Поверхность равных амплитуд

Голографические методы успешно применяют для исследования характера вибрации элементов, определяя не только поверхности равных амплитуд, но и потенциально ненадежные участки вибрирующего элемента (утонение мембран, неоднородность материала лопаток турбин), а также инородные включения в материалы элемента. [c.194]

В обш,ем случае f и F являются комплексными функциями z. Модули функций / и F определяют амплитуды Е и Н, а фазы — зависимость фаз векторов от z. Например, поверхность равных амплитуд вектора Е определяется из условия [c.242]

Ограничиваясь вещественными углами ij) и ij)" (или при поглощении в обеих средах вводя также вещественные углы ф и ф", как показано на рис. 10, б—г), находить отдельно фазовые и амплитудные соотношения. Углы ф и ij) можно называть фазовыми углами соответственно падения и преломления , поскольку они, как сказано на стр. 45 (см. также рис. 10), определяют поворот поверхности равных фаз, а углы ф" и называть амплитудными углами соответственно падения и преломления , поскольку они определяют положение поверхности равных амплитуд. Закон отражения и преломления в этом случае можно записать, пользуясь для определения (4.3) и (4.4) формулами, аналогичными (4.56), с учетом комплексности к [c.61]

Если волны от точечного источника распространяются во все стороны только в тонком слое, ограниченном двумя параллельными плоскостями, то в этом слое поверхностями равной фазы будут служить цилиндры малой высоты, центры которых совпадают с источником. Вдали от источника можно считать, что энергия волны, заключенная между двумя поверхностями равной фазы (двумя коаксиальными цилиндрами), будет двигаться вместе с этими поверхностями. Объем, заключенный между ними, будет расти как / следовательно, плотность энергии будет убывать как Цг, а амплитуда волны будет убывать как j r. Уравнение волны вдали от источника будет иметь вид [c.706]

Применим принцип Гюйгенса к задаче о преломлении волн. Положим, что плоская волна падает под некоторым углом на границу двух сред, в которых скорости распространения волн til и Уа различны (рис. 461) Vi относится к нижней среде, — к верхней, и Vi >Уа- По принципу Гюйгенса заменим волну, приходящую на границу раздела из первой среды, элементарными источниками, амплитуды которых одинаковы. Но падающая волна, для которой поверхности равной фазы параллельны плоскости АВ, приходит в разной фазе в различные точки на границе раздела. Поэтому и элементарные источники на поверхности раздела должны иметь различную фазу — они должны быть сдвинуты по фазе друг относительно друга так же, как сдвинута фаза приходящей волны в разных точках. Элементарные волны, создаваемые во второй среде этими источниками, будут иметь одинаковую фазу на различном расстоянии от источников. Если мы изобразим элементарные волны, соответствующие одной и той же фазе, то радиусы их будут различны. Поверхность результирующей волны во второй среде есть огибающая всех элементарных волн соответствующих одной и (ГОЙ же фазе, т. е. плоскость А В, [c.715]

Так как при любых значениях х значение должно оставаться конечным, то выражение для /У , может содержать только член с отрицательным значением а. Тогда при х = О имеем = = Нте = Л, т. е. амплитуда напряженности магнитного поля равна амплитуде па поверхности. Выбрав начало отсчета времени так, чтобы при X = О было 0 = 0, получим "Нте Нте, Выражение для Нт будет иметь вид [c.13]

Функция (д , у, Z), вообще говоря, отлична от нуля во всем пространстве, исключая некоторые особые поверхности (узловые поверхности). Это означает, что имеется вероятность обнаружить электрон не только внутри" атома, но и на значительных расстояниях от него, только эта вероятность мала, так как величина фф по мере удаления от атома быстро спадает, асимптотически стремясь к нулю. Вероятность обнаружения электрона на одной из узловых поверхностей равна нулю. Возникновение узловых поверхностей формально аналогично возникновению узловых поверхностей (или узловых линий, или точек) в теории колебаний в классической механике. Например, в струне возникают стоячие волны с рядом узловых точек, амплитуда колебаний в которых равна нулю. При этом могут возникнуть волны лишь таких частот, чтобы на длине струны уложилось целое число полуволн. Отсюда возникает некоторая аналогия между квантованием" атомных систем, т. е. возможностью для них находиться в прерывном ряде стационарных состояний, характеризуемых целыми квантовыми числами, и установлением стоячих волн в колеблющихся системах, рассматриваемых в классической механике. [c.93]

