Минимальная скорость псевдоожижения

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА МИНИМАЛЬНУЮ СКОРОСТЬ ПСЕВДООЖИЖЕНИЯ [c.33]

Было обнаружено, что при постепенном увеличении скорости фильтрации стабильное псевдоожижен ие с примерно одинаковым расходом газа через каждый колпачок возникает не при минимальной скорости псевдоожижения, а при некоторой большей (aui> M)n.y), но затем поддержание стабиль- [c.205]

МИНИМАЛЬНАЯ СКОРОСТЬ ПСЕВДООЖИЖЕНИЯ [c.55]

Предложено большое число зависимостей для расчета минимальной скорости псевдоожижения (предела устойчивости) Шп.у [Л. 32, 82, 213, 511, 521, 570, 735, 863, 874, 930, 988, 1032, 1116, 1040, 1137 и др.]. [c.57]

Представляет известный интерес оценить, как изменяются линейная и весовая скорости минимального псевдоожижения, а также число псевдоожижения (отношение скорости фильтрации к минимальной скорости псевдоожижения) при подобной неизотермичности. Рассмотрим только ламинарную область фильтрации (Re<10), для которой получаются простые соотношения. Воспользуемся приближенной формулой Е. Графа [c.64]

При увеличении скорости фильтрации псевдоожижен-ный слой расширяется. Можно представить себе такой идеальный псевдоожиженный слой, в котором при всех скоростях фильтрации от минимальной скорости псевдоожижения до скорости уноса частиц распределение материала в потоке неизменно равномерно. Отметим, что средняя истинная скорость обтекания витающих частиц при расширении слоя вовсе не должна оставаться посто-80 [c.80]

Применив приближенную формулу (1-17) Лева для минимальной скорости псевдоожижения, имеем [c.89]

Решение. Минимальная скорость псевдоожижения [c.105]

Попытаемся установить зависимость между расширением неоднородного псевдоожиженного слоя и такими основными факторами, как скорость фильтрации пУф, минимальная скорость псевдоожижения w ,y и скорость [c.109]

Рис, 2-18. Распределение средней (во времени) порозности от по оси псевдоожиженного слоя стеклянных шариков [Л. 1097] при разных скоростях фильтрации w минимальная скорость псевдоожижения и п.у=0,08 ж/сек rf=175-f-210 мк. [c.129]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Заслуживает также внимания предложенный в [Л. 649] графо-аналитический способ нахождения минимальных скоростей полного псевдоожижения любым газом, любой температуры для полидисперсного слоя частиц неправильной формы и неизвестного (не определявшегося) фракционного состава по данным единичного лабораторного опыта. В опыте определяется порозность при пределе устойчивости в удобных условиях псевдоожижения материала воздухом комнатной температуры. При расчетах должны быть известны плот -ность частиц, а также плотность и коэффициент кинематической вязкости газа в рабочих условиях. [c.16]

Минимальная скорость поддержания стабильной работы псевдоожиженного слоя оказалась довольно хорошо воспроизводимой. В крупных установках с сечением слоя до 6 м ее можно определить [Л. 639] по следующей [c.205]

Gn.y—минимальная весовая скорость псевдоожижения, кг-м сек h — высота над газораспределительной решеткой, ж [c.9]

Рекомендуется гальванопластическое изготовление электронного оборудования в псевдоожиженном слое. В электролит, содержащий 250 г/л сульфата меди и 100 г/л серной кислоты, вводят стеклянные шарики или песок с диаметром частиц 0,5 мм при минимальной скорости протока 0,1 см/с. Предельная плотность тока возрастает от 16 А/дм в неподвижном электролите до 80 А/дм в псевдоожиженном слое. [c.577]

В расчетах конструировании высокотемпературных установок с псевдоожиженными слоями необходимо учитывать особенности их гидродинамики, связанные с температурным уровнем. Хотя, согласно [19], скорость начала псевдоожижения высокотемпературного слоя можно подсчитать по тем же формулам, что и для низкотемпературного, но анализ влияния температуры на величину Uq, а также на массовую скорость минимального псевдоожижения, безусловно, представляет интерес. [c.39]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Различные авторы, упрощая исходное уравнение и в основном вводя эмпирические коэффициенты, предлагают все новые и новые корреляции. Однако самой популярной для определения скорости минимального псевдоожижения следует признать формулу Re Аг [c.129]

Если в слоях крупных частиц для приведения их в состояние минимального псевдоожижения с ростом температуры слоя необходимо увеличить линейные скорости фильтрации газа в аппарате, то в слоях мелких частиц происходит совершенно противоположное явление повышение температуры слоя влечет за собой уменьшение скорости начала псевдоожижения. Видите, насколько важно правильно классифицировать кипящие слои. [c.151]

