СТО и некоторые ее следствия

Рассмотрим некоторые следствия выражений (6.15). [c.272]

Мы можем сформулировать некоторые следствия экспериментально доказанного утверждения о том, что евклидова геометрия применима к физическим явлениям. [c.32]

Мы рассказали только о небольшом числе опытов, подтверждающих специальную теорию относительности. Доказательства правильности этой теории, имеющиеся в настоящее время, следует считать весьма убедительными. Физики уверены в ее справедливости так же, как и в справедливости законов любой другой области физики. Наша ближайшая задача теперь состоит в том, чтобы точно сформулировать основные положения этой теории и усвоить некоторые следствия из нее. [c.339]

Рассмотрим некоторые следствия, вытекающие из принципа цикличности. Амплитуда волны за счет усиления в активной среде за один цикл изменяется в ехр[а(о))А] раз, что должно компенсироваться выходом излучения из резонатора вследствие частичной прозрачности зеркал, дифракцией и потерями любого другого происхождения. Следовательно, применительно к амплитуде поля принцип цикличности требует выполнения равенства [c.795]

Мы вернемся к этому вопросу позднее, а сейчас обсудим некоторые следствия релятивистской формулы [c.466]

Рассмотрим некоторые следствия, вытекающие из такой ги- [c.685]

Анализ формул Френеля приводит к некоторым следствиям, имеющим важное практическое значение. [c.17]

В заключение проанализируем некоторые следствия, связанные с учетом колебаний ионов под действием световой волны. Для простоты рассмотрим движение двух разноименно заряженных ионов, объединенных, например, в простейшую молекулу типа Na+ l . Валентность каждого иона в этом случае равна единице, а его заряд равен заряду электрона. Предположим, что поляризация Р вещества аддитивно складывается из поляризации Ре, вызванной смещением электронов, и поляризации Ра, связанной со смещением ионов в поле световой волны Р=Ре- -Ра. Обозначим массы ионов разных знаков, со- [c.94]

АКСИОМЫ СТАТИКИ И НЕКОТОРЫЕ СЛЕДСТВИЯ ИЗ НИХ [c.24]

Отметим теперь некоторые следствия, вытекающие из теоремы об изменении кинетического момента системы. [c.606]

Вытекающие из гипотезы о существовании st-кванта некоторые следствия представляются нам принципиальными [c.218]

Приведем некоторые следствия из этой теоремы [c.110]

На основании некоторых следствий из этих аксиом выведем необходимые и достаточные (общие) условия равновесия твердого тела. [c.55]

Если же из возможных движений отметить какое-либо одно перемещение ж его вставить в принцип Эйлера — Лагранжа, то полученное таким путем соотношение будет являться либо одним из дифференциальных уравнений движения, либо некоторым следствием из этих уравнений. [c.213]

Рассмотрим теперь некоторые следствия и приложения первого начала. [c.39]

Прежде чем приступить к решению конкретных физических задач, основываясь на уравнении термодинамики (3.59), рассмотрим некоторые следствия второго начала. [c.77]

НЕКОТОРЫЕ СЛЕДСТВИЯ ТРЕТЬЕГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.93]

Некоторые следствия третьего начала термодинамики [c.76]

Рассмотрим некоторые следствия из неравенства (7.64), переписав его в дифференциальной форме [c.160]

Перейдем к некоторым следствиям формулы (6.3.6). Пусть была произведена импульсная подача трассера, т. е. =a t), где а — некоторая константа. Практически реализовать импульсное возмущение можно, введя за очень малый промежуток времени некоторое количество М трассера. [c.282]

В этом параграфе будут рассмотрены некоторые следствия, вытекающие из определения симметричного тензора второго ранга в трехмерном и двумерном пространстве и оказывающиеся полезными при формулировке механических теорий. Для определенности мы будем везде говорить о тензоре напряжений, хотя те же самые результаты без всяких изменений переносятся на тензор деформации, тензор инерции и т. д. [c.221]

Постоянная / в уравнении (10.43) может быть определена на основе третьего закона термодинамики, однако вначале рассмотрим некоторые следствия из первых двух законов. Поскольку AG = AH—TAS, то lim (AG— [c.255]

Приведенные крайне идеализированные модели служат для иллюстрации некоторых следствий статистического распределения прочности в хрупких материалах. В качестве сравнения в табл. III [c.101]

Влияние сопротивления воздуха н. движение сн. ряд.. Если мы примем во внимание полученные таким образом свойства движения снаряда, то из уравнений движения (из уравнений (30 ), (29) и из теоремы живых сил) можно тотчас же вывести некоторые следствия, которые выявляют глубокие изменения в этом движении, вызываемые сопротивлением воздуха, по сравнению с движением, которое имело бы место в пустоте (т. I, гл. II, 6). [c.106]

В дальнейшем (п. 29) мы увидим, как, по крайней мере в случае голономных систем, общее уравнение (48) приводит к однозначному определению движения системы после удара, если известны движение до удара и система прямо приложенных импульсов / . Но сначала мы получим из уравнения (48) некоторые следствия общего характера, а для этой цели мы должны прежде всего уточнить, с формальной точки зрения, условия, определяющие виртуальные перемещения 8Р . [c.501]

Отметим некоторые следствия, вытекающие из формулы (4). [c.58]

МГНОВЕННАЯ ОСЬ ВРАЩЕНИЯ. Выведем некоторые следствия из формулы Эйлера. [c.199]