Детали, прошедшие магнитопорошковый контроль, должны быть в ряде случаев (например, имеющие трущиеся поверхности) размагничены. Размагничивают знакопеременным (с частотой от долей до 50 Гц) магнитным полем с амплитудой напряженности, постепенно (равномерно) убывающей от максимального значения, как правило, равного амплитуде напряженности намагничивающего поля, до нуля. В качестве размагничивающих устройств чаще всего используют те 34 [c.34]

Если температура поверхности полуограниченного твердого тела в продолжение бесконечного времени изменялась по закону v = а + Ь sin pt, показать, что расстояние от поверхности, на котором амплитуда температурных колебаний равняется амплитуды температурных колебаний на самой поверхности, равно [c.264]

Считая, что амплитуды колебаний на торцах и боковой поверхности равны, получим [c.81]

Прн равных амплитудах напряжения и V — 0,3 эти величины приблизительно равны. В другом крайнем случае, когда значения функции В (Т) отличны от нуля только в тонких слоях толщиной I около поверхности, получим [c.164]

Наибольшее абсолютное значение величины, изменяющейся по закону гармонического колебания. Допускается обозначать амплитуды колебаний буквой, представляющей соответствующую величину, с подстрочным индексом т например, амплитуда напряженности электрического поля излучения Расстояние, на которое смещается поверхность равной фазы волны за один период колебаний Величина, пропорциональная квадрату амплитуды электромагнитного колебания [c.305]

Приведенную интерпретацию голографической интерферометрии колебательных движений дополним качественным описанием. Голографическую интерферометрию с временным усреднением можно рассматривать как интерферометрию с двойной экспозицией, при которой каждая экспозиция соответствует двум крайним положениям предмета. Такая трактовка оправдывается тем, что в этих положениях предмета скорость перемещения точек поверхности равна нулю и поэтому в положениях крайнего отклонения они пребывают дольше, чем в промежуточных. Узловые точки колеблющейся поверхности все время Неподвижны, поэтому при реконструкции они получаются наиболее яркими. Кроме этих основных интерференционных полос возникают полосы, соответствующие амплитудам отклонения в отдельных точках предмета. [c.165]

Заготовка имеет волнистую поверхность с амплитудой от предыдущего прохода амплитуда вибраций резца равна Y. Сила резания выражается как [c.255]

На рис. 99 схематически изображены поверхности равных фаз, соответствующие пространственной волне (58.44) толщина линий дает представление об амплитуде поля. Вблизи поверхности земли сферические волновые фронты (рис. 99,а) можно [c.333]

Измерение амплитуд смещения в различных точках измерительного звена осуществляется следующим образом. К измерительному звену прижимается покрытая бархатом пластина, в средней части которой вдоль волновода закреплена полоска тонкой наждачной бумаги. Во время измерения пластинка быстро смещается в направлении, перпендикулярном к оси волновода. В результате сложения поступательного движения пластинки и колебательного движения волновода на предварительно полированной поверхности последнего зернами наждака процарапываются многочисленные синусоидальные кривые, амплитуда которых равна амплитуде колебательного смещения в соответствующем месте волновода. Измерение амплитуд (с учетом толщины линии кривых) производится под микроскопом после выключения установки. Средняя погрешность в определении вводимой мощности порядка 400—800 вт не превосходит 8% [15]. Описанный метод позволил, например, определить мощность, вводимую в расплавленные металлы [16]. Минимальные значения мощности, измеренные этим методом, были около 40 вт. [c.217]

Колеблющаяся поверхность, все точки которой имеют одинаковую фазу и амплитуду колебаний, является излучателем нулевого вида. Идеальным излучателем нулевого вида является пульсирующий шар. Излучателями высшего порядка являются поверхности, имеющие узлы и пучности колебаний. Корпуса электрических машин относятся к источникам колебаний как нулевого, так и высшего порядка. Излучатели высшего порядка при равных амплитудах излучают меньше энергии, чем излучатель нулевого порядка. Объясняется это тем, что звуковые давления, возникающие на поверхности двух смежных участков, имеющих различную фазу колебаний, вызывают ослабление звука в точке, отстоящей на каком-то расстоянии от корпуса. Это ослабление звуковой энергии проявляется тем в большей степени, чем больше длина излучаемой волны по сравнению с линейными размерами машины. В связи с этим в закрытых электрических машинах при прочих равных условиях вибрации высших порядков дают меньшую силу звука, чем вибрации нулевого и низших порядков. [c.10]

