцо или планку, располагаемые над намагничивающим кабелем (ж). Такое намагничивание применяют при контроле СОН несъемных деталей, при ограничении доступа к детали или при невозможности пропустить через нее намагничивающий ток. [c.33]

Представленные в сборнике результаты расчета влияния излучения посторонних источников при тепловых методах контроля и экспериментальные данные по чувствительности приемников излучения в зависимости от температуры среды и фоновой засветки позволяют учесть влияние излучения посторонних источников при измерении температуры, когда их интенсивность в несколько раз превышает полезный сигнал. Даны результаты исследования по оптимизации магнитных свойств и кристаллической структуры железо-кобальтовых сплавов, используемых в качестве материалов для полюсных наконечников в электромагнитах с высокой однородностью поля. Рассчитана оптимальная конфигурация проводников с током для коррекции поля в электромагнитах радиоспектрометров ядерного магнитного резонанса, показана возможность изготовления системы коррекции в виде плоских проводников с током. [c.4]

Коэффициент До выбирается так, чтобы при взаимодействии двух проводников с токами /1 и /2, измеренными в амперах, расстояниями и длинами отрезков проводников, измеренными в метрах, сила взаимодействия измерялась бы в ньютонах. [c.237]

Для удобства вычисления числового значения До определим силу взаимодействия двух бесконечно длинных прямолинейных проводников с равными токами /1 = /2. Это целесообразно по тем соображениям, что определение ампера в СИ основывается на таком взаимодействии. Для этого с помощью формулы (7.25) определим магнитную индукцию бесконечно длинного прямолинейного проводника с током I. Соответствующее вычисление дает [c.238]

Указание. Сила пзаимодействия двух параллельных проводников с токами и У длины /, отстоящих на расстоянии с1 друг от друга, [c.402]

Силопоо действие магнитного поля молсет обнарулсиваться по действию силы Ампера на прямолинейный проводник с током и по вращаю ц-зму действию на замкнутый контур. [c.177]

Раскрытую ладонь левой руки, поместим в плоскости, проходящей через вектор F силы Ампера и проводник с током. Четыре пальца левой руки расположим по направлению тока в проводнике, а большой палец, отогнутый в плоскости ладони под прямым углом к остальным четырем пальцам,— по направлению вектора F силы Ампера. Тогда вектор индукции В будет входить перпендикулярпо в плоскость ладони (рис. 180). [c.178]

Расположим левую руку так, чтобы четыре пальца указывали направление тока в проиоднике. Затем установим ладонь перпендикулярно плоскости, в которой лежат проводник с током и вектор В магнитной индукции. Вектор В должен входить в ладонь. Тогда отогнутый под прямым углом в плоскости ладони большой палец укажет направление вектора силы Ампера F (см. рис. 180). [c.180]

А. М. Ампер, выполнив множество экспериментов по изученлю взаимодействия между электрическим током и магнитом, устанавливает основные законы взаимодействия токов и предлагает первую теорию магнетизма. Громадным вкладом в развитие теории и практики электромагнетизма явились исследования выдающегося английского физика-экспериментатора М. Фарадея. В 1821 г. он впервые создал лабораторную модель электродвигателя, осуществив вращение магнита вокруг проводника с током. В 1831 г. он открыл явление электромагнитной индукции и установил его законы. М. Фарадей впервые ввел понятие электромагнитного поля как передатчика взаимодействия между заряженными телами. Пространство, которое у Ньютона выступало как пассивный свидетель физических явлений, оживает и становится их участником. 96 [c.96]

В 1831 г. Фарадей открыл явление электромагнитной индукции, заключающееся в ТОЛ1, что при изменении потока индукции сквозь всяки)г замкнутый контур в нем возникает электрический ток, вызываемый электродвижущей силой индукции этот индукционный ток появляется при приближении магнита пли проводника с током к замкнутому проводнику, при повороте замкнутого проводника в постоянном магнитном поле и т. и. [c.191]

Рис. 1. Расположение проводника с током в шиммах прямоугольной конфигурации

Для расчета шиммов прямоугольной конфигурации используется формула, описывающая 2-компоненту магнитного поля прямолинейного тонкого проводника с током /, расположенного параллельно оси х (рис. 1,а) [c.207]

Проведен расчет поля токовых шиммов к радиоспектрометрам ЯМР высокого разрешения, выполненных в виде тонких проволок и плоских проводников с током. Определены условия, при которых замена тонких проволок плоскими проводниками не снижает эффективности шиммов. Иллюстраций 2. Библиография — 3 названия. [c.240]

Дело в том, что Эрстед, трактуя эксперимент, заронил глубокую мысль о вихревом характере электромагнитных явлений. Вихреобразность процесса, вызывающего в памяти водоворот, вихрь, спираль, долго не находила сторонников, и даже Фарадей поначалу не оценил эту догадку. Он еще долго был убежден, что силы, действующие между проводниками с током и магнитной стрелкой,— это силы притяжения и отталкивания, подчиняющиеся законам Ньютона. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...