Скачок тепловой

Tq в зависимости от скачка теплового потока Aq в точке х=х [c.341]

Из графиков деформации и температуры (4.17), представленных на рис. 7, можно получить значения характеристик волн для определенных времен. Решение в момент времени соответствует решению для малых значений времени, когда скачок теплового волнового фронта значительный, решение в момент времени /2 соответствует решению для больших значений времени. Асимптотические значения температуры и деформации, показанные на этом рисунке, соответствуют значению, проведенному в работе [77], когда (1 + г) заменено единицей. Интересно отметить, что разрывы температуры и деформации ведущего волнового фронта противоположных знаков — росту температуры соответствует сжатие волнового фронта. При медленном росте теплового волнового фронта знак скачка остается тем же, рост температуры ведет к соответствующему сжатию волнового фронта. Эти результаты согласуются с результатами работы [67], в которой при изучении роста температуры в тепловом волновом фронте установлено, что механические сигналы распространяются быстрее, чем тепловые, На рис. 7 еМ2 [c.121]

Более полное представление об изменении основных характеристик исследуемой системы можно получить из представленных на рис. 6.15 данных для этого же образца. Здесь изображенный на рис. 6.14 переходный процесс выглядит в виде скачка всех рассмотренных параметров при постоянной плотности теплового потока qjq =1,13 (нормирующая величина q" рассчитывается из соотношения q" = G(i - to). Слева от значения qlq = 1,13 расположена область режимов с кипящей пленкой, справа — с полностью сухой внешней поверхностью. Здесь отчетливо видно, что в режимах с кипящей пленкой при значительном увеличении тепловой нагрузки все остальные параметры системы остаются практически постоянными, затем они испытывают скачкообразное изменение в режиме высыхания внешней поверхности и далее быстро возрастают при незначительном увеличении тепловой нагрузки в режимах с полностью сухой поверхностью. Вертикальными стрелками указано направление изменения параметров в переходном процессе, например точки а, с соответствуют температуре внешней поверхности и перепаду давлений на стенке в начале переходного процесса г = О (см. рис. 6.14, точки в, с), [c.148]

Автором недостаточно полно рассмотрены особенности движения двухфазной или двухкомпонентной среды с большими скоростями при высоких концентрациях жидкой (твердой) фазы. Особенно сложной и вместе с тем практически и теоретически важной является проблема течений двухфазных сред при больших скоростях, так как при таких течениях возникают различные структурные изменения, кардинально влияющие на гидромеханические, тепловые и акустические свойства среды. Хорошо известен, например, факт резкого снижения скорости звука при переходе потока парожидкостной смеси к пробковой, пенообразной и пузырьковой структурам. Известно также, что переход от пузырьковой структуры к чистой жидкости в потоках больших скоростей, как правило, сопровождается мощными скачками уплотнения (конденсации). К числу весьма важных вопросов необходимо отнести проблемы устойчивости упомянутых структур, условий и критериев перехода от одной структуры к другой. [c.7]

Граничное условие (6-38) означает, что в любой момент времени на границе покрытие — подложка не должно быть температурного скачка. Это условие осуществляется при наличии хорошего теплового контакта между образцом и эталоном. Поэтому перед нанесением покрытия торец эталонного стержня подвергается специальной обработке (шлифовке, полировке). [c.149]

Слева стоит изменение давления, необходимое для поддержания постоянным значения критического поля Якр, при изменении температуры. Дальнейшее дифференцирование (3.4) по Т ш Р дает скачок коэффициента теплового расширения Аа и сжимаемости при переходе, причем [c.685]

ВЫСОКИХ давлений А, то скорость звука у подножия волны выше, чем у вершины в связи с этим со временем должна усилиться крутизна фронта волны разрежения, что приведет к образованию теплового скачка разрежения. [c.116]

Фронт пламени представляет собой тонкий слой газа практически постоянного сечения, по обе стороны которого значения скорости движения (относительно фронта волны), температуры, давления и других параметров различны. В соответствии с этим фронт пламени можно трактовать как поверхность сильного разрыва (теплового скачка). [c.218]

