Сферические слои воздуха

Образование вихрей и прохождение их то по одну, то по другую сторону от клиновидного выступа вызывает колебания давления в ближайших слоях воздуха. Если распилить блок-флейту сразу же позади выступа, издаваемый ею звук окажется весьма немузыкальной смесью из шипения и свиста, и его высота будет зависеть от силы, с которой музыкант дует в мундштук. В этом случае колебания давления далеко не такие простые, как при пульсациях баллона, но принцип возникновения звука тот же. Расширяясь и сжимаясь, баллон сжимает и разрежает окружающий сферический слой воздуха это вызывает колебания давления, передаваемые во всех направлениях от одного слоя к другому со скоростью звука. Различие между баллоном и отпиленным мундштуком блок-флейты состоит в том, что последний производит сжатия и разрежения не путем колебания поверхности, а в результате колебаний самого воздуха и что возникающие при этом волны не имеют правильной сферической формы. [c.39]

Если разность между г и г весьма мала сравнительно с самими величинами, то задача тождественна с задачей о колебаниях сферического слоя воздуха, и ее лучше всего решать независимо. В уравнении (1) 323, в случае если не зависит от г, как это очевидно должно быть приближенно при наших предположениях, мы имеем [c.262]

СФЕРИЧЕСКИЕ СЛОИ ВОЗДУХА. ДВИЖЕНИЕ В ДВУХ ИЗМЕРЕНИЯХ [c.278]

СФЕРИЧЕСКИЕ СЛОИ ВОЗДУХА [c.280]

Выражение для 1 через N удобно применить к исследованию свободных симметричных колебаний сферического слоя воздуха, ограниченного малым кругом, кривой радиус которого меньше квадранта. Условие, которому нужно удовлетворить, есть просто = т. е. уравнение, связывающее возможные значения или с заданным граничным значением V. [c.284]

СФЕРИЧЕСКИЕ слои ВОЗДУХА [гл. win [c.292]

СФЕРИЧЕСКИЕ слои ВОЗДУХА [c.296]

Струхаля наблюдения над эоловыми звуками 399 Суммарный тон 441 Сферические слои воздуха 278, 282 [c.475]

Земную атмосферу удобно подразделять на два сферических слоя (рис. 12.5). От поверхности Земли до высоты примерно 12 км простирается тропосфера здесь развиваются наиболее важные метеорологические процессы и происходит перемешивание основной массы атмосферного воздуха. Выше уровня 12 км расположена стратосфера в этом слое [c.287]

Секция теплообменника представляет собой трубки, имеющие с воздушной стороны сферическое оребрение. Трубки установлены так, что соприкасающиеся между собой шариковые поверхности расположены в шахматном порядке. В этом случае внутри трубок может перемещаться масло или вода, а между сферическими поверхностями — воздух. Для охлаждения масла примерно на 10° С можно использовать сравнительно короткие трубки длиной 125—150 мм при двухходовой конструкции теплообменника. Глубина слоя по направлению движения газа — воздуха может приниматься из 10—16 рядов трубок. Внутренний диаметр трубок 3—4 мм, наружный диаметр сферического оребрения 10—12 мм. В воздухоохладителях скорость фильтрации воздуха через слой воздухоохладителя можно принять 3— 6 м/сек, скорость масла — 0,25 м/сек и скорость воды — [c.41]

При тепловом взаимодействии воздуха с каплей жидкости поведение обеих сред существенно различно. Воздушная среда находится в непрерывном движении. Этим обусловлен конвективный тепло- и влагообмен, который имеет место в воздушной среде. При практически мыслимых размерах капли в последней происходит постепенный нагрев от слоя к слою так, как это имеет место в твердом теле. Прямых подтверждений этому положению, насколько нам известно, не имеется. Однако если рассматривать каплю в свете теории Д. И. Бояринцева [1] и применить ее к сферической капле против сферического слоя, для которого указанная теория создана, то можно убедиться, что при обычных размерах сферической капли (й до 3,0 мм) и обычных разностях температур внутри сферы не возникают конвективные токи, переносящие тепло. [c.292]

Прием 1. Это применение слоя воздуха или среды с показателем преломления. о > 1. На рис. V.61 дана для осевой точки Р кривая сферической аберрации, полученная от плоскопараллельной воздушной пластинки, разделяющей две среды с показателем [c.203]

Рис, 4.5.6. Эволюция плоских (v = 1) и сферических (v = 3) взрывных волн, при / = О охватывающих область О < х эпюры давления в разные моменты времени t (мс) топкие линии — затухание максимального давления в зависимости от расстояния. Буквенные указатели соответствуют а] — схеме, когда слой газовзвеси при t = О находится пород волной 0,5 < X С 0,7 м, t>2j = 0) (Ь)—слой газовзвеси за волной (0,25 < i < [c.359]

