Ядерный фотоэффект

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Итак, прохождение у-фотонов через вещество сопровождается появлением вторичных заряженных частиц — электронов, выбиваемых при фотоэффекте и комптоновском рассеянии тяжелых заряженных частиц — протонов, вырываемых при ядерном фотоэффекте, и электронно-позитронных пар. [c.37]

По характеру происходящих ядерных превращений в реакции различают кулоновское возбуждение, радиационный захват, реакции срыва, деление ядер, ядерный фотоэффект и т. д. [c.264]

Для характеристики различных видов взаимодействия вводятся сечение рассеяния а,, сечение деления ядер а , сечение радиационного поглощения сечение ядерного фотоэффекта и т. д. [c.272]

В гл. XI кратко рассмотрен ядерный фотоэффект, т. е. ядерные реакции под действием у Лучей. [c.476]

Внутренний и ядерный фотоэффекты. Во внешнем фотоэффекте энергия фотона передается электронам, составляющим в металле электронный газ. Однако может случиться, что фотон передает энергию электрону, связанному с атомом металла, и вырывает его из атома. Электрон становится свободным электроном внутри твердого тела, способным участвовать в образовании электрического тока. Такое явление называется внутренним фотоэффектом. [c.23]

Ядерным фотоэффектом называется явление поглощения очень коротковолнового излучения (рентге- [c.23]

Гамма-кванты с энергией примерно от 10 МэВ и выше могут вступать в неупругое взаимодействие с ядрами, выбивая из них протоны, нейтроны и другие частицы (см. гл. IV, 11). Этот процесс (ядерный фотоэффект) вносит малый вклад в суммарный коэффициент поглощения, но характерен возникновением вторичных нуклонов. [c.455]

При прохождении через вещество улучей их интенсивность ослабевает за счет фотоэффекта, комптоновского рассеяния, образования пар позитрон — электрон и ядерного фотоэффекта, при котором происходит испускание ядром протонов, нейтронов, а-частиц, а такл<е ядер. [c.232]

ДЛЯ ядерного фотоэффекта (нижняя строка для каждого элемента). Величины сечений рассеяния выражены в барнах. [c.25]

Ядерные реакции, помимо нейтронов, вызываются заряженными частицами протонами (ядрами обычного водорода), Дейтонами (дейтронами) (ядрами тяжелого водорода iD), а-частицами (ядрами гелия аНе), многозарядными ионами тяжелых химических элементов. Источниками заряженных частиц могут быть естественно-радиоактивные химические элементы (VI.4.4.Г), ускорители (VI.4.16.r) космическое излучение. Ядерные реакции могут также происходить под действием у-квантов — фотоядерные реакции [ядерный фотоэффект). [c.485]

Таким образом, поглощение излучения в материале, как видно из выражения (5-9), зависит от природы материала и качества самого излучения. Рассеяние энергии излучения происходит в основном из-за ионизации (внутренний фотоэффект), возбуждения атомов, комптоновского эффекта, а при очень больших энергиях — из-за ядерных преобразований. Часть энергии расходуется на выбивание атомов или ионов в междоузлия, причем в решетке появляются вакансии и дефектные центры (см. рис. В-6). [c.86]

В результате проведенных исследований установлено наличие специфического механизма, так называемого прямого фотоэффекта. При этом процессе Y-квант поглощается лишь одним из протонов, находящимся вблизи поверхности ядра. Вылетая из ядра, протон уносит основную часть энергии падающего Y-кванта, в связи с чем энергетическое распределение протонов существенно отличается от случая ядерной реакции с образованием составного ядра. [c.189]

Внутренний фотоэффект может также наблюдаться при поглощении полупроводником средних и быстрых электронов, а также частиц больших масс. Так, при поглощении а-частицы возникает импульс тока продолжительностью около 0,05 мксек, соответствующий прохождению 10 электронов. Поэтому полупроводники могут быть использованы в качестве счетчиков ядерных частиц. [c.310]