Расчет предельного скачка разрежения во фронте пламени, достигаемого при тепловом кризисе, можно произвести посредством уравнения импульсов. В случае = Мз = 1 имеем ) [c.226]

При фазовых переходах второго рода испытывают скачки удельная теплоемкость Ср, сжимаемость Рт- и коэффициент теплового расширения а. Связь между этими скачками и наклоном кривой перехода в соответствующей точке определяется уравнениями Эренфеста. Найдем эти уравнения. [c.237]

Найти выражение для скачка коэффициента теплового расширения Аа = а -а, и скачка модуля упругости АК=К -К, при сверхпроводящем переходе. [c.254]

При внешнем обтекании тел уменьшение плотности газового потока сопровождается увеличением толщины пограничного слоя и соответственно уменьшением интенсивности теплоотдачи. Возникновение температурного скачка приводит к дополнительному ухудшению интенсивности теплообмена. Как видно из рис. 11.2, появление температурного скачка сопровождается уменьшением температурного градиента в газе, а так как коэффициент теплопроводности газа при этом не изменяется, то тепловой поток к поверхности теплообмена также уменьшается. [c.393]

Температурные поля для теплоотдачи в плотном и разреженном (с температурным скачком) газах при одинаковом тепловом потоке и одинаковой температуре газа имеют вид, показанный на рис. 11.7. Тепловая нагрузка для плотного газа равна [c.401]

Числовые значения ф, полученные в опытах, показывают, что при течении газа со скольжением дополнительное тепловое сопротивление создается не только вследствие температурного скачка, но и вследствие изменения условий теплообмена в пограничном слое. В самом деле, величине ф = 2,3 соответствует коэф )ициент аккомодации о = 0,573, тогда как непосредственно измеренные для воздуха величины коэффициентов аккомодации а = 0,87 — 0,97. Следовательно, дополнительное тепловое сопротивление при течении газа со скольжением больше теплового сопротивления, обусловленного скачком температур. [c.403]

Промежуточное (между твердыми и газообразными) положение жидкого состояния проявляется, во-первых, в степени упорядочения частиц ж идкости, т. е. молекул, и, во-вторых, в особенностях теплового движения их. Если в кристаллах наблюдается ближний и дальний порядок в расположении частиц, а в газах, наоборот, полная неупорядоченность, то в жидкостях имеет место ближний порядок, характеризующийся наличием предпочтительных рас-тояний между частицами. Тепловое движение в кристаллах представляет собой колебания составляющих кристалл частиц вблизи узлов кристаллической решетки с возможными диффузионными скачками частиц, в газах —трансляционное движение в промежутках между столкновениями, а в жидкостях — колебания частиц вблизи временных положений равновесия наряду со скачкообразными и плавными трансляционными движениями частиц. [c.130]

Характер теплового движения молекул в жидкостях более сложный, чем в твердых телах. Согласно упрощенной модели тепловые движения. молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для преодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время i, называемое временем оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими молекулами. Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. [c.9]

При рассмотрении задач, связанных с исследованием многокомпонентных сред с химическими реакциями и фазовыми превращениями, необходимо использовать дополнительные условия на поверхностях сильных разрывов. По определению на поверхностях сильного разрыва скачком изменяются функции (плотность, составляющие скорости, тепловой поток и др.), на поверхностях слабых разрывов скачком изменяются лишь производные функций. [c.25]

Температура за скачком уплотнения в диссоциированном газе меньше по сравнению с ее значением в случае постоянных теплоемкостей. Это объясняется затратами энергии газа на тепловую диссоциацию его молекул. Диссоциация газа в скачке уплотнения сопровождается поглощением энергии, обусловливает некоторое снижение температуры и, как следствие, увеличение плотности. Эта большая податливость газа к сжатию уменьшает пространство между скачком и обтекаемой поверхностью, уменьшая тем самым угол наклона скачка. [c.125]

