Ионизация и непрерывные спектры поглощения

Ионизация и непрерывные спектры поглощения 434, 445, 460 потенциалы 307, 345, 355, 443, 502, [c.738]

Конечно, для фактического решения на ЭВМ бесконечной системы (2.63) нужно произвести обрезание числа каналов по величине N. Решение позволяет вычислить вещественную часть энергии (штарковский сдвиг) и ее мнимую часть (вероятность ионизации в единицу времени с учетом всех каналов). Кроме того, может быть вычислена и вероятность ионизации в данный фиксированный канал и с фиксированным импульсом электрона в конечном состоянии. Для этого амплитуда перехода в состояние непрерывного спектра с поглощением N фотонов и вылетом электрона с импульсом р записывается в виде матричного элемента перекрытия соответствующих волновых функций [c.49]

Здесь мы обратимся к отношению многофотонных сечений ионизации циркулярно и линейно поляризованным полями одинаковой интенсивности и частоты. В случае циркулярной поляризации и начального основного состояния атома водорода в соответствии с правилами отбора по угловому моменту поглощение каждого фотона сопровождается увеличением орбитального квантового числа на единицу. Таким образом, конечное состояние непрерывного спектра имеет фиксированный угловой момент, а промежуточные состояния в составном многофотонном матричном элементе отличаются только главными квантовыми числами. Например, после поглощения первого фотона атом водорода может из 15-состояния перейти в 2р-, Зр- и т.д. состояния. [c.120]

В отличие от случая кулоновского потенциала, коэффициент пропорциональности С в этой оценке сильно зависит от положения промежуточного состояния в непрерывном спектре по отношению к границе непрерывного спектра. Например, вероятность двухфотонного надпорогового зрё-перехода отлична от нуля в пороге однофотонной ионизации, когда первый фотон попадает точно в границу непрерывного спектра. При этом вероятности двухфотонного 5р5-перехода и однофотонного р-перехода равны нулю. Следовательно, в этом случае /с = О, а в окрестности указанного значения частоты весьма мала. В работе [7.9] величина критической интенсивности рассчитывалась численно для случая короткодействующего потенциала. Результаты численных расчетов [7.9] и аналитических оценок работы [7.8] находятся в согласии друг с другом. Результат (7.6) согласуется также с выражением Риса для безразмерного параметра интенсивности 2 = определяющего вклад надпорогового поглощения фотонов в [c.169]

Согласно квант, теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из к-рых, по крайней мере, одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней. Примером может служить С. с. атома И, получающийся при переходах между дискр. уровнями энергии с разл. значениями гл. квантового числа п и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границ ионизации (свободно-связанные переходы) в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы эл-на из связанного состояния в свободное), в испускании — рекомбинации эл-на и протона (переходы эл-на из свободного состояния в связанное). При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискрет, уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы). [c.716]

Для квант, системы, имеющей в определ. диапазонах значений энергии непрерывный энергетич. спектр, на диаграмме получаются непрерывные последовательности У. э. в соответствующих диапазонах. Напр., для атома Н такая непрерывная последовательность имеет место при где 5 00— граница ионизации (см. рис. 1, б в ст. Атом), а для эл-на в кристалле получается чередование разрешённых и запрещённых энергетич. зон (см. Диэлектрики, Полупроводники). При излучат, квант, переходах между дискр. У. э. и У. э., относящимися к непрерывной последовательности, а также между непрерывными последовательностями У. э. получаются сплошные спектры поглощения и испускания. [c.790]

Рассмотрим непрерывное поглощение света в одноатомных газах, таких, как инертные (аргон, ксенон и др.) или пары металлов, в области первой ионизации. Газ будем предполагать одноатомным для того, чтобы исключить из рассмотрения квазинепрерывные молекулярные спектры если диссоциация молеку.л почти полная, то, очевидно, любой газ является одноатомным). [c.234]

В случае многоатомных молекул непрерывные и диффузные спектры поглощения и испускания наблюдаются даже чаще, чем в случае двухатомных молекул. Согласно элементарным положениям квантовой теории, эти спектры должны соответствовать процессам ионизации или диссоциации ). Так же как для атомов и двухатомных молекул, непрерывные спектры-кон-тинуумы, соответствующие ионизации, примыкают к ранее рассматривавшимся ридберговским сериям. Поскольку интерпретация ионизационных континуумов обычно не представляет никаких трудностей, их рассмотрение не включено в настоящую главу. [c.445]