Конструкции газостатических опор. Применяемые газостатические опоры конструктивно отличаются по геометрической конфигурации рабочих поверхностей (плоские, цилиндрические, конические и сферические) и по типу ограничителей расхода воздуха, автоматически регулирующих давление в смазочном газовом слое в зависимости от изменения зазора. Наиболее распространены газостатические опоры с цилиндрическими и плоскими рабочими поверхностями в комбинации двустороннего подпятника (плоские рабочие поверхности) с двумя радиальными подшипниками (цилиндрические рабочие поверхности). На рис. 9.42 представлена типовая конструкция газостатических (воздушных) опор скоростного электропривода. Вал 1 установлен во втулках б и 7 радиальных подшипников, к которым через штуцер 8 и сопла подводится [c.563]

Причины пульсаций отрывного течения еш,е не совсем понятны, однако для объяснения этого явления рассматривается баланс массы. На фиг. 48, в показана мгновенная картина пульсирующего течения. Свободный вязкий слой отсасывает воздух из области отрыва. Таким образом, если отношение давлений при переходе через косой скачок уплотнения таково, что масса воздуха, возвращаемая назад в месте присоединения, компенсируется массой воздуха, отсасываемой из области отрыва вязким слоем, течение будет установившимся. Возникновение пульсаций зависит от формы затупленного тела. При отрыве потока около тела с плоским срезом носовой части пульсации наблюдались, но при сферической форме носовой части они отсутствовали. [c.60]

Применяют лампы мощностью 200 и 300 вт, снабжая их для концентрации светового потока на окрашенной поверхности отражателями— рефлекторами. Отражатели могут быть индивидуальными для каждой лампы (сферической, параболической или эллиптической формы) или групповыми для секции ламп (корытообразной формы). Наиболее сильный блеск отражательной поверхности сохраняется при изготовлении отражателей из алюминия, подвергнутого электролитическому полированию. Слой серебра, имеющий первоначально более высокую отражательную способность, довольно быстро теряет ее и тускнеет на воздухе. Помимо обычных ламп, для сушки инфракрасными лучами пользуются опециальным и лампами мощностью 250 и 500 вт, колба которых посеребрена изнутри. Такие лампы не требуют применения отражателей. Лампы мощностью 500 вт имеют расширенную форму колбы для них требуются специальные вентилируемые патроны. [c.392]

С обеих сторон турбинных дисков также имеются лабиринтовые уплотнения, к гребешкам которых подведен из компрессора сжатый воздух. Из уплотнений воздух частично поступает в рабочие полости турбины, охлаждая диски турбин и вал ротора, а частично в дренажные полости, откуда отсасывается через отверстия в валу ротора во всасывающую полость компрессора. Разрезные пружинные кольца изолируют масляные полости обоих подшипников от дренажных полостей. Кольца изготовляют из чугуна или стали. Для повышения износостойкости торцы колец покрыты тонким слоем хрома (0,03—0,06 мм). Кольцевые канавки в валу ротора термообработаны до твердости HR 32—35. Торцовый зазор в канавке составляет 0,15—0,25 мм. Лабиринтовые уплотнения образованы пластинами из тонколистовой нержавеющей стали, закатанными в профильные проточки вала ротора. Надежная работа агрегата обеспечивается трехсторонним подводом смазки к рабочим поверхностям опорного подшипника, созданием направленной циркуляции масла от периферии к центру и применением самоустанавливающегося упорного подшипника со сферической внешней поверхностью. Прн этом износ подшипников за 1000 ч работы не превышает 0,015 мм. [c.28]

С течением времени амплитуда ударной волны становится все меньше и меньше, давление на фронте асимптотически приближается к начальному давлению газа — атмосферному. Соответственно уменьшаются сжатие газа во фронте волны и скорость ее распространения, которая асимптотически приближается к скорости звука Со- Закон распространения i 2/5 постепенно переходит в закон Н — Со . Когда давление в центральной области взрывной волны становится близким к атмосферному, расширение газа в этой области прекращается и газ останавливается. Область движения газа выносится вперед, ближе к фронту ударной волны, которая постепенно превращается в сферическую волну типа акустической. За областью сжатия в такой волне следует область разрежения, после чего воздух приходит к своему конечному состоянию. Конечное состояние слоев, далеких от центра, по которым ударная волна прошла, будучи слабой, мало отличается от начального. Распределения давления, скорости и плотности по радиусу в какой-то поздний момент t [c.89]

