Метод определения положения максимумов

Для точного определения положения максимума интенсивности можно измерять число импульсов по обе стороны максимума, постепенно сближая точки отсчета, применять два счетчика, расположенные рядом [138], или счетчик с кольцевой приемной щелью [139]. Для определения положения счетчика, соответствующего 0°, Применяется ряд методов, из которых наиболее совершенным является метод краевого экрана, позволяющий установить счетчик с точностью до 0,001°. [c.658]

Применение рассмотренных методов позволило измерить периоды для ряда веществ с кубической решеткой при съемке на Си-излучении с точностью, соответствующей точности измерения длины волны рентгеновских лучей (- -0,004%), причем относительная точность измерений была еще выше на порядок. Съемка велась в термостате и определение положения максимумов проводилось описанным выше способом с точностью до 0,001° (по углу счетчика) [140]. [c.658]

Метод определения периода решетки путем измерения положения дифракционных максимумов имеет некоторые недостатки, снижающие его точность (трудности учета формы кривой интенсивности, геометрических условий съемки и т. д.). Для повышения точности прецизионных измерений периодов применяют метод определения положения центра тяжести кривых интенсивности. Положение центра тяжести определяется из соотношения [c.658]

Развитие метода центра тяжести для определения положения максимумов кривых интенсивности приведено в работах [362—364, 384). В работе [365] предложено использовать для этой цели вычисление моментов функций. Ряд других методов прецизионного определения периодов решетки предложен в [301, 366-368]. [c.660]

При раскатке поверхности стальной детали шариком диаметром 17 мм при частоте вращения детали 100 об мин подача 0,1 мм м и роликом диаметром 40 жж с радиусом закругления 4,5 мм с увеличением усилия раскатки глубина залегания максимума остаточных напряжений сжатия увеличивается, но величина напряжения на поверхности уменьшается. На показания низкочастотных приборов заметно влияет исходное состояние образца до наклепа. Но несмотря на это, положение максимума, определенное индукционными приборами, отличается от положения максимума напряжений, измеренных механическим методом, на величину не более 0,05 мм. [c.153]

Измерение размеров дефектов выполняют весьма приближенно в связи с тем, что эти размеры обычно соизмеримы с длиной волны ультразвука и шириной акустического поля преобразователя. Ошибки в 1,5. ..2 раза в оценке величины небольших дефектов признаются вполне удовлетворительным результатом, соответствующим возможностям метода. Существует три основных способа оценки размеров дефектов. Первый связан с измерением максимальной амплитуды эхосигнала от дефекта, второй — с определением положения крайних точек дефекта по изменению амплитуды эхосигнала, третий — с измерением координат крайних точек по максимуму эхосигнала. [c.192]

Положения минимумов и максимумов освещенности муаровых полос однозначно связаны с деформациями растра. Поэтому нахождение на муаровой картине точек с одинаковой освещенностью и измерение расстояний между ними позволяет определить поле перемещений, а затем вычислить деформации и перемещения. Для повышения точности и надежности измерений приходится применять растры с частотой 1200 линий на 1 мм. Такой вариант носит название метода голографического муара. На рис. 85 показана интерференционная картина, по которой производится определение деформаций. [c.143]

Проще всего функцию положения можно выразить графически, пользуясь при разметке траекторий методом засечек. Каждому положению точек Б и С соответствуют определенные углы поворота кривошипа ф и коромысла р, которые могут быть отложены в масштабе, как абсциссы и ординаты в прямоугольной системе координат (рис. 3.6). Если провести через найденные точки ординат плавную кривую, то получится график р (ф) (рис. 3.6, а), представляющий функцию положения данного механизма. Максимуму и минимуму функции соответствуют крайние положения механизма [точки /с и О (12)], причем в данном случае Фо-. > 1о гра- [c.82]

Дефектоскопы на основе геометрического метода целесообразно использовать для обнаружения и локализации дефектов. На рис. 33 показана схема реализации указанного метода с применением согласующих пластин, устраняющих отражения от границ раздела объекта контроля. Сигнал от дефекта будет выделяться в чистом виде, давая наиболее точную информацию о его геометрии, пространственном положении и глубине залегания. Суть метода в том, что если оптические оси передающей и приемной антенн направить под одинаковым углом к поверхности объекта контроля и датчик сканировать по поверхности, то максимум сигнала при наличии дефекта будет при таком положении датчика и антенн, когда их оптические оси (после преломления лучей) сходятся на дефекте. Здесь обнаружение дефекта сочетается с определением глубины его залегания и формы путем сканирования. При использовании в антеннах датчика контактных призм из того же материала, что и объект контроля, отпадает необходимость применения согласующей пластины на передней границе раздела. [c.235]

