Соударение (столкновение)

Земля-Солнце-Луна 99, 170 Соударение (столкновение) 45, 50, [c.375]

Рассмотрим смесь с хаотическим движением и взаимными соударениями твердых дисперсных частиц ). Эти эффекты свойственны кипящим или псевдоожиженным взвешенным дисперсным слоям, широко реализуемым в различных технологических процессах. Задачей данного параграфа является показать возможные способы описания таких смесей, в которых заметную роль играют кинетическая энергия хаотического движения частиц и взаимодействие частиц из-за столкновений, приводящих к тому, что 02 Ф 0. Таким образом, здесь отброшены допущения 4 и 5, но сохранены допущения 1, 2, 3, 6, указанные в 1,2. Для упрощения и отчетливого выявления новых эффектов ограничимся случаем, когда, помимо указанных, справедливы следующие допущения [c.209]

II времени, с учетом выражения (4.3.12) для времени между двумя столкновениями одного шара и того, что в каждом соударении [c.220]

При описании процессов коалесценции газовых пузырьков будем предполагать следующее. Вероятность тройных соударений пузырьков настолько мала, что можно ограничиться приближением парных столкновений изменение во времени функции распределения пузырьков газа по размерам происходит довольно медленно, так что временем собственно коалесценции отдельных пар пузырьков газа можно пренебречь. При описании процессов дробления также будем считать, что дробление отдельных пузырьков газа происходит намного быстрее, чем изменение функции распределения пузырьков по размерам. При этом поведение пузырьков между актами дробления и коалесценции можно считать статистически независимым. [c.179]

Ср " — постоянная времени процесса теплообмена при соударении частиц ( ) с частицами (г). Определение Ор " требует глубокого анализа механизма теплообмена при столкновении. [c.224]

Электрон, который близко подходит к атому, отталкивается электронным облаком, но нарушает, в свою очередь, расположение облака. Окончательный результат зависит от скорости электрона (его энергии и направления движения). Медленный электрон легко отражается, а атомное электронное облако претерпевает лишь незначительное возмущение это так называемое упругое соударение. Классически его можно представить как столкновение двух идеально упругих шаров, обменивающихся кинетической энергией. Изменения потенциальной энергии атома здесь не происходит. [c.43]

При неупругих соударениях частиц энергия передается в виде энергии диссоциации Шд, возбуждения или ионизации Wi, причем за одно столкновение может быть передано сразу несколько электрон-вольт. При этом электрон нейтрального атома переходит с низкого уровня на более высокий, потенциальная энергия атома растет и атом возбуждается либо ионизируется. [c.43]

Наблюдая движение шаров до столкновения и после него, можно заметить, что если в результате столкновения движение одного из шаров уменьшилось , то движение второго шара увеличилось и притом тем более, чем существеннее уменьшилось движение первого шара. Представляется поэтому, что хотя мера движения каждого из шаров меняется во время соударения, сумма таких мер для обоих шаров остается неизменной, т. е. что при некоторых условиях происходит обмен движением при сохранении меры движения для системы в целом. [c.48]

Разумеется, эти условия не выполняются точно при соударении реальных шаров из любого материала. Вместе с тем абсолютно упругое соударение— удачная идеализированная модель для описания столкновения во многих случаях, когда потери энергии малы. [c.102]

УДАРНОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ. Согласно теории, механический удар рассматривают как явление, возникающее при столкновении тел и сопровождающееся полным или частичным переходом кинетической энергии тел в энергию деформации. Причем напряжение и деформации рассматриваются от площади контакта не мгновенно, а с конечными скоростями. Увеличивая продолжительность соударения,можно добиться того, что большая часть энергии удара смещается в область низких частот. Конструктивно такое решение достигается установкой упругих прокладок между подвижной частью и основанием агрегата. [c.76]

Так как второй шар перед столкновением катился без проскальзывания, то непосредственно перед ударом было выполнено соотношение о X Гп = —V. Направление скорости центра второго шара сразу после удара будет перпендикулярным линии центров шаров в момент соударения. Следовательно, и второй шар непосредственно пос.че удара начнет двигаться с проскальзыванием. После окончания проскальзывания скорость его центра станет равной [c.519]

Видим, что после лобового столкновения и первый, и второй шар движутся в одном и том же направлении. Движение второго шара после соударения объясняется тем, что он при ударе не меняет своей угловой скорости. [c.519]