Чтобы решить краевую задачу электромагнитной дифракции, кроме использования уравнений Максвелла и граничных условий, необходимо удовлетворить также некоторым дополнительным условиям. Одно из них — это принцип излучения на бесконечности Зоммерфельда, согласно которому количество энергии от источников, проходящей через конечную площадку, находящуюся на бесконечном удалении от этих источников, стремится к нулю. (На самом деле этот принцип несколько более сильный он утверждает, что источники должны излучать, а не поглощать энергию.) Второе условие следует из закона сохранения энергии и теоремы Пойнтинга. Третье условие возникает в процессе разложения поля в ряд Фурье по плоским волнам и требует включения волн не только с действительными волновыми числами, но и с мнимыми. Для волн с мнимыми волновыми числами, т. е, затухающих волн, или же в общем случае неоднородных волн с комплексными волновыми числами, поверхность равной амплитуды не совпадает с поверхностью равной фазы. Например, в двумерном случае обычной цилиндрической линзы, вариации толщины которой создают изменения в поглощении света в линзе, поверхности равных фаз и равных амплитуд ортогональны друг другу. В рптцке чаще всего встрв чаются именно неоднородные во.дны. [c.37]

На фиг. 272 показаны картины звукового поля для круглых поршневых излучателей с радиусами =0,80 X, и / =1,75 X, вычисленные Гроссманом на основании решения уравнения Релея для потенциала скорости в звуковом поле поршневого излучателя, данного Бакхаузом [140, 141]. Жирные линии изображают волновые поверхности для звукового давления тонкие линии, нанесенные в непосредственной близости к излучателю пунктиром, соответствуют поверхностям равных амплитуд давления Р (ср, с фиг. 199 и 200, на которых изображены волновые фронты и поверхности равных амплитуд для колеблющегося кристалла кварца). Числа на фиг. 272 обозначают величину отношения Р/Ра, где Ро—амплитуда звукового давления на поверхности поршня. Как видно из сравнения с нанесенными пунктиром дугами окружностей, на большом расстоянии от колеб- [c.222]

Выберем какие-либо две близкие поверхности равной фазы, отстоящие на определенном расстоянии друг от друга, и будем следить за энергией волны, заключенной между этими поверхностями. Эта энергия будет двигаться вместе с волной и, следовательно, будет все время занимать объем шарового слоя неизменной толщины, заключенного между поверхностями равной фазы. Этот объем при распространении волны растет как г, и значит, плотность энергии волны убывает как Цг . А так как энергия пропорциональна квадрату амплитуды волны, то амплитуда волны будет убывать как 1/г. Стедовательно, если амплитуда волны на расстоянии от источника, равном единице, есть Х , то на расстоянии г от источника она будет равна X lr, т. е. колебания на расстоянии г будут происходить по закону [c.706]

Если очень большое число источников волн, расположенных на одной прямой близко один от другого, создает волны одинаковой амплитуды и фазы, то во всех плоскостях, перпендикулярных к этой прямой, будут распространяться круговые волны также одинаковой амплитуды и фазы. Поверхностями равной фазы будут служить бесконечные коаксиальные цилиндры, на осях которых лежат источники волны. Такая волна называется цилиндрической. Уравнение цилиндрической волны имеет такой же вид, как и уравнение круговой волны (19.21), и справедливо для любой плос-K0 1W, пер.[1енднкуляр41ой к прямой, на которой лежат источники волн. [c.706]

Если число Bi = oo (а/А. = со), то амплитуда колебания относительной температуры на поверхности равна единице. Сдв иг по фазе между косинусоидами дс (т) и е (т) равен М, при Д==со этот сдвиг будет равен я/2. [c.147]

Когда по мере развития кипения амплитуда низкочастотных составляющих спектра становилась равной амплитуде основных максину1.юв, ха -рактерных для режима пузырькового кипения, на тепло от дающей поверхности были видны регулярно обрлзующиеся нестабильные паровые пленк . При такой картине спектра фиксировалась плотность теплового,потока ( (рис.4). Для сравнения на рисунке также приведена расчетная зависимость С , =-f . Сопоставление с расчетной зависимостью[6] показывает, что опытные значения, как и следовало ожидать, расположены в среднем на 20 i ниже расчетной. Разброс опытных данных не превышает -15/а от среднего значения. Результаты опытов при давлениях выше атмосферного аналогичны. [c.248]

