Критические значения наклона

Коэффициенты Ганзена 204, 205, 298 Критические значения наклона 235 [c.358]

Восстанавливая из точки У. 500 (правая часть номограммы, рис. 355) перпендикуляр до пересечения с кривыми и проводя через точки пересечения горизонтали до встречи с ординатой 4 = 100 мм в девой части диаграммы, читаем иа сетке наклонных прямых соответствующие значения Затем но заданной величине р находим обратным построением критические значения /., р и определяем коэффициент надежности к = / -кр- [c.346]

При значениях Р, больших определенного критического значения Ркр. в резонансных кривых появляются участки с вертикальной касательной, и для определенной области значений р возникает неоднозначная зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты воздействия (тип 2). На рис. 3.25 заштрихована область, где резонансные кривые имеют обратный наклон, а ее границы соответствуют вертикальным касательным к резонансным кривым. Амплитуды резонансных кривых, лежащие в заштрихованной области, неустойчивы, и при непрерывном изменении частоты воздействия р для достаточно больших амплитуд внешней силы появляются скачки амплитуды при [c.117]

Электропроводность полупроводников зависит от напряженности электрического поля. Как видно из рис. 8-11, при низких значениях напряженности поля (до некоторого критического значения ) соблюдается закон Ома, и удельная проводимость не зависит от напряженности поля, а при более высоких напряженностях поля начинается интенсивный рост удельной проводимости по экспоненциальному закону, приводящий к разрушению структуры полупроводника. С ростом температуры кривая удельной проводимости перемещается вверх, а наклон возрастающей части становится меньше. Для некоторых полупроводников зависимость удельной проводимости от напряженности поля описывается выражением [c.250]

Пассивное состояние наступает при потенциалах, превышающих некоторое критическое значение, характерное для каждого металла и зависящее, помимо того, от анионного состава раствора и температуры. При этом на кривой активного анодного растворения металла обнаруживается отклонение от простой тафелевской зависимости. Наклон этой кривой становится все более крутым. Это может быть связано с образованием окисла металла по реакции [c.117]

Прямой метод определения 3-интеграла следует из уравнения (2.4) и основан на анализе податливости нескольких идентичных по геометрии образцов, но с различной длиной трещины, исходя из предпосылки, что вся затраченная работа внешних сил А реализуется в процессе освобождения потенциальной энергии деформации и (Л = и). Тогда экспериментальные значения 3-интеграла могут быть получены по диаграмме Р — Г в два этапа. Первый этап заключается в определении работы А путем планиметрирования области под диаграммой Р — Г для заданных значений Г и представлении ее в зависимости от длины трещины I. На втором этапе рассчитываются значения 3-интеграла для данных длин трещин как тангенс угла наклона зависимостей 13 — / , которые представляются в функции перемещений f. Схема такой обработки результатов испытаний показана на рис. 2.9. Данный подход отвечает теоретической трактовке 3-интеграла, а зависимости 3 от Г (3 — тарировочные кривые) характеризуют процесс изменения энергетических затрат при деформировании образца на различных уровнях нагружения. Однако он не определяет самих критических значений Зс, которые характеризуют начало стабильного роста трещины. Для этой цели предлагаются различные методы определения З . [c.36]

Величина k. определяется размерами подшипника и углом наклона вала. Согласно данным работы [117], изменение значения происходит дискретно, при некоторых критических значениях угла наклона передачи Vg. Значения ky для грузовых автомобилей можно найти по табл. 4.30 [117]. Для = 3 40 по табл. 4..30 имеем = = 2, откуда соо = 4600 цикл/км. [c.171]

При а/=1с (т. е. Р равно первому критическому значению) отношение yИ /г равно нулю. На конце нет изгибающего момента. Условия, в которых находится стержень, совпадают с условиями для простого опертого стержня , рассмотренного в 200. При а/, немного большем тс, отношение отрицательно. направлен так, что противодействует возрастанию i . Эти условия сохраняются до тех пор, пока а/ не станет удовлетворять уравнению (VI) предыдущего параграфа. Тогда знаменатель величины, стоящей в скобках, обращается в нуль, а отношение Mi/ii изменяется от бесконечного отрицательного до бесконечного положительного значения. Бесконечное значение этой величины означает, конечно, что прогиб стержня (а отсюда и момент в опоре Mi) может возрастать без изменения угла наклона на конце (это условия случая, рассмотренного в 201). [c.262]