Столкновение частиц. В /<-системе отсчета частица I массы т, налетает на покоящуюся частицу 2 массы m2. Заряд каждой частицы равен q. Найти минимальное расстояние, на которое они сблизятся при лобовом соударении , если кинетическая энергия частицы 1 вдали от частицы 2 равна Ti. [c.129]

Требуется найти такое выражение для импульса движения р, чтобы оно принимало вид AIv (где Л1 —масса покоя )) при ц/с < 1 и удовлетворяло закону сохранения импульса при соударениях частиц при любых значениях их скоростей относительно системы отсчета. Мы найдем это выражение, рассмотрев определенный случай соударения. Сначала покажем на конкретном примере, -что ньютоновский (нерелятивистский) импульс AIv не сохраняется при столкновениях, в которых участвуют частицы с релятивистскими скоростями. [c.377]

В актах соударения, при которых образуются новые частицы, требование сохранения импульса обычно исключает возможность превращения всей начальной кинетической энергии в лабораторной системе в энергетический эквивалент массы покоя новых частиц, образовавшихся при столкновении. Если существует отличный от нуля суммарный импульс в начальном состоянии (до столкновения), то должен сохраниться такой же суммарный импульс в конечном состоянии (после столкновения). Поэтому оставшиеся после столкновения частицы не могут находиться в покое часть начальной кинетической энергии переходит в кинетическую энергию конечных частиц. [c.405]

Вероятность (х) того, что на бесконечно малом пути dx частица испытает столкновение, пропорциональна длине пути dx и может быть записана в виде adx, где а — некоторый коэффициент пропорциональности. Вероятность того, что частица пролетит расстояние dx без соударения, в этом случае запишется [c.25]

При этом в одном и том же состоянии (на одном энергетическом уровне) может находиться не более двух протонов, различающихся лишь направлением спина. Это же относится и к нейтронам. Протоны и нейтроны в ядре обладают своим собственным набором воз-можны.ч состояний. Такая система микрочастиц, подчиняющаяся принципу Паули и полностью заполняющая все низшие энергетические уровни, называется вырожденным ферми-газом. В вырожденном ферми-газе, несмотря на сильное ядерное взаимодействие между нуклонами, столкновения нуклонов запрещены, и они ведут себя так, как если бы взаимодействие между ними было слабым. В самом деле, нуклон I мог бы испытать столкновение с некоторым нуклоном 2 и передать последнему часть своей энергии и импульса. При этом нуклон 2 перешел бы на более высокий свободный энергетический уровень, а нуклон У в соответствии с законом сохранении энергии должен был бы перейти на более низкий энергетический уровень (рис. 55). Однако все нижележащие уровни согласно принципу Паули имеют ограниченное число мест, и все они заняты, поэтому нуклон 1 не может перейти на занятые нижние уровни. Это означает, что соударения нуклона / с нуклоном 2 не произойдет, говорят, что оно запрещено принципом Паули. Таким образом, частицы вырожденного ферми-газа будут очень редко испытывать столкновения между собой, т. е. вырожденный ферми-газ в этом отношении напоминает разреженный газ с редким столкновением частиц. Эти соображения и дают основание для аналогии ядра с вырожденным ферми-газом. [c.179]

Относительная роль каждого процесса определяется величиной соответствующих сечений. В некоторых веществах, для которых роль упругого рассеяния относительно высока, быстрый нейтрон теряет свою энергию в серии последовательных актов упругого соударения с ядрами вещества (замедление нейтронов). Процесс замедления продолжается до тех пор, пока кинетическая энергия нейтрона не сравняется с энергией теплового движения атомов замедляющего вещества (замедлителя). Такие нейтроны называются тепловыми. Дальнейшие столкновения тепловых нейтронов с атомами замедлителя практически не изменяют энергии нейтронов и приводят только к перемещению их в веществе (диффузия тепловых нейтронов), которое продолжается до тех пор, пока нейтрон не поглотится ядром. [c.240]

Изобразим последовательные стадии соударения в двух системах координат — лабораторной (л. с. к.) и центра инерции (с. ц. и.). На рис. 228, а последовательно изображены состояния до столкновения в л. с. к. и с. ц. и. и состояния после столкновения в с. ц. и. и л. с. к. [c.528]

Для рождения л-мезона при столкновении нуклона с ядром пороговая энергия меньше, чем при нуклон-нуклонном соударении. Это связано с тем, что нуклоны ядра находятся в движении. Взаимодействие падающего нуклона с нуклоном ядра, движущимся навстречу, происходит при большей энергии, чем с покоящимся. [c.570]

