Длина замедления

Возраст т, а также длину замедления Ls=]/t часто используют в качестве характеристик замедления (см. табл. 26). [c.308]

Иногда длиной замедления называют величину Ls = [c.308]

Важной чертой процесса замедления является то, что потеря энергии за столкновение согласно O.IO), (10.11) пропорциональна самой энергии. Так, при столкновении с атомом водорода нейтрон с энергией 1 МэВ теряет 0,5 МэБ, а нейтрон с энергией 10 эВ — всего лишь 5 эВ. Поэтому длительность замедления и проходимый при замедлении путь обычно слабо зависят от начальной энергии нейтрона. Некоторым исключением являются водородосодержащие вещества. Сечение нейтрон — протон согласно (5.22) резко падает при повышении энергии за 100 кэВ. Поэтому длина замедления в водородосодержащих веществах относительно сильно зависит от энергии. Время замедления нейтрона невелико. Даже в таком тяжелом замедлителе, как свинец, нейтрон замедляется от энергии 1 МэВ до 1 эВ за 4 10" с. [c.547]

Важнейшей характеристикой процесса замедления является длина замедления, обозначаемая через ]/т. Величина т носит не соответствующее ее размерности название возраста нейтронов. Смысл этой величины состоит в том, что [c.547]

Размеры блоков замедлителя и урана ограничены сверху тем, что расстояние от любой точки блока до его границы в уране должно быть меньше длины замедления УЧ, а в замедлителе—меньше длины диффузии L (см. гл. X, 4). Реально оказывается, что при оптимальном подборе блоков в гетерогенной среде реакцию осуществлять легче, чем в гомогенной, так как выигрыш за счет увеличения р с избытком компенсирует проигрыш за счет уменьшения /. Так, на естественной смеси изотопов урана гомогенную цепную реакцию можно осуществить только с самым высококачественным замедлителем — тяжелой водой. Но гетерогенная реакция на естественной смеси возможна и при использовании менее качественного замедлителя — графита, от факт сыграл решающую роль в возникновении ядерной энергетики, так как впервые управляемая реакция деления была осуществлена именно в уран-графитовой гетерогенной системе (Э. Ферми с сотр., 1942 И. В. Курчатов с сотр., 1946). [c.575]

Для выравнивания потока нейтронов по объему реактора в патенте США [119] приводится описание получения графитовых блоков из материалов с разной длиной замедления нейтронов. При этом материал с большей длиной замедления предлагается сконцентрировать в центре кладки. [c.251]

Длина замедления L метр m м [c.103]

Особенно важно знание второго момента г , представляющего собой, как будет показано в 32, средний квадрат длины замедления нейтронов. Знание всех моментов в принципе полностью определяет функцию N r, Q, и, f). В дальнейшем будет показано, каким образом можно последовательно находить пространственные моменты функции N. [c.285]

СРЕДНИЙ КВАДРАТ ДЛИНЫ ЗАМЕДЛЕНИЯ 293 [c.293]

Средний квадрат длины замедления [c.293]

Определим теперь среднее расстояние от источника, на котором нейтрон обладает заданной энергией. Если точечный источник моноэнергетических нейтронов находится в начале координат, то квадрат этого расстояния, называемый средним квадратом длины замедления, определяется следующей формулой [c.293]

Формулы (32.10), (32.12) и (32.13) определяют функции 4 i и 4 2 общем случае, при произвольной зависимости длины свободного пробега I от энергии и. Квадрат длины замедления может быть представлен в виде [c.297]

Поэтому квадрат длины замедления равняется [c.299]

Это уравнение диффузионного типа, в котором роль времени играет величина т. Сравнивая (33.11) с формулой (32.19) для квадрата длины замедления, находим, что при и 1 [c.305]

Заметим, что формула (37.8) совпадает с формулой (36.16) для критических размеров куба, если считать в последней длину замедления нейтронов Гд равной нулю и отвлечься от [c.346]

А.И. Ахиезер. Критические размеры" неизолированных систем с учетом конечной длины замедления. 1946 г. Отчет о работе находится в Лаб. № 3. [c.547]