Для измерения интервала времени Т при определении координат отражателя обычно используют метод максимума, предусматривающий установку преобразователей в положение, соответствующее максимальной амплитуде отраженного сигнала. Как правило, максимум амплитуды отраженного сигнала определяют по экрану трубки. Исключением являются дефектоскопы, выпускаемые в СССР с начала 80-х годов и оснаш,енные звуковым индикатором, мощность звука которого пропорциональна амплитуде отраженного сигнала. [c.184]

Однако в зоне максимума энтальпии парогенераторов закритических параметров для элементов с приращением температуры 2—5° С ошибка определения тепло-восприятия достигнет 50—100%. Таким образом, там и этот метод окажется непригодным. Выход из положения следует искать в дифференциальных измерениях. [c.175]

Этот метод исследования области перекрытия, хотя и не определяет величину N1 однозначным образом, имеет несколько преимуществ перед другими методами. Так как слабым местом всякого метода типа разложения является экстраполяция, то наилучшим из них, очевидно, будет тот, при котором экстраполяция получается наиболее объективной. Почти во всех случаях левый скат второй сферы более ярко выражен, чем правый скат первой. Благодаря этому обстоятельству наряду с четким определением предельной точки экстраполяция становится довольно простой. Такое определение области перекрытия можно пересмотреть, допустив возможность проникновения частиц первой сферы в область, лежащую за средним радиусом второй сферы, однако максимум второй сферы чаще всего проявляется только как точка перегиба и его положение пе может быть определено точно. Резюмируя, можно сказать, что описанный здесь метод разложения, по-видимому, позволяет рассчитать величину с наименьшей неоднозначностью и наиболее привлекательным с точки зрения его идеи способом. [c.31]

Как показали Эйкен и Нюман [577], определение положения максимума поглощения в спектре частот, часто необходимое при измерениях дисперсии звука, можно осуществить путем относительных интерферометрических измерений, что позволяет не учитывать рассмотренных выше мешающих эффектов уменьшения отражения, неоднородности звуковой волны и т. д. За исключением коэффициента поглощения, все остальные параметры опыта остаются практически без изменения, если меняется только давление газа. Но, как разъяснено выше ( 3, п. 3 этой главы), понижение давления равносильно увеличению частоты. Для определения положения максимума поглощения достаточно отметить в интерферометре Пирса отклонения гальванометра для двух положений отражателя, отстоящих друг от друга на известное число полуволн, и повторить эти измерения при различных давлениях. В максимуме поглощения отношение двух показаний гальванометра также должно пройти через максимум. При этом удобно строить график зависимости отношения показаний гальванометра от Ig pjp), где р —начальное давление. Описанный метод весьма удобен для определения времени установления по измерениям поглощения (см. п. 3 этого параграфа). [c.331]

Знакомясь с опубликованными исследованиями структуры жидкостей, нетрудно увидеть, что имеется четьфе широко используемых метода расчета числа Обозначим для определенности эти методы буквами А, В, С, О ж рассмотрим их по порядку. Обычно, хотя и не всегда, эти методы дают последовательно возрастающие численные значения Л 1, т. е. и т. д. Все четыре метода проиллюстрированы на фиг. 2, где построен график зависимости 4лг р (г) от г. Эта типичная кривая соответствует функции распределения жидкого аргона при температуре немного ниже критической и значениях плотности, приблизительно на 50% превышающих рс. Для удобства сравнения результатов показано положение максимума функции Гмакс- Показан также левый скат второй координационной сферы (получающийся вычитанием из 4яг р [г) заштрихованной зоны). [c.28]

Многообразие способов схематизации приводит, естественно, к вопросу о том, какой же способ следует использовать при расчете. Считают, что схематизация по максимумам обладает большим повреждающим эффектом, а по размахам — меньшим, чем исходный процесс. Поскольку схематизация по полным циклам занимает промежуточное положение между максимумами и размахами, то некоторые авторы полагают, что наиболее приемлемым для расчетов являются полные циклы. Необходимо подчеркнуть, однако, что из анализа работ [122, 123, 125], в которых по результатам стендовых испытаний производилось сравнение различных методов схематизации, не следует однозначной оценки о преимуществе способа полных циклов перед некоторыми другими (в частности, учет одного экстремума между двумя пересечениями s ,). Поэтому можно констатировать, что вопрос о выборе лучиаего способа схематизации для расчета усталостной долговечности требует дальнейшего изучения и экспериментальной проверки на большем статистическом материале. Учитывая сложность определения нагрузочных режимов при проектировании, для расчета могут быть использованы менее трудоемкие по сравнению с полными циклами способы схематизации (максимумы, амплитуды, корреляционная таблица) с последующей корректировкой результатов. [c.53]