Ку = Лео K os б os2 p-f. sin б приближенно равна амплитуде проекций скорости колебаний на вибрирующую плоскую поверхность, а соответствующие проекции скорости Vx и приближенно равны амплитудам проекций скорости колебаний на соответствующие оси. [c.50]

Знание уровня и частот колебаний станка при холостом ходе, а также амплитуд и частот заданного колебания слоя металла, срезаемого инструментом, позволяет определить амплитуды (а при необходимости и фазы) колебаний при резании. Амплитуда колебаний равна амплитуде волнистости обработанной поверхности, и допустимый уровень определяется требованиями к качеству поверхности обрабатываемой заготовки. Влияние процесса резания на колебания определяется степенью устойчивости системы и различно для разных частот. При отклонениях в пределах лииеари-зуемости системы амплитуды колебаний на заданной частоте при резании [c.129]

Шине Атз1ег У1Ьгар юге, дающей ПО циклов в секунду (средняя нагрузка равна амплитуде нагрузки плюс 1 тонна). Результаты показывают заметное увеличение прочности с применением прокладок из терилина или РТР Е. Прокладки из РТРЕ дали в результате разрушение по болтовым отверстиям, так как (малый коэффициент трения при этом материале приводил к передаче большей части нагрузки через болты и лишь меньшей ее части через силы сдвига на поверхностях. Однако лучшее распределение нагрузки было достигнуто дробеструйной обработкой поверхностей элементов (замыкающей РТРЕ на элементах) и это привело к наибольшей усталостной прочности, которая была получена для этой серии испытаний. Этот результат показывает, что толстые прокладки нецелесообразны, так как они не передавали бы значительной части нагрузки в результате собственной работы на сдвиг. [c.296]

Штенцель [11], используя подобные ряды, получил таблицы и графики звукового давления вблизи поверхности плоского излучателя круглой формы. На рис. IV.5.2 приведены линии равного звукового давления в плоскости, параллельной плоскости излучателя. Здесь изображены линии равного давления. Цифры на графиках обозначают отношение давления к давлению в плоской волне. Плоскость, к которой относят указанные кривые, находятся на небольшом расстоянии от излучателя. Характерно, что в различных точках плоскости, параллельной поверхности излучателя, давление и фаза не постоянны, как это было бы в идеальной плоской волне. Равные амплитуды давления расположены по замкнутым линиям. На одцой и той же плоскости имеется несколько изобар. [c.272]

Пусть отражение происходит от абсолютно твердой поверхности / 2 = оо. В отраженной волне фаза скорости противоположна фазе скорости для падающей волньт, а амплитуда ее равна амплитуде падающей волны, поэтому сумма скоростей на границе равна нулю [c.40]

Излучатель с бегущей волной в любом азимутальном направлении при ( = onst) дает интенсивность звука, не зависящую от азимута ф. Это — отличительная особенность излучателя с бегущей волной. Излучатель секториального типа, для которого скорость на поверхности задается выражением и = и sin os отфе , дает в функции азимута характеристику направленности с 2т лепестками его можно рассматривать как суперпозицию двух излучателей с бегущей волной, имеющих равные амплитуды, но противоположные направления. Такой характер будет иметь, например, звуковое поле двух соосных пропеллеров, вращающихся в различные стороны. [c.250]

Изменения напряжений с равными амплитудами и средними значениями объединяют попарно в циклы и группируют по величинам параметров. В общем случае получают двумерное распределение, которое может быть описано двумерной функцией Р (а . От) или функциями частных Р (Оа), Р (Ут) И условных распределений Р (Оа/а ), Р (0т10а), которые характсризуют взаимосвязь обоих параметров. Графически функция двумерного распределения изображается поверхностью в системе координат Р а , ), (рис. 115). [c.189]

Смотреть страницы где упоминается термин Поверхность равных амплитуд : [c.77] [c.227] [c.41] [c.344] [c.153] [c.153] [c.11] [c.61] [c.310] [c.705] [c.39] [c.511] [c.29] [c.68] [c.72] [c.200] [c.105] [c.201] [c.110] [c.73] [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...