Соотношение между теплоемкостями ср

Интересным является тот факт, что в учебнике Брандта были приведены первые попытки исследования адиабатного процесса при переменной теплоемкости, но при выводе уравнений адиабаты не были использованы дифференциальные соотношения между теплоемкостями Ср и Су действительных газов, а, кроме того, более точные уравнения состояния. [c.196]

Теплоемкость является одной из основных тепловых характеристик тел. Для определения соотношения между теплоемкостями Ср и с можно использовать уравнение (5.15), [c.69]

Пример 6. Соотношение между Ср и С . Соотношение между теплоемкостью при постоянном давлении и теплоемкостью при постоянном объеме можно легко получить, используя уравнения (5-24) и (5-26) для изменения энтропии [c.156]

Соотношение (2, 17) устанавливает связь между теплоемкостями Ср и Су и частными производными [c.48]

Подобно тому, как частная производная (dU/dT)y имеет физический смысл теплоемкости при постоянном объеме Су, другие частные производные, которые называются тепловыми коэффициентами, также можно связать с экспериментально измеряемыми величинами. Например, при постоянных У и Г производная rr,v = ди/д )у г имеет физический смысл количества теплоты, выделяемой при = 1. Если производная гт,у отрицательна, то реакция экзотермическая если гту положительна, то реакция эндотермическая. По аналогии с тем, как мы вывели соотношение (2.3.6) между теплоемкостями Ср и Су, можно вывести несколько интересных соотношений между тепловыми коэффициентами, что следует из первого начала термодинамики [16]. [c.70]

Следовательно, изменение теплоемкости углекислого газа при 100 °С между О и 184 аяш (р р = 2.52) составляет 6,63 кал/(л40 ь-°К) Повторяя вычисления для нескольких значений о, можно установить соотношение между Ср—С р и р р. Такое соотношение, основанное на уравнении Ван-дер-Ваальса, представлено на рис. 33 для сравнения с величинами, определенными по экспериментальным данным и обобщенного выражения фактора сжимаемости. По данным рис. 33, величина Ср— Ср при 1000 атм р р = = 13,7) равна 0,72 кал/ моль "К). [c.182]

Из соотношения (2.30) непосредственно следует закон Майера, устанавливающий равенство между разностью теплоемкостей Ср и Со и удельной газовой постоянной R, [c.37]

Это соотношение связывает между собой величины теплоемкостей, Се,р и Ср,р диэлектрика. Нетрудно видеть, что это соотношение аналогично уравнению (3-59) для теплоемкостей Ср и обычных систем и соотношению (3-60) для теплоемкостей оц, р и С/, р магнетиков. [c.92]

Исходными для расчета таблиц послужили два уравнения, выражающих зависимость теплоемкости ср от давления и температуры. Для вычисления других входящих в таблицы величин (теплосодержания /, энтропии s и удельного объема -о) необходимо воспользоваться известными термодинамическими соотношениями, связывающими между собой калорические и параметрические величины. [c.8]

Результаты вычислений теплового расширения меди и вольфрама в ангармоническом приближении и сопоставление их с опытом приводятся на рис. 1, то же для Ср, которое обозначено через с , — на рис. 2. Значения компоненты ср — су) теплоемкости в гармоническом (Ср —Су)(г) и ангармоническом [ср — Су)(А) приближениях для рассматриваемых элементов приведены на рис. 3, там же дается их сопоставление. Численное соотношение между Су и с , [c.163]

Первое начало термодинамики приводит ко многим простым и полезным заключениям, в частности к соотношению между молярными теплоемкостями Ср (при постоянном давлении) и Су (при постоянном объеме) (рис. 2.5 и табл. 2.1). Рассмотрим однокомпонентную систему с заданным числом молей N — Используя соотношения (2.2.3) и (2.2.6), изменение энергии (Ш можно представить в виде (энергия II — функция объема и температуры) [c.57]

Газ Аг имеет теплоемкость Су = ЗЛ/2 = 12,47 Дж/(К моль). Вычислите скорость звука в аргоне при Т = 298 К, используя соотношение между Ср и Су для идеального газа. Проделайте то же для N2, для которого Су = 20,74 Дж/(К моль). [c.76]

В качестве еще одного примера применения соотношений Максвелла выведем общее соотношение между Ср и Су, выразив теплоемкости через а, кт, молярный объем Ут иТ, — все эти переменные можно измерить экспериментально. Начнем с выведенного в гл. 2 соотношения (2.3.5) [c.146]

Ранее были введены две молярные теплоемкости Су — при постоянном объеме и Ср —при постоянном давлении. В гл. 2 показано, что первое начало термодинамики приводит к следующему соотношению между молярными теплоемкостями идеального газа [c.158]

Вопрос о том, какую удельную теплоемкость следует подставить в это соотношение (Ср или Су), зачастую решается произвольно. Пока нет достаточно веских аргументов за или против применения какой-либо одной из этих величин. Реальное значение удельной теплоемкости может быть заключено между этими двумя значениями, и поэтому авторы некоторых методов расчета определяют потери тепла по отдельности при использовании как Ср, так и Су, а затем берут среднее из двух расчетных значений. Какое бы соотношение ни применялось, необходимо определить коэффициент теплоотдачи. Это можно сделать с помощью стандартных соотношений, но предпочтительнее воспользоваться экспериментальными данными для регенераторов, представленными в работе [23]. В соотношение (3.60) входят температуры горячей Т м) и холодной Тем [c.326]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, Ус Z — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер /i, /г,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) At — разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = [x/p — кинематический коэффициент вязкости Л — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффициент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