Поверхностное натяжение. У молекул, находящихся внутри объема покоящейся жидкости, силы притяжения взаимно уравновешиваются, а у молекул, расположенных на границе жидкости и газа (воздуха), т.е. в поверхностном слое, система молекулярных сил оказывается неуравновешенной из-за отсутствия притяжения со стороны молекул воздуха. Поэтому появляется сила, направленная внутрь объема жидкости, называемая силой молекулярного давления. Таким образом, молекулы поверхностного слоя находятся в особом напряженном состоянии, характеризуемом силами поверхностного натяжения, которые стягивают поверхность, стремятся ее сократить. Вследствие сил поверхностного натяжения объем жидкости, на который не действуют никакие силы кроме молекулярных, принимает сферическую форму. [c.10]

Обсуждение результатов. Осредненные эффекты в сьшучей среде (возбуждение динамического рельефа и возбуждение движения) проявляются тогда, когда верхний слой сьшучей среды переходит в ожиженное состояние, т.е. граница образования рельефа совпадает с началом (границей) ожижения сыпучей среды. Тот факт, что ожижение происходит при некотором постоянном значении безразмерного ускорения (в рассмотренном случае критическое значение Г = 0.5) качественно согласуется с результатами исследования сухих сьшучих сред при горизонтальных вибрациях [16, 17]. В [16] для стеклянных сферических частиц относительно большого размера d = 0.6 мм) в воздухе получено критическое значение Г = 0.4-0.5. [c.129]

Звук, бегущий по трубе, — это частный случай, но все изложенные здесь положения носят общий характер. Разумеется, на открытом воздухе звук не передаётся вдоль одной прямой. Вообразим вместо трубы и поршня открытое пространство и маленький круглый баллон, соединенный с насосом, как зто показано на рис. 3. Если воздух попеременно накачивать 15 баллон и откачивать из него, баллон будет расширяться и сжиматься. При расширении действие баллона на окружающие молекулы воздуха сходно с действием движущегося вперед поршня на молекулы воздуха в трубе. Пружины , отделяющие молекулы от баллона, сожмутся, и молекулы отойдут дальше двигаясь, они сожмут пружины , действующие между ними и молекулами следующего сферического слоя, и т. д. При сжатии баллона зтот процесс повторяется в обратном порядке. Единственное принципиальное" различие между рассмотренными случаями возникновения звуковых волн состоит в том, что в трубе сжи-ма19тся или растягиваются последовательно расположенные плоские слои молекул (так как волны сжатия, бегущие вдоль т убы, — это плоские волны), тогда как вокруг баллона колеблющиеся молекулы воздуха образуют сферические слои. Это, однако, очень суще- [c.28]

Слои воздуха, нагреваемые ударной волной до температур Тх ниже 2000 °К, уже не светятся, так как в этих слоях не образуется окиси азота, из которой затем получается двуокись (отсюда отрыв ударной волны от границы огненного шара). Это связано с исключительно резкой температурной зависимостью скорости реакции окисления азота (кинетика этой реакции была детально исследована экспериментально в лабораторных условиях и теоретически Я. Б. Зельдовичем, П. Я, Садовнико-вым и Д. А. Франк-Каменецким, 1947 см, п. 2.3). Обрааовавшийся ранее слой двуокиси, по мере увлечения вперед вместе с волной, становится оптически все более тонким (из-за сферического фактора) и все более прозрачным для высокотемпературного излучения нагретых слоев. Это и, ведет к разгоранию огненного шара. Яркостная температура огненного шара, однако, не поднимается выше примерно 10000° (так как слои с такой температурой чрезвычайно сильно поглощают свет и полностью непрозрачны для излучения более глубоких слоев с более высокой температурой). [c.236]

Р. астрономическая. При рассмотрении астрономических Р. достаточно принимать землю за шар и считать, что земная атмосфера состоит из бесконечно большого числа бесконечно тонких концентрических сферических слоев с обш им центром в центре земного шара. При этом принимается, что плотность воздуха, оставаясь постоянной Ef каждом отдельном слое, постепенно увеличивается по какому-нийудь закону от слоя к слою от нуля на границе атмосферы до некоторой величины Oq около поверхности земли. Луч света, идуш ии от какой-нибудь звезды, внутри земной атмосферы, переходя от одного слоя, более удаленного от поверхности земли и потому имеюш его меньшую плотность, в соседний, более близкий к поверхности земли и обладающий большею плотностью, будет преломляться. [c.363]

