Струя обратная

Это означает, что скорость на оси круглой струи обратно пропорциональна расстоянию от полюса, в то время как для плоской струи она обратно пропорциональна корню квадратному из того же расстояния. Следовательно, скорость на оси круглой струи затухает быстрее, чем на оси плоской струи. [c.353]

Конечно, в процессе входа равновесие не достигается. Однако при увеличении Кь наступает момент, когда каверна замыкается за телом. В зависимости от условий может происходить глубинное замыкание или поверхностное замыкание. Для обоих типов замыканий характерно образование двух струй обратной струи, направленной в сторону тела, и зеркально отраженной струи , направленной в противоположную сторону. На фиг. 12.3 показано глубинное замыкание, сопровождающееся образованием струй при смыкании стенок каверны на некоторой глубине между телом и свободной поверхностью. Сначала скорости обеих струй больше скорости движущегося тела. При некоторых условиях направленная вниз обратная струя [c.657]

Представленные данные показывают, что сначала расширение струи в направлении оси у (перпендикулярно широкой стороне сопла) значительно интенсивнее, чем в направлении оси 2 . Это аномальное расширение струи приводит к тому, что на больших удалениях конфигурация струи обратна исходной, но с меньшим А. Можно ожидать, что подобная переориентация длинной и короткой сторон будет повторяться вниз по течению. Однако этот процесс, по-видимому, будет значительно менее выраженным как из-за того, что соотношение сторон (осей эллипса) А —1, так и из-за различия локальных исход- [c.300]

Итак, скорость в центре сечения осесимметричной струи обратно пропорциональна расстоянию от полюса [c.257]

Решение (1.4.19), естественно, отличается от решения Ландау, но многие качественные особенности течения остаются прежними. Например, зависимость поля скорости лишь от импульса струи или убывание скорости на оси струи обратно пропорционально расстоянию от источника. [c.30]

Струя электролита, непрерывно подаваемого в межэлектродный промежуток, растворяет образующиеся на заготовке-аноде соли и удаляет их из зоны обработки. При этом способе одновременно обрабатывается вся поверхность заготовки, находящаяся под активным воздействием катода, что обеспечивает высокую производительность процесса. Участки заготовки, не требующие обработки, изолируют. Инструменту придают форму, обратную форме обрабатываемой поверхности. Формообразование поверхности происходит по методу отражения (копирования), при котором отсутствует износ инструмента, так как таковым является струя электролита. [c.406]

При резке постоянным током обратной полярности расплавленный металл образует форму конического выступа за счет движения потока электронов к аноду. Он более подвижен и текуч и легко удаляется струей воздуха. [c.120]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, б), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечения (рис. 3.4, б). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости за решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

Если на пути потока (рис. 3.6, б) установить решетку, то струя, набегая на нее со стороны задней стенки аппарата, начнет по ней растекаться в сторону передней стенки (входного отверстия). Так как степень искривления линий тока при этом будет увеличиваться вместе с ростом коэффициента сопротивления решетки р, при определенном значении этого коэффициента вся жидкость за плоской решеткой будет перетекать к передней стенке аппарата и от нее изменит свое направление на 90° в сторону общего движения. Вследствие турбулентного перемешивания с окружающей средой струя за решеткой на всем пути будет подсасывать определенную часть неподвижной жидкости, и в области, прилегающей к задней стенке, образуются обратные токи. Таким образом, профиль скорости за плоской решеткой при боковом входе в аппарат получится перевернутым , т. е. таким, при котором максимальные скорости за решеткой будут соответствовать области обратных токов, образующихся свободной струей при входе (рис. 3.6, а п б). [c.85]

При достаточном расстоянии между решетками жидкость, набегающая на вторую решетку уже в виде кольцевой струи, будет растекаться по ее фронту в обратном направлении, т. е. от периферии к центру. Если коэффициент сопротивления второй решетки не очень большой, то в сечении на конечном расстоянии от нее распределение скоростей будет равномерным (рис. 3.11, б). Если коэффициент сопротивления второй решетки будет слишком большим, то обратное растекание по ней кольцевой струи приведет к дальнейшему ее перетеканию в том же направлении и на конечном расстоянии за этой решеткой. В результате снова получится неравномерное распределение скоростей (рис. 3.11, в). [c.88]

Если струя входит в замкнутый объем с выходным отверстием, то она вначале присоединяет к себе определенную массу окружающей среды, а затем перед выходом такую же массу отдает обратно в объем. В струе [c.316]