Результаты определения средней теплоемкости методом смешения обычно представляют в виде таблиц. Непосредственно из калориметрических опытов вычисляют значения Ср, которые относятся к разностям 1—1п, измеренным в опыте, или же изменения энтальпии в том же интервале температур Я —Эти величины связаны между собой простым соотношением (см. гл. 12, ур-ние (47)) [c.345]

Перейдем к рассмотрению второго метода построения теории дифференциальных уравнений термодинамики. Остановимся на изложении этого метода, данном в учебнике Шюле , который наиболее полно отображает особенности рассматриваемого метода. Из учебника Шюле этот метод построения теории д. у. т. перешел во многие учебники. В учебнике Шюле теория дифференциальных уравнений дается в четырех разделах 1) общие дифференциальные соотношения при независимых переменных и и Г 2) при независимых переменных р и Г 3) при независимых переменных р и 7" 4) общие соотношения между теплоемкостями Ср и с . Кроме того, ряд дифференциальных [c.432]

Совокупность теоретического цикла и указанных процессов образует реальный цикл компрессора, который отличается от теоретического еще и тем, что теплоемкости газа в реальном цикле иеременны, а в теоретическом цикле постоянны. В нашем рассмотрении будем считать, что газ, наполняющий объем компрессора, подчиняется закону Клапейрона-Менделеева и соотношению между теплоемкостями Ср—с =AR. [c.6]

Для определения соотношения между теплоемкостями и Ср можно использовать выражение (73), при условии р = onst в виде [c.73]

Измерения теплоемкости жидких фреонов ср проведены с помощью метода охлаждения —нагревания [2], ранее широко использовавшегося для исследования твердых тел [6]. Калориметр имел форму сферического слоя с внешним диаметром 60 мм и внутренним — 50 мм. Оболочка калориметра толщиной 0,3 мм изготовлена из стали 1Х18Н9Т. Выбранные размеры обеспечивали удовлетворительное соотношение между теплоемкостями калориметра и заполняющей его жидкости, а также малый перепад температуры в слое исследуемой жидкости. Калориметр свободно висел внутри сферического медного блока на стальном капилляре диаметром 1 мм. В опытах снимались 3 кривые нагрева (пустого калориметра, калориметра, заполненного водой и исследуемым веществом) при постоянной разности температур между калориметром и медным блоком. [c.127]

Формулы (7-38) являются наиболее общими и справедливы не только для реальных, но и для идеальных газов. В последнем случае для расчета н—h либо пользуются таблицами термодинамических свойств газов в идеальном состоянии, либо делают приближенный расчет, считая теплоемкость постоянной и рассчитывая разность энтальпий по уравнению ii—h— p(Ti—Tj) при этом Га определяется по известным соотношениям между параметрами в изоэнтропическом процессе с идеальным газом при p = onst. Кстати, следует отметить, что формулы (7-32) и (7-33) легко получаются при замене Ср через kRI(A—1) согласно уравнению Майера. Прим. ред.) [c.276]

Из связи между производными различных термодинамич. величин и Т. н. т. следует, что при Г —> О обращаются в нуль коэфф. теплового расширения dVjdT)j. = О и термич. коэфф, давления (др/д7 )у= 0. Аналогичные соотношения имеют место и в химич. термодинамике, где они указывают на обращение в нуль нек-рых величин, определяющих, напр., изменения различных тепловых коэффициентов с темп-рой. Далее, разность Ср — Су обращается в нуль быстрее, чем сами теплоемкости (Ср — Су)/Су = О при Т = 0. Т, н. т., однако, ничего не говорит о том, с какой скоростью обращаются в нуль С и Су нри стремлении темп-ры к нулю. Статистич. рассмотрение нока- [c.200]

Для изменения температуры одного и того же количества газа на Г требуется различное количество теплоты в зависимости от того, будет ли находиться газ при постоянном давлении или постоянном объеме. Изобарная теплоемкость всегда больше изохорной, так как для нагрева 1 кг газа на 1° при р = onst часть энергии расходуется на совершение работы, обусловленной расширением газа. Количественное соотношение между Ср и устанавливают с помощью. уравнения Р. Майера, вывод которого дан в 3.1 [c.19]

Учет межмолекулярных сил приводит к таким соотношениям для полной внутренней энергии II, между молярными теплоемкостями Ср пСу, уравнению для адиабатическоих процессов и другим термодинамическим соотношениям, которые уже весьма отличаются от соотношений для идеального газа. В этом разделе мы покажем, что термодинамические величины для реального газа могут быть выведены из уравнения состояния, учитываюш,его размеры молекул и межмолекулярные силы. [c.161]

ПЕКЛЕ ЧИСЛО — безразмерное число, являющееся подобия критерием для процессов конвективного теплообмена. Названо по имени Ж. К. Пекле (J. С. Pe -let). П.ч. Ре = Ца = ppv/(V )> — характерный линейный размер поверхности теплообмена, v — скорость потока жидкости относительно поверхности теплообмена, а — коэф. темнературопроводности, Ср — теплоемкость при пост, давлении, р — плотность и коэф. теплопроводности жидкости или газа. Число Ре характеризует отношение между конвективным и молекулярным процессами переноса теплоты в потоке жидкости пли газа. При малых значениях Ре преобладает молекулярная теплопроводность, при больших — конвективный перенос теплоты. П. ч. связано с Рейнольдса числом fie и Прандтля числом Рг соотношением Ре = = fiePr. [c.552]

Теплоемкости Су и Ср связаны между собой простым xepMOAHnaMHqev ским соотношением [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...