Определена длина замедления нейтронов в бериллии. Разработаны метод анализа примесей в Ве и ВеО с высокой степенью точности и метод получения очень чистой окиси бериллия путем возгонки ацетата бериллия. Измерены механические свойства литого металла, спеченного металла и спеченной окиси бериллия. [c.622]

Длина замедления равна [c.511]

Здесь мы выразили число столкновений, как частное от деления полной потери энергии нейтрона при замедлении на энергию, теряемую в одном акте столкновения (взятых в логарифмическом масштабе), а сечение рассеяния приняли независящим от энергии. Эту величину, являющуюся аналогом для процесса замедления, мы обозначим через. Иногда L/ называют возрастом Ферми. Причина такого названия станет ясна дальше тем не менее мы будем чаще называть длиной замедления, по аналогии с Ь—диффузионной длиной тепловых нейтронов. Более строгий подсчет, учитывающий зависимость о,, от энергии, дает [c.133]

Вычисление Ц (квадрата длины замедления). (Предполагается, что все постоянные не зависят от энергии нейтронов) [c.175]

Для того чтобы рассчитать размеры реактора, необходимо определить значения двух диффузионных длин Ь и Ьр где Ь — средняя длина диффузии тепловых нейтронов, а Lf — средняя длина замедления быстрых нейтронов. Согласно теории, изложенной в гл. V тома I, [c.199]

Диффузионной длиной, по аналогии с длиной замедления, называется величина [c.54]

Было найдено, что для любой энергии медленных нейтронов кривая /7 в зависимости от Я обладает размытым максимумом на расстоянии нескольких сантиметров от источника нейтронов. В области малых кривая идет круче, чем в области больших. При У = 0 // обращается в нуль, в то время как при больших 7 значения /7 убывают примерно экспоненциально. Первоначальное возрастание кривой обусловливается тем обстоятельством, что все нейтроны порождаются в источнике в виде быстрых нейтронов и успевают удалиться от него на заметное расстояние, прежде чем замедлятся достаточно для того, чтобы влиять на детектор. Обратно к центру диффундирует только сравнительно небольшая доля нейтронов, так как диффузионная длина мала по сравнению с длиной замедления. С другой стороны, падение на больших расстояниях обусловливается постепенным исчерпанием подлежащих замедлению быстрых нейтронов. По мере увеличения расстояния отношение плотностей быстрых и медленных нейтронов приближается к равновесному значению. Расстояние от источника до максимума тем больше, чем меньше энергия резонансного уровня (Jтепловых нейтронов ( 10 см для источника Кп—Ве). [c.56]

Другим следствием является то, что никакая область в объеме воды, как бы далеко от источника ни была она расположена, не может содержать чистых медленных нейтронов. Это утверждение перестает быть верным, коль скоро первоначальные нейтроны столь медленны, что их длина замедления становится меньше диф- [c.56]

Плотность потока нейтронов с энергией более О,,5 Мэе перед корпусом реактора 4,7-10 нейтрон (см сек). Средняя энергия нейтронов в этом потоке не превышает 1,5 Мэе. Соответственно этому плотность энергетического-потока не превосходит 7 10 МэвЦсм сек). Длина замедления нейтронов в стали примерно 15 см. Отсюда легко оценить плотность энерговыделення 7-1б >/15 = 4,7-10 МэвЦсм -сек). [c.307]

В зависимости от относительного расположения горючего и замедлителя различают гомогенные и гетерогенные реакторы. Примером гомогенной активной зоны может служить раствор уранил-сульфатной соли U2SO4 в обычной или тяжелой воде. Более распространены гетерогенные реакторы. В гетерогенных реакторах активная зона состоит из замедлителя, в который помещаются кассеты, содержащие горючее. Поскольку энергия выделяется именно в этих кассетах, их называют тепловыделяющими элементами или сокращенно твэлами. Расстояния между твэлами не должны превышать сумму длин замедления и диффузии (см. гл. X, 4). [c.579]

