Точка Нееля

С повышением температуры намагниченность каждой из под-решеток антиферромагнетика уменьшается так, что при всех температурах имеет место взаимная компенсация магнитных моментов подрешеток. В точке Нееля намагниченность каждой подрешетки становится равной нулю и антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. [c.343]

Рис. 24.5. Температурная зависимость абсолютной термо-ЭДС вольфрама, молибдена и хрома [8] Ты — точка Нееля для хрома

Переходы из парамагнитного состояния в ферро- или анти-ферромагнитное состояние. В точках этих фазовых переходов, называемых точкой Кюри Тс для ферромагнетиков и точкой Нееля Tn для антиферромагнетиков, спины электронов, ориентирован- [c.260]

Антиферромагнетизм подобен ферромагнетизму с той разницей, что ниже критической температуры, которая называется точкой Нееля, атомные магнитные моменты ориентируются антипараллельно друг другу (рис. 45, е). Антипараллельная упорядоченная ориентация спиновых магнитных моментов соседних узлов решетки кристалла (соответствует отрицательному знаку обменного интеграла) не вызывает спонтанной намагниченности, так как спиновые моменты компенсируют друг друга примером может служить магнитная структура антиферромагнетика МпО [c.66]

Такой эффект объясняется обменной анизотропией между ферромагнитным кобальтом и антиферромагнитной оксидной фазой. Путем измерения смещения петли как функции температуры было найдено, что эффект исчезает около точки Нееля, которая для окиси кобальта равна 290 К. Удаление окисного слоя путем восстановления также сопровождается появлением симметричной петли, но ее смещение может быть снова вызвано путем повторного окисления. Подобные же результаты наблюдались и ДЛЯ Fe—Со частиц. [c.237]

Антиферромагнитные вещества характеризуются кристаллическим строением, небольшим коэффициентом магнитной восприимчивости (х га 10 н-10 ), постоянством X В Слабых полях и сложной зависимостью от Я в сильных ПОЛЯХ, специфической зависимостью от температуры, а также температурой точки Нееля, выше которой вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.7]

Рис. 169. Зависимости периодов решетки Сг от температуры в районе точки Нееля /, //— (3-4). io- n

Антиферромагнетики обладают свойствами очень слабого парамагнетика при температуре, меньшей точки Нееля. К таким веществам относятся хром, марганец и другие вещества и многие химические соединения и сплавы, данные о которых приведены в [5]. [c.220]

Существуют вещества, у которых наблюдаются две точки Нееля, между которыми они ведут себя как антиферромагнетики, становясь при меньших температурах ферромагнетиком, а при больших — парамагнетиком (сплавы марганца, меди и др.). [c.220]

Марганцовистым сталям, имеющим устойчивую аустенит-ную и смешанную (е+ у) структуру, при низких температурах свойственен антиферромагнетизм с точкой Нееля, зависящей от концентрации марганца [80]. [c.42]

Отсутствие скачка на кривых a = f(t) и наличие Я-аномалии коэффициента термического расширения в точке Нееля (сплавы с 33,03 и 37,76% Мп) свидетельствует о том, что данное магнитное превращение (парамагнетизм г антиферромагнетизм) является фазовым переходом И рода [c.74]

Как следует из диаграммы (рис. 28) с уменьшением содержания марганца Tn резко снижается, а Тх несколько повышается температурный интервал между этими превращениями сужается. При содержании марганца, близком к 13%, данные кривые должны пересечься и в этом сплаве может протекать только одно магнитное превращение при температуре ( —90)°С. Найденная экстраполяцией кривых TN=f (% Мп) и Tx f (% Мп) критическая концентрация марганца [119] хорошо согласуется с экспериментальными данными [122]. Авторы [122] показали что на кривых температурной зависимости удельного электросопротивления (р) и магнитной проницаемости (х) сплава с 13% Мп и 1,16% С наблюдаются аномалии только в одной точке,— при — 100°С. Для сравнения на магнитную диаграмму были нанесены кривые (% Мп) и 7 = /(%Мп), полученные в работе [122] при исследовании железомарганцевых сплавов в том же интервале концентраций, что и в работе [119], но стабилизированных добавкой углерода. Углерод, понижая температуру точки Нееля (Т ), слабо влияет на температурное положение точки Тх (рис. 28). [c.75]

