Однородность материи тел

Основными источниками погрешностей при измерении температуры являются нарушения однородности материала тела вследствие введения в него термоэлектрического преобразователя, а также отвод (или подвод) теплоты по его проводам. Характер искажения температурного поля при выполнении паза для размещения датчика температуры показан на рис. 6.5. Определить точно место касания спая термоэлектрического преобразователя по- [c.380]

Обмотки электромашин 302 Обнажение пород 622 Оболочки 172 Однородность материи тела 10 [c.792]

Сварные, паяные, клееные изделия из однородного материала (в сборке с другими изделиями) в разрезах и сечениях штрихуются как монолитное тело (в одну сторону), причем границы деталей сварного изделия изображаются сплошными основными линиями. [c.330]

Гипотеза об однородности материала. Предполагают, что все частицы материала обладают одинаковыми свойствами, т. е, свойства материала не зависят от размеров тела. [c.128]

Материал однороден, т. е. его свойства не зависят от размеров выделенного из тела объема. В действительности однородных материалов в природе нет. Например, структура металлов состоит из множества хаотически расположенных микроскопически мелких кристаллов (зерен). Размеры же рассчитываемых элементов конструкций, как правило, неизмеримо превышают размеры кристаллов, поэтому допущение об однородности материала здесь полностью применимо. [c.153]

Однородное твердое тело, поверхность которого образована вращением плоской кривой z—ky вокруг оси О2, имеет высоту Н и изготовлено из материала плотности у. Определить момент инерции этого тела относительно оси Oz, если радиус основания тела равен R. [c.98]

Центр тяжести однородного тела обычно называют центром тяжести объема, так как его положение не зависит от материала тела, а всецело определяется его формой. Рассмотрим, как определяется положение центров тяжести объемов некоторых тел простейшей формы. [c.80]

Таким образом, положение центра тяжести однородного тела зависит только от его формы и объема и не зависит от материала тела. Поэтому центр тяжести любого однородного тела можно назвать центром тяжести объема тела. [c.70]

Допущение об однородности материала. Физикомеханические свойства тела могут быть неодинаковыми в разных точках. В сопротивлении материалов этими различиями пренебрегают, полагая, что материал во всех точках тела обладает одинаковыми свойствами. [c.179]

Материал тела считается однородным. Это допущение означает, что механические свойства в любой точке тела одинаковы. [c.8]

Рассматриваемая задача типа сформулированной в 1,9 (задача 1). Однако здесь будет изучаться только сублимация материала тела без образования слоя кокса и без химических реакций. В данном случае единственная поверхность разрыва (волна сублимации), отделяющая газовый поток от твердого тела, является, естественно, подвижной. Будем изучать стационарный режим уноса массы, когда волна разрыва движется с постоянной скоростью D. Тогда в подвижной системе координат, связанной с волной сублимации (у = у — Dt, у — координата в неподвижной системе), движение в пограничном слое будет установившимся. Течение предполагается ламинарным, описывается оно системой уравнений (1.114). Пусть газовая смесь состоит из двух компонент сублимирующего вещества и однородного основного потока. В этом случае имеет место закон Фика, и уравнение диффузии представляется в простом виде [c.301]

Рассмотрим равновесие элементарного параллелепипеда, вырезанного из тела, находящегося в напряженном состоянии под действием внешних нагрузок (рис. 1.4). Размеры ребер параллелепипеда йх, у, 2. Учитывая принятое ранее допущение о сплошности и однородности материала, мы можем полагать, что и напряжения внутри тела от одной точки к другой будут изменяться непрерывно. Если на гранях параллелепипеда, совпадающих с координатными плоскостями, будут действовать напряжения Ох, Оу, Ог, Тщ, х , Хуг, то на грани, отстоящей на расстоянии йх от координатной плоскости zy, будут действовать напряжения [c.22]

Совпадение результатов опыта с теорией получается тем лучше, чем однороднее материал и чем ближе он по своим свойствам к изотропному телу. [c.61]

В качестве примера аналитического метода расчета теплообмена при нестационарном переходном режиме рассмотрим плоскую однослойную пластину, выполненную из однородного материала теплопроводностью X. Примем, что длина и ширина пластины весьма велики по сравнению с ее толщиной, вследствие чего теплообменом с торцов можно пренебречь. Будем считать, что температура среды, омывающей пластину, постоянна, а взаимодействие тела со средой описывается уравнением [c.373]