Необходимо отметить, что приведенные выше формулы для определения щ, полученные путем описания перехода плотного слоя в неподвижный (по прямой прямого хода), имеют общий недостаток зависимость расчетной минимальной скорости псевдоожижения от начальной порозности слоя [18, 19]. Дело в том, что гщ плохо воспроизводимо даже для одного и того же слоя. В то же время известно, что u[c.38]

В табл. 3.2 приведены значения минимальных скоростей псевдоожижения и соответствующих модифицированных чисел Рейнольдса (Немод= ). Как видно из [c.70]

При больших форсировках дутья псевдоожижение без развитых пузырей достигается в прирешеточных зонах и в тонких псевдоожиженных слоях в них скорости газа между частицами могут значительно превышать минимальную скорость псевдоожижения (вернее, [c.18]

Если слой зернистого материала в первый раз подвергается 1Псевдоожижению, то он значительно расширяется еще до достин ения минимальной скорости псевдоожижения (предела устойчивости). Он расширяется от первоначальной порозности беспорядочно упакованного плотного слоя (порядка 0,39 для шаров одинакового размера) до максимально возможной (порядка 0,5 для тех же шаров), за пределами которой частицы уже перестают непрерывно касаться друг друга и приобретают известную подвижность — слой псевдоожи-жается. При уменьшении скорости фильтрации и переходе слоя снова в неподвижное состояние линия обратного процесса не Повторяет линии пер- г, , . г т, [c.55]

Для расчета минимальной скорости псевдоожижения при пределе устойчивости, лежащ,ем в турбулентной [c.60]

Средней сложности выражение для вычисления минимальной скорости псевдоожижения предлагают Беранек и Сокол [Л. 874 и 959] [c.61]

В дальнейшем [Л. 1102] Беранек предложил видоизмененные выражепия для расчета минимальной скорости псевдоожижения монофракционного слоя частиц любой формы [c.62]

Переход неподвижного слоя в псевдоожиженное состояние может быть осложнен плохим начальным газораспределением. Так, например, если мы имеем простой цилиндрический слой, но газ подводится через небольшое число крупных отверстий решетки с малым живым сечением, то, очевидно, вблизи отверстий поле скоростей не успевает выравняться и скорость над отверстием много больше средней то всему сечению слоя. Следовательно, аналогично случаю конических аппаратов минимальная скорость псевдоожижения в верхней части слоя может быть достигнута при потерях давления в нижней части, больших, чем АР=(ум—Y )(l—т)Н. Псевдоожижение в силу неравномерности газораспределения произойдет лишь в узком конусе. Сразу же после этого, еще при повышенном давлении, частицы из центральной зоны конуса будут вьйрошены вверх на поверхность слоя, образуя там бугор, и тогда давление резко упадет, так как газ будет свободно проходить по образовавшемуся каналу . В отличиие от конических аппаратов бугор выброшенного материала не будет быстро оседать, образуя циркуляцию, так как здесь он прочно опирается на более широкое, не ограниченное близостью стенок основание из неподвижных частиц. Таким образом, кратковременное достижение предела устойчивости в узкой зоне над отверстием приведет к выбросу некоторой доли материала и образованию канала, а не к псевдоожнжению всего слоя. Забегая 74, [c.74]

Т0 приведет к увео1ичению истинной концентрации его во взвешенном слое (Л. 47], т. е. к уменьшению пороз-ности слоя т аналогично уменьшению т псевдоожижен-ного слоя при снижении скорости фильтрации. Наконец, при уменьшении скорости потока среды материал начинает выпадать и работа пиевмотранспортной системы прекращается, хотя эта скорость (скорость захлебывания) во много раз превышает минимальную скорость псевдоожижения этого же материала в системе с решеткой, т. е. выпадение материала, казалось бы, невозможно и при скоростях, значительно меньших скорости захлебывания. [c.140]

Одним из наиболее перспективных способов получения ППМ с плавно изменяющимися размерами пор в направлении фильтращш являются методы, основанные на достигаемом на этапе формования эффекте сегрегащш частиц порощка по размерам в поле сил тяжести. Примером такого метода является формование полидисперс-ной порошковой засыпки в псевдоожиженном слое, создаваемом восходящим потоком газа со скоростью больше минимальной скорости псевдоожижения и меньше скорости витания частиц порошка [141]. При получении ППМ трубчатой формы кроме подачи газа форму с порошком дополнительно вращают [145]. [c.153]

