Ядерное сильное) взаимодействие

Сечение образования сильно взаимодействующих частиц в фотоядерных реакциях значительно меньше, чем в нуклон-ядер-ном и л -ядерном взаимодействиях. [c.257]

Силы притяжения, связывающие протоны и нейтроны в атомном ядре, назвали ядерными силами. Другое название этого взаимодействия — сильное взаимодействие. [c.318]

Примером сильного взаимодействия могут служить ядерные силы, связывающие в атомных ядрах протоны и нейтроны. Слабое взаимодействие обнаруживается в процессах, связанных с испусканием или поглощением нейтрино. [c.336]

Иное положение мы имеем при взаимодействии падающей частицы с ядром. Атомное ядро представляет собой плотно упакованную структуру нуклонов. Вследствие этого налетающая частица (нуклон), приблизившаяся к ядру на расстояние, равное радиусу действия ядерных сил, вступает в сильное взаимодействие с ближайшими нуклонами ядра и быстро передает им свою энергию. Передав свою энергию, сама влетевшая частица оказывается не в состоянии вылететь из ядра. Образуется ядро, отличающееся от исходного тем, что к нему присоединилась еще одна дополнительная частица (нуклон, а-частица или дру ое легкое ядро) и привнесена энергия этой частицей. Возникшее ядро называется составным или промежуточным ядром. Это новое ядро находится в возбужденном состоянии, привнесенная энергия возбуждения распределена между многими нуклонами ядра. Возбужденное составное ядро может освободиться от избытка энергии или путем выбрасывания частицы, или путем испускания у-фотона. [c.274]

Рассмотренными характеристиками элементарных частиц можно было бы ограничиться там, где имеется только электромагнитное взаимодействие, например взаимодействие электрона в атоме. При исследовании поведения нуклонов в ядре основную роль играют ядерные силы (сильное взаимодействие). Спонтанный распад частиц, процессы р-распада обусловливаются не сильным и не электромагнитным взаимодействиями (за небольшим исключением), а слабым взаимодействием. Поэтому для выражения свойств и поведения элементарных частиц относительно сильного и слабого [c.344]

В соответствии с капельной моделью сильное взаимодействие между многими нуклонами должно приводить к их совместному общему движению (например, как отмечалось в 15, к вращению ядра или к поверхностным колебаниям ядерной капли). [c.317]

Ядерное взаимодействие — самое сильное взаимодействие в природе. Оно значительно сильнее любого из всех остальных видов взаимодействий, в том числе и наиболее сильного из них — электромагнитного. Это следует из существования стабильных ядер, содержащих в своем составе одноименно заряженные протоны. Количественное сравнение может быть сделано сопоставлением средней энергии связи нуклона в ядре аНе ( б 7 Мэе) с энергией кулоновского отталкивания двух протонов этого ядра [c.486]

Изучение атомного ядра — гораздо более сложная задача, чем изучение атома. Кроме трудностей принципиального характера, связанных с незнанием закона ядерного взаимодействия, имеются также методические трудности расчета квантовомеханических систем из сильно взаимодействующих частиц. Взаимодействие нуклонов в сложном ядре может быть не равно простой сумме взаимодействий между несколькими парами нуклонов. Оставляя в стороне эту трудность, которая преодолевается в различных случаях с помощью разных моделей ядра, рассмотрим ядерное взаимодействие между двумя нуклонами. [c.487]

Гипотеза эта представляет очень большой интерес, так как в случае ее справедливости зарядовая независимость ядерных сил должна обнаруживаться в самых разнообразных явлениях, имеющих отношение к сильным взаимодействиям. Поэтому очень важно обосновать эту гипотезу экспериментально. Заметим, что существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар, конечно, можно рассматривать как одно из многочисленных следствий этой гипотезы. Однако обратного заключения делать нельзя. Из существования зарядовых мультиплетов, строго говоря, не следует зарядовая независимость ядерных сил, так как в принципе их существование может быть следствием каких-либо других причин. Выражаясь математическим языком, наличие зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар является необходимым, но не достаточным условием справедливости гипотезы зарядовой независимости ядерных сил. [c.512]

Вся совокупность имеющихся в настоящее время экспериментальных данных о взаимодействии между нуклонами согласуется (с точностью до кулоновского взаимодействия) с гипотезой зарядовой независимости ядерных сил. Более того, область применения этой гипотезы распространяется на любые явления, относящиеся к сильным взаимодействиям. Кроме свойств атомных ядер, о которых речь уже шла, зарядовая независимость проявляется, например, также в свойствах я- и /С-мезонов и гиперонов, причем и здесь не было обнаружено ни одного явления, противоречащего этой гипотезе. [c.513]

Разумеется, заключение относительно сильного взаимодействия остается справедливым и для я+-мезонов. Однако медленные п+-мезоны не могут близко (на радиус действия ядерных сил) подойти к ядру из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются [c.574]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