Льюис и др. [485] измеряли теплоотдачу в радиальном и продольном направлениях от концентрического стержневого вольфра-митового нагревателя наружным диаметром 12,7 мм (2гг) в псевдоожиженном слое внутренним диалхетром 75 мм (2 г ), образованном стеклянными сферическими частицами или продуктами крекинга нефти (сферические частицы размером от 0,149 до0,074аш), взвешенными в воздухе или других газах (фреон-12. Не, СОз, СзНз, Нг). Эффективная теплопроводность в продольном направлении К была вычислена по повышению телшературы АТ по высоте слоя Ь [c.422]

Авторы [Л. 190, 191] провели опыты с трехмерными (диаметром 172 мм), псевдоожиженными воздухом слоями сферических частиц (диаметром 2,65—2,9 мм) алюмосиликатного катализатора, содержавшими меченую радиоактивным изотопом частицу, движение которой регистрировалось в трех измерениях. Перфорированная решетка имела отверстия диаметром 2 мм и ф = 2,1%. Скорость фильтрации lUn.y варьировала от 0,84 до 1,8 м сек. Было установлено, что оба вертикальных направления движения частиц (вверх и вниз) существуют в любой точке слоя, имея, конечно, неодинаковую вероятность (частоту). Например, у стенок превалировало движение вниз. Частицы при движении участвовали в пульсационных радиальных перемещениях, которые были менее часты при движении вверх. Наблюдались известная задержка частиц у поверхности слоя, а также как бы иодвисание их около решетки, В действительности это могло быть и подвисание частиц над струей воздуха, выходящей из отверстия решетки, и, наоборот, наличие на решетке малоподвижных частиц между отверстиями, не пропускавших меченую частицу вниз до самой решетки. [c.27]

Е экспериментах с фракцией сферического алшосиликатного катализатора размером частиц 2,0 -2,5 мм псевдоояижение производилось воздухом, и высота статического слоя изменялась от 43 до 132 мм. [c.331]

Местный тепловой поток от поверхности сферы при дозвуковых скоростях в интервале чисел Рейнольдса 44 ООО < Ке <151 ООО был измерен Кэри [31] с помощью полой сферической модели из железа Армко диаметром 127 мм и толщиной стенки 1 мм. Для поддержания приблизительно постоянной температуры на поверхности сферы внутрь нее подавался нагретый пар, а воздух с температурой окружающей среды использовался как охладитель. Полученные величины ко.эффиииента теплоотдачи к приведены на фиг. 19. Коэффициент Л уменьшается до минимума в точке ф 105°, отсчитываемой от пе1>едней критической точки, и быстро возрастает на участке до точки ф 120°, очевидно, вследствие отрыва вверх по потоку, вызывающего сильно турбулентное течение. Критическое число Рейнольдса ненагретой сферы имеет порядок 1,5-1П -4-Ю и уменьшается с увеличением интенсивности турбулентности [32]. Отрывы ламинарного и турбулентного слоев имеют место при ф = 81—82° [32. 34] и ф 110° [32] соответственно, а охлаждение потоком воздуха нагретого цилиндра при больших числах Рейнольдса приводит к смещению точки отрыва вниз по потоку [24]. Поэтому отрыв ламинарного [c.107]

В работах С. С. Григоряна и Р. А. Чередниченко [24], Р. А. Чередниченко [70] рассмотрена осесимметричная задача о действии на упругий слой, покрывающий однородное полупространство, нормального давления. Последнее определяется из решения автомодельной задачи о сильном взрыве со сферической симметрией в воздухе. Используется конечноразностный метод второго порядка точности совместно с соотношениями на бихарактеристиках. По сравнению с однородным полупространством обнаружена значительная концентрация напряжений на границе раздела. [c.359]

В неравновесном течении газ в высокоэнтропийном слое путем быстрого расширения и охлаждения, как правило, замораживается относительно состава и состояния в окрестности носка на большие (в десятки и сотни радиусов носка) расстояния. При этом 1 и Е2 также зависят лишь от давления. Поэтому величина с /сзс будет практически постоянной для тел со сравнительно небольшим изменением давления (притупленные клин и конус), что подтверждается рис. 11.15 и 11.16, где для осесимметричных равновесных и неравновесных течений воздуха показано отношение с 1сх. В области действия закона бинарного подобия для сферических затуплений справедлива аппоокси- [c.279]

Смотреть страницы где упоминается термин Сферические слои воздуха : [c.440] [c.278] [c.282] [c.284] [c.288] [c.302] [c.291] [c.133] [c.484] [c.154] [c.342] [c.118] [c.313]

Теория звука Т.2 (1955) -- [ c.278 , c.282 ]

ПОИСК

Колебание воздуха в сферическом сосуде. Колебание сферического слоя

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...