Тепло определение

Так как на технологические нужды промышленных предприятий требуется тепло определенных параметров, повышение роли ВЭР в покрытии тепловых нагрузок предприятий связано с необходимостью решения ряда экономических, технических и организационных вопросов [c.38]

Примерный темп падения температуры в отапливаемых помещениях (град/ч) при полном отключении по дачи тепла, определенный по указанной формуле, приведен в табл. 1-6. [c.19]

Вопросы конвекции тепла будут рассматриваться в дальнейшем только в узкой постановке. Жидкая среда омывает какое-либо твердое тело. Вследствие наличия температурных разностей соответствующее количество теплоты отдается средой телу или телом среде, так что поверхность тела пронизывается направленным в ту или иную сторону потоком тепла. Определение последнего и является целью анализа. Что касается развития конвекции во всем объеме жидкости, то эта сторона вопроса затрагивается лишь постольку, поскольку необходимо для достижения поставленной ограниченной цели. [c.7]

Суммарный удельный расход тепла определен при следующих методах распределения нагрузки между трансформаторами (фиг. 315,в). [c.488]

Опытами установлено [13], что в области малых недогревов количество тепла, выделившегося на элементе и определенного по методу электрических измерений, существенно превышает количество тепла, определенного при измерении температуры и расхода воды на входе и выходе из канала. При больших же недогревах тепловой баланс элемента сходился с обычной степенью точности. [c.21]

Пренебрегая влиянием кривизны поверхности труб на процесс передачи тепла, определение коэффициента теплопередачи в конвективных поверхностях нагрева [Вт/(м -К)] производят по формуле [c.152]

В качестве подвижного источника тепла принимается источник тепла определенной мощности, перемещающийся прямолинейно и равномерно, т. е. с постоянной скоростью. [c.44]

В табл. 78 приведены числовые значения коэфициента лучеиспускания . Расчет потерь тепла Определение величины потерь производится на основании формулы Дальтона [c.304]

Достоинство псевдоожиженных систем — высокая интенсивность теплообмена между слоем и омываемыми им поверхностями. Особенно большие значения коэффициентов теплообмена даже при осуществлении процесса псевдоожижения в обычных условиях достигаются в слоях мелкодисперсных частиц. Многочисленные экспериментальные исследования подробно изложены в ряде монографий [12, 18, 20, 49, 50]. При этом механизм переноса тепла, в котором, безусловно, главная роль принадлежит теплопроводности системы, сложен и много- образен. Поэтому теории, объясняющей влияние всех факторов на теплообмен, до сих пор не существует. Однако отдельные аналитические модели не только качественно правильно отражают особенности внешнего теплообмена в псевдоожиженном слое, но и при определенных условиях позволяют делать удовлетворительные количественные оценки. [c.57]

В книге приводятся результаты теоретического и экспериментального исследования процесса термодиффузионного разделения в газовых смесях в стационарных и нестационарных условиях. Рассматриваются различные методы описания явления термодиффузии в газовых смесях. Описываются принципы стационарного и нестационарного метода экспериментального определения термодиффузионной постоянной. Рассматривается влияние термодиффузии и диффузионной теплопроводности на кондуктивный и конвективный перенос тепла. Найден вклад неидеальности компонент газовой смеси в характеристики процесса термодиффузионного разделения. В приложении приводятся экспериментальные и расчетные данные по термодиффузионной постоянной бинарных смесей газов. [c.208]

Метод вычисления изменения энтальпии реакции зависит прежде всего от эмпирических данных теплот образования и теплот сгорания (см. гл. 1). Имеются различные эмпирические методы для определения теплот образования. Такие методы применяют, когда нет прямых экспериментальных данных. Данные по тепло-там образования и теплотам сгорания обычно относятся к 25 °С и 1 атм. [c.294]

Передача тепла в пограничной пристенной зоне к стенке канала в основном осуществляется теплопроводностью. На основе выше изложенного следует предположить, что уменьшение термического сопротивления этой зоны и, следовательно, интенсификация всего процесса происходит за счет растущего с увеличением р проникновения в нее твердых частиц, увеличения объемной теплоемкости и уменьшения толщины зоны и изменением ее структуры. Разумеется, что предполагаемое соотношение термических сопротивлений основных зон потока при определенных критических условиях изменяется, так как с ростом концентрации р нарастают и отрицательные для теплообмена явления (гл. 7, 8). Поэтому указанные предпосылки и далее приводимые зависимости верны лишь при р<Ркр, м-< Акр [Л. 80, 98, 99]. [c.182]