Классификация элементарных частиц по характеру взаимодействия с другими частицами также указывает на их связь между собой. Так как гравитационные силы между частицами очень малы, то в ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильные, электромагнитные и слабые. Все они характеризуются сохранением электрического и барионного зарядов. Многие элементарные частицы могут взаимодействовать всеми тремя способами, некоторые двумя (электрон и jx-мезон) или даже одним (нейтрино, -квант). Сильные взаимодействия происходят за ядерные времена (10 сек), с большим сечением (- 10 2 см ), характеризуются сохранением четности, изотопического спина и его проекции, сохранением странности. Константа сильного взаимодействия g имеет наибольшую величину среди констант подобного рода g jh 15. [c.663]

Если допустить такую точку зрения, то для адронов главным взаимодействием, формирующим массу частиц, будет ядерное взаимодействие, а в - 100 -f- 1000 раз более слабое электромагнитное взаимодействие играет в этом процессе лишь небольшую вспомогательную роль. Другими словами, основная часть ( 99%) массы адрона создается за счет сильного взаимодействия и лишь небольшая часть ( 1%) —за счет электромагнитного, Такая точка зрения достаточно убедительно подтверждается тем, что все сильно взаимодействующие частицы имеют большую массу. Масса самой легкой из них — я-мезона — т т. = = 273 т,. [c.672]

В связи с этим возникает необходимость ввести удобный способ описания зарядовой независимости ядерных сил, пригодный для любых проявлений сильного взаимодействия. Оказывается, что можно сделать с помощью введенного в т. I, 3 понятия изотопического спина (изоспина) Т, которое естественным образом распространяется с нуклонов на все другие частицы, участвующие в сильных взаимодействиях . [c.54]

Анализ, проведенный в предыдущей главе, показал, что экспериментально установленное свойство независимости ядерных сил. от заряда нуклона может быть высказано в форме закона сохранения изотопического спина при сильном взаимодействии. Характер взаимодействия зависит только от величины полного изотопического спина и не зависит от его проекции (изотопическая инвариантность ядерных сил). [c.179]

В связи с тем, что я-мезон является квантом сильного взаимодействия, константа которого следует ожидать, что кроме рассмотренных раньше N-N)- и (я—Af)-взаимодействий должно также существовать сильное взаимодействие между самими ядерными квантами, т. е. (л—я)-взаимодействие. Очевидно, что прямые методы изучения (я—я)-взаимодействия невозможны из-за отсутствия я-мезонной мишени (даже в форме встречного я-мезонного пучка). Поэтому (я—я)-взаимодействие изучают только косвенными методами. [c.283]

В пренебрежении очень слабым гравитационным взаимодействием можно считать, что все процессы, происходящие в микромире, объясняются ядерным (сильным), электромагнитным и слабым взаимодействиями. Ядерное взаимодействие протекает за время 10- 2 сек, электромагнитное имеет харак- терное время сек. [c.295]

В СИЛЬНЫХ взаимодействиях, т. е. проявляют свойства ядерно-активных частиц. Поэтому на них может быть распространено понятие изотопической инвариантности /С-мезонам приписывают изотопический спин [c.323]

Сильное взаимодействие связывает нуклоны оно объединяет протоны и нейтроны в ядрах всех элементов. Будучи самым сильным в природе, это взаимодействие ограничивается вместе с тем весьма короткими расстояниями. Это — преобладаюш,ий вид взаимодействий в ядерной физике высоких энергий. [c.440]

При исследовании (3-радиоактивности физика встречается с новым типом взаимодействия, с так называемым слабым взаимодействием, ответственным за Р-раепад и за раапад элементарных частиц. Наоборот, сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, гиперонами и мезонами, этими взаимодействиями обусловлены ядерные силы между нуклонами. Слабое взаимодействие мало по сравнению не только с ядерным взаимодействием, но и с электромагнитным. [c.235]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Ядерное взаимодействие — наиболее сильное взаимодействие в природе, отсюда и его название. Оно может проявляться как в форме процессов непосредственного взаимодействия (рассеяние на ядерных силах, ядерные реакции, т. е. захват одних частиц с образованием других), так и в форме процессов распада (распад квазичастиц). Сильные процессы непосредственного взаимодействия характеризуются очень больши.ми сечениями (10-27—10-24 см ), а процессы распада— очень малыми временами (10-2 —10 2 сек). [c.201]

В связи с этим возникает необходимость ввести удобный способ описания зарядовой независимости ядерных сил, пригодный для любых проявлений сильного взаимодействия. Оказывается, это можно сделать с помощью введенного в 30 поня- [c.513]

Ядерные силы имеют ряд специфических свойств, отличающих их от других известных сил электромагнитных, (3-сил и гравитационных. Ядерное взаимодействие — самое сильное взаимодействие в природе. Оно проявляется на очень малых расстояниях см) и имеет xapaiKiep притяжения. Ядерные силы обладают свойством насыщения, зависят от спина, имеют нецентральный характер. Ядерное взаимодействие двух любых нуклонов, находящихся в одинаковых спиновых и пространственных состояниях, тождественно (зарядовая независимость ядерных сил). Ядерные силы имеют обменный характер и, по-видимому, зависят от скорости при больших энергиях взаимодействия. Возможно, что на очень малых расстояниях см) ядерные силы между нуклонами имеют отталки-вательный характер, а их интенсивность особенно велика. [c.538]