Тонкая игла перед тупым телом. Такая игла, вызывая отрыв потока, способствует снижению сопротивления и теплопередачи при больших сверхзвуковых скоростях. Рассмотрим механизм этого явления. Отсоединенный почти прямой скачок уплотнения перед затупленным телом (рис. 1.12.4,а) может изменить свою форму, если перед таким телом установить тонкую иглу (рис. 1.12.4,6). Поток может оторваться на игле и образовать область течения клинообразного или конусообразного типа (в зависимости от того, является ли тело плоским или цилиндрическим). Под влиянием такого отрывного течения изменится форма головного скачка уплотнения от почти прямого до косого, что обусловит снижение лобового сопротивления и теплопередачи в точке полного торможения затупленной поверхности. Однако в контактной области скачка и поверхности иглы могут возникать высокие местные тепловые потоки, что несколько снижает эффективность использования иглы. [c.106]

При отсутствии переноса массы (непроницаемая граница) вблизи поверхности раздела фаз перенос тепла осуществляется теплопроводностью. Неравновесная линейная кинетическая теория для таких условий приводит к заключению, что температура газа на поверхности Г"(0) не равна температуре конденсированной фазы на поверхности Г (0) (Г на рис. 1.21). Скачок температур Г"(0) - Г (0) оказывается пропорциональным тепловому потоку у поверхности в газовой фазе [c.64]

Весовая функция (4.1.58) второго канала g 2i(0 в теплообменнике со стенкой, имеющей большую тепловую емкость, также сильно отличается от этой же весовой функции (4.1.17) в теплообменнике, стенка которого имеет пренебрежимо малую тепловую емкость. Поскольку теплота передается от среды в кожухе не непосредственно жидкости в трубе, а через стенку, имеющую большую тепловую емкость, то температура жидкости на выходе из теплообменника возрастает непрерывно от нуля при t > О, тогда как в теплообменнике с нулевой величиной теплоемкости стенки она в момент t = 0 скачком возрастала до конечного значения (рис. 4.1). [c.134]

Укажем некоторые качественные особенности переходного процесса в прямоточном теплообменнике. Поскольку математическая модель не учитывает тепловой емкости стенки, разделяющей потоки, то скачок температуры жидкости от нуля до единицы при = О в первом потоке приведет к мгновенному изменению температуры жидкости во втором потоке, входящей в теплообменник при < = 0. Так как жидкость во втором потоке течет с большей скоростью 0)2, то переходной процесс на выходе объекта начнется в момент времени t = I/W2, когда выйдет из теплообменника жидкость во втором потоке, вошедшая в него в момент времени t = Q. [c.147]

В результате температура выходящей из теплообменника жидкости будет меняться следующим образом. В момент времени t = = 4 2 (рис. 4.14,0) выходная температура второго потока испытывает скачок от нулевого значения к некоторой положительной величине, а выходная температура первого потока начинает плавно расти от нулевого значения. В дальнейшем при t > l/wтемпературы потоков монотонно растут, причем температура второго потока все время больше по величине. В момент времени tm выходные температуры потоков становятся равными и при этом достигают максимального значения. Затем происходит монотонное уменьшение величин температур, причем теперь температура первого потока выше. Заканчивается процесс на выходе теплообменника в момент времени t = lfW], когда достигает выхода тепловой импульс в первом потоке. Заметим, что наличие сингулярного слагаемого в выражении (4.2.47) для g lUO связано [c.164]

Массовая и объемная теплоемкости сырья и продуктов с и ср также не являются термодинамическими свойствами. Их отличие от свойств усугубляется тем, что обычно к теплоте, расходуемой собственно на изменение внутренней энергии продукта, которое проявляется в виде изменения его температуры, добавляют теплоту фазовых превращений. Некоторые из этих превращений происходят по-разному нагревается или охлаждается продукт (явление теплового гистерезиса). Добавление теплоты фазовых превращений резко изменяет эффективное значение с или ср. Для разных продуктов эти скачки происходят при разных температурах, особенно заметны они при замораживании продуктов, Естественно, что при этом добавляется теплота физико-химических превращений и химических реакций. Тем не менее обычно считают, что теплоемкость обладает свойством аддитивности (многочисленные эксперименты подтверждают это). [c.19]