Теперь обсудим решение краевой задачи теории упругости неоднородных тел, которое приводит к определению эффективных модулей материала. Рассматриваемое тело представляет собой прямоугольную призму (см. рис. , а). Основные уравнения для компонент тензоров напряжений и деформаций — это уравнения (1), в которых коэффициенты жесткости удовлетворяют условиям (2), а также обычные уравнения равновесия в напряжениях и уравнения совместности деформаций теории упругости однородных изотропных тел. Последние соотношения здесь не приводятся, поскольку их можно найти в любом курсе теории упругости. Достаточно указать, что переменные поля (напряжений), имеющие вид [c.42]

Эти естественные замечания подсказывают нам обобщение, которое в то же время соответствует нашей физической интуиции и духу анализа бесконечно малых. Мы можем представить себе, что тело С состоит не из однородной материи, а из смеси различных веш еств идеализируя, мы можем предположить, что материальная структура тела С изменяется от точки к точке непрерывно. Тогда отношение [c.25]

Материальная поверхность называется однородной, когда ее поверхностная плотность постоянна. Заметим, что однородная материальная поверхность, рассматриваемая как тело трех измерений, т. е. имеющая постоянную объемную плотность, может не быть, однородной в смысле поверхности, т. е. может иметь не постоянную поверхностную плотность. Достаточно представить себе пластинку или лист из однородного материала, но с изменяющейся от точки к точке толщиной в этом случае поверхностная плотность изменяется пропорционально толщине. [c.28]

Подобно тому, как в предьщущей главе изучались напряжения тела независимо от д ормаций, т. е. производилось чисто статическое обследование тела, в настоящей главе выполняется чисто геометрическое или кинематическое) изучение сплошной однородной среды, без упоминания о напряжениях и о физических свойствах материала тела. [c.453]

Если реализован пункт 3, то в определенном смысле уровень результата теории аналогичен уровню феноменологических теорий прочности — теория позволяет судить лишь о надежности работы материала в локальной области, выбранной из бесконечного множества таких областей в теле самим исследователем, или о надежности работы материала в однородно напряженном теле, в котором предельное состояние наступает сразу во всей области. [c.595]

Сопротивление материалов базируется на гипотезе непрерывности (сплошности) материала твердого тела, согласно которой материал тела полностью (сплошь) заполняет его объем. Предполагается также, что твердое тело изотропно и однородно, т. е. механические свойства ьо всех направлениях одинаковы и не меняются при переходе от одной точки тела к другой. [c.260]

К пост, величинам, характеризующим упругие свойства материала, относится коэф. Пуассона V. Величина его равна отношению абс. значения относит, поперечного сжатия сечения е (при одностороннем растяжении) к относит, продольному удлинению е, то есть V = (е (/е. Величины М. у. и коэф. Пуассона для нек-рых материалов приведены в табл. 1. Для однородного изотропного тела, напр. мелкозернистого ме-таллич. поликристалла с беспорядочной ориентировкой зёрен (т. е. не имеющего текстуры), М. у. и коэф. Пуассона одинаковы по всем направлениям. Величины Е, О, К и V связаны соотношениями [c.176]

Сварное, паяное, клееное и тому подобное изделие из однородного материала в сборке с другими изделиями в разрезах и сечениях штрихуют в одну сторону, изображая границы между деталями изделия сплошными основными линиями. Допускается изображать конструкцию как монолитное тело. [c.77]

Модели материала. В механике материалов и конструкций используется модель сплошного однородного деформируемого тела. Деформируемым называется тело, которое после приложения внешних нагрузок изменяет свою форму и размеры. Мо- [c.400]

Недостаток метода в том, что измерения проводят для случайного направления. В общем случае однородная деформация тела описывается эллипсоидом деформации (рис. 5.35). Рентгенографически анализируется напряженное состояние в тонком поверхностном слое материала. В этом случае надо принять напряжение, нормальное к поверхности Оз, равным нулю. Деформация в некотором направлении 8 (рис. 5.35, а) определяется через сумму главных напряжений 01 + 0-2 и напряжение а ф [c.138]

Поскольку для однородного материала, свойства которого не зависят от координат точек тела, при получении матрицы жесткости положение начала координат несущественно, то такого преобразования всегда достаточно для определения локальных координат в плоскости элемента или в плоскости, параллельной ему. [c.190]