Внутренний фотоэффект может также наблюдаться при поглощении полупроводником средних и быстрых электронов, а также материальных частиц больших масс. Так, при поглощении а-частицы отмечается импульс тока, соответствующий прохождению 10 электронов продолжительностью около 0,05 мксек. Поэтому полупроводники с п—р -переходами могут быть использованы в качестве счетчиков ядерных частиц или генераторов электрической энергии ( атомных батареек ). [c.335]

Если не считать ядерных реакций под действием у учей (ядерного фотоэффекта), которые будут рассмотрены в гл. XI, то основными видами взаимодействия -лучей с веществом являются фотоэффект, эффект Комптона и образование электрон-но-позитронных пар. [c.240]

Очевидно, что один из изотопов распадается двояким образом. Опыт был видоизменен и Вг подвергался облучению не нейтронами, а у-лучами, которые вызывали так называемый ядерный фотоэффект (Вгз5 -1-п Вгз5 +Y Br +п). [c.121]

Другие эффекты, возникающие при поглощении у-лучей. Выбивание нуклонов из ядра за счет поглощения у-квантов (ядерный фотоэффект) и вообще расщепление ядер у-квантами практически не играют роли е поглощении у-нзлучения. Порог ядерного фотоэффекта лежит в области энергий 6- 10 Мэв, что соответствует энергии связи нуклона в ядре. При ядерном фотоэффекте из ядра обычно вылетают нейтроны, т. е. идет реакция (у, п). Эффективное сечение процесса, как правило, возрастает при увеличении Z вещества. [c.154]

Фотоядерные реакции (рёакции под действием у-лучей). Пбд действием у- учей возможны реакции типа (у, п), (y, р) и (y o ). Все они похожи на рассмотренный ранее процесс фотоэлектрического поглощения у-лучей атомом и поэтому называются ядерным фотоэффектом. Для того чтобы одна из таких реакций могла идти, необходимо, чтобы энергия у-кванта была больше энергии связи соответствующей частццы ib ядре [c.188]

В 1932 г. Жолио и Кюри повторили опыт с Ве. На пути неизвестного излучения они помещали парафин и наблюдали протоны, выбитые из парафина. Энергия протонов оказалась равной 4,3 Мэв. Было высказано предположение, что происходит ядерный фотоэффект. Из общих законов кинематики можно показать, что протоны такой энергии могли быть выбиты из ядра за счет ядерлого фотоэффекта, только если энергия первичных у-лучей превышала 50 Мэв. Но к этому времени уже было выяснено, что ядру свойственны энергетические уровни порядка лишь нескольких единиц Мэв, и поэтому ядра, испускавшие улучи, не могл и иметь возбужденного уровня с энергией, равной 50 Мэв. Таким образом, вопрос [c.190]

Нейтроны освобождаются у-лучами с помощью так называемого ядерного фотоэффекта , т. е. с помощью реакции (у, п) [31, 32, 131, 138]. Некоторые нейтроны неизбежно получаются при этой реакции и в а-источниках, если радиоэлемент испускает у-лучи, однако для хорошей эффективности действию у-лучей должно подвергаться очень большое количество бериллия. Источники Ra-y—Ве и Rn-y—Ве состоят из заключенного в капсулу радиоэлемента, который окружен блоком бериллия. Выход почти пропорционален радиусу бериллиевого блока, если отвлечься от (малого) поглощения у-лучей бериллием и сопровождающегося уменье шением энергии квантов комптоновского рассеяния, однако с блоками разумных размеров он остается раз в пять или десять меньше, чем от а-источника с тем же количеством радия или радона. Несмотря на это, у-источиики находят себе применение. Во-первых, такой источник легко построить и разобрать. Во-вторых, энергии нейтронов точно определяются используя радиоэлемент, эффективная высокоэнергетическая часть у-спектра которого состоит из одной линии, и изготовив достаточно малый (чтобы он не замедлял нейтронов) источник [74], можно получить моноэнергетиче-ские нейтроны освобождающаяся энергия, т. е. разность между энергией у-лучей и энергией связи нейтрона, распределяется между нейтроном и ядром отдачи так, чтобы выполнялся закон сохранения импульса. Если радиоэлементом является радий или радон в равновесии со своими короткоживущими продуктами распада, то практически единственными эффективными у-лучами будут у-лучи Ra с энергией 2,22 MeV соответственно в источниках, содержащих активный осадок торона, такими лучами будут [c.42]

