Аномалия фазы

Аномалия фазы вдоль выбранных лучей гомоцентрического пучка с //3,5, проходящих через фокус, показана на рис. 8.45 [c.406]

Следует подчеркнуть, что газовая залежь в пласте 16 отображается только в амплитудах. Проявление залежи в аномалиях фаз и частот незначительно и маскируется эффектами интерференции сигналов от тонкослоистых пачек карбонатных лород. [c.18]

Конфигурация пограничных кривых и соответствующих изолиний при наличии аномалии в жидкой фазе изображена на рис. 4-5—4-7. [c.80]

Пусть будет дано произвольное гармоническое движение х — г сое о) На произвольной плоскости (плоскости чертежа) наносим систему полярных координат и радиус-вектор ОР, имеющий длину г и аномалию 0. Такой вектор представляет совместно обе постоянные гиб (амплитуду и начальную фазу) и потому называется изображением рассматриваемого гармонического движения. [c.155]

Возникновение Ф. приводит к изменению электронных свойств кристалла в области фазового перехода. В окрестности точки фазового перехода в кристалле возникают новые локализованные электронные состояния — энерге-тич. уровни Ф. в запрещённой зоне фазы а. Эти уровни могут приводить к аномалиям в электропроводности и фотопроводимости. Они существенно влияют на кинетику процессов рекомбинации и захвата неравновесных электронов в области фазового перехода. В др. случаях Ф, можно рассматривать как невырожденный газ подвижных квазичастиц, дающий вклад в явления переноса. [c.274]

Самодиффузия. Данные о самодиффузии фреона-13 в справочной литературе отсутствуют. Недавно Харрис [4.41] выполнил подробные измерения Оц в газовой фазе фреона-13 при Т = = 303—348 К и p = SJ—188 МПа. В этой работе особое внимание уделялось изучению плотностной зависимости в критической области, но так называемой критической аномалии не обнаружено. Для каждой из трех изотерм составлены уравнения типа (0.50) при я = 0 и т = 3. Отмечается также, что функция Dii/yr линейно зависит от мольного объема до со = 2. [c.170]

Во всех случаях с образованием ячеистых выделений фазы 6 отсутствуют сведения, содержались ли в данных сплавах ингибиторы этого процесса — В или А1. Также во всех этих случаях обработку на твердый раствор проводили путем выдержки при 1150 °С с последующей закалкой. Такой режим су щественно отличается от режима, который применяют для обработки промышленных сплавов (например, 1-ч выдержка при 955 °С с охлаждением на воздухе для сплава 718). Это различие, без сомнения, делает свой вклад в наблюдаемую аномалию. [c.230]

Модуль упругости в-фазы больше чем у аустенита и поэтому ее присутствие уменьшает Af-эффект в точке Нееля. Легирующие элементы молибден, хром и никель, оказывая одинаковое влияние на стабилизацию т->-е-превращения, по разному влияют на ДЯ-эффект молибден увеличивает аномалию модуля упругости, хром и никель уменьшают ее [1]. [c.90]

Модуль коэффициента прохождения является монотонно возрастающей функцией коэффициента прозрачности 0 для всех значений безразмерного частотного параметра к. В точках возникновения новых распространяющихся пространственных гармоник (целочисленные значения х) наблюдаются аномалии в поведении ]Ьо, называемые в честь их первооткрывателя аномалиями Вуда [14]. Математически это выражается в том, что производные по частоте фаз и модулей амплитуд в точках скольжения имеют корневую особенность [61]. Физически появление аномалий объясняется перераспределением энергии между распространяющимися (энергоемкими) гармониками. Чем выше номер появляющейся энергоемкой гармоники, тем слабее выражены соответствующие аномалии. Это связано, по-видимому, с тем, что чем больше гармоник содержит система, тем она устойчивее по отношению к возмущениям, обусловленным включением дополнительного члена. [c.40]

При нагревании от комнатных температур значения е и tg6 плавно возрастали, и аномалий при переходе из орторомбической фазы в тетрагональную не наблюдалось. Для исследованных образцов НБН tg6 достигает максимального значения вблизи 440 С, а затем круто спадает [c.181]

