Поглощение нейтронов резонансное

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

Учитывая особенности в расположении уровней тяжёлых и лёгких ядер, можно заключить, что у лёгких ядер интервал энергии, в котором действует закон 1/г , будет гораздо больше, чем в случае тяжёлых ядер. Для последних известны уровни, близко примыкающие или даже лежащие в тепловой области kT 1/40 eV при комнатной температуре). Например, для Gd обнаружено сильное резонансное поглощение нейтронов с энер- [c.244]

При Приближении энергии нейтрона к тепловой области сечение резонансного поглощения нейтронов ядрами становится малым по сравнению с сечением деления ядер [c.330]

Следует иметь в виду, что вместе с уменьшением резонансного поглощения имеет место также и уменьшение поглощения нейтронов в тепловой области. Однако эффект уменьшения резонансного поглощения оказывается более значительным, чем эффект уменьшения поглощения нейтронов в тепловой области. [c.336]

Деление, обусловленное быстрым нейтроном. . . Резонансное поглощение (вне тепловой области) [c.337]

Нейтроны замедляются в графите. Достигнув в процессе замедления опасной области 7 эв (резонансная энергия поглощения нейтроны могут быть [c.220]

Из графика видно, что блоковое расположение позволяет уменьшить резонансное поглощение нейтронов ураном-238 до 10 раз. Это связано с тем, что в блоковой системе замедление нейтронов происходит во всем объеме графита, а поглощение резонансных нейтронов происходит только из областей графита, близко примыкающих к поверхности урановых блоков. [c.401]

Что резонансное поглощение нейтронов равно 10%. [c.402]

Мной и сотрудником лаборатории тов. Панасюком в этом году были произведены опыты, в которых изучалось резонансное поглощение нейтронов плоским слоем металлического урана, окруженным большой массой графита. [c.402]

Эффективные сечения захвата нейтронов другими ядрами. Они также являются функциями энергии нейтрона и будут обозначаться через бд. Чтобы точнее выражать наши мысли, мы будем иногда употреблять термин эффективное сечение поглощения 13 резонансной области , под которым мы подразумеваем эффективное сечение поглощения, имеющего место лишь в определенном интервале энергий, близких к энергии теплового равновесия. Оно будет обозначаться через о,. . [c.102]

Для осуществления такого метода нам потребуются источник, испускающий нейтроны несколько большей энергии, чем та, при которой имеет место резонансное поглощение идеальный резонансный детектор, делающийся радиоактивным в результате своей собственной способности захватывать нейтроны, начиная с самых низких энергий нашей резонансной области, и блок рассеивающего материала. [c.121]

Вероятность р резонансного поглощения нейтронов при замедлении выражается следующим образом [c.197]

Предположим, например, что требуется вычислить вероятность избежать резонансного поглощения нейтронов, замедляющихся в решетке, с целью определить изменение параметров системы с температурой, связанных с доплеров-ским уширением. При двух независимых расчетах методом Монте-Карло случайные ошибки могут быть столь велики, что они совершенно маскируют разницу между решениями. В случае же использования одних и тех же историй нейтронов разница в результатах может дать полезную информацию. [c.45]

Настоящее обсуждение относится главным образом к сравнительно простым системам с металлическим делящимся веществом, которые характеризуются высокими энергиями нейтронов в них. В быстрых реакторах, содержащих заметное количество элементов с низким атомным номером, таких, как натрий, используемый в качестве теплоносителя, и кислород пли углерод в составе окиси или карбида урана или плутония, спектр нейтронов смещается в область более низких энергий. В этих условиях становится важным поглощение нейтронов в резонансной области (этот вопрос обсуждается в гл. 8). Однако для тех сборок, которые рассматриваются в настоящем разделе, резонансное поглощение несущественно. [c.191]

Даже при достаточно низких энергиях, которые известны как область разрешенных резонансов, экспериментальные результаты обычно лучше представлять с помощью некоторых параметров резонансов (энергия резонанса,, его амплитуда и ширина), чем в виде зависящих от энергии сечений. Затем на основе теоретической модели с помощью этих резонансных параметров получаются необходимые сечения. В некоторых случаях, например при описании поглощения нейтронов ураном-238, это приближение имеет особое преимущество, так как резонансные параметры можно вывести из экспериментальных значений полного сечения, а затем использовать теоретические методы для получения сечения реакции п, у), которое трудно измерить непосредственно. [c.310]