На рис. 6.14 в координатах У , 01 нанесены экспериментальные точки из работ [3, 6, 43] и зависимост] Уд(01) (штриховая линия), вычисленная по приведенной зависимости 02(01). Экспериментальные точки из работ [3, 6] скорректированы в соответствии с уточненными в настоящей работе значениями коэффициента Пуассона х. Как видно, имеется расхождение экспериментальных результатов, которое может быть объяснено различной точностью определения значения Уд различными экспериментальными методами и их неадекватностью. Как показано в работе [44], использованная в [3, 6] расчетная модель Морланда некорректна и может дать результаты, отличающиеся от рассчитанных. По этой причине усредненная зависимость динамического предела текучести Уд от напряжения 01 на фронте ударной волны (см. рис. 6.14) нодит приближенный характер. Тем не менее расположение экспериментальных тЬчек таково, что величина У имеет максимум, положение которого по оси 01 достигается задолго до состояния плавления на фронте ударной волны. [c.205]

Для вычисления наибольшего и наменьшего значений у (или УчИ у ) можно задаться рядом значений х от нуля до его предельного значения (для 2/1/1). Если анализ показывает, что функция 1 возрастает от начального положения монотонно, то достаточно взять два предельных значения х при наличии перегиба кривой наибольшее значение г/1 можно найти, отыскав максимум функции. Эти математические операции показывают, насколько усложняется решение задачи определения погрешностей обработки даже при наличии ряда упрощающих допущений. Исходя из этого, нужно признать необходимость разработки более простых приближенных методов расчета, допуская их погрешность до 20—30%. [c.113]

Оригинальный метод обоснования уравнения второго зако а термодинамики, стличавшийся от метода Клаузиуса. Учебник Окатова, 1871 г. Регенеративны цикл и его теория. Теория истечения газа и пара с выводом формул скорости истечения, секундного расхода, критического отношения давлений, критической скорости и максимального расхода. Учебник Вышнеградского, 1871 г. Политропный процесс. О двигателях внутреннего сгорания и холодильных установках. Учебник Орлова, 1891 г. Здесь в основном говорилось о зависимости теилосмкости газа от температуры и давления. О критическом состоянии вещества, критических параметрах и экспери-ментальпо.м определении критической те.мпературы. Аналитические соотношения, определяющие условия критической точки на критической изотерме. Уравнение Ван-дер-Ваальса и его анализ. Критическое замечание о положении Клаузиуса Энтропия Вселенной стремится к максимуму . Диаграмма Т — 5 и приложение ее при исследовании процессов и циклов. Никлы двигателей Отто и Дизеля и вывод формулы их термического к. п. д. Вывод формулы термического [c.210]

В течение многих лет с использованием тонких пленок и на основе кинематического приближения было одределено более 100 атомных структур, для чего были разработаны теория и методы электронографического анализа [2, 8]. Полученные структурные данные во многих случаях были подтверждены другими методами и, по-видимому, являются вполне надежными. В последние годы была усовершенствована техника измерений интенсивностей отражений и при сопоставлении с (кинематической) теорией для сильных отражений учитываются экстинкция и второе приближение Бете (гл. 8 и 9). Так называемый -фактор [см. формулу (6.25)] для всей совокупности отражений составляет в ряде последних работ для простых структур менее 10% и для более сложных 15 — 17%. Другим важным количественным критерием точности структурного определения является различие экспериментальных значений максимумов потенциала на проекциях и сечениях структурной модели с теоретическими величинами, вычисленными по формуле Вайнштейна ([2], формула (41) на стр. 192). В большинстве случаев это различие составляет 1 — 3%. С другой стороны, такое различие открывает возможность исследования дефектных структур, в которых некоторые положения заполнены атомами лишь статистически (оксиды Та, N5, В , нитриды АУ) [c.7]

Результаты эксперимента. На рис. 10.5 приведены результаты измерения тепловых потоков, возникающих при разложении образцов твердого БАДЕ при различных скоростях нагревания (масса образца m яв 0,5 мг). На каждой кривой наблюдаются четыре пика. Два из них отражают эндотермический тепловой эффект и не меняют своего температурного положения (111 и 120 °С) с изменением скорости нагревания образца, т.е. обусловлены фазовыми переходами. Два других гораздо больших пика соответствуют экзотермическому тепловому эффекту. Площадь под пиками (теплота) и температура максимума существенно зависят от скорости нагревания. Это свидетельствует о том, что происхождение наблюдаемых пиков связано с процессом термоактивированного разложения. На первый взгляд может показаться, что разложение исследуемого вещества протекает в две стадии, различающиеся кинетическими параметрами (энергией активации и частотным фактором). Но в этом случае невозможно интерпретировать площади двух пиков (т.е. теплоту), высота которых меняется при изменении скорости нагревания. Следует также учесть тот факт, что оптические методы исследования дают только один пик излучения света. Удовлетворительное объяснение наблюдаемого эффекта бьшо дано на основе определения температуры плавления вещества (164°С). Двойной пик возникает в результате изменения теплопроводности и коэффициента теплопередачи между образцом и чашкой для образца в результате образования расплава исследуемого вещества. Улучшение теплового контакта исследуемого вещества с калориметром уменьшает возможность перегревания образца. В результате снижается скорость реакции и, соответственно, тепловой поток. Из рис. [c.160]

