Жидкости Теплота — Определение

Деформируемое тело, обладающее способностью полностью) восстанавливать свои размеры и форму после снятия нагрузки, называют упругим. Жидкость не имеет определенной формы, ее форма изменяется под действием внешних сил, она течет, причем под действием внутреннего трения выделяется теплота. Твердое тело характеризуется упругостью, жидкость —вязкостью. Пластмассы, существенной составной частью которых являются полимеры, обладают рядом свойств, присущих как твердым, так и жидким телам. [c.10]

Помимо этого в калориметрах в зависимости от их назначения и исследуемого объекта могут иметься и другие детали массивная стальная бомба при определении теплот горения или проведении в калориметре иных реакций под давлением тонкостенная камера для проведения процессов, не связанных с повышенным давлением ампулы из того или иного материала, обычно разрушаемые в процессе проведения опыта для приведения в соприкосновение содержащихся в них веществ с жидкостью калориметра (при определении теплот растворения, смещения, смачивания) и др. [c.184]

В настоящее время уравнение Клапейрона — Клаузиуса широко используют для вычисления теплот фазовых переходов. При помощи этого уравнения находят величины АН переходов самых различных по свойствам веществ теплоты испарения органических жидкостей, теплоты сублимации тугоплавких металлов и т. д. Методы экспериментального определения давления насыщенного пара очень разнообразны. Подробное описание этих методов можно найти в специальной литературе [106, 127]. [c.372]

При сообщении жидкости теплоты повышаются ее температура н интенсивность испарения. При некоторой вполне определенной температуре, зависящей от природы жидкости и давления, под которым она находится, начинается парообразование во всей ее массе. При этом у стенок сосуда и внутри жидкости образуются пузырьки пара. Это явление называется кипением жидкости. Давление получающегося при этом пара такое же, как и среды, в которой происходит кипение. [c.74]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

В любой момент времени, зафиксировав состояние с определенной энтропией в ходе неравновесного процесса, можно определить энтропию системы, если привести систему к этому состоянию равновесным путем. Если неравновесное состояние связано с перемещением вещества (поток жидкости, газа) и передачей теплоты от одних частей системы к другим, то параметры системы (р, Т, р, с) будут меняться в каждой части системы с течением времени. [c.235]

В качестве примера по вычислению прироста энтропии вследствие действия сил трения рассмотрим процесс в приборе Джоуля для определения механического эквивалента теплоты (рис. 2.24). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа Ggh переходит в теплоту трения, вызывая нагревание жидкости от температуры до То . Если этот [c.63]

Основные определения. 12.2. Передача теплоты теплопроводностью. 12.3. Теплообмен при внешнем обтекании твердого тела жидкостью. 12.4. Теплообмен при течении жидкости в трубе. 12.5. Теплообмен при кипении жидкости и конденсации пара. [c.330]

Уравнение переноса теплоты. Выведенное в гл. 10 уравнение (10.40) для определения скорости роста удельной энтропии вязкой и теплопроводящей жидкости может быть переписано в форме [c.363]

Плотность потока импульса и потока теплоты. Основной целью анализа движения вязкой и теплопроводящей жидкости является определение гидродинамического сопротивления и теплоотдачи от обтекаемой твердой поверхности к жидкости. Исходными уравнениями для определения гидродинамического сопротивления является выражение для компоненты Пп1 тензора плотности потока импульса, вытекающее из выражения (10.32) для несжимаемой жидкости (при т =Ь I)- [c.373]

Методы калориметрии применяются при исследовании парожидкостных потоков и основаны на измерении количества теплоты, необходимой для превращения смеси в пар или жидкость. На рис. 12.1 приведена схема калориметра ЦКТИ, который использовался для определения влажности пара в проточной части турбины низкого давления. Влажный пар отсасывается через заборное устройство, высушивается в первом нагревателе и перегревается во втором. Температура пара перед нагревателями и после них измеряется термопарами. Количество теплоты, отдаваемой первым и вторым нагревателями, [c.240]

Интегральная теплота парообразования или конденсации по определению измеряется отрезком 1-2 (рис. 10-27). Отметим, что точки / и 2 относятся к разным температурам (Ti и Гг). Нахождение дифференциальных теплот требует дополнительных рассуждений. Пусть имеется N( молей жидкости в состоянии насыщения в точке I с температурой 7i, концентрацией и энтальпией За счет подвода тепла dQ из этой жидкости образуется молей равновесного пара [c.214]

Многие технические задачи сводятся к определению количества теплоты, которое переходит от жидкости к твердому телу или от твердого тела к жидкости. В этих случаях не требуется определять температурное поле (3.27), (3.28) жидкости. Достаточно определить коэффициент теплоотдачи а и по известному уравнению [c.38]

Закон Фурье справедлив для жидкости с однородным полем концентрации. Для определения теплового потока в пограничном слое, в котором наряду с градиентом температуры имеются градиенты концентрации, формулу закона Фурье (1.3) следует дополнить членами, учитывающими дополнительный перенос теплоты в наших дальнейших исследованиях мы ограничимся только одним членом, который будет учитывать перенос теплоты диффузией механизмы такого переноса были описаны выше. [c.229]

Коэффициент теплоотдачи при пленочной конденсации водяного пара давлением 101,3 Па достигает величин порядка а = 7-10 -=-Ч-12-10 Вт/(м -град). При капельной конденсации на поверхности нагрева образуются капельки жидкости, со временем они растут и, достигая определенного размера, скатываются по вертикальной стенке, увлекая за собой другие капли, при этом создаются благоприятные условия для теплоотдачи. Капли увеличивают поверхность теплообмена и, кроме того, процесс скатывания капель интенсифицирует перенос теплоты. В результате коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации водяного пара атмосферного давления может достигать величин порядка 40-100-10 Вт/(м -град). [c.251]