Если облучать бериллий интенсивным пучком у-лучей от высоковольтной рентгеновской трубки [24] или бетатрона, то наблюдается большой выход нейтронов в результате ядерного фотоэффекта. Искусственный у-источник можно, как и естественный, окружить большими количествами бериллия однако в этом случае первичцое излучение немонохроматично, и нейтронный спектр будет сложным. [c.45]

Чадвик дал объяснение этому результату, предположив, что наблюденные новые лучи представляют собой поток нейтральных частиц, масса к-рых равна массе протона. Эти частицы получили название нейтронов. Они получаются также при искусственном рас-, щеплении элементов (например при бомбардировке лития и тяжелой воды дейтонами), а также при ядерном фотоэффекте (расщепление бериллия и тяжелого водорода жесткими у-лучами). Скорости нейтронов, получаемых этими способами, лежат в пределах от 10 до 5 10 см/ск. [c.128]

Электромагнитное взаимодействие в (100 - - 1000) раз слабее ядерного и происходит за время т сек. Переносчиками электромагнитного взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения ( -лучи, рентгеновские лучи, фотоны). Примеры электромагнитных процессов ионизационное торможение, кулоиовское рассеяние, фотоэффект. [c.254]

Для правильного описания взаимодействия -лучей со сре дой надо учитывать все процессы эффект Комптона, фотоэффект и эффект образования электрон-позитронных пар (а также ядерные реакции под действием уквантов). [c.256]

Германий применяется для изготовления выпрямителей переменного тока различной мощности, транзисторов разных типов. Из него изготовляются преобразователи Холла и другие, применяемые для измерения напряженности магнитного поля, токов и мощи сти, умножения двух величин в приборах вычислительной техники и т. д. Оптические свойства германия позволяют использовать его для фототранзисторов и фоторезисторов, оптических линз б большоГ светосилой (для инфракрасных лучей), оптических фильтров, модуляторов света и коротких радиоволн. Внутренний фотоэффект в германии наблюдается и при поглощении средних и быстрых электронов, а также при торможении элементарных частиц больших масс. Так, при поглощении а-частицы отмечается импульс тока продолжительностью около 0,5 МКС, соответствующий прохождению 10 электронов. Поэтому германий может быть использован и для изготовления счетчиков ядерных частиц. На рис. 8-18 приведена вольт-амперная характеристика мощного германиевого выпрямителя б воздушным охлаждением. Рабочий диапазон температур германиевых приборов от —60 до -f70 °С при повышении температуры до верхнего предела прямой ток, например у диодов, увеличивается почти в два раза, а обратный — в три раза. При охлаждении до —(50—60) °С прямой ток падает на 70—75 %. [c.255]

С помощью Э. в. осуществляется взаимодействие положительно заряженных ядер и отрицательно заряженных электронов в атомах и молекулах. Тем самым Э. в. определяет (на основе законов квантовой механики) возможность устойчивого состояния таких микроскопич. систем. Размеры и существ, образом определяются величиной электрич. заряда электрона (так, Бора радиус равен где —масса электрона). Эл.-магн. природу имеют фотоэффект, явления ионизации и возбуждения атомов среды быстро движущимися заряж. частицами, процессы расщепления ядер фотонами, реакции фоторождеиия мезонов, радиационные (с испусканием фотонов) распады элементарных частиц и возбуждённых состояний ядер, упругое и неупругое рассеяние электронов и мюонов на ядерных мишенях и т. п. [c.540]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...