Рис 8.45, Аномалия фазы 8 вдоль геометрических лучей, проходйцих через фокус гомоцентрического пучка с //3,5 [87]. [c.407]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Сверхтеплопроводность. Сказанное относительно открытия ).-пере-хода в равной степени относится и к открытию аномалии в явлениях переноса. Внезапное превращение, наступающее в жидкой фазе, было неожиданным и удивительным открытием, однако при этом тепловые эффекты делали его похожим на некоторые превращения в твердых телах. [c.789]

Для большинства веществ с ростом давления температура плавления увеличивается, т. е. йР/йТ)ая>0 и кривая плавления составляет острый угол с осью температур, как показано на рис. 1.4 для СО2. Однако для нескольких так называемых аномальных веществ, например для воды, галлия и висмута, наблюдается понижение температуры плавления при увеличении давления, т. е. <1р1йТ)ип<Ч, и кривая плавления расположена так, как показано на рис. 1.5, изображающем р,Т-диаграмму для воды. Надо отметить, что для воды в твердом состоянии так же, как и для некоторых других веществ, существует несколько (шесть) кристаллических модификаций, т. е. несколько фаз. При этом указанная аномалия кривой плавления характерна ЛИШЬ для льда, существующего до давления 204,7 МПа и —22 °С. [c.12]

Наблюдаемое аномальное увеличение длины образцов, охлаждаемых под действием внешнего напряжения, обусловлено эффектом сверхпластичности металла, имеющим место на начальных этапах развития мартенситного у->е-превращения. С ростом количества образующейся е-фазы в структуре образца происходит быстрое затухание эффекта сверхпластичности. Дальнейшее увеличение действующего на образец напряжения вызывает рост аномалии, Аб - е. Температура начала аномального удлинения образцов непрерывно повышается с ростом величины приложенных напряжений (рис. 2, а, б), что является следствием повышения температуры начала у- е-превращеыия под действием внешних напряжений. [c.109]

Характерным для МПС, в отличие от ньютоновских сред, является аномальное их поведение при малых градиентах скорости сдвига, которое выражается в уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига. Кривые течения т (7) при Т = onst имеют явную нелинейность. Это можно объяснить проявлением пристенного эффекта, который обычно наблюдается для всякой дисперсной системы, имеющей предел прочности. Большинство авторов объясняет его уменьшением концентрации частиц дисперсной фазы в тонком пристенном слое толщ,иной в 2—10 мкм по сравнению с концентрацией их в ядре потока, т. е. в области более высоких скоростей течения. Интенсивность влияния пристенного эффекта на течение МПС зависит от концентрации частиц дисперсной фазы в объеме (ядре течения) и пристенном слое смазки, степени дисперсности структурных элементов, вязкости масляной основы и пластической вязкости смазки. Повышение дисперсности частиц смазки приводит к снижению пристенного эффекта. Толщина пристенного слоя не оказывает суш,ественного влияния на интенсивность проявления пристенного эффекта при течении смазок как в капиллярах, так и в кольцевых зазорах. Повышение концентрации металлических наполнителей в смазках увеличивает показатели консистенции и интенсивность проявления пристенного эффекта. Так, повышение концентрации порошков олова в смазке с 10 до 40 мас.% приводит к возрастанию вязкости в 1,5—2 раза. С ростом температуры интенсивность пристенного эффекта МПС снижается, а начало линейного участка кривой течения смещается в сторону меньших скоростей сдвига. Следовательно, при анализе работы МПС в подшипниках скольжения, когда зазоры между цапфой и вкладышем становятся соизмеримыми с характерными размерами дисперсных частиц наполнителя, надо учитывать аномалии течения, обусловленные пристенным эффектом. [c.70]