Л ю б о ш и ц А. И., К у Ц П. С., К вопросу определения коэффициента теплообмена в плотном слое движущегося дисперсного материала, сб. Тепло- и массообмен в сушильных и термических процессах , изд-во Наука и техника , Минск, 1966. [c.409]

Твердость рабочей части определится при данном содержании углерода в стали цветом отпуска. Синий цвет отпуска (побежалости) характеризует более низкую твердость, чем фиолетовый фиолетовый — более низкую, чем оранжевый, и т. д. Старый способ закалки с самоотпуском находит сейчас очень широкое применение в механизированном поточном производстве. В этом случае точно задаются все условия закалки, что позволяет сохранять внутри изделий определенный запас тепла, необходимый для последующего самоотпуска закаленных слоев. [c.304]

В настоящей работе при определении количества тепла введенного в пробу, допускается неточность, так как в калориметр вводится проба со шлаком. Количество тепла, введенное шлаком, не учитывается, что в связи с учебно-познавательным характером работы считается допустимым. [c.22]

Коррозия металлов и сплавов газообразными хлором н хлористым водородом при высоких температурах, как это показали работы X. Л. Цейтлина, принципиально отличается от действия других газовых сред на металлические поверхности. В зависимости от природы металла при какой-то определенной температуре начинает протекать экзотермическая реакция, приводящая к резкому повышению температуры и очень сильной коррозии. Так как скорость реакции выделения тепла превосходит скорость его отвода, то металлы в токе хлора могут сгореть. [c.157]

С понятием температуры тесно переплетается (и часто путается) понятие теплоты. Из повседневного опыта известно, что для нагревания одних веществ требуется больше тепла, чем для других, однако непосредственно не очевидно, почему это так. Тем не менее при достаточной проницательности на основании повседневного опыта можно сделать ряд весьма фундаментальных выводов относительно теплового поведения вещества эти выводы включают законы термодинамики. Нулевой закон, названный так потому, что он был сформулирован после первого и второго законов, касается состояния тел, приведенных в тепловой контакт друг с другом. Чтобы ясно понять, что это значит, прежде всего необходимо уточнить ряд понятий. Приведенные ниже определения хотя и не являются строгими, позволяют нам сделать несколько общих замечаний о смысле температуры и теплового поведения веществ, которые полезны при введении в термометрию. Более подробное обсуждение основ теплофизики читатель может найти в монографиях по термодинамике и статистической механике, указанных в списке литературы к данной главе. [c.12]

Однако прежде чем перейти к этому, нужно сделать на основании цикла Карно еще один вывод, который ведет к определению другой очень важной физической величины в термодинамике, тесно связанной с температурой,— энтропии системы. Если рассмотреть обратимый цикл Карно для случая, когда две адиабаты цикла очень близки друг к другу, то количества тепла становятся бесконечно малыми и вместо (1.3) можно записать [c.18]

В книге рассмотрены основные вопросы проектирования теплоподготовительных установок ТЭЦ и котельных выбор схем отпуска тепла в паре и горячей воде, определение расчетной прозводительности отдельных элементов теплоподготовительных установок и выбор соответствующего оборудования, расчет режимов работы этих установок в увязке с режимами работы тепловых сетей и присоединенных к ней местных систем потребления тепла, определение техннко-эконо-мических показателей теплоподготовительных установок. [c.319]

На фнг. 8 изображены результаты измерений на четырехцилиндровом дизеле Deutz (диаметр цилиндра ПО мм, ход поршня 140 мм), полученные при п = 2340 об/мин. На фиг. 8 показаны количества тепла, определенные отдельно для цилиндров срд, головок цилиндров ср и масляного радиатора сро как составляющие относительно всего тепла, выделяемого топливом в зависимости от среднего эффективного давления. Распределение отводимого тепла по этим составляющим остается независимым от нагрузки, а ooniee количество отводимого тепла при повышении нагрузки повышается приблизительно по линейному закону. Эти данные хорошо согласуются с найденными значениями для двигателей водяного охлаждения, особенно если принять во внимание, что и с воздухом отводится тепло, составляющее в сумме 8—10 u тепла, вносимого с топливом. [c.516]