Разделить случаи центрального и нецентрального ударов возможно, конечно, только для соударения шаров. Если же речь идет об упругом столкновении микрочастиц, то их взаимное расположение во время взаимодействия нам не известно, и поэтому мы не можем различить центральный и нецентральный удары. Однако если известно, что силы взаимодействия частиц подобны упругим силам и обладают центральной [c.156]

Основным механизмом возбуждения и ионизации атомов в полом катоде являются неупругие столкновения с электронами. Заметную роль в ионизации, а в ряде случаев и в возбуждении атомов исследуемого вещества, могут также играть соударения с возбужденными атомами инертных газов, находящихся в долгоживущих (метастабильных) состояниях. Гелий обладает наиболее высоким потенциалом возбуждения (19,8 эВ) и потенциалом ионизации (24,6 эВ). Вследствие этого средняя энергия электронов, характеризуемая электронной температурой, в разряде с гелием выше, чем с другими инертными газами. Поэтому в разряде с гелием удается получать спектры трудновозбудимых элементов и их ионов. Наоборот, в случае легковозбудимых элементов лучшие результаты дает использование более тяжелых газов, например аргона, поскольку они вызывают более интенсивное катодное распыление. [c.74]

Величины Ог и а,- являются эффективными сечениями соударений, зависящими от параметра столкновения р (минимального расстояния до пролетающей частицы) [c.270]

Химическая реакция возможна только при условии соударения молекул реагирующих веществ между собой при этом столкновении происходит перераспределение атомов в молекулах и из исходных веществ получаются конечные. Рассмотрим простую часто применяемую в химической технологии реакцию, называемую иногда реакцией водяного газа [c.209]

Константы скорости К] и представляют собой коэффициенты пропорциональности, учитывающие полноту столкновения молекул и их взаимную ориентацию в момент соударения. [c.213]

Эти условия известны из механики однофазной среды. Отметим, что для получения простейшего нетривиального решения необходим ряд дополнительных условий. Так как соударения частиц не учитываются и поскольку само определение ламинарного движения исключает столкновения частиц со стенкой, частицы, попавшие на стенку, должны скользить вдоль нее. Подробный анализ движения частиц со скольжением вдоль стенки требует знания законов сухого трения. Простейшее допущение состоит в том, что это сухое трение не учитывается, но учитывается торможение частиц жидкостью, которая замедляется у стенки до нулевой скорости. Уравнение (8.33) для условий на стенке (Ур = О, и = 0) дает (дир1дх) = —Р. Интегрируя, получим [c.347]

Таким образом, для выравнивания температуры газа и электронов необходимо число ras/(2me)= Ю ...10 соударений (здесь 10 соответствует примерно отношению масс в водородной плазме, где nis X AQnie, а 10 относится к аргоновой или ртутной плазме). В то же время электроны непрерывно получают энергию от поля. Поэтому устанавливается электронная температура Те, которая превышает температуру газа на небольшую величину ДГ. Энергия jE, полученная электронами от поля, должна быть равна энергии, отдаваемой электронами частицам газа при столкновении вследствие разности температур [c.50]

Столкновения между атомами обусловливают ударное ушире-ние спектральной линии. При очень низких плотностях, когда соударения редки, или в потоке свободно несущихся каналовых частиц, которые практически не сталкиваются, влияние этой причины уширения может быть сделано настолько малым, что им можно пренебречь. Но при обычных условиях газового свечения, например в разрядной трубке или в ртутной лампе, она может являться одной из серьезнейших или даже самой серьезной причиной уширения линий. Так, в современных ртутных лампах сверхвысокого давления, где давление паров ртути достигает 20—30 атм, линии ртутного излучения настолько уширены, что само выражение спектральные линии теряет смысл. Наблюдалось также заметное ушире-иие спектральных линий при добавлении к светящемуся газу значительных количеств постороннего газа. [c.574]

При выводе формулы (3.29) предполагалось, что атомы при соударениях ведут себя как твердые шары, столкновения рассматривались как изолированные акты упругого соударения двух частиц. Считалось также, что после столкновения оба атома могут участвовать в дальнейших столкновениях. Кроме того, в модели Кинчина — Пиза не учитываются какие-либо корреляции, связанные с периодическим расположением атомов в кристалле. Формула [c.96]