Сопловой ввод с АЛ-закручивающим устройством позволяет варьировать интенсивность закрутки в широком диапазоне, поэтому его часто используют в устройствах, предназначенных для экспериментального исследования закрученных потоков. Однако существует менее простое альтернативное решение, использующее два подвода в канал — осевой и тангенциальный, позволяющие получить достаточно устойчивый однородный поток. Количество подаваемого газа или жидкости в осевом и тангенциальном направлениях можно регулировать и изменять независимо друг от друга. Это позволяет варьировать закрутку от нулевой до очень высокой, при которой формируется интенсивно закрученная струя с развитой приосевой зоной обратных токов, такая же как при использовании тангенциально-щелевого закручивающего устройства (рис. 1.2,<з). [c.14]

ИЛИ ЗОНОЙ рециркуляции (см. рис. 1.4,г). Однако вниз по течению вследствие естественного снижения интенсивности закрутки в процессе преодоления действующих диссипативных сил профиль потока вновь соответствует нормальному распределению. При дальнейшем повышении степени закрутки потока зона обратных токов возрастает настолько, что струя вниз по течению потока не смыкается (см. рис. А,д). [c.21]

Сжатой дугой можно сваривать практически все металлы в нижнем и вертикальном положениях. В качестве плазмообразующего газа используют аргон и гелий, которые также могут быть и защитными. К преимуществам плазменной сварки относятся высокая производительность, малая чувствительность к колебаниям длины дуги, устранение включений вольфрама в металле шва. Без скоса кромок можно сваривать металл толщиной до 15 мм с образованием провара специфической грибовидной формы, что объясняется образованием сквозного отверстия в основном металле, через которое плазменная струя выходит на обратную сторону изделия. По существу, процесс представляет собой прорезание изделия с заваркой места резки. Плазменной струей сваривают стыковые и угловые швы. Стыковые соединения на металле толщиной до 2 мм можно сваривать с отбортовкой кромок, при толщине свыше 10 мм рекомендуется делать скос кромок. В случае необходимости используют дополнительный металл. [c.85]

В обратном случае сильной струи (большие Р, чему отвечает >4- 1) ) имеем [c.121]

Т. е. скорость падает обратно пропорционально расстоянию от точки выхода струи. [c.214]

Если струйное течение не касается стенок камеры смешения, как показано на рис. 9.3,в, то под действием противодавления - давления нагрузки на выходе аппарата, в кольцевом пространстве между струей и стенками образуются обратные потоки смеси высоконапорной и низконапорной сред, теряется энергия, снижается коэффициент у (см. рис. 9.3,г) и уменьшается эффективность процесса эжекции -КПД г . Последние два аппарата, представленные на рис. 9.3,а, в, работают в нерасчетных режимах. [c.221]

В связи с тем что в сечении 1-1 камеры смешения многосопловых аппаратов между струями остается нерабочее пространство, в котором при увеличении нагрузки противодавления образуются обратные потоки, аналогичные потокам, показанным на рис. 9,3,0, и теряется энергия. Для снижения потерь энергии поперечная площадь потока смеси высоконапорной и низконапорной сред уменьшается после сечения 1-1 до величины [c.223]

Если рассматриваемое тело представляет собой летательный аппарат, снабженный воздушно-реактивным двигателем, то в сверхзвуковой струе воздуха, которая тормозится при втекании в двигатель, также происходит скачок уплотнения. Принципиально можно представить себе и плавный переход сверхзвукового потока в дозвуковой, осуществляемый посредством специального обратного сопла, установленного на входе в двигатель. При этом не было бы потерь полного давления. Однако торможение сверхзвукового потока таким способом осуществить в полной мере не удается, в силу чего приходится мириться с существованием ударных волн и наличием соответствующего волнового сопротивления. [c.114]

IX.33. Вода сбрасывается из водоотводной канавы через консольный водосброс при разнице отметок дна верхнего и нижнего бьефов Z = 12 м, глубине воды в нижнем бьефе = 0,9 м длине консоли /к == 8 м ширине лотка консоли и носка й = 1,5 м длине носка = = 1 м. Установить зависимость глубины воронки размыва hp и дальности падения струи от уклона лотка-консоли в диапазоне i = 0,08 ч-Ч- 0,25, если а) расход 0 = 3 м /с обратный уклон носка г = 0,1 коэффициент шероховатости стенки и дна лотка п = 0,012 грунты средней плотности б) Q = 2,5 м /с i = 0,15 п = 0,013 грунты плотные в) Q = 2,2 м /с г = 0,2 п = 0,014 грунты очень плотные [c.267]

Сила тяжести О вертикальна, приложена в центре тяжести отсека сила реакции равняется силе давления струи на преграду с обратным знаком = —Р . [c.60]