Тепловые потери на 1 м неизолированного трубопровода в зависимости от разности температур стенки трубопровода и окружающего воздуха могут быть определены по номограмме рис. 10-26. Потери тепла, определенные по этой омограмме, умножают на поправочный коэффициент, зависящий от температуры воздуха и разности температур трубы и воздуха А1, приведенный Б табл. 10-80. [c.369]

К расходу тепла, определенному таким образом по тепловому балансу, необходимо еще прибавить расход теплэ на разогрев ограждений сушилки, охладившихся за время перерыва в работе сушилки. [c.192]

Ау (аксиома потока тепла). Поток тепла определен для любо-го сечения 23 области и имеет 1х готность (поверностную)на 2 , ПоБерхностная плотность потока- тепла обозначается. ля области (Тс Г поток тепла из части б часть Йу через площадку от равен [c.48]

Наибольшая разность температур на поверхности определена данным расчетом в 5,6° С, что достаточно хорошо согласуется с экспериментом. В. К. Ламба предложил приближен ную расчетную зависимость для определения дополнительирй относительно среднего перепада температурной разности.в обо лочке шарового твэла, возникающей из-за различных условий отвода тепла от поверхности шарового элемента для случая шести касаний шара с соседними элементами в плоскости, пер-пендикулярной направлению потока (расстояние по углу 30 ) для экстремальных значений локального коэффициента теплоотдачи [c.85]

Декеном с сотрудниками [39] была проведена экспериментальная работа по определению среднего коэффициента теплоотдачи в сечении при N 20 методом, основанным на аналогии тепло- и массообмена при испарении нафталиновых шаров диаметром 30 мм. Нафталиновые шары закладывались в слой керамических шаров в трубе диаметром 600 мм (объемная пористость т = 0,40). Расположение шаров в слое было различным в разных сериях опытов, часть опытов была проведена для определения интенсивности массообмена в пристеночном слое при Re = 3-10 . Эксперименты показали, что испарение шаров у стенки происходит на 7% быстрее, чем шаров, расположенных в центре слоя. [c.88]

Подробное описание работ, посвященных теплообмену псевдоожиженного слоя крупных частиц с поверхностью, проведено потому, что в слоях (крупных частиц) под давлением основная рЪль принадлежит конвективному переносу тепла, и именно доминирующим вкладом конвективной составляющей в общий коэффициент теплообмена в первую очередь объясняются высокие значения а, превосходящие (даже) при определенных условиях максимально достижимые величины при псевдоожижении мелких частиц. Боттерилл [69] показал путем сопоставления увеличения максимальных коэффициентов теплообмена с ростом давления, по данным [83], и конвективной составляющей, рассчитанной, согласно [75], при соответствующих условиях (табл. 3.1), что влияние давления на теплообмен между слоем и поверхностью не сводится лишь к росту конвективной составляющей, а имеется дополнительный фактор, подтверждающий мнение авторов [84, 85] об улучшении качества псевдоожижения, структуры слоя [27], упаковки частиц и более свободного их движения у поверхности теплообмена [69]. [c.65]

Для определения конвективной составляющей переноса тепла частицами авторы [93] воспользовались пакетной теорией Миклея и Файербенкса, модифицированной А. П. Баскаковым. При этом трудноопределимый параметр — время контактирования пакета частиц с поверхностью— предложено рассчитывать, согласно [94], т. е. как для поршневого режима псевдоожижения [c.84]

При попытке применить числовые расчеты к нескольким различным областям возникает проблема единиц. В настоящее время не существует твердо установленных единиц, которые годились бы сразу для всех случаев применения. Однако перевод единиц из одной системы в другую представляет определенные трудности. В этой книге переход от одной системы единиц к другой сведен к минимуму путем подбора наиболее удобной системы единиц для каждой данной задачи. Выбор единиц обычно диктуется имеющимися в наличии данными. В большинстве случаев отдается предпочтение метрической системе с выражением энергии в калориях, массы в граммах, температуры в градусах Кельвина (или в стоградусной шкале). При применении английской системы единиц, энергия выражается в британских тепловых единицах, масса в фунтах и температура в градусах Рэнкина (или Фаренгейта). Перевод единиц из одной системы в другую редко бывает необходим. Например, величина, выраженная в калЦмоль °К), имеет то же числовое значение в брит. тепл. ед./(фунт-моль °R). Следовательно, теплоемкости и энтропии имеют одинаковое численное значение в обеих системах. [c.28]