Формула (8.1.9) позволяет объяснить явление критической опалесценции. Действительно, если температура жидкости повышается, приближаясь к критическому значению, то вблизи критического объема наклон изотермы стремится к нулю. Следовательно, величина сильно возрастает, соответственно растет и интенсивность рассеяния. [c.286]

Обсуждавшаяся модель справедлива для случая установления идеальной адгезионной связи двух одинаковых поверхностей и бесконечно малых углов наклона поверхностных микронеровностей. Однако она допускает сравнительно простые обобщения на случаи несовершенства пятна фактического контакта (микронеровности второго порядка поверхностные пленки и включения) различия кристаллической ориентации контактирующих поверхностей взаимодействия материалов с разными механическими характеристиками. В условиях характерного для фрикционного взаимодействия массопереноса с поверхности более мягкого материала пары трения на поверхность более твердого по существу имеет место взаимодействие двух одноименных поверхностей. Обобщение на случай контакта разнородных материалов сохраняет геометрические параметры очагов деформации и приводит лишь к перераспределению интенсивностей сдвигов с их концентрацией в когезионно менее прочном материале. Контакт реальных поверхностей отличается от схемы, приведенной на рис. 1.6, й тем, что угол наклона микронеровностей не равен нулю и соответствующий концентратор напряжений и деформаций нельзя считать бесконечным. Однако среднее значение угла наклона микронеровностей не превышает 9—10° для шлифованных поверхностей и 1—3° для полированных. В результате вносимая погрешность невелика, а при необходимости она может быть легко учтена. Несовершенство адгезионной связи, в том числе за счет влияния микронеровностей второго порядка, поверхностных пленок, разориентировки контактирующих зерен также не противоречит предложенной схеме локализации деформаций, хотя и вызывает приращение сдвига в плоскости контакта. При возрастании степени несовершенства (несплошности) контакта до некоторого критического значения линзообразный очаг деформации распадается на отдельные очаги по микронеровностям второго порядка. [c.23]

При 5е < 1 зависимость Е и) является монотонно возрастающей, стационарная скорость о = О, и лавина не образуется. Такое состояние отвечает поглощающей структуре, исследованной в [30]. Если наклон Se превышает критическое значение 5с = 1, кинетическая энергия имеет минимум, отвечающий компонентам скорости щ = vq = Se - 1) и наклону 5о = 1. [c.54]

Согласно изложенной картине, формирование лавин представляет ярко выраженное гистерезисное явление среда, изначально находящаяся в покое, начинает движение только при наклоне, превышающем критическое значение Зс = 1 + т, тогда как наклон, отвечающий остановке лавины, имеет гораздо меньшее значение б" (см. (1.90), (1.91)). Максимальным образом гистерезис проявляется в пределе — О, [c.55]

Согласно (1.100) эффективная энергия (1.101) имеет минимальное значение в точке и —О, если наклон Зе не превышает критическое значение [c.58]

Проведенное рассмотрение показывает, что диссипативная динамика течения песка по наклонной поверхности представляется схемой Лоренца, в рамках которой горизонтальная и вертикальная составляющие скорости играют роль параметра порядка и сопряженного поля, а наклон поверхности является управляющим параметром. Исследование, проведенное в п. 2,1, показывает, что для формирования лавины в отсутствие шума наклон Уе> задаваемый внешними условиями, должен превышать критическое значение [c.60]

Существует эффективный метод отсрочки помех, связанных с околозвуковым полетом, при высоких числах Маха. Все знакомы с картинами, где изображены самолеты, имеющие стреловидные крылья, т. е. крылья, передние кромки которых образуют значительный угол относительно перпендикуляра к нанравлению полета. Основную теоретическую идею, лежащую в основе использования таких форм крыла в плане, можно описать следующим образом. Допустим, что крыло с постоянным профилем и бесконечным размахом двигается по воздуху в направлении, наклонном к своему размаху. Можно сказать, что движение крыла составлено из движения перпендикулярного размаху и движения бокового скольжения вдоль размаха. Если мы пренебрегаем силами трения, то последняя составляющая движения не должна повлиять па силы, действующие на крыло. Поэтому можно сделать вывод, что структура потока относительно крыла определяется эффективным числом Маха , соответствующим составляющей скорости полета, перпендикулярной размаху. Если, нанример, стреловидный угол составляет 45°, то эффективное число Маха — примерно 70 процентов числа Маха полета, так что критическое значение последнего, где появляются околозвуковые помехи, увеличится почти на 40 процентов. [c.137]