При более высоких энергиях нейтронов невозможно достигнуть соответствующего разрешения отдельных резонансов. Экспериментальные сечения в этом случае представляют собой усредненные по нескольким (или многим) резонансам данные. В этой области неразрешенных резонансов, для того чтобы получить детальную картину резонансной структуры, необходимо использовать теоретические методы. Когда поглощение нейтронов в этой области существенно, как в случае быстрых реакторов, необходимость полагаться на теоретические исследования при выводе сечений имеет важные следствия (см. разд. 8.2.1 и далее). [c.310]

Доплеровское уширение резонансов оказывает важное влияние на реактивность системы и, в частности, на ее температурный коэффициент. Хотя можно показать (см. разд. 8.1.4), что площадь под резонансным пиком существенно не зависит от температуры, уширение резонанса уменьшает соответствующий провал потока нейтронов. В результате возрастает произведение сечения и потока нейтронов, которое определяет вероятность поглощения нейтрона и содержится в групповых сечениях. Более подробно этот вопрос рассмотрен ниже (см. разд. 8.3.1), а пока можно отметить, что возрастание температуры поглощающего материала всегда приводит к доплеровскому уширению резонансов и к увеличению резонансного поглощения. [c.310]

В любом ядерном реакторе часть нейтронов замедляется внутрь энергетической области, где присутствуют резонансы, и там поглощается. В настоящем разделе рассмотрено резонансное поглощение в идеализированном случае, который служит иллюстрацией наиболее существенных физических свойств резонансного поглощения. Система содержит гомогенную смесь замедлителя и материала с резонансным сечением, в котором происходит поглощение нейтронов. Предполагается, что источник, не зависящий от пространства и времени, поставляет в систему нейтроны, например, в результате деления, которые замедляются внутрь резонансной области. [c.334]

Основное влияние резонансов на эффективный коэффициент размножения (или реактивность) или другие собственные значения обусловлено поглощением нейтронов, как радиационным, так и приводящим к делению. Вдали от резонансных пиков такое поглощение оказывает относительно небольшое влияние на перенос нейтронов. Следовательно, при оценке многогрупповых сечений, например, с помощью уравнений (4.26) и (4.27) очень важно, чтобы резонансное поглощение правильно учитывалось в зна- [c.347]

Уравнение (8.90) можно решить, аппроксимируя интеграл суммой с помощью численной квадратурной формулы, такой, как формула Симпсона. Решение ищется для = пАи, где п= 1, 2, 3... до тех пор, пока не будет перекрыт желаемый интервал по летаргии и. Для реализации этого или эквивалентного ему метода были составлены расчетные программы для ЭВМ [105]. Они включают в себя расчет а,г (Е) и Osf (Е) при условии, что резонансные параметры и температура вводятся в качестве исходных данных. Кроме того, они содержат расчет вероятностей столкновений для различных геометрий. В качестве выходных параметров эти программы дают значения резонансных интегралов или, если требуются, эффективные сечения. Например, резонансный интеграл для поглощения нейтронов определяется в виде [c.358]

Значения резонансных энергий для разных веществ первоначально были определены так называемым борным методом, идея которого заключается в использовании известного закона поглощения --j нейтронов бором. [c.303]

Типичная кривая резонансного хода сечения поглощения медленных нейтронов представлена на рис. 134, который изобра- [c.343]

Однако при делении на тепловых нейтронах рождаются быстрые цейтроны, к-рые, прежде чем замедлиться до тепловой энергии, могут поглотиться. Сечение захвата нейтрона имеет резонансный характер, т. е. достигает очень больших значений в определ, узких интервалах энергии (см. Нейтронном спектроскопия). В однородной (гомогенной) смеси вероятность резонансного поглощения слишком велика, чтобы Я.ц.р. на тепловых нейтронах могла осуществиться. Эт трудность обходят, располагая уран в замедлителе дискретно, в виде блоков, образующих правильную решётку, Резонансное поглощение нейтронов [c.671]

Вероятность процесса деления, определяемая эфф. поперечным сечением ядра ссущественно зависит от энергии падающего нейтрона Е. На рис. 3 подставлена соответствующая зависимость сечения для Нерегулярности слева определяются резонансным характером процесса поглощения нейтронов малой энергии. В ср. в этой области энергий сечение деления обратно пропорц. скорости нейтрона (закон If и). Зависимости ОгШ для изотопов и имеют аналогичный вид. Ядра н не делятся тепловыми нейтронами. [c.679]