Определенное подтверждение зависимости (5-28) получено в (Л. 57] на основе экспериментов при восходящем пневмотранспорте песка ( д, = 0,12- -1,4 ReT = 40-f-330). Эти данные представляют особый интерес, поскольку здесь впервые лепосредственно учтены два важных фактора а) относительная скорость, по которой определено Rex и которая заметно меняется при восходящем прямотоке, оценивалась как Vqt = v—скорость частиц рассчитывалась по экспериментально определенной закономерности изменения истинной концентрации частиц (см. гл. 3) б) потери тепла в окружающую среду, существенные при малом диаметре канала ( = 200—150°С), учтены не средние, а реальные, используя методику Г. Д. Рабиновича [Л. 252]. В итоге для р<4-10- в [Л. 57]. получено [c.166]

Так как Ыиц=апО/Я= D t/( t —то для определения среднекалорической температуры дисперсного потока in запишем количество тепла, проносимое через сечение Q, как сумму теплосодержаний компонентов и как теплосодержание потока с общей средней температурой п [c.204]

Наряду с вертикальной схемой определенный интерес вызывает наклонно движущийся поперечно продуваемый слой. Здесь привлекает отсутствие контакта слоя с одной из поверхностей (это существенно в высокотемпературных условиях), возможность развивать конструкцию в горизонтальной плоскости, некоторые компоновочные улучшения. Наряду с этим использование подобного принципа может усилить поперечную неравномерность движения слоя, унос со свободнор поверхности, неравномерность высоты слоя вдоль решетки, требования к решетке (в части ее беспровальности, прочности) и пр. В [Л. 248] приведены результаты исследования теплообмена в подобном слое при dm= = 12 мм. Небаланс по теплу газа и насадки не превосходил 5—8%. При Re n= 140-1 000 WJW O—l, [c.326]

Отпуск по цветам побежалости проводят двумя способами. Можно охладить в воде пря закалке только рабочую часть инструмента и, иынув ее из воды, дождаться определенного ее нагрева (определяемого по цвету побежалости) теплом той части инструмента, которая не погружалась в воду. Это и будет закалка с самоотпуском. Можно поступить несколько иначе закалить всю деталь, затем отпустить в соляной или свинцовой ванне при высокой температуре только нерабочую часть и, используя теплопроводность, разогреть н рабочую часть инструмента. Заданная степень разогрева и в этом случае определится по цвету побсжалостн. Нагрев прерывают немедленным охлаждением всей детали в воде. [c.304]

Определение температуры как физической величины, являющейся одной из фундаментальных в термодинамике, непосредственно связано с упомянутыми выше основными законами термодинамики. Обычно, исходя из первого закона тер-]лодинамики и используя формулировку Кельвина для второго закона, доказывают, что для обратимой тепловой машины, работающей по циклу Карно между температурами 01 и 02, отношение количества тепла Оь поглощенного при более высокой температуре 0ь к количеству тепла Оъ отданного при более низкой температуре 02, просто пропорционально отношению двух одинаковых функций от каждой из этих двух температур [c.17]

Неравновесные смеси орто- и параводорода имеют температуры тройных точек и точек кипения в промежутках между значениями, указанными в табл. 4.3. В связи с этим состав водорода, использующегося для реализации температуры репернож точки, должен быть определен. Поскольку орто—пара конверсия направлена к состоянию с более низкой энергией, переход, от высокотемпературного к низкотемпературному равновесному состоянию сопровождается выделением тепла, составляющим около 1300 Дж-моль при 20 К. Выделяющееся при конверсии тепло приводит к тому, что водород, залитый в сосуд Дьюара сразу после ожижения, испаряется при хранении более чем наполовину. Именно поэтому желательно включить катализатор конверсии между ожижителем и сосудом для хранения водо- [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...