Параметр пространственного заряда, пропорциональный плотности заряда в пучке, характеризует влияние кулоиовских сил расталкивания электронов, препятствующих образованию сгустков и том самым, как правило, уменьшающих величину усиления (рис. 3). Силы расталкивания электронов и величина параметра пространственного заряда существенно зависят от соотношения длины замедленной волны, поперечных размеров электронного пучка и пространства взаимодействия замедляющей системы в тонких пучках силы расталкивания малы, а в нек-рых случаях даже способствуют группированию электронов, приводя к увеличению усиления. Усиление ЛБВ уменьшается также под действием др. факторов потерь в замедляющей системе, разброса скоростей Vg, неиде-альности группировки и т. д. Роль этих факторов возрастает с увеличением частоты сигнала, особенно при переходе в миллиметровый диапазон волн. [c.569]

Суммарный размер смятия при ударе будет равен разнице длин отрезков, проходимых центрами тяжести автомобилей, т. е. (Vi — V2) (т — t). Зная форму кривой зависимости замедления от времени и длительность т, можни найти х — I. Таким образом, для заданной пары автомобилей характеристики удара определяются по относительной скорости. На рис. 5.4 приведены ударные импульсы различной формы для различных форм лобовых ударов и различных отношений длины разгона к длине замедления, определяемых разностью т — t. [c.122]

Квадрат длины замедления в случае I = onst, равняется [c.298]

Определённый в предыдущем параграфе квадрат длины замедления нейтронов является важной характеристикой пространственного распределения нейтронов. Нахождение точного вида функции распределения представляет собой чрезвычайно сложную задачу, решение которой известно только в некоторых частных случаях. Мы говорили выше, что знание всех моментов функции распределения (квадрат длины замедления пропорционален второму моменту) даёт в принципе возможность определить функцию распределения, но последовательное нахождение моментов приводит к громоздким и необозримым формулам, так что этот метод нахождения функции распределения является мало эффективным. Однако во многих случаях при определении функции распределения достаточно пользоваться приближённым методом, основанным на замене точного интегро-дифференциального кинетического уравнения дифференциальным уравнением. Это уравнение является уравнением диффузионного типа и поэтому само приближение называется диффузионным. Диффузионное приближение является законным, как мы увидим далее, в области энергий, малых по сравнению с начальной энергией нейтрону, и на расстояниях от источника, малых по сравнению с r /Zg, кроме того, длина свободного пробега должна быть достаточно медленно-меняющейся функцией энергии. [c.300]

Для того чтобы отчетливо представить себе проблему защиты, рассмотрим уизлучение от котла, приведенного в виде примера в статье Ферми [2]. Согласно Ферми, средний путь для поглощения равен 350 см, квадрат длины замедления 300см , средний путь для рассеяния 2,5 см, а коэфициент размножения 1,06. При таких параметрах сторона кубического котла должна равняться 584 см. Если котел работает с мощностью в 1 квт, то внутри его происходит 3 10 актов деления в сек. зто следует из того факта, что при каждом делении освобождается энергии около 200 MeV. Если принять, что в каждом акте деления излучается 10 MeV в виде у-квантов и что только 5% из них выйдет за пределы котла, то полная энергия у-излучепия, испускаемая котлом в секунду, должна составлять 1,5 10 MeV. Если обозначить через К мощность котла в квт, то поток энергии, излучаемой в виде, у-квантов каждым 1 см поверхности котла в секунду, естественно равен [c.217]

В силу малого сечения рассеяния водорода средняя длина свободного пробега нейтронов источника Кп—Ве достигает 5 см [39, 22, 135]. Эффективное сечение рассеяния водорода возрастает с падением энергии нейтронов поэтому при нескольких еУ длина свободного пробега составляет только около 1 см, а при тепловой энергии—0,3 см [7]. В течение замедления нейтрон много раз изменяет направление своего движения, но в среднем некоторое направленное перемещение сохраняется, пока не будет достигнуто тепловое равновесие. Поэтому для ядерного синтеза с помощью нейтронов необходимы весьма больщие количества замедлителя. Длина замедления Ls, определяемая формулой [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...