Подобной однозначной зависимости не наблюдается для перехода из твердой фазы в жидкость. Теплота плавления здесь также положительна, но объем вещества При плавлении может для одних веществ увеличиваться, а для других — уменьшаться. Для большинства веществ объем при плавлении увеличивается и До = = уж—цт о. В этом случае й рпл/ 7 пл>0, и кривая плавления составляет острый угол с осью температур, как показано на рис. 1-4 для СОг. Для этих веществ температура плавления с ростом давления увеличивается. Для некоторых же веществ, таких как вода, висмут и другие, объем жидкости меньше объема твердого тела (лед легче водыУ, т. е. = —о <0. Это обстоятельство вызывает аномалию кривой плавления таких веществ, так как в этом случае фпл/ 7 пл<0 и кривая плавления располагается в р— диaгpaммe так, как показано на рис. 1-6 для воды, и температура плавления понижается с ростом давления. Из сказанного выше следует простой способ, при помощи которого 14 [c.14]

Предложено теоретическое обоснование уравнения Локкарта — Мартинелли для двухфазного течения. Данный подход отличается от разработанных ранее методов тем, что учтено наличие сил сдвига, действуюш их на поверхности раздела фаз. Получены уравнения, в которых не появляются аномалии (например, для гидравлического диаметра), свойственные прежним методам. Предлагаемые уравнения для расчета градиента давления при ламинарном течении одной или обеих фаз более плодотворны, чем уравнения, полученные ранее в соответствии с теориями массивного потока . [c.143]

Термодинамич. анализ потенциала Ф по.зволяет описать аномалии разл. свойств в окрестности темн-ры, — скачок теплоёмкости Ср, температурные зависимости деформации х (коэф. теплового расширения а), поляризации Р (если сегнетоэластич. фаза обладает сегнетоэлектрич. свойствами), упругих жёсткостей с или податливостей , диэлектрич. проницае-мостей е и т. д. При этом вид аномалий для собственных и несобственных С. различен (рис. 4), При фазовом переходе [c.476]

Приближённо влияние таких дефектов на свойства кристалла можно описать как наличие нек-рого внутреннего смещающего поля . С. с дефектами, образующими смеыщющее поле , важны для приложений, поскольку Они устойчиво монодоменны и обладают поэтому стабильными характеристиками (напр., пиро- и пьезо-коэф.). Внутреннее смещающее поле (как и внешнее) приводит к сглаживанию аномалий физ. нараметров в области Г — ( размытие фазового перехода), поскольку индуцирует электрич. поляризацию и в неполярной фазе. При наличии смещающего поля вид зависимости 5 ( ) изменяется (рис. 3). Величина этого поля может быть определена по смещению петли гистерезиса вдоль оси Е. При наличии в кристалле I хаотически распределённых и хаотически ориентиро- ванных дипольных дефектов смещающее поле не возникает для этого случая характерно размытие скачков и, аномалий термодинамич. величии в области фазового перехода. [c.479]

Наиб, подходящей моделью для микроскопич. описания фазового перехода в состояние с С. п. в. является модель экеитонного диэлектрика. В системах с С. и. в. появляются щель Д в электронном энергетич. спектре II особенности плотности состояний на краях этой щели. С этим связаны особенности оптич., кинетич., магн., упругих и др. свойств С. и. в. От краёв щели отщепляются спин-поляриаов. состояния, отсутствующие в парамагн. фазе и приводящие к резонансным аномалиям кинетич. свойств. Необычно и поведение дефектое в окрестности дефекта происходит дополнит, перераспределение спиновой плотности, т. е, формиру-ОЭО ется ближний антиферромагн. порядок, сохраняющий- [c.636]

В ряде случаев движение вдоль кривой Ф. п. 1-го рода при изменении внеш. параметров приводит к уменьшению теплоты перехода и скачка уд. объёма вплоть до полного их исчезновения, после чего Ф. п. между теми же фазами происходит как Ф. п. 2-го рода. Соответствующая точка на кривой перехода наз. трикритической точкой, она характеризуется резкой аномалией теплоёмкости в упорядоченной фазе С (7 с 7) Вблизи трикритич. точки флуктуации столь же сильны, как вблизи любой точки Ф. п. 2 го рода, однако их взаимодействие между собой аномально слабое. Это позволяет применять для описания трикритич. точки теорию самосогласованного поля (см. также ст. Поли-критическая точка). [c.273]