На основании этого можно предположить, что изменения в магнитной структуре железомарганцевых сплавов будут проходить по следующей схеме при Ti = Tx, в сплаве с 13% Мп, антиферромагнитное упорядочение 7-фазы, при переходе из парамагнитного состояния в антиферромагнитное, должно проходить с образованием коллинеарной спиновой структуры типа 7-Fe. Эта схема распространяется на сплавы и с меньшим 13% содержанием марганца. При Т ФТх, в сплавах с содержанием марганца более 13%, антиферромагнитное упорядочение в точке Нееля протекает с образованием изотропной спиновой конфигурации, переходящей в коллинеарную в точке Тх [119]. Переход в точке Тх этих сплавов связан с изменением магнитной симметрии 7-фазы, то есть с превращением типа AFi- AF2, подобно тому как это имеет место в хроме и ряде редкоземельных металлов [119]. Образование коллинеарной спиновой магнитной структуры в ГЦК-решетке должно приводить к ее тетрагональному искажению, что подтверждается исследованиями электронной структуры с помощью метода ядерного 7-резонанса [121]. [c.76]

Модуль упругости в-фазы больше чем у аустенита и поэтому ее присутствие уменьшает Af-эффект в точке Нееля. Легирующие элементы молибден, хром и никель, оказывая одинаковое влияние на стабилизацию т->-е-превращения, по разному влияют на ДЯ-эффект молибден увеличивает аномалию модуля упругости, хром и никель уменьшают ее [1]. [c.90]

Температурная зависимость удельного электросопротивления при переходе через точку Нееля характеризуется резким уменьшением температурного коэффициента и отклонением от линейной зависимости, имеющей место в парамагнитной области [1]. [c.92]

Показать, что при температуре выше точки Нееля для магнитной восприимчивости получается обычное для антиферромагнетиков выражение, т. е. закон Кюри —Вейсса, в котором [c.61]

При высоких температурах (Гд —точка Нееля) [c.254]

Рис. 7.29. Зависимость скорости продольной волн (30 МГц) вдоль гексагональной оси в тербии от темпе ратуры при разной напряженности магнитного поля в области точки Кюри ( 228 К) и точки Неел (-233 К) [195]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

В процессе длительной работы в окислительной атмосфере электросопротивление металла увеличивается. Например, после 200-часового нагрева при 1200° С на воздухе р сплава ВХ-1 повышается от 0,13 до 0,15, а после 300 ч — до 0,165 ом- мм Ы. Сплавы хрома не переходят в сверхпроводящее состояние при понижении температуры до 0,7° К. В хроме происходит антиферромагнитное упорядочение при понижении температуры ниже 40—44° С (точка Нееля). Точка Нееля не является константой хрома, так как изменяется от ряда факторов (легирования, содержания примесей и др.). При нагревании выше точки Нееля хром и его малолегированные сплавы переходят в парамагнитное состояние. [c.421]

Рнс. 2. Температурная зависимость обратной магнитной восприимчивости Х ЧГ) (1) и асимптоты xi Т) (2) двух-подрешёточного ферримагне-тика, по Неелюг Тц — точка Нееля — асимптотическая точка Кюри. [c.286]

Измерение, температуры. Мерой температуры служит резонансная частота в магнитоупорядоченных кристаллах с максимальной чувствительностью вбли.чн точки Нееля (для антиферромагнетиков) или точки Кюри (для ферромагнетиков). Например, узкий сигнал от ядер в МпР. — одноосном антиферромагнетике с точкой Нееля -- 67,3 К применяется для диапазона температур 10 40 К (точность f град при 20 К). По узкой линии 51МГ от ядер Fe в слабом ферромагнетике FeBOg (Av [c.191]

В результате структурных исследований двойных марганцевомедных сплавов установлено, что высокомарганцовистые закаленные сплавы при комнатной температуре имеют ГЦТ структуру с соотношением осей с/а <1 и только при большем содержании второго элемента — с решеткой ГЦК [1]. При содержании марганца более 80% сплавы имеют ГЦТ структуру, которая при нагреве переходит в кубическую, причем температура перехода тем выше, чем больше марганца в сплаве в узком температурном интервале для всех сплавов установлена двухфазная (ГЦК-Ь + ГЦТ) область. В области температур ГЦК->-ГЦТ превращения наблюдается резкое изменение свойств, характерное для антиферромагнитных материалов при приближении к точке Нееля. Взаимосвязь ГЦК->ГЦТ перехода с антиферромагнетизмом марганца была исследована в работе [17]. [c.19]

Антиферромагнетизм марганца вызывает появление минимума на кривой температурной зависимости коэффициента линейного расширения, что объясняется большим отрицательным значением магнитного вклада в тепловое расширение. При обратном переходе из антиферромагнит-дой ГЦТ-структуры 7-сплавов в парамагнитную ГЦК ан-типараллельное расположение спинов атомов меняется на саотическое. При этом увеличивается число ближайших атомов с отталкивающим обменным взаимодействием, что приводит к увеличению теплового расширения выше точки Нееля [24]. [c.20]