Класс сквозных дисперсных систем характерен тем, что скорости компонентов в принципе не имеют по верхнему пределу физических ограничений типа рассмотренных выше (технические ограничения, разумеется, существуют—по экономическим соображениям, истиранию частиц, эрозии поверхности и пр.). По нижнему пределу скорости ограничены неравенствами у>0, Ut>0. В этом — одно из основных отличий данного класса дисперсных систем от всех остальных. Согласно определению в этот класс входят все полностью проточные системы и поэтому, например, можно рассматривать как течение потока газовзвеси (продуктов сгорания металлизированного топлива) сквозь ракетное сопло, так п медленное гравитационное движение непродуваемо и слоя в вертикальной колонне. В первом случае скорость может достигать сверхзвуковых величин, а во втором — сотых долей м1сек. Если аналогично числу псевдоожижения Nn ввести число Nn как отношение максимальных и минимальных скоростей, при котором сохраняется отличительная особенность данного класса дисперсных систем (одновременный и непрерывный проход компонентов), то для сквозных потоков получим Л п.макс, ИС-числяемое величиной в 4—5 порядков, т. е. Л п.макс [c.19]

Повышение давления оказывает большое влияние в (ервую очередь на такие физические характеристики аза, как плотность и коэффициент кинематической вяз- ости. Казалось бы, история повторяется. Однако ки-1ематическая вязкость, как ранее было показано, может )ыть представлена в виде отношения динамической вяз-сости газа ц к его плотности р. Что касается динамиче- кой вязкости, то вплоть до 8 и даже 10 МПа она оста- тся равнодушной к давлению. А это значит, что по-федником влияния давления на скорость минимально- 0 псевдоожижения может быть лишь плотность газа, г. е. анализ упрощается. Необходимо проследить только за одной переменной. [c.153]

При минимальной скорости полного псевдоожижения слоя ни в условиях наших опытов, ни в опытах других исследователей [Л. 417, 474, 476, 573] не наблюдалось резкого, приводящего к разрыву непрерывности функций p = f(w ) изменения удельного сопротивления, что связано и с постепенным ростом его со скоростью фильтрации в неподвил ном слое, и с полидисперсностью материала. Из-за полидисперсности вместо точки 170 [c.170]

Порядок графоаналитического расчета расширения псевдоожиженного слоя по Ричардсону и Заки таков [Л. 1118]. Подсчитав минимальную скорость псевдоожи-жения Шп.у и зная порозность слоя при пределе устойчивости /Лп.у, получим одну точку линии расширения в координатах т, w. Подсчитав Re при пределе устойчивости и при заданной скорости фильтрации, находим [c.103]

Отношение массовых скоростей минимального псевдоожижения (Go = oSpJ имеет вид в области ламинарного режима течения [c.41]

На рис. 3.6 показано влияние размера частиц на вклад коэффициентов теплообмена минимально псев-доожиженного слоя, ао, и максимальной конвективной составляющей переноса тепла частицами, tap, в обш,ий максимальный коэффициент теплообмена слоя с поверхностью [88]. Величина ао, как указывалось выше, соответствует газокомвективной составляющей. Причем в первом приближении она взята независимой от скорости фильтрации газа, так как избыточный газ проходит через слой в виде пузырей. Вместе с тем в работе [69] указано, что с ростом давления псевдоожиженный слой становится более однородным, размеры пузырей и скорость их движения заметно уменьшаются. Максимальная конвективная составляющая переноса тепла частицами определялась как разность между коэффициентами общим а и оо. С ростом диаметра частиц up уменьшается, а а = коив увеличивается, следствием чего является минимум на кривой a=f(d) [18, 20, 76]. [c.73]

В работе [659] предполагается, что при малом значении (рр — — р) частицы и поток жидкости возмущены, так что пузыри не могут устойчиво существовать, поскольку нет постоянного сквозного протока жидкости. Временно свободные от частиц объемы создаются центробежной силой турбулентного вихря, но это не пузырь, как мы его здесь понимаем. Жидкие псевдоожиженные слои обычно имеют низкое значение (рр — р). Если жидкость — вода, то нри скоростях, вызывающих значительное распшрение слоя, вихревое движение сопровождается образованием временных пустых объемов, часто напоминающих пузыри. В газовых псевдоожиженных слоях происходит более интенсивное образование пузырей. Авторы работы [818] постулировали, что при псевдоожижении с изменением агрегатного состояния весь избыточный газ по сравнению с минимально необходимым для процесса псевдоожижения циркулирует по слою в виде пузырей. Ценц [899] связывал дальнейший рост пузырей с образованием снарядного режима течения, когда диаметр пузыря равен диаметру канала. Авторы работы [650] получили подтверждение этих теорий с помощью эмпирических зависимостей для образования пузырей и частоты их отрыва средняя толщина пузырькового слоя у определяется по приближенному соотношению [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...