Немонохроматические поля

Многофотонное возбуждение в немонохроматическом поле. До сих пор во всех случаях мы предполагали, что внешнее световое поле, действующее на атом, является монохроматич-ным. Это утверждение означает, что, во-первых, ширина спектра Излучения Дсо = 0, а во-вторых, изменение напряженности поля во времени определяется соотношением [c.46]

Изучая монохроматические волновые поля, мы установили, что полезно рассматривать каждую вещественную волновую функцию как вещественную часть соответствующей комплексной волновой функции. В настоящей главе мы займемся полихроматическими (т. е. немонохроматическими) полями. Здесь также полезно использовать комплексное представление, которое можио считать естественным обобщением представления, применявшегося для монохроматических нолей. [c.454]

В то же время именно эта задача актуальна с точки зрения практических приложений в атмосферной оптике в первую очередь в задачах самовоздействия лазерных пучков в резонансно-поглощающей атмосфере на протяженных трассах. Анализ теоретических работ, выполненный в [19], показывает, что общим критерием нетривиальных изменений в спектре поглощения, обусловленных воздействием сильных немонохроматических полей, является достаточно малая ширина их спектра в сравнении со средней энергией резонансного взаимодействия молекулы и поля в единицах частоты [c.108]

Величина а называется электрической проводимостью, а е — диэлектрической проницаемостью металла. (Мы пользуемся обозначением е, сохраняя е для обозначения комплексной величины, вводимой ниже.) Обе величины е и о являются функциями частоты (I). Поэтому в уравнениях (71.2) и (71.3) поле Е должно предполагаться монохроматическим. Немонохроматические поля надо разлагать на монохроматические составляющие и применять принцип суперпозиции. [c.442]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Из (8) U (14) следует, что отношение вероятностей в двух полях, немонохроматическом и монохроматическом, при F = (.f> определяется соотношением [c.48]

Характеристическая функция. При немонохроматической (например, импульсной) накачке разделение поля на сигнальное и холостое теряет смысл, так что вместо (1), (2) имеет место общее линейное преобразование, перемешивающее положительно- и отрицательно-частотные амплитуды мод [c.206]

Мы ограничимся представлением о плоских волновых полях (монохроматических или немонохроматических). Предположим, что плоская волна распространяется в положительном направлении оси 2 выбранной нами пространственной системы координат (фиг. 9.1). Несколько оптических (поляризующих) приборов, соединенных последовательно (показанных на фиг. 9.1 в виде черного квадрата), воздействуют па приходящую плоскую волну, создавая затем выходящую плоскую волну. Прежде всего нам нужно найти такое представление плоской волны, которое было бы однозначно связано с ней. Тогда действие черного квадрата может быть охарактеризовано неким математическим оператором . Мы потребуем, чтобы оператор был линейным. Это согласуется с линейностью уравнений Максвелла, описывающих поле (и функцию взаимной когерентности Г1 ), распространяющееся в соответствии с принципом Гюйгенса. В современных методах исследования частичной поляризации, о которых мы собираемся говорить, рассматриваются в основном линейные задачи, а векторная природа света учитывается с помощью матриц. [c.197]

До сих пор интерференция исследовалась только в идеальном случае монохроматического света. Интерференцию в немонохроматическом свете можно исследовать, разлагая свет по теореме Фурье на монохроматические составляющие. Если волновое поле в точке наблюдения описывается периодической функцией Е = Е t) с основным периодом т и основной частотой О = 2л/ г, то его можно [c.212]

Формулы Френеля мы вывели в предположении, что свет монохроматический. Однако в случае обыкновенного отражения в эти формулы не входит длина волны, а отражение не сопровождается изменением фазы. Поэтому в случае недиспергирующих сред и обыкновенного отражения формулы Френеля справедливы и для немонохроматических волн. Надо только под Ши т. д, понимать соответствующие компоненты напряженностей электрического поля падающей, отраженной и прошедшей волн на границе раздела. Это непосредственно следует из теоремы Фурье и принципа суперпозиции. [c.412]

Затухание делает колебания немонохроматическими. Это приводит к уширению спектральных линий. Ширина спектральной линии, обусловленная затуханием вследствие излучения, называется естественной шириной спектральной линии. Для ее вычисления поле излучения Е = ехр —yf) sin надо разложить [c.546]

Здесь рассматриваются индуцированные процессы, которые могут протекать при взаимодействии электронов с. полем электромагнитного излучения. В отличие от ранее разобранных задач в данном случае статические электромагнитные поля на электроны не действуют и их движение полностью определяется взаимодействием с полем излучения. Конкретно мы будем изучать процессы индуцированного рассеяния фотонов на свободных электронах. Мы покажем, что при взаимодействии электронов с немонохроматическим излучением при определенных условиях возникает эффект отрицательного поглощения внешнего излучения, в результате которого становится возможным усиление пучка [c.200]