МПа), чем сплавы системы А1—Be при одинаковом содержании бериллия, хотя магний (и твердый раствор ыагння в алюминии) имеет модуль упругости ниже, чем алюминий (44 100 МПа), и его вводят в сплавы сравнительно немного. Эта аномалия объясняется физическими особенностями структурных составляющих исследуемых сплавов, представляющих смесь двух фаз с резко выраженной разнородностью и уменьшением степе- [c.330]

Из рассмотрения рис. 60 виден ряд существенных различий между неньютоновскими жидкостями и пластичными дисперсными системами. Во-первых, у пластичных дисперсных систем нелинейность зависимости у (т) наблюдается при таких скоростях деформаций (y > унн) и напряжениях сдвига (т > т ), при которых не проявляется разрушение структуры материалов. Во-вторых, у этих систем разрушение структуры может быть выражено столь резко и происходит так интенсивно, что в широком интервале скоростей деформаций максимальное напряжение сдвига не зависит от величины у или слабо повышается с ее увеличением. Эта особенность прочностных свойств пластичных дисперсных систем обусловлена прежде всего хрупкостью их структурного каркаса. В-третьих, отвечающее каждому определенному значению у предельное разрушение структуры может так усиливаться с увеличением у, что напряжения сдвига на установившихся режимах течения не только отстают от увеличения у, как-то наблюдается при аномалии вязкости, но значительно снижаются при возрастании у. Это явление сверханомалии, впервые изученное в работах Г. В. Виноградова, В. В. Синицына и В. П. Павлова, иллюстрируется на рис. 60 ветвью АС кривой A DEFG. В-четвертых, на установившихся режимах течения при низких скоростях деформаций сопротивление вязкого течения дисперсионной среды и перемещения относительно нее дисперсной фазы могут не зависеть от скорости деформации (участок D кривой A DEFG). С увеличе- [c.128]

При исследовании температурной зависимости параметра кристаллической решетки 7-фазы в сплавах, содержа- щих от 19,1 до. 37,76% Мп, кроме аномалий свойств при переходе из парамагнитного состояния в антиферромаг-нитное были обнаружены аномалии в низкотемпературной области примерно при —100 °С. При этой температуре наблюдали вторую аномалию удельного электросопротивления, модуля нормальной упругости и парамагнитной восприимчивости [115, 118, 119, а в сплаве с 40% Мп — изменение хода кривой эффективного магнитного поля на ядрах железа [120, 121]. Природа явления, обуславливающего аномалии свойств в районе температур —100°С наиболее подробно изучена в работах [115, 119]. Авторы работы [119] проводили исследование на порошковых желе- [c.72]

Сопоставление свойств при прямом и обратном мар-тенситном 7ч е-превращениях в сплавах Г17 и Г20С2 показывает, что аномалия пластичности в железомарганцевых сплавах при прямом 7->е-переходе в 3—5 раз больше, чем при обратном 8 7, что свидетельствует о различном механизме сверхпластичности при прямом и обратном мар-тенситном превращениях. Важной особенностью фазового 7ч=ь8-превращения является то, что оно происходит при относительно низких температурах и по бездиффузионному мартенситному механизму. Поэтому процессы диффузионного характера присущие классической структурной сверхпластичности,— перемещение зерен, рекристаллизация, рекомбинация дефектов, высокотемпературная ползучесть, малосущественны [4]. Величина деформаций во многом будет определяться ориентацией кристаллов новой фазы относительно внешнего напряжения [93]. При 7- е-перехо-де эффект от текстуры е-фазы должен быть выше [4]. [c.133]