На рис. 11. 23 представлена аналитическая зависимость числа Нуссельта от Рейнольдса для конусов в непрерывном потоке в виде линии на том же рисунке приведены экспериментальные значения, полученные в скользящем потоке. Из рисунка видно, что теплоотдача в скользящем потоке менее интенсивна, так как-здесь проявляется дополнительное сопротивление тепловому потоку в виде скачка температуры у стенки. [c.242]

Эти условия допускают различные модификации в зависимости от физических условий на границе раздела сред. Так, например, если контакт между двумя твердыми телами не является идеальным, то условие (19.17) может содержать скачок температур. Если на границе раздела имеются источники (стоки) теплоты (химическая реакция, фазовый переход), то в условие (19.18) следует включить тепловой поток, возникающий в результате наличия поверхностного источника. [c.186]

Согласно (2-2-26) на границе разрыва имеет место скачок теплового потока Х дТ1ду) на величину второго члена правой части, если /гр =0 и hi h . Помимо теплопроводности теплота переносится вместе с массой вещества, проходящего через фазовую границу. [c.33]

Британская тепловая единица на Фунт градус Британская тепловая единица на кв. Фут час Бритаг ская тепловая единица на Kv6. Фут час Британская тепловая единица на Фут час градус Британская теЬновая единица на KR. Фут час градус Гран на галлон I ран на куб. Фут Частей на миллион [c.11]

В зависимости от задач исследования рассматривают техническую или химическую термодинамику, термодинамику биологических систем и т. д. Т е х и и ч е-ская термодинамика изучает закономерности взаимного превращения тепловой и механической энергии и свойства тел, участвующих в этих превращениях. Вместе с теорией теплообмена она является теоретическим фундаментом теплотехники. На ее основе осуш,ествля-ют расчет и проектирование всех тепловых двигателей, а также всевозможного технологического оборудования. [c.6]

Основной причиной указанного скачка является значительная неоднородность лучистого теплового потока по радиусу, из-за которой высьь хание внешней поверхности всегда начинается в центре. Это вызывает перераспределение массового расхода охладителя. В центре, где сопротивление паровому потоку выше, расход охладителя уменьшается за счет увеличения расхода жидкости по периферии образца. При этом перепад давлений на образце возрастает незначительно. Увеличение расхода по периферии требует дальнейшего повышения теплового потока для испарения всего охладителя. [c.149]

Это утверждение имеет общий характер и не связано с предполагаемой в (122,1—2) полнтропностью газа (и даже с его термодинамической идеальностью). Действительно, при наличии ударной волны энтропия газа в точке О So > S), между тем как в ее отсутствие энтропия была бы равна Si. Тепловая же функция в обоих случаях равна гг/,, = м,-f ц,/2, так как при пересечении линией тока прямого скачка уплотнения величина w а /2 не меняется. Но из термодинамического тождества dw — Т ds - dplp следует, что производная [c.640]

Открытие Х-перехода в жидком гелии побудило Эренфеста [12] рассмотреть этот тип перехода в более обш их чертах. Эренфест предложил различать типы переходов по характеру разрывов производных термодинамических потенциалов. Род перехода ои определил в зависимости от того, какая из производных претерпевает разрыв—первая, вторая или третья. Так, переход, сопровождаюш ийся поглощением скрытой теплоты (как, например, плавление), нужно рассматривать как переход первого рода, в то н е время Х-переход является переходом второго рода, так Kaii при этом переходе нет разрыва в тепловой энергии, а происходит лишь скачок теплоемкости. Из смещения Х-точки с давлением следует, что [c.788]