Первые работы по исследованию магнитных свойств (железомарганцевых сплавов ограничивались определением температуры точки Нееля. В настоящее время антиферро- магнитное превраш,ение в точке. Нееля и его влияние на физические и механические свойства 7-фазы изучено в ряде работ [2, 114, 115—117]. [c.72]

Значения точек Нееля для среднемарганцовистых бинарных сплавов (25—60% Мп), полученные различными авторами [80, 115, 116], хорошо согласуются между собой. Температура Нееля высокомарганцевых бинарных сплавов с содержанием марганца менее 55% и -сплавов рассчитана с использованием правил аддитивности из значений Tn для сплава с 3—6% Си. [c.80]

В термическом расширении железомарганцевых и железоникелевых инварных сплавов имеется определенное сходство. Большинство исследователей сходятся на том, что аномальное расширение сплавов типа инвар имеет ферромагнитную природу. Хотя аустенитные железомарганцевые сплавы неферромагнитны, однако сходства в характере термического расширения железомарганцевых и железоникелевых сплавов, а также совпадение температур антиферромагнитного превращения (точки Нееля) с температурами инварного превращения, позволяют предполагать, что причиной инварности железомарганцевых сплавов являются магнитные свойства. [c.88]

В антиферромагнитной области при температуре ниже точки Нееля наблюдается снижение модуля нормалЁной упругости. Кривые концентрационной зависимости Е = = /(%Мп) имеют четко выраженный минимум (рис. 37). Повышение температуры испытания приводит к смещению минимума в сторону большего содержания марганца, а далее к его выравниванию [3]. Максимальное значение АЛ-эффекта, как и снижение коэффициента термического расширения, наблюдается у сплавов с содержанием марганца 25%. У сплавов с 40— [c.89]

Легирование железомарганцевого сплава с 40% Мп кремнием, никелем и хромом понижает точку Нееля и-сдвигает аномалию электросопротивления к более низким температурам. Наиболее интенсивно влияет кремний [1]. Кремний оказывает специфическое влияние и на электросопротивление двухфазных (е-1-7)-сплавов, неодинаковым образом, изменяя электросопротивление аустенита и е-мар-тенсита. В кремнемарганцевых сплавах ( 20% Мп) обнаружено аномальное изменение электросопротивления в области низких температур — наличие минимума nprf температуре жидкого азота и горизонтального участка в интервале температур от —196 до 0°С. Высказано предположение, что минимум электросопротивления обусловлен магнитным переходом в е- или е -мартенсите. Добавка кремния меняет знак температурного коэффициента электросопротивления на противоположный при у->е-превра-щении и не меняет знака при 7 е -превраш,ении [39]. [c.92]

В интервале низкотемпературной хрупкости аустенит-яых сплавов с 37,76% [118] и 40% Мп [120] в качестве общей закономерности отмечается наличие аномалий на температурной зависимости физических свойств. Авторы работ [115, 120, 189] предполагают, что поведение физических свойств железомарганцевых сплавов при низких температурах вызвано магнитным превращением АР - АР2 (переходом изотропной спиновой структуры, образующейся в точке Нееля, к коллинеарной). Коллинеарпое расположение спинов должно приводить к тетрагональному искажению ГЦК-решетки железомарганцевых аустенитных сплавов (степень тетрагональности в четвертом знаке), что может являться одной из причин охрупчивания данных сплавов при низких температурах. В этом случае температура перехода в хрупкое состояние должна быть ниже температуры антиферромагнитного упорядочения аустени-та, что и наблюдается при сопоставлении данных, полученных в работе [189] и исследованиях автора. Потеря симметрии ГЦК-решетки при низкотемпературном антиферро-магнитном упорядочении 7-сплавов приводит к образованию новой фазы с ГЦТ-решеткой, что в свою очередь со- [c.244]

Матсуо и Нишида [1026] сообщили об обнаружении магнитного упорядочения в ОЦК-частицах Сг диаметром 380—750 А с точкой Нееля 7 N 800 К, хотя массивный а-Сг — антиферромагнетик, имеющий Гк = 311 К. Новая магнитная фаза при Т 800 К интерпретируется как магнитное упорядочение, локализованное вблизи поверхности частиц. Кроме того, наблюдались частицы б-Сг со структурой А-15, показывающие температурно независимый парамагнетизм. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...