Влияние температурно-силовых параметров деформации на аномалии свойств при 7ч=ье-превращении, фазовый состав и тонкую структуру железомарганцевых сплавов подробно представлено в работах [2, 4, 162]. Для исследования авторами указанных работ был выбран сплав Г20С2, так как он обладает наибольшей стабильностью е-фазы. Образцы для испытаний на растяжение и кручение изготавливали из листов промышленного производства. Испытание на кручение позволяло более прецизионно контролировать температуру ( 1°С) и деформацию ( 5-10 %) образца и полностью исключить дилатометрический эффект от фазового превращения из общей деформации сверхпластич-ности. Во всех случаях температура нагрева образца под нагрузкой не превышала 600 °С, так как даже минимальное напряжение при более высокой температуре вызывало ползучесть. [c.135]

В интервале низкотемпературной хрупкости аустенит-яых сплавов с 37,76% [118] и 40% Мп [120] в качестве общей закономерности отмечается наличие аномалий на температурной зависимости физических свойств. Авторы работ [115, 120, 189] предполагают, что поведение физических свойств железомарганцевых сплавов при низких температурах вызвано магнитным превращением АР - АР2 (переходом изотропной спиновой структуры, образующейся в точке Нееля, к коллинеарной). Коллинеарпое расположение спинов должно приводить к тетрагональному искажению ГЦК-решетки железомарганцевых аустенитных сплавов (степень тетрагональности в четвертом знаке), что может являться одной из причин охрупчивания данных сплавов при низких температурах. В этом случае температура перехода в хрупкое состояние должна быть ниже температуры антиферромагнитного упорядочения аустени-та, что и наблюдается при сопоставлении данных, полученных в работе [189] и исследованиях автора. Потеря симметрии ГЦК-решетки при низкотемпературном антиферро-магнитном упорядочении 7-сплавов приводит к образованию новой фазы с ГЦТ-решеткой, что в свою очередь со- [c.244]

Обобщив литературные данные и сопоставив между собой магнитную фазовую диаграмму [2], диаграмму критических температур полухрункости (см. рис. 93, б) с концентрационной зависимостью энергии дефекта упаковки [100], интересно отметить совпадение аномалий физических и механических свойств на границе метастабиль-ной устойчивости Y и е-фаз. Подобное совпадение дает основание предположить взаимосвязь между уникальными механическими свойствами граничных сплавов и особенностями электронного строения, а точнее магнитной структуры. К этим особенностям относится изотропное строение магнитной подрешетки с расположением спинов по диагональным плоскостям 111 вместо коллинеарного строения магнитных подрешеток типа у-Мп, когда спины ориентированы параллельно плоскостям 100 и совпадает ориентация магнитных моментов с плоскостями скольжения ГЦК-решетки, по которым образуются дефекты упаковки и гексагональная е-фаза. Другой особенностью маг-нитной структуры этих сплавов является аномально большая величина среднего атомного магнитного момента, что обусловлено высоким атомным магнитным моментом марганца, и локализация магнитных моментов [2]. [c.246]

Другой пример оптических аномалий дает сильное измененне скорости излучательного распада возбужденного состояния молекул вблизи малых частиц и шероховатых металлических поверхностей по сравнению с газовой фазой или раствором [890]. Недавно показано, что спад флуоресценции молекул, адсорбированных на островковой пленке Ag, имеет неэкспоненциальный характер и происходит примерно в 10 раз быстрее, чем в растворе [891]. Сфера возможных применений особых оптических свойств высокодисперсных сред в будущем, по-видимому, будет расширяться. [c.287]

Вышесказанное иллюстрируется на рис. 4.14. По мере приближения к ФП со стороны металлической фазы постепенно возрастает коновская аномалия на акустической ветви одномерного металла (см. рис. 4,14,а). Для упрощения модели коновская аномалия дана при /г = я/2а, но на самом деле такое совпадение может быть только случайным и в действительности не наблюдалось. На рис. 4.14,6 показан промежуточный случай расщепления ветвей. Из рис. 4.14,в видно, что в принятой модели после ФП элементарная ячейка увеличилась в 4 раза, а некоторые из отщепившихся оптических ветвей (Oj и О2) являются мяг- [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...