Вопрос о существовании волн с угловыми точками на поверхности, т. е. с углами наклона, большими или равными у, до сих пор остается открытым. Получены доказательства существования (гладких) волн с наклонами, близкими к критическому, но критическое значение еще не достигнуто и, таким образом, существование волны Стокса не доказано. [c.182]

Для турбулентного режима течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе соответственными необходимыми признаками будут 1) извилистый и неупорядоченный характер траекторий отдельных частиц, 2) почти равномерное распределение осредненных скоростей по поперечному сечению, но с резким уменьшением их до нуля в тонком слое вблизи стенки, 3) превышение максимальной скорости над средней имеет порядок 10—20% и 4) график зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса представляется кривой с медленно убывающим наклоном. Как показано на рис. 31, при переходе через критическое значение числа Рейнольдса коэффициент сопротивления трубы увеличивается скачком, а затем медленно уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [c.435]

Значение наклона кривых на диаграмме Боде. Степень улучшения качества регулирования при введении воздействия по производной зависит от наклона фазо-и амплитудно-частотных характеристик около критической частоты. Если наклон фазо-частотной характеристики относительно невелик, то вводимое регулятором опережение по фазе вызывает значительное изменение критической частоты. Если в то же время амплитудно-частотная характеристика наклонена под большим углом, то даже незначительное увеличение критической частоты приводит к существенному увеличению максимального коэффициента усиления. Если объект состоит только из элементов первого порядка с различными постоянными времени, то оба эти условия имеют место и введение воздействия по производной в несколько раз улучшает качество регулирования. Рассмотрим в качестве примера объект, постоянные времени которого равны 100 50 1 и 0,5 сек. При работе в системе пропорционального регулятора каждая из двух наибольших постоянных времени обеспечивает на критической частоте угол отставания 85—90°, который незначительно изменяется с изменением частоты. Меньшие постоянные времени добавляют отставание по фазе от 5 до 10°, и эти значения при увеличении частоты изменяются также незначительно. Таким образом, введение регулятором [c.164]

Волны первого и более высоких порядков возникают при определенных критических значениях h Kt для каждой моды. В рассмотренных модах нормальных волн частицы среды колеблются в плоскости распространения волны, их называют в этом случае SV-волнами (вертикально поляризованные). Для возбуждения интенсивных, хорошо направленных волн определенной моды используют, как правило, наклонное паденИе волн на пластину под углом 3, выбираемым из условия sin р=Сг/Ср. [c.29]

Критический угол. Прежде всего можно показать, что смена формы неустойчивости — переход от плоскопараллельных движений к ячеистым — происходит при некотором критическом значении угла наклона. Для этого нужно рассмотреть решение задачи в предельном случае длинноволновых возмущений, для которых длина волны много больше ширины канала, а безразмерное волновое число k мало и может быть принято в качестве малого параметра. [c.103]

Результаты расчета показывают, что критическое значение волнового числа кт практически не зависит от Р и мало меняется с изменением наклона слоя. При изменении а от —90° до +60° волновое число кт монотонно падает от значения 1,56 до 1,30, т. е. при любых ориентациях слоя ответственными за кризис являются возмущения с длинами волн порядка толщины слоя. [c.329]

Критическое значение волнового числа слабо зависит от Рг и мало меняется с изменением наклона слоя. При любых ориентациях слоя ответственными за неустойчивость являются возмущения с длинами волн порядка толщины слоя. [c.49]

Необходимо различать два типа длинноволновой неустойчивости. Возможна ситуация, когда при переходе Сг через критическое значение Сг, вещественная часть декремента Х (0, Сг) меняет знак.К числу неустойчивостей данного типа относятся длинноволновые неустойчивости равновесия в вертикальном и наклонном плоских слоях и в горизонтальном цилиндре (см. [4]). Как отмечалось в п. 1, при к = О невырожденной может быть только монотонная мода (X,- (О, Сг) = 0). Можно показать, что при этом функция X,. (к) является четной, а X,- (к) — нечетной. Вблизи порога А = О, [c.237]