Таким образом, свободная плоская турбулентная струя неограниченно расширяется вниз по течению, а ее осевая скорость убывает обратно пропорционально корню квадратному из расстояния от полюса. [c.381]

При больщих скоростях истечения струи, когда ц/Уо2 Ь время начала распада струи обратно пропорционально скорости (Г [c.47]

Максимальная скорость радиальной струи обратно пропорциональна радиусу г, а ширина струи прямо пропорциональна г. Поскольку турбулентная вязкость любого свободного турбулентного потока пропорциональна произведению характерной скорости на характерную длину, турбулентная вязкость радиальной турбулентной струи будет постоянной. Тогда можно полагать, что теория ламинарного потока в своих основных чертах может быть применена также и к турбулентному потоку при условии, что кинематическая вязкость заменяется турбулентной. Турбулентная вязкость зависит от количества движения струи, причем можно ожидать, что угловая ширина турбулентной струи и величина Ь для данного угла струи 6о будут постоянными. Если, например, поверхность полумаксимальной скорости образует с направлением струи углы в 0,1 рад, то й = 8,8. Изучение потока в турбулентной радиальной струе находится еще в стадии эксперимента. [c.56]

Дальнейшее увеличение коэффициента сопротивления решетки должно привести к тому, что перетекание жидкости к стенкам трубы (канала) будет усиливаться, образующаяся при этом кольцевая струя будет все больше поджиматься, скороаь ос возрастет, а зона обратных токов, ссответствешю расширится (рис. 3.5, б). Вследствие того, что искривление линий тока при растекании по фронту решетки происходит очень резко, рассматриваемая де( . ормация потока за решеткой должна иметь место в сечениях, очень близких к решетке (тем ближе, чем больше tj,). [c.81]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

Характер перетекания потока за решеткой при F /Fg - 10 довольно сложный. Вначале при определенных значениях 4 р по диаметру А—А сечения устанавливаются два максимума скорости в центральной части и у передней стенки (со стороны входа), а вблизи задней стеи1 и появляются обратные токи (при - 20, с.м. табл. 7.6). В соответствии с. максимумом скоростей в центральной части сечения ио диаметру Б—Б, перпендикулярному к диаметру А—А, везде устанавливаются большие положительные скорости, в отличие от случая, когда решетка отсутствует (Ср 0) и в центральной части этого диаметра скорости отрицательны. С дальнейшим увеличением р струя больше отклоняется к передней стенке, так что вблизи нее остается только один максимум скоростей. Одновременно возрастает область отрицательных скоростей, захватывающая при больших значениях Е,(/Ер половину сечения, прилегающую к задней стенке. В результате за решеткой резко выражен перевернутый профиль скорости. [c.181]

Штампованная решетка с козырьками при достаточно большом коэффициенте сопротивления (в данном случае при / = 0,16 и 100) резко улучшает распределение скоростей по высоте рабочей камеры. Вместе с тем наблюдается определенная неустойчииоеть потока. По случайным обстоятельствам, как показали, опыты, он перебрасывается сверху вниз (рис. 9.9, а) и обратно (рис. 9.9, б), аналогично тому, как это происходит на участке с внезапным расширением сечения. По тем или иным причинам вихревые образования в мертвых зонах канала подсасывают основную струю то в одну, то в другую сторону. С уменьшением относительной кинетической энергии струек, вытекающих из отверстий решетки (что достигается увеличением ее коэффициента живого сечения), весь поток становится более устойчивым. Этот результат был получен при установке другой ппампо-ванной решетки / с козырьками 2 при I = 0,19 ( р 50 (табл. 9.7). В этом случае распределение скоростей более равномерное и поток более устойчив (рис. 9.9, а). Большая устойчивость потока достигается также и в случае установки на штампованной решетке с /=0,16 удлиненных направляющих пластин (а=0,13Вц. табл. 9.7). [c.239]

При наличии сопротивления (зернистого слоя) непосредственно за сечением = 35 характер профилей скорости струи отличается не только от профилей свободной струи, но в некоторой степени и от профилей скорости, получаемых в пустом аппарате. Это отличие характерно главным образом для пристенной области, в которой, как видно по рис. 10.1, б, почти во всех сечениях наблюдаются обратные токи (кривые 3). Это обстоятельство можно объяснить тем, что при наличии сопротивления (слоя) непосредственно за сечением Sg = 35 пространство, в котором происходит циркуляция присоединенных масс, значительно уменьша( тся, а следовательно, скорости циркуляционных масс увеличиваются как в прямом, так и обратном направлениях. [c.269]