До еих пор мы выводили принцип виртуальной работы и связанные е иим вариационные принципы для различных упругих задач. В последующих пяти главах эти принципы будут применяться к различным задачам стержней, балок, пластин, оболочек и дискретным конструкциям. В этих приложениях материал тела будем считать изотропным и однородным и будем пользоваться теорией малых перемещений, если обратное не оговорено. Далее в этих задачах мы будем использовать обычные обозначения. В гл. 7—9 вместо будут применяться обозначения и, [c.154]

Под однородностью материала понимается независимость его свойств от величины выделенного из тела объема. Ясно, что в дей-ашителыюсти материал уже в силу молекулярного строения не может по данному определению быть однородным. Металлы, имеющие поли-кристаллическую структуру, т. е. состоящие из множества хаотически расположенных кристалликов, также не являются, строго говоря, однородными. Однако указанные особенности не являются существенными, поскольку речь идет об исследовании конструкций, размеры которых неизмеримо превышают не только размеры межатомных расстояний, но и размеры кристаллических зерен. [c.12]

Под действием внешних сил все тела в какой-то мере меняют свою форму и размеры — деформируются. Различают упругие и пластические деформации. Детали механизмов работают в основном в области упругих деформаций, т. е. он и восстанавливают первоначальные размеры и форму одновременно со снятием нагрузки. Изучение деформаций проводится на основании нескольких гипотез. К этим гипотезам относятся гипотеза однородности (свойства тела го всех точках одинаковы), изотропности (свойства материала одинаковы по всем направлениям в пределах рассматриваемого объема) и сплошности (тело целиком заполняет пространство, ограниченное его поверхностью). Кроме вышеупомянутых гипотез используется принцип независимости действия сил и деформаций. Этот принцип состоит в том, что деформации, возникаюнгие и теле от действия на пего системы внешних уравновешенных сил, не зависят от деформаций, вызванных к том же теле другой системой уравновешенных сил. Этот принцип может применяться в том случае, если зависимость между деформацией н силами, ее вызывающими, линейна. [c.118]

Гипотеза сплошности и однородности материала. По этой гипотезе предполагается, что материал полностью заполняет весь об1зем без каких-либо пустот и свойства материала не зависят от величины выделенного из тела объема. Гипотеза позволяет псполь- [c.176]

Материал рассматривается как сплошное однородное деформируемое тело. Деформируемым называется тело, которое после нри-ложепия внешних нагрузок изменяет свою форму и размеры. Учет деформнруемостп является весьма вагкным, так как нозиоляет решить вопрос о распределении силового потока внутри тела. [c.14]

Для линий (например, жесткая проволока) в этих формулах будут элементы длины А1 . Величина у, характфизующая материал тела, в формулы (4.3), (4.4) не входит. Координаты центра тяжести однородного тела зависят от формы и размеров тела, но не зависят от материала тела. Это значит, что если один и тот же объем (или плоскую фигуру) заполнить поочередно однородным материалом из меди, железа, цинка и т.д., то положение центра тяжести меняться не будет. Для того чтобы суммы в числителях и знаменателях формул (4.3) и (4.4) не зависели от числа слагаемых и от форм элементов, на которые разбиваем тело, последнее надо разбить на бесконечно большое количество бесконечно малых элементов, т. е. получить определенные интегралы, вычисляемые по области, занимаемой телом. При приближенном подсчете, а также для некоторых простых форм тел можно разбивать тела на ограниченное число элементов, и тогда будем иметь суммы с ограниченным числом слагаемых. Учитывая изложенное, будем придерживаться знаков суммы. Если плоская фигура расположена в плоскости (yz), то координата г представляет собой расстояние от элемента площади Aff до оси у, а у — расстояние от этого элемента до оси 2. [c.63]

Допустим здесь, как допускали все, кто искал законы Движения, что Тела встречаются прямо, т. е. что их центры тяжести движутся по одной прямой линии, являющейся направлением их движения, и что при Ударе эта линия проходит через место их соприкосновения, перпендикулярно к нему. Это последнее условие всегда имеет место, если Тела являются щарами из однородного материала, такими, какие мы здесь рассматриваем. [c.52]