Переход молекулы в электронное возбужденное еостояние может происходить различными путями. Возбуждение наступает в результате столкновения молекулы с быстроко-леблющпмися частицами, получившими энергию в результате общего нагревания тела, при поглощении кванта видимого или ультрафиолетового света, при соударении с электронами и иными быстродвижущимися заряженными частицами, а также в ряде других случаев. Возбужденные частицы обычно быстро (за время, из.черяемое миллиардными долями секунды) теряют свою избыточную энергию и переходят в основное невозбужденное состояние. Такой переход может совершиться безызлучательным путем, когда энергия передается окружающим частицам в виде тепла, или с испусканием света. Явление испускания света веществом при его возбуждении различными внешними воздействиями называется люминесценцией. [c.246]

Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон— электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить воиросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана ) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон—электрон можно пренебречь. Он писал ...мы полагаем, что преобладают соударения с атомами металла надо считать, что число таких столкновений настолько превосходит число соударений электронов друг с другом, что последними вполне можно пренебречь . [c.215]

Причина, по которой гамильтониан Блоха дает удонлетворительные результаты в большинство случаев в теории металлов, состоит в том, что кулоновские взаимодействия экранированы в пределах расстояния, по порядку величины равного расстоянию между частицами. Например, Абра-гамс [128] оценил поперечное сечение соударения и среднюю длину свободного пробега для экранированных электронов в щелочных металлах. Он нашел, что возможные рассеяния настолько ограничены принципом Паули, что практически при всех температурах средняя длина свободного пробега при электронных столкновениях значительно больше, чем длина свободного пробега для электронпо-фононных взаимодействий. [c.756]

Движение сталкивающихся тел (как и всякая другая задача о движении гел) может быть исследовано с помощью законов Ньютона. Однако для этого нужно было бы знать, какие силы возникают при соприкосповгнии тел и как они изменяются в процессе соударения. Но если нас интересуют не детали процесса соударения, а лишь конечный результат его, то такое нол1юе исследование с помощью законов Ньютона в ряде случаев становится ненужным. Так как два сталкивающихся тела, на которые не действуют силы со стороны каких-либо других тел, представляют собой замкнутую систему, то к ним применим закон сохранения импульса, а во многих случаях и закон сохранения энергии. Зная движение тел до столкновения и применяя законы сохранения, можно определить движение тел после столкновения, хотя мы при этом не узнаем ничего о том, как происходит само столкновение. [c.145]

При соударении таких тел (например, глиняных шаров) происходит следующее. В момент столкновения возникают быстрые деформации — шары будут быстро сжиматься поэтому возникают значительные силы, которые будут сообщать обоим шарам ускорения, направленные в противоположные стороны. Так будет продолжаться до тех пор, пока скорости шаров не окажутся равными. В этот момент деформации шаров перестанут изменяться, а значит, исчезнут и силы (так как они существуют только до тех пор, пока деформации изменяются). Поэтому перестанут изменяться и скорости шароз и оба шара будут продолжать двигаться с одинаковой скоростью. Это и есть случай абсолютно неупругого удара. [c.146]

A. Уширение линий при столкновениях разнородных частиц описывается функцией (5.37), если в ней время жизни возбужденного уровня заменить средним временем то пробега частицы между соударениями. Уширение в этом случае называют лорен-цовским. Более точное рассмотрение показывает, что происходит и некоторое смещение линии. [c.263]

В ударной теории, рассматривающей воздействие электронов, предполагают, что цуг волн, испускаемый атомом, в результате столкновений делится на малые независимые части. Эти малые части цугов волн разлагают в ряд Фурье и затем статистически усредняют по всем возможным временам между столкновениями. Кроме того, учитывают расширение линий за счет слабых соударений с электронами, приводящих к изменению фазы колебаний. При дальнейшем уточнении теории учитывается немгновенность соударений и переходы электронов в атоме между штарковскими уровнями, индуцируемые столкновениями. [c.269]

Для количественной оценки взаимодействия разреженного потока газа с поверхностью необходимо знать динамические характеристики каждой молекулы или групп молекул перед соударением их со стенкой. Для оценки этих характеристик в молекулярно-кинетической еории используется функция распределения молекул по скоростям, которая описывается уравнением Больцмана. Для случая, когда молекулы взаимодействуют между собой в форме парных столкновений и нет других факторов, возмущающих движение молекул, а газ находится в стационарном состоянии, функция распределения найдена и известна под названием функции распределения Максвелла. Она используется при расчетной оценке теплоотдачи поверхности в свободно-молекулярном потоке газа. [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...