Одной из достаточно важных характеристик закрученных течений являются наличие и размеры в поперечном направлении зоны обратных токов — рециркуляционной зоны, которая возникает в приосевой зоне для струйных течений с достаточно высокой интенсивностью закрутки S > 0,4. При этом возросший радиальный фадиент давления обусловливает заметный рост поперечных размеров струи и снижение осевой составляющей скорости по сравнению с прямоточной струей, что совместно с при-осевым тороидальным вихревым потоком рециркуляционной зоны ифает достаточно важную роль при решении прикладных задач в процессах горения и стабилизации пламени в камерах сгорания. [c.25]

Поперечный вдув струй в сносящий поток представляет практический интерес в связи с разнообразными приложениями, начиная от разбавления продуктов сгорания воздухом в камерах сгорания (КС) газовых турбин и заканчивая аэродинамикой реактивной струи при переходе самолета вертикального или укороченного взлета и посадки с режима подъема на крейсерский режим. При вдуве струи в сносящий поток наблюдается сложная картина течения [1, 87]. Поперечное сечение струи принимает почкообразную форму и состоит из двух вихрей, закрученных в противоположные стороны. Основной поток, обтекая струю, формирует зону обратных токов. Возникающие зоны возвратных течений могут быть использованы для стабилизации фронта пламени в прямоточных КС авиационных двигателей. Генератором стабилизирующей струи служит вихревой воспламенитель [141] (см. п.7.1). Преимущества этих систем — высокая надежность запуска и устойчивая работа в щироком диапазоне изменения физических и климатических условий. В этом случае стабилизация осуществляется на высокотемпературном факеле — закрученном потоке продуктов сгорания, истекающих из сопла-диафрагмы с трансзвуковой скоростью, что может быть использовано для воспламенения сносящего потока топливо-воздушной смеси. При [c.359]

Рассмотрим часть струи, которая в момент времени t занимает положение ab def. В момент t + x эта часть струи займет положение a b d e f. Изменение количестыа движения указанной части струи за время т равно количеству движения ЬЬ с с и edd e и количеству движения aa f f, взятому с обратным знаком. В проекции на ось X, которую направим вдоль N, количества движения ЬЬ с с и edd e равны нулю, так как скорость жидкости в этих сечениях перпендикулярна к оси X. [c.314]

Назначение сопел — с ми- нимальными потерями подвести газы к входу в смесительную камеру. Расположение сопел может быть таким, как на рис. 9.4 (эжектирую-щий поток внутри, а эжек-тируемый—по периферии камеры), и обратным (рис. 9.1), когда эжектирующий газ подается в камеру по внешнему кольцевому соплу. Для сокращения длины камеры смешения один или оба потока могут быть разделены на несколько струй, что требует соответствующего увеличения количества сопел. [c.494]

Однако движение частиц воды в поверхностной зоне не изолировано от растекающейся поступательной зоны. Оно собственно и происходит по действием растекающеГгся струи II силы тяжести. Растекающаяся струя увлекает за собой частицы воды из поверхностной зоны, тем самым в последней происходит замена одних частиц другими. Наблюдения показывают, что в этой зоне происходит самое разнообразное движение, В верхних слоях зоны может быть движение, обратное обще.му направлению потока. Вводимые в поверхностную зону эмульсионные шарики (индикаторы), оказавшиеся в конце зоны, могут быть перенесены двпжение.м в зоне в начало ее. Иногда шарик проходит замкнутый путь и снова оказывается на конце прыжка. Г1опав в начало прыжка, шарик может некоторый промежуток времени совершать на месте колебательное движение вместе с пульсирующей водой, в то время как в другой момент (Ш вместе с частицами воды может быть увлечен растекающейся струей и вынесен вовсе из зоны прыжка вниз но течению потока. [c.220]

В консольном сбросе (рис. 28-17) часть Р общего падения преодолевается быстротоком и часть р — свободным сбросом струн. В целях получения возможно большего отлета струи от сооружения конец быстротока снабжают так называемым струенаправляю-щим носком (трамплином) с горизонтальным дном или с обратным уклоном. Однако при [c.292]

При оценке эффективности воздействия струи как средства управления сопротивлением необходимо учитывать реактивную силу, обусловленную истечением газа из сопла и направленную в сторону, обратную движению летательного аппарата. В соответствии с этим наличие струи способствует росту сопротивления. Так как сопротивление при увеличении степени не-расчетности в струе уменьщается, а реактивная сила пропорциональна расходу газа через сопло, то можно предположить, что существует оптимальный режим работы сопла, обеспечивающий наименьщее сопротивление. Исследования показывают ([49], 1967, № 5), что такой режим реализуется при малых поперечных размерах сопла dj D <0,05) и низкой степени нерасчетности струи. [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...