Определение направления на цель. Для определения координат обнаруживаемого объекта, кроме измерения расстояния, необходимо и определение направления, что осуществляетс г методами радиопеленгации. Определение направления на отражающий объект производится либо пеленгованием по максимуму с непосредственным использованием направленных свойств передающей и приемной антенн или равносигналъной зоны методом (сравнения сигналов, принимаемых на 2 приемные антепны с несколько смещенными диаграммами направленности). Метод равносигнальной зоны более точен, но требует устройств для сравнения сигналов, поступаю]цих из 2 приемных антенн (или из одной при различных положениях ее диаграммы направленности). Это затрудняет обзор всего наблюдаемого пространства с неск. целями и одновременное точное определение направления. Метод равносигнальной зоны допускает применение автоматич. устройств для автоматич. сопровождения отдельных целей лучом радиолокатора с непрерывной передачей yi-ловых координат цели на соответствующее счетно-решающее устройство, Автоматич. сопровождение возможно осуществить и в системах измерения дальности. Радиолокатор в этом случао будет непрерывно следить за выбранной целью и по направлению и по дальности. [c.293]

Методы наблюдения и системы обзора. При пеленговании по максимуму направление на цель онределяется ио геометрич. положению антенны, нри к-ром наблюдается макс. значение отра-женно1 о сигнала. Если на экране электроннолучевого индикатора направление радиальной развертки однозначно соответствует направлению антенной системы, то яркостные отметки, соответствующие целям, будут проявляться в определенных угловых положениях антенны. На экране будет возникать изображение, передающее расположение целой в полярных координатах (индикатор кругового обзора, рис. 3, в). [c.293]

Скос обычно имеет небольшое значение, 1И для более точного его определения рекомендуется положение минимума потенциалов на фидере определять, методом вилки находят предварительно положение минимума и устанавливают удобную для такого отсчета чувствителвность индикатора перемещают индикатор по обе стороны от предполагаемого минимума и находят точки, в которых показания индикатора равны середина расстояния между этими точками и будет (соответствовать положению минимума. Эту же методику можно применить для определения максимумов. [c.484]

ДЛЯ передачи летчику информации о положении ди-да, ди-да—если самолет с одной стороны от луча да-ди, да-ди — если он с другой стороны, и сигналы ровного тона, если самолет находится точно в зоне луча. Звуковое определение местоположения, заключающееся в использовании дифференцированной интенсивности, или дифференцированного времени поступления к приемнику (т. е. фазы, когда звуковая волна является периодической) для определения азимута источника звука, служит эталонным параметром для управления направлением движения во многих обычных ситуациях, особенно когда поле зрения изменяется и источник звука оказывается вне поля зрения. Определение местонахождения в вертикальной плоскости происходит благодаря изменениям звукового спектра, являющимся результатом взаимодействия звуковых волн и внешнего уха человека. Слепой, спускающийся по ступеням лестницы, использует для определения направления дифференцированные отраженные звуковые сигналы. Певец, поющий с аккомпанементом, следит за высотой звука аккомпанирующего инструмента, особенно когда изучает новую мелодию. Форбс и др. [32], изучая загруженность зрительного восприятия летчика, ставили эксперимент, при котором скорость самолета, а также показания прибора, отражающего одновременно скорость поворота и угол крена самолета, передаются на уши летчика. Они назвали эту систему ФЛАЙБАР, что расшифровывается, как полет по звуковому ориентиру . Из нескольких опробованных способов передачи информации наиболее подходящим для летчика оказался звуковой сигнал, который дает информацию о повороте, периодически становясь громче в одном ухе и тише в другом (громкость изменяется), создавая впечатление перемещения от одной стороны к другой. Направление и скорость изменения звука создают звуковую картину направления и скорости поворота самолета. По мере перемещения максимума интенсивности звука от одного уха к другому частота тона меняется от высокой к низкой или от низкой к высокой, задавая наклон линии сноса влево или вправо, соответствующий углу крена самолета (рис. 13.1). На эти звуковые сигналы налагается фонограмма повторяющихся хлопков , частота которых отражает скорость самолета. При проверке этого метода экспериментаторы обнаружили, что испытуе- [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...