Другая причина, в силу которой в блоковой системе уменьшается резонансное поглощение, состоит в том, что внутренние части блоков в области сильного резонансного поглощения экранируются наружными слоями и поэтому используются неэффективно. Это экранирование приводит к тому, что радиащ онное поглощение нейтрона с энергией, близкой к резонансной, ядром урана, находящимся внутри блока, будет значительно меньше поглощения отдельным, свободным ядром. [c.336]

Однако и для нейтронов сечение образования составного ядра в большей части области рассматриваемых энергий оказывается существенно меньше из-за того, что < 1 например, для тех же нейтронов с = 00 эв значение вероятности прилипания Сг=Ю . Наряду с этим для сечения поглощения нейтронов Оп характерны острые резонансные максимумы, расположенные при определенных энергиях возбуждения возб, соответствующих энергетическим уровням составного ядра Ei. [c.182]

Большинство эффективных сечений поглощения подчиняется закону 1/ У. Однако многие ядра имеют резонансное поглощение в области малых энергий. Например, эффективное сечение поглощения нейтронов в индие имеет величину- 200 барнов при энергии 1/40 еУ, подчиняется примерно закону 1/г> в тепловой области нейтронов, а затем возрастает до величины 30000 барнов в максимуме резонанса при 1,4 еУ. Кадмий, обладающий резонансом поглощения при 0,08 еУ, имеет эффективное сечение поглощения для тепловых нейтронов, которое даже приблизительно не напоминает закон v. [c.202]

Методы, описанные в предыдущих разделах, позволяют определить с помощью измерения прохождения нейтронов через пластинку полное эффективное сечение. Как было указано в разделе 24, полное эффективное сечение складывается из двух различных частей эффективного сечения рассеяния и поглощения, которые по-разному зависят от энергии падающего пучка нейтронов. Если воспользоваться тем обстоятельством, что эффективное сечение рассеяния и поглощения по-разному зависят от энергии нейтронов, то путем анализа полного эффективного сечения эти два сечения можно отделить друг от друга. Например, если проанализировать кривую, выражающую зависимость полного эффективного сечения от скорости нейтронов, то окажется, что эта кривая аналитически может быть представлена в виде двух слагаемых постоянная плюс членКонстанта связана с эффективным сечением рассеяния, а г связан с эффективным сечением поглощения. Подобно этому, если кривая может быть представлена в виде постоянной плюс резонансный член Брейта-Вигнера, то последнее связано с поглощением, а постоянная—с рассеянием. (Следует отметить, что всякий раз, когда эффективное сечение поглощения имеет резонансный максимум, эффективное сечение рассеяния также имеет резонансный максимум, однако величина эффективного сечения рассеяния в резонансе обычно мала по сравнению с величиной эффективного сечения поглощения в резонансе, так что полное эффективное сечение в резонансе в основном определяется эффективным сечением поглощения.) [c.209]

Эффективное сечение резонансного поглощения, выводящего нейтроны из игры в процессе замедления, является весьма быстро меняющейся функцией энергии. Оно выражается формулой Брейта-Вигнера. Поэтому, если мы распределим уран не равномерно, а в виде отдельных крупных блоков, то можно ожидать, что уран, находящийся внутри блока, будет экранирован тонким поверхностным слоем от воздействия нейтронов, энергия которых лежит близко к резонансной энергии. Резонансное поглощение нейтронов ядрами урана, лежащими внутри блока, оказывается значительна меньше, чем резонансное поглощение изолированным атомом. Ясно, конечно, чго наряду с уменьшением резонансного поглощения, уменьшится также и захват тепловых нейтронов в уране. Однако теоретические расчеты и опыт показывают, что при определенных размерах блоков выигрыш, получаемый от снижения потерь нёйтронов на резонансный захват, перекрывает [c.276]

Основным требованием к элементу или изотопу, используемому как резонансный П, ф,, является наличие у него выраженного одиночного резонанса с большим сеченпем взаимодействия. Этому требованию удовлетворяет ряд элементов (Na, Мп, Со, Rh, d, In, Те, s, Tu, Au) [1 ]. Наиболее часто применяются следующие Н, ф, на основе резонансного поглощения — d (резонансная энергия р = 0,178 0,002 9в), 1и115 Е = 1,458 0,003 зе) и Аи Е = = 4,906 0,010 эв) и П, ф. на основе резонансного рассеяния — Со (Е — 132 rt 2 ав) и Мп ( р = = 337 О эв). Разность эффектов, измеренных в пучке нейтронов с фильтром и без фильтра, будет соответствовать нейтронам резонансной энергии. Применение резонансных И. ф, практически ограничено областью энергий в иесколько сотен эв. Обычно ими [c.399]