Рассмотрим задачу моделирования для однородного упругого тела. Вместо натурного тела (натуры) для изучения наиряжений, деформаций и неремещений воспользуемся моделью, геометрически подобной натуре, с ко эффвцИ0нтом геометрического подобия k — = LJL , La и — характерные размеры натуры и модели. Натурное тело нагружено поверхностными ра спределенными нагрузками Ри, объемными силами на части его поверхности заданы пере-меш.ония Uoi н. Модуль упругости и коэффициент Пуассона материала, натуры соответственно ц и Цн- Величины, характеризующие м,одель и натуру, связаны соотношениями [c.9]

Однородность и сплошность тела позволяют применять методы анализа бесконечно лальа, а это весьма упрощает построение теории сопротивления материалов. Однако нужно отчетливо представлять, что результаты, получаемые в сопротивлении материалов, основанном на модели однородного сплошного тела, применимы лишь к элементам конструкций или их частям, имеющим размеры, в пределах которых материал можно считать в среднем однородным (квазиоднородным). [c.21]

Компоненты тензора перемещений Грина t/, (s, j ) при I П S = являются неперывными гладкими функциями, так как материал, заполняющий область рассматриваемого тела, однородный и изотропный. Непрерывность и гладкость будут сохраняться и для анизотропного материала, и для материала с непрерывно меняющимися упругими характеристиками. В случае кусочно-однородного материала непрерывность также будет иметь место, но будет нарушена гладкость (дифференцируемость). Необходимо также отметить, что тензор перемещений Грина зависит от формы области, упругих характеристик материала, местоположения точки закрепления о S V (определен не однозначно) и является симметричным тензором (t ( >(i,x) = l/ [c.66]

На сборочных чертежах, в разрезах и сечениях сварные, паяные и клееные изделия из однородного материала штрихуют как монолитное тело (в одну сторону), изображая граиицы между деталями сварного изделия сплошными основными линиями (рис. 34). [c.216]

Из изложенного выше следует, что рассмотрение пористого тела как однородного материала является большой условностью. Применяемые для них понятия коэффициента теплопроводности и других физических параметров носят весьма условный характер. Они применяются только как эквивалентные тепловые характеристики, позволяющие получить суммарное представление о совокупности всех сложных тепловых явлений, из которых за главное принимается процесс распространения тепла аутеч теплопроводности. [c.12]

ЛАМЁ ПОСТОЯННЫЕ — величины, характеризующие упругие свойства изотропного материала. Для однородного изотропного тела компоненты напряжения [c.567]

Ранее композиционный материал рассматривался как однородное анизотропное тело. Реальные материалы, как правило, на микроуровне неоднородны. Коэффициенты жесткости и податливости таких материалов определяются свойствами компонентов композиционного материала и его внутренней структурой. Определение макроскопических характеристик материала по известным характеристикам армирующих элементов и связующего — задача структурной механики композитов или теории армирования. В настоящем параграфе эта задача решается для однонаправленного волокнистого композиционного материала, характер взаимодействия элементов которого весьма сложен. [c.14]

Деталью называют отдельное тело из однородного материала, имеющее множество опредеденных форм и выполняющее хотя бы одну функцию по обеспечению работы других функциональных элементов. [c.228]

В разрезах изображают нерассеченными составные части, на которые оформлены самостоятельные сборочные чертежи, а типовые, покупные или широко применяемые изделия изображают упрощенными внешними очертаниями. Неразъемные соединения деталей из однородного материала в разрезах и сечениях штрихуют в одну сторону, изображая границы между деталями сплошными основными линиями. Допускается изображать такую конструкцию как монолитное тело. [c.68]

Трещины разрезают тело на отдельные ячейки (дробление тела). В этом случае высока степень одновременности разрушения по объему тела, что может быть либо при однородности материала и напряженного состояния, либо при наличии остаточных (закалочных, шлифовочных и др.) напряжений, когда каждая ячейка может представлять собой объем, занимаемый самоуравновешеннон системой начальных сил [13, 38]. На рис. 100 показано разрушение закаленного стеклянного листа (дверь) с высокой степенью дробления. [c.116]

В качестве простого примера такого частного решения ypaSB-нений (3.8а) рассмотрим случай действия гравитационной об1>емной силы или веса на тело из Однородного материала. Для этого случая Вх — Ву = 0, Bz = , где f —постоянная плотность (масса, от-несенная к единице обадма) материала Простое решение для этого случая имеет вид , . [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...