Рассмотрим теперь некоторые следствия из выведенных соотношений. При у- = Ои уГ = 0 первые два члена правой части (3) н (4) описывают электрокинетические явления [c.271]

Некоторые следствия определения h-r. 1. Для уяснения физического смысла /гг преобразуем (3-162) с привлечением определений h rs), qa и т. д. и величин, непосредственно измеряемых в опытах [c.112]

Данное уравнение называют уравнением движения вершины трещины по той простой причине, что оно является обыкновенным дифференциальным уравнением по времени для координаты вершины трещины a(t) и напоминает по виду уравнение движения материальной точки в элементарной динамике. Уравнение (3.1) допускает точное решение лишь в некоторых простейших случаях некоторые следствия из этого уравнения будут рассмотрены в следующем параграфе. В данном параграфе акцент сделан на проблеме динамической вязкости разрушения. Особое внимание уделяется, в частности, предсказанию зависимости динамической вязкости разрушения от скорости движения вершины трещины путем исследования напряженно-деформированного состояния на расстояниях, намного меньших тех характерных размеров, на которых преобладающую роль играют поля, определяемые коэффициентом интенсивности напряжений. Не говоря уже о том, что решение данного вопроса интересно само по себе, оно очень важно и для исследования задач об остановке трещины и выявления связи микроструктуры материала с сопротивлением динамическому росту трещины. [c.98]

Для экспериментальной проверки некоторых следствий из этих теорий были проведены испытания цилиндрических образцов из стали СтЗ и алюминиевого сплава Д16 на осевое растяжение и последующее сжатие, а также на кручение в прямом и обратном напра Влении. [c.31]

Некоторые следствия общего характера [c.374]

Рассмотрим вначале некоторые следствия общего характера, в первом из которых затрагивается фактор, являющийся главным для мембранного равновесия. Остальные следствия непосредственно вытекают из первого. Итак, для газовой смеси, подчиняющейся закону Гиббса— Дальтона, справедливы следующие следствия [c.374]

Энергетические соотношения. Остановимся на некоторых следствиях, вытекающих из энергетической концепции и общих для всех упруго-пластических сред. [c.278]

Если же из совокупности возможных перемещений отметить какое-либо одно нервмещение и его вставить в принцип Эйлера — Лагранжа, то полученное таким путем соотношение будет являться одним из дифференциальных уравнений движения либо некоторым следствием из этих уравнений. Приведем в развитие высказанной мысли ряд наиболее общих предложений. [c.144]

Проанализируем некоторые следствия из выражения для энергии упругодеформированного тела, переписав вначале Oij и Е,/ в новой системе обозначений [c.196]

В соответствии с уравнением (1.3.66) при б 1 = 0. Оба способа учета закона сохранения энергпн с помощью условия адиаба-тичностп ячейки и с помощью переменной средней температуры несущей фазы в ячейке — эквивалептпы. Ниже для сравнения будут обсуждаться некоторые следствия отличного от условия адиабатичности ячейки условия изотермичности на бесконечности , [c.112]

Подставляя в (11.10.4) и приравнивая коэффициенты при и свободных членах, мы получим три уравнения для нахождения глубины вдавливания при х = у = 0, т. е. константы С, а также для размеров площадки контакта а и Ь. Однако прежд(3 чем выписать эти уравнения и извлечь из них некоторые следствия мы переформулируем саму постановку задачи. [c.378]

Даже не зная конкретного вида сил, можно получить некоторые следствия из (1.103) и (1.104). Давайте начнем с рассмотрения системы, состоящей из двух частиц, где единственными силами, действующими на части1№1, будут силы и 21- Из (1.104) вытекает, что [c.11]

Конечно, это условие не всегда выполнимо. Для простых динамических систем, движущихся согласно периодическому закону, ни при их классическом, ни при квантовом рассмотрении функция Ляпунова существовать не может, ибо такие системы через некоторое время возвращаются в исходное состояние. Возможность существования оператора М определяется типом спектра оператора Лиувилля. В рамках классической эргодической теории этот вопрос недавно изучил Мисра [23]. Я постараюсь рассмотреть здесь некоторые следствия возможности существования оператора М уравнения (36), который можно рассматривать как энтропию систем, анализируемых на микроскопическом уровне. Поскольку М — величина положительная, то согласно общей теореме ее можно представить в виде произведения оператора, скажем, и сопряженного эрмитова оператора (Л" )" " (эта операция означает извлечение из положительного оператора квадратного корня) [c.148]

Если имеется рассеивание энергии и если только объемное расширение происходит не бесконечно медленно, а имеется некоторая конечная скорость расширения е , то это явление заключает в себе некоторый вид вязкости которую мы можем назвать объемной вязкостью. При этом не имеет значения, идет речь о жидкости или о твердом теле. Это находится в соответствии с первой аксиомой реологии, которая (другими словами) гласит, что при простом изменении объема или плотности любой материал ведет себя как твердое тело. Конечно, всегда можно принять, что для некоторого класса жидкостей t, равно нулю, и этот класс жидкостей следует назвать стоксовским, так как именно это предположение принял Стокс (1851 г.), когда выводил знаменитые дифференциальные уравнения течения вязкой жидкости Навье — Стокса, названные так в честь него и Навье (Navier, 1823 г.). До недавнего времени это предположение было общепринятым как удовлетворяюш ее реальным условиям, но Тисца (Tisza, 1942 г.) указал, что в реальных жидкостях должно быть довольно большим, а я указал на некоторые следствия обраш ения в нуль, которые не вполне согласуются с экспериментом и о которых более подробно будет сказано в главе XII. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...