Взаимодействие медленных нейтронов с поляризоваипымн ядрами [2, 7, 10, И]. Поглощение медленных нейтронов ядрами имеет резонансный характер, т. е. образующееся нри поглощении нейтрона компаунд-ядро соответствует определенному резонансному уровню и имеет онределенный спин, равный или / + или / — 1,/2 (I — спин исходного ядра, . а— спин нейтрона). Поэтому измерение сечеиия поглощения поляризованных нейтронов П. я. в двух случаях — параллельных и антипараллельных направлепнях спинов нейтронов и ядер — дает возможность определить спин комнаунд-ядра. Такие измерения проводятся как с тепловыми, так и с медленными резонансными нейтронами. В них определяются также постоянные сверхтонких расщеплений для. поляризуемых ядер. [c.160]

Основная модель колебаний рассматривалась в работе М. А. Криво-глазова и С. И. Пекара [71], в которой уже содержатся основные результаты. В свете современного знания особенно существенно, что в этой работе не упущено сохранение резонансной чисто-электронной линии радиационной ширины при наличии дисперсии частот колебаний. Эта линия, по-существу, такой Яле аналог и предшественник линии Мёссбауэра, как бесфононная линия Лэмба в спектре поглощения нейтронов ядрами в кристалле. [c.23]

Приведенные выше сечения, учитывающие доплеровское уширение, были получены для изолированного (одноуровневого) резонанса Брейта — Вигнера. При расчете поглощения нейтронов в резонансной области иногда можно просуммировать поглощения в различных резонансных уровнях каждый из которых рассматривается как более или менее независящий от других. Однако имеют место случаи, когда резонансы нельзя рассматривать изолированно друг от друга. [c.322]

Для оценки резонансного поглощения в такой гомогенной среде с известными (измеренными или предполагаемыми) резонансами единственная проблема состоит в определении энергетической зависимости потока нейтронов. Произведение сечения поглощения на поток дает тогда число поглощенных нейтронов. В принципе (и на практике) поток нейтронов iMoжнo рассчитать с любой желаемой степенью точности с помощью численного решения интегральных уравнений замедления. Однако существует ряд достаточно точных приближений, которые значительно упрощают задачу нахождения решений и, кроме того, дают ясную физическую картину происходящих явлений. [c.334]

В большинстве тепловых реакторов поток нейтронов в резонансной области меняется по закону, близкому к МЕ, на который накладывается тонкая структура, обусловленная наличием отдельных резонансов. Следовательно, параметром, представляющим интерес при рассмотрении резонансного поглощения, является резонансный интеграл по всем резонансам. Кроме того, наибольшую практическую ценность представляет случай, когда топливные стержни из естественного или слабообогащенного урана размещаются в виде решетки, т. е. в виде периодической сборки стержней, располагаемых в замедлителе. Резонансное поглощение для этого случая изучалось очень широко как экспериментально, так и теоретически. В общем случае было получено хорошее согласие теории и эксперимента. [c.361]

Следует обратить внимание на специфику топливных элементов реактора Пич-Боттом , касающуюся расчета резонансного захвата нейтронов. Хотя топливо состоит из мелких частиц с покрытием из пиролитического углерода, зону топливного кольца можно было бы считать гомогенной, если бы не захватные резонансы тория-232. Поскольку размеры топливных частиц не малы по сравнению со средним свободным пробегом нейтронов с энергиями, близкими к резонансным, гетерогенные эффекты должны быть учтены при определении величины резонансного поглощения нейтронов. Для подобных систем обычно используется термин полугомогенные . [c.456]

Действительно, в этом случае при ДфП поглощение резонансных иейтро нов В поглотителе не может сказаться на активности детектора, так как (последний не активируется ими. Наоборот, при Д = П резонансная энергия нейтронов для поглотителя и детектора совпадает (Тп = Тг,). Поэтому детектор должен резко чувствовать по глощение своих резонансных нейтронов в поглотителе. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...