Многоатомные молекулы точно так же, как и двухатомные, дают непрерывные спектры поглощения и испускания. Почти все наблюдавшиеся непрерывные спектры обусловлены процессами диссоциации, и только очень небольшая часть этих спектров соответствует процессам ионизации, которые в настоящей главе не рассматриваются. Однако интерпретировать непрерывные спектры многоатомных молекул гораздо труднее, чем в случае двухатомных молекул, из-за наличия в каждом электронном состоянии нескольких диссоциационных пределов, соответствующих различным продуктам диссоциации. Поэтому только в относительно небольшом числе случаев имеется такая же детальная и однозначная интерпретация наблюдаемых непрерывных спектров многоатомных молекул, как для многих непрерывных спектров двухатомных молекул. Другая причина этой неопределенности состоит в том, что для многоатомных молекул возможности предиссоциации гораздо более многочисленны (разд. 3) и что часто предиссоциация, т. е. диффузность, может быть так велика, что получающийся спектр не легко отличить от действительно непрерывного спектра, соответствующего непрерывной области энергетических уровней. [c.460]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ КЛАССЫ ЗВЕЗД — классы звезд, установленные по особенностям их спектрок. Полыпинство звезд обладает непрерывным спектром, на к-рый налагаются темные линии поглощения у пек-рых типов звезд в спектре видпы также и яркие линии (по-видимому, возникающие в оболочках звезд). Различия в спектрах звезд обусловливаются различием в физ, свойствах их атмосфер, в основном темн-ры и давления (определяющих степень ионизации атомов). Вид снектра зависит также от наличия маги, и электрич. нолей, различий в хим. составе, нращения звезд и др. Общепринята гарвардская спектр, классификация звездных спектров, основанная на оценках относит, интенсивности и вид спектр, линий, а не на распределении энергии в непрерывном спектре, т. к. последнее может сильно искажаться поглощением межзвездного газа. [c.7]

Не, металлои. Наиболее сильные из них водорода (6562 А) и Н ж К. Са+ (3968 и 3933 А). Протяженность хромосферы при наблюдении в различных линиях различна, в Я и ЛГ Са" ее можно проследить до 14 ООО км над фотосферой. Исследование спектров хромосферы привело к выводу о значительно более медленном убывании плотности хромосферы с высотой, чем это должно быть по барометрич. ф-ле, если в нее подставить темп-ру фотосферы. В слое, где происходит переход от фотосферы к хромосфере, темп-ра переходит через минимум и по мере роста высоты пад основанием хромосферы увеличивается до величины 8000—10 000° К, а иа высоте в неск. тысяч км—до 15000—20 000° К. Такая темп-ра легко объясняет большую протяженность хромосферы (малый градиент плотности). Результаты наблюдений приводят к выводу, что в хромосфере на одной и той же высоте должны сосуществовать более горячие и более холодные элементы. Возможно, что существует целый набор хромоеферных волокон с различными темп-рами. Нагрев хромосферы (и короны) объясняют поглощением энергии акустич. шумов (волн сжатия), к-рые генерируются движением вещества в конвективной зоне С. Эти волпы почти не поглощаются в фотосфере при распространении вверх волны превращаются в ударные. Поглощение волн с падением плотности увеличивается. Расчеты показали, что поток энергии в акустич. шумах достаточен, чтобы объяснить свечение хромосферы и короны причем необходимый баланс энергии между поглощением энергии, с одной стороны, и излучением, с другой — обеспечивается нри темп-ре, соответствующей наблюдениям. Перенос энергии от конвективной зоны может быть связан также с магнитогидродинамич. и гравитационными волнами, т. к. в условиях солнечной атмосферы происходит непрерывный переход волн различных типов друг в друга. По мере уменьшения плотности и роста ионизации с высотой в хромосфере основная роль в охлаждении соответствующих слоев переходит от одних типов излучения к другим. С этим может быть связан довольно резкий скачок темп-ры. [c.578]

Исследуя спектр поглощения I2 O в вакуумном ультрафиолете, Ла Палиа и Дункан [725] нашли, что он состоит из широкого континуума с максимумом нри 1550 А, который сопровождается пятью дискретными системами полос. Каждая из этих систем состоит из единственной прогрессии, обусловленной либо симметричным деформационным колебанием, либо валентным колебанием связи С — С1 (табл. 68). Наиболее интенсивной в этой области спектра поглощения является система полос при 1240 A. Сильное непрерывное поглощение начинается нри 1050 А. Эта длина волны соответствует потенциалу ионизации молекулы I2 O, найденному методом электронного удара и равному [c.534]

При температурах выше 15 000—20 000° К, когда молекулы почти полностью диссоциированы на атомы и последние заметно ионизованы, поглощение света в непрерывном спектре складывается из фотоэлектрического поглощения атомами и ионами и тормозного поглощения в поле ионов. Эти механизмы были подробно рассмотрены в разделе 1 настоящей главы, где были даны оценочные формулы для вычисления коэффициентов поглощения и средних пробегов излучения, основанные на приближении водородоподобности. В табл. 5.2 8 были приведены результаты расчетов средних пробегов в воздухе в области многократной ионизации, т. е. при температурах выше примерно 50 000° К. При температурах ниже 15 000° К в поглощении участвуют все рассматривавшиеся выше механизмы, причем сравнительная роль различных составляющих очень сильно зависит от частоты света и от термодинамических условий температуры и плотности. К составляющим непрерывного и квазинепрерывного поглощения относятся молекулярные переходы в молекулах, присутствующих в нагретом воздухе, N2, О2, N3, N0, МОг, фотоэлектрическое поглощение частицами О2, N2, N0, О, Р , 0 , свободно-свободные переходы в поле ионов 0 , N0+, О , N3, а также, возможно, в поле нейтральных атомов и молекул. [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...