Важный результат этих испытаний состоит в том, что наличие в порах жидкости под высоким давлением р, достигающим внешнего обжимающего давления рс, приводит к тому, что порода становится более хрупкой. Когда разность рс — р) была меньше критического значения, порода разрушалась хрупко вдоль наклонных плоскостей, как при простом одноосном сжатии. Интересно, что при этих обстоятельствах поровая жидкость служит смазкой между поверхностями сдвиговых трещин, сильно облегчая развитие дефектов и относительное проскальзывание частей разрушенного образца вдоль плоскости разрушения, несмотря на высокие нормальные напряжения, сдавливающие их. В результате этого осевая нагрузка оа — Рс) быстро уменьшается, как при переходе от верхнего предела текучести к нижнему. [c.602]

Пусть теперь —в < Р . Как и раньше, Р (в) = 0. Участок СВ описывают интегральные кривые рис. 6.5, в. Возможны два случая. Более простой соответствует А(св < АС. Тогда находим на рис. 6.5, в величину Р(Сс ) < Р. Далее участок ВС соответствует рис. 6.5, а. Зная А(вс, находим Р(Св) < Р. Затем с помощью рис. 6.5, в найдем Р (а) и по рис. 6.5, а — распределение давления вверх по течению от точки А. Таким образом, если длины наклонных участков АВ и СВ в переменных подобия остаются короче критического значения А С, то и при —О < Р течение остается докритическим. [c.273]

Оценим влияние поперечной силы. Поперечная сила, возникновение которой обусловлено наклоном витков при искривлении оси пружины, вызывает изгиб проволоки относительно оси Ь. Поэтому, полагая =со, можно исключить влияние поперечной силы, и формула (75) переходит в выражение, данное Граммелем [118] для критического значения осадки [c.825]

Чтобы найти критические значения эксцентриситетов или наклонностей, мы должны искать такие значения, для которых три кривые из (4) или (4 ) пересекаются, или для которых две из этих кривых касаются, или, наконец, для которых одна из этих кривых имеет двойную точку. [c.402]

Итак, критические значения эксцентриситетов или наклонностей для интегралов (1) и (2) совпадают. [c.402]

Расширение газа при этом является односторонним, а критическое сечение наклонено к оси на угол б, равный углу поворота газового потока около точки А при разгоне от критической скорости (М = 1) до расчетного значения числа Маха (М<,) для данного отношения давленш . По.тная длина выступающей за обечайку (хвостовой) части центрального тела определяется точкой пересечения последней характеристики АВ с осью. Опыты показывают, однако, что хвостовая часть центрального тела может быть без заметного снижения тяги укорочена на 30 -ь 50 % [c.446]

О критическом значении углов около 8°, начиная с которых уже нельзя говорить о границах как объектах, построенных из дислокаций, свидетельствуют и данные работ по исследованию границ кручения в MgO [205] и границ наклона в железе [212L [c.49]

Рассмотрим тонкую упругую пластину из изотропного материала, содержащую наклонную внутреннюю трещину длиной 21 и подверженную двухосному нагружению, так что реализуются условия плоского напряженного состояния (рис. 4.15). При монотонном увеличении внешней нагрузки до критического значения треищна начинает распространяться и за время t вершина перемещается из точки О в точку 0 с постоянной скоростью V. Точка Р имеет в фиксированной системе декартовых координат с центром в О координаты (д , j), а в движущейся системе координат с центром в О, - координаты (t vi) [c.98]

Кривые зависимости 1п/ от n plpj) настолько круто наклонены к оси абсцисс, что при определении критического пересыщения пара Sk — pIPo почти невозможно установить, будет ли оно происходить при I — i см -с или при / = 100 см" -с . Уже очень небольшое превышение s над критическим значением приводит к резкому возрастанию размеров и концентрации зародышей до видимого тумана. [c.47]

При переходе нагрузки за критическое значение отклонение полосы в сторону при наличии вертикальных направляющих для нагруженного и могущего поворачиваться конца происходит преимущественно в средней части ее длины. Направляющие будут действоиать на конец пластинки с силой, имеющей горизонтальное направление эту горизонтальную силу можно сложить вместе с вертикальной нагрузкой в одну результирующую, которая будет иметь наклонное положение ). [c.330]