Уже из первых опытов Пауэлла, в которых были обнаружены я -мезонные звезды, следовало, что я-мезоны очень сильно взаимодействуют с веществом. Последующие опыты подтвердили это заключение. Прежде всего об эффективном ядерном взаимодействии л-мезонов говорит факт их интенсивного образования в нуклон-нуклонных соударениях. Во-вторых, были проведены опыты по исследованию взаимодействия с фотоэмульсией чистого пучка я -мезонов (без примеси я+-мезонов), выведенного из камеры ускорителя. [c.574]

Для объяснения удивительных свойств странных частиц американский физик Гелл-Манн и японский физик Нисидзима в 1953—1954 гг. предложили провести дальнейшее обобщение принципа изотопической инвариаитности (зарядовой независимости ядерных сил), распространив его на /С-мезоны и гипероны. Это обобщение вполне естественно /(-мезоны и гипероны сильно взаимодействуют с -нуклоиами и jt-мезонами, для которых зарядовая независимость справедлива. [c.608]

В пренебрежении очень слабым гравитационным взаимодействием можно считать, что все процессы, происходящие в микромире, объясняются ядерным (сильным), электромагнитны.м и слабым взаимодействиями. Ядерное взаимодействие протекает за время сек, электромагнитное имеет характерное время сек. Ядерное взаимодействие изотопически инвариантно, т. е. не зависит от электрического заряда частиц и примерно в 100 1000 раз сильнее электромагнитного взаимодействия, которое зависит от заряда. Интенсивность слабого взаимодействия примерно в 10 н- 10 раз меньше сильного. Его характерное время 10 ° -н 10"° сек. [c.671]

Согласно гипотезе унитарной симметрии, ядерное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие не зависит от странности и заряда частицы оно формирует вырожденные унитарные мультиплеты. Умеренно сильное взаимодействие снимает вырождение по странности, благодаря чему унитарный мультиплет расщепляется на зарядовые мультиплеты. Конкретными вариантами унитарных построений являются схема Саката, 5f7(3)-симметрия, 5/7(6)-симметрия и модель кварков. [c.704]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

Странные частицы, в том числе и Л -гипероны, участвуют в сильном взаимодействии. Если это взаимодействие при малых энергиях носит характер притяжения, то можно ожидать образования ядер, в состав которых входит Л -гиперон. Такие ядра называются гиперядрами или гиперфрагментами (нестабильными ядерными оскслками). [c.192]

Интересной иллюстращ1ей к этому является таблица физических постоянных, данная в [24]. Ее название Список фундаментальных констант и производных величин является более корректным с физической точки зрения, но, к сожалению, автор не утруждает себя ни выработкой определения, ни разделением содержащихся в ней констант на эти принципиально различающиеся по своей значимости группы. Согласно [24], фундаментальными постоянными можно считать е, h, с, G, т . т , к и постоянную Хаббла Н, космологическую постоянную Л и космическое отношение числа фотонов и протонов S. Производные величины, приведеЕшые в [24], мы пока обсуждать не будем, заметим все же, что среди них указываются сконструированные из вышеприведенных размерных постоянных безразмерные характеристики ядерных — сильного и слабого — взаимодействий, что отнюдь не является бесспорным. [c.35]

Развитие квантовой теории и физики элементарных частиц позволяют сегодня предположить новые интерпретации эйнштейновского заряда q. Так, Г.-Ю. Тредер склонен видеть в нем заряд, отвечающий сильным или ядерным взаимодействиям, исходя из формального равенства единице значения q l(h ) и безразмерной константы сильного взаимодействия. Эту трактовку вряд ли можно признать убедительной, поскольку электроны не входят в состав ядер и не принимают участия в сильном взаимодействии, в связи с чем нами предлагается новая интерпретация заряда q, основаш1 1я на концепции физического вакуума. [c.110]

Мезонная теория ядериых сил. Представление о сильном взаимодействии вошло в науку о строении атомного ядра в 1934 г. сразу же после того, как советским ученым Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом была предложена протонно-нейтронная модель ядра. Оно явилось естественным ответом на вопрос что удерживает частицы ядра вместе Между протонами ядра действует кулоновское отталкивание, во много раз превышающее силы гравитационного притяжения. Тем не менее ядра атомов являются устойчивыми системами, а это означает, что между ядерными частицами должны действовать новые силы не известной пока природы. Они во много раз больше электростатических и удерживают вместе как одноименно заряженные протоны, так и нейтроны. Эти силы были названы ядерными, а взаимодействие между нуклонами в ядре — сильным. Заметим, что если названия гравитационного и электромагнитного взаимодействий связаны с их механизмом, то название сильное взаимодействие всего лишь качественное. О нем известно не много. Поскольку это взаимодействие существует между частицами, входящими в состав атомного ядра, оно является короткодействующим. Его радиус действия сравним с размерами ядра, т. е. примерно равен 10 см. Раскрытие механизма сильного взаимодействия, природы ядерных сил пот1)ебовало от теоретиков и экспериментаторов разработки принцигаально новых представлений о структуре нуклонов. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...