Контактное термическое сопротивление приводит к резкому изменению температуры на поверхности раздела двух слоев, которое схематично можно рассматривать как скачок температур. Из( юр-мулы (3.7) следует, что величина этого скачка пропорциональна тепловой нагрузке и контактному термическому сопротивлению. Так, при обработке поверхности по 6-му классу чистоты, q = = 580 ООО вт1м и р = 20—400 бар для стали марки Сталь 30 температурный скачок на поверхности контакта составляет от 400 до 100° С, для пары Сталь 30 — дюраль — примерно от 290 до 70° С, для пары Сталь 30 — медь — от 190 до 60° С. [c.284]

Прерывные системы состоят из конечного числа однородных областей, соединенных друг с другом с помощью устройства, которое предназначено для регулирования интенсивности взаимодействия между подсистемами. В общем случае такое устройство называется вентилем. В качестве вентиля могут быть использованы малые отверстия, капилляры, системы капилляров, пористые перегородки, сплошные мембраны, селективно проницаемые для компонентов, границы раздела фаз, например жидкости и пара, либо двух несмешивающихся жидкостей. Гомогенные части прерывной системы находятся во внутреннем тепловом и механическом равновесии при постоянном локальном составе, а при переходе через вентиль параметры состояния изменяются скачко.м. В прерывных системах протекают неравновесные процессы обмена теплотой, веществом, энергией (например, электрической). Естественно, вид законов сохранения, записанных для непрерывных и прерывных систем, различен. [c.195]

Si = 0), тогда как при переходе через скачок согласно ударной адиабате она возрастает (Sj — Sj > 0), поскольку pjpi>9 lp -Таким образом, переход через скачок уплотнения не является изоэнтропным процессом и сопровождается необратимыми преобразованиями механической энергии в тепловую (потерями). [c.426]

Характер теплового движения молекул в жидкостях сложнее, чем в твердых телах. Согласно упрощенной, но, по-видимому, качественно верной модели, тепловые движения молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для иреодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время называемое временш оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими соседками . Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. Скачки молекул совершаются хаотически, новое место никак не предопределено прежним. Непрерывно и в большом количестве совершающиеся скачкообразные переходы молекул с места на место обеспечивают диффузию молекул и текучесть жидкостей. Если на границе жидкости приложена сдвигающая сила, то, как и в газах, появляется преимущественная направленность скачков и возникает течение жидкости в направлении силы. [c.11]

Отсюда следует, что при изменении параметров газа по идеальной адиабате (pJp = р,/р ) энтропия остается постоянной (за — 51 = 0), тогда как при переходе через скачок согласно ударной адиабате она возрастает (За — 1 >0, поскольку Р2/Р1 > Рг Р )- Таким образом, скачок уплотнения не является изэнтропным процессом и сопровождается необратимыми преобразованиями механической энергии в тепловую (потерями). [c.450]

То2- Неизменность температуры торможения при переходе через скачок объясняется тем, что часть механической энергии, преобразующаяся в тепловую (потери), не рассеивается благодаря теплоизолированности процесса, и полная удельная энергия, определяемая величиной остается неизменной. Очевидно также, что величины [c.451]

При варке ветчины паро-воздушной смесью в производственной термокамере тепловые потоки меньше, чем при варке водой, и изменяются скачками из-за неудовлетворительного перемешивания пара и воздуха. Данные одного из опытов при температуре смеси 80...82°С представлены крестиками для сравнения с кинетикой теплоподвода при варке водой на рис. 7.12. Отсутствие четкой закономерности в изменении теплопритоков здесь указывает на необходимость принятия специальных мер по перемешиванию паровоздушной смеси и поддерживанию ее влажности такой, чтобы температура поверхности формы все время оставалась ниже точки росы. [c.166]

Смотреть страницы где упоминается термин Скачок тепловой : [c.10] [c.84] [c.718] [c.664] [c.845] [c.229] [c.20] [c.386] [c.70] [c.233] [c.197]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.72 , c.142 ]

ПОИСК

Скачок

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...