В немонохроматическом поле такое выражение для поглощаемой мощности справедливо для каждой из его монохроматических составляющих, не скоррелированных между собой. Мощность, поглощаемая осциллятором в спектральном интервале от со до ш-Ьс1сй, получится из (9.10), если заменить и на Тогда [c.427]

Однофотонное возбуждение (фотовозбуждение). Многофотонное возбуждение. Многофотонное возбуждение в немонохроматическом поле. Роль промежуточного резонанса. Практическая реализация многофотонного возбуждения. Многофотонпая резонансная спектроскопия. [c.41]

Обратимся теперь к иерезопансным нелинейным явлениям в немонохроматическом поле и конкретно к задаче измерения [c.47]

Можно показать, что для достаточно многомодового излучения, когда лазер зквивалентен тепловому источнику ( У = >), т. е. когда для величины р(Р) справедливо выражение (13), статистический фактор = К. Таким образом, при Р = <Р> вероятность в немонохроматическом поле в раз больше вероятности в монохроматическом поле. Величина К1 достаточно велика например, при К = 5 К = 120. [c.48]

Немонохроматические поля. В рассмотренных выше экспериментах использовалось высокомопохроматическое поле лазерного излучения, так что приведенная ширина спектра лазерного излучения была мала по сравнению с полевой шириной резонанса. Представляет интерес рассмотреть и противоположную ситуацию, когда определяющей является ширина спектра излучения. В качестве типичного примера приведем эксперимент 6.22]. В этой работе был измерен выход ионов при 4-фотонной ионизации атома водорода в условиях 3-фотонного резонанса с состоянием 2р. Доминирующей шириной является ширина спектра лазерного излучения. При этом выражение для вероятности ионизации имеет вид, отличный от приведенных выше. Получим его. [c.150]

Для описания излучения стационарнь х немонохроматических протяженных источников используются корреляционные функции, характеризующие корреляцию между световыми колебаниями в двух любых пространственно-временных точках поля. Для описания поля протяженного полихроматического источника вводится функция взаимной когерентности [c.41]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

В ней последовательно рассматриваются методы получения голограмм, восстанавливаюоих изображения, а не волновые фронты, как обычные голограммы. Эти методы базируются на гологра мческой регистрации интерференционного поля в плоскости изображения объекта и состоят в прсжедении восстановления немонохроматическим излучением, использовании протяженного опорного источника, регистрации в многомодовом лазерном излучении с диффузным рассеянием опорной волны. [c.2]

Подчеркнем, что мы рассматриваем лигпь монохроматические волны. Это волны, амплитуда которых и в каждой точке пространства неизменна. Следовательно, формула (2.1) или (2.4) не описывает процесс расиростраиепия ноля от отверстия до точки Р, а устанавливает лигпь связь в один и тот же момент времени между пространственным распределением ноля в плоскости отверстия экрана и значением данной компоненты поля в точке наблюдения Р,. Часто, обсуждая те или иные задачи дифракции, говорят о распространении волны, о дифракции ее на апертуре и проч., подразумевая, что имеется некоторый немонохроматический пучок, который распространяясь по пространству, встречает препятствия, например, экран с отверстием, и, проходя через это препятствие, искажается. Причем искажения описываются формулой (2.1) или (2.4). Такая терминология в случае параксиальных, квазимонохроматических пучков (амплитуда медленно меняется по сравнению с членом ехр(—га )), оказывается вполне оправданной. Это следует из рассмотрения дифракционного интеграла для нестационарных пучков [31, 32], который в данном случае сводится к виду (2.4). Более подробно с этим вопросом можно ознакомиться в книге [31]. Здесь же лишь отметим законность терминологии, по которой мы будем в дальпейгпем, используя интеграл (2.4), говорить о распространении соответствуюгцих параксиальных нучков. Таким образом, формула (2.4) описывает изменение пространственного распределения комплексной амплитуды поля и при распространении волны от экрана до плоскости наблюдения. [c.120]

В дальнейшем в этой лекции, говоря о немонохроматическом излучении, мы будем иметь в виду импульсный многочастотный режим генерации лазера (лекция 1). В каждом нмпульсе излучения такого лазера возбуждается много мод с различными частотами й) фазы (р мод случайны, но неизменны в течение длительности импульса, а амплитуды Л 1 ) () всех мод одинаково изменяются во времени в соответствии с формой огибающей импульса i )(i). Соответственно папряженность поля излучения описывается соотношением [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...