При фиксированных значениях интенсивности 1 фазовая диафамма имеет вид, показанный на рис. 13, где линии 1, 2 отвечают потере устойчивости системы (выше прямой 1 — устойчиво потоковое состояние, ниже кривой 2 — равновесное, а между ними расположена двухфазная область). При 1 < 1/4 ситуация подобна случаю / = О — лавина возникает только при флуктуациях наклона 1з, превышающих критическое значение (см. рис. 13 а). С ростом флуктуаций вертикальной скорости до I > 1/4 ситуация изменяется коренным образом — даже в отсутствие флуктуаций наклона 1 становится возможным спонтанное образование лавины (см. рис. 13< ). Согласно (1,109) трикритическая точка попадает на ось 1з при интенсивности 1 = I, ас превышением критического [c.59]

При описании кумуляции в гл. VM мы отмечали, что при очень малых углах а при вершине конуса, меньших некоторого критического значения, определяемого свойствами материалов, устойчивого образования струй не происходит. Заметим, что при сварке взрывом берут как раз такие малые углы наклона пластин (различие между конусом и пластиной сводится к различию мел1ду [c.403]

Затопленная струя. Выше мы отмечали, что соударение пластин при сварке взрывом происходит при углах наклона, меньших того критического значения, которое нужно для образования кумулятивной струи. Однако, как видно из решения задачи о соударении струи в гл. VH, существование обратной струи является необходимым следствием закона сохранения количества движения. Возникает естественный вопрос куда же д,евает-ся обратная струя при сварке взрывом В заключение мы, следуя работе [13], покажем, как можно ответить на этот вопрос в рамках схемы несжимаемой жидкости, и еще раз убедимся в эффективности этой схемы. [c.414]

Здесь Сх,С2 — параметры материала Муни, А — относительное удлинение волокон в начально-деформированном состоянии. Из (1) видно, что в данном случае интегральное уравнение для преднапряженной среды отличается от уравнения соответствующей классической (т.е. при отсутствии начальных напряжений) контактной задачи лишь наличием множителя, зависящего от величины начальной деформации. Это обстоятельство позволило привлечь для исследования хорошо известные решения классических интегральных уравнений, а также непосредственно из (2) определить критические значения А, при которых перемещения точек полуплоскости становятся неограниченными, когда наступает потеря устойчивости сжатой полуплоскости. В работе получены соотношения, описывающие влияние начальной деформации на распределение контактных давлений в случае плоского, наклонного и параболического штампов, проведен анализ особенностей этого влияния. [c.234]

Итак, в отличие от изотермических потоков, для конвективного течения плоские возмущения отнюдь не всегда наиболее опасны. Ситуация определяется двумя параметрами — числом Прандтля и углом наклона. При достаточно больших значениях числа Прандтля ) и а < а наиболее опасны пространстЬенные возмущения. С изменением угла наклонд происходит смена формы неустойчивости — от пространственных возмущений при а < а к плоским при а > а (рис. 129). Для достаточно больших Р критическое значение а близко к нулю (в случае строго вертикальной ориентации, однако, при всех Р наиболее опасны плоские возмущения). С уменьшением Р расширяется область углов, внутри которой главную опасность представляют плоские возмущения. При малых Р (практически при Р < 0,25) плоские возмущения наиболее опасны при всех а. [c.336]

Результаты построения статической характеристики представлены на рис. 5.9 для разных значений угла 7 наклона силы Р. Для сравнения здесь же нанесены и статические характеристики продольного (7=0) и поперечного (7=90°) изгибов. Видно, что наиболее мягкая характеристика (меньшие значения силы Р лри том же значении ее перемещения) пол(учается, когда наклон силы равен 7=60° при перемещениях р от О до 0,75/. Для углов 7<60° статическая характеристика получает точку перегиба, становясь более жесткой в начале. Как видно уже по кривой для 7=15° характеристика постепенно приближается к предельной ломаной кривой, имеющей скачок, равный критическому значению силы Р при продольном изгибе. [c.118]

Наибольшие ( критические ) значения этого отношения, подсчитанные для различных углов наклона гребня В и козфициентон трения л, приводятся в табл. 23. [c.682]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...