При ламинарном течении пленки теплота переносится только молярной теплопроводностью, а при турбулентном еще и вследствие турбулентных пульсаций. Ранее уже отмечалось (гл. 7), что теоретическое определение коэффициента теплоотдачи при турбулентном режиме течения жидкости пока невозможно поэтому расчетные зависимости составляют на основе экспериментальных данных. Ниже приводится формула для определения среднего коэффициента теплоотдачи при конденсации в условиях турбулентного режима течения жидкой пленки [17] [c.256]

Допустим, что массовые расходы нагреваемой и греющей жидкостей Mi, Mj, их теплоемкости коэффициент теплопередачи h (1.12) сохраняются постоянными, а процесс передачи теплоты является стационарным. В этих условиях для определения пло- [c.302]

На основании перечисленных экспериментальных данных путем использования термодинамического метода получены выражения для определения количества теплоты, внутренней энергии, энтальпии и энтропии жидкости и пара. [c.89]

Процесс переноса теплоты (различными способами) от горячей жидкости к холодной через разделяющую их твердую стенку называют теплопередачей. В, природных объектах и инженерных сооружениях теплота переносится всеми тремя способами одновременно. Во многих случаях удается выделить способ, на который приходится большая часть перенесенной теплоты, и поэтому упростить метод определения ее количества.. [c.171]

Второй способ в настоящее время широко распространен в инженерной практике. Составим обобщенные уравнения для определения безразмерного коэффициента теплоотдачи. Его находят из уравнения для переноса теплоты в очень тонком слое жидкости у поверхности, где осуществляется молекулярный перенос теплоты, поэтому плотность теплового потока q можно определить по закону Фурье (18.3) [c.196]

Допустим, что массовые расходы нагреваемой и греющей жидкостей nil, т , их теплоемкости Ср , коэффициент теплопередачи h (18.9) сохраняются постоянными, а процесс передачи теплоты является стационарным. В этих условиях для определения площади поверхности нагрева А теплообменного аппарата [c.429]

Рассматривая различные самопроизвольные процессы в природе и технических устройствах, можно установить одну их общую черту эти процессы характеризуются определенной направленностью. Так, теплота распространяется в направлении убывания температуры, вещество в неподвижной среде распространяется в направлении убывания концентрации, газ расширяется в направлении убывания давления, движение электрического тока происходит в направлении убывания потенциала и т. п. Направленность самопроизвольных процессов не является, конечно, буквально геометрической речь идет о направлении в широком смысле этого слова. Например, работа, затрачиваемая на перемещение вязкой жидкости, совершается, в частности, и против сил трения. Эта часть работы переходит в теплоту, такое на- [c.45]

Для уже спроектированного или находящегося в эксплуатации теплообменного аппарата целью теплового расчета является определение конечных температур теплоносителей, т. е. температур рабочих жидкостей ("р и "х на выходе из теплообменного аппарата, а также количество переданной теплоты. При таком поверочном расчете известны площадь поверхности теплообмена Р, температуры теплоносителей на входе г и t x, коэффициент теплопередачи к и полные теплоемкости и 1 х теплоносителей. [c.428]

На рис. 3.3 изображен термометр, установленный в потоке жидкости (газа). Если температура жидкости выше температуры окружающего воздуха, то температура чувствительной части термометра (в точке А) будет ниже температуры протекающей жидкости. Это произойдет вследствие двух причин. Во-первых, вдоль термометра отводится теплота, которая передается от верхней части тер мометра к окружающему воздуху (схематически это показано стрелками, направленными вверх). Во-вторых, так как стенки сосуда (камеры), в котором помещен термометр, имеют температуру ниже, чем температура протекающей жидкости, то от термометра излучением передается теплота более холодным стенкам (схематически это показано стрелками, расходящимися от точки А). При стационарном режиме устанавливаются определенные тепловые потоки количество теплоты, переданное от жидкости к чувствительной части термометра, равно суммарному количеству теплоты, переданному вдоль термометра окружающему воздуху и отданному от термометра излучением. Если есть тепловой поток, то есть и разность температур, т. е. термометр показывает заниженную температуру (по сравнению с температурой жидкости). [c.80]

В этом разделе описываются принципиальные стороны постановки и проведения калориметрического эксперимента применительно к измерению энтальпии вещества (жидкости, пара и т. д.) или его теплоемкости. Вопросы определения теплот сгорания, растворения, адсорбции здесь не рассматриваются. [c.131]

Процесс получения пара из жидкости может осуществляться испарением и кипением. Испарением называется парообразование, происходящее только со свободной поверхности жидкости и при любой температуре кипением — интенсивное парообразование по всей массе жидкости, которое происходит при сообщении жидкости через стенку сосуда определенного количества теплоты. При этом образовавшиеся у стенок сосуда и внутри жидкости пузырьки пара, увеличиваясь в объеме, поднимаются на поверхность жидкости. [c.61]

Смазывающе-охлаждающие жидкости. Теплота, возникающая в процессе резания, попадая в резец, не только снижает его твердость и делает его менее стойким, но вместе с тем вызывает его удлинение. Теплота же, переходящая в заготовку, способствует увеличению, размеров обработанной поверхности. Эти температурные деформации резца и заготовки, складываясь с температурными деформациями отдельных деталей станка (вызываемых работой трения во вращающихся и перемещающихся деталях станка), в.ызывают определенные погрешности обработки, т. е. влияют на точность обработки. В связи [c.142]

Молекулы газа движутся беспорядочно. Когда газ при отводе теплоты и соответствующем уменьщении энтропии конденсируется в жидкость, молекулы занимают более определенное положение (некоторое время молекула жидкости колеблется около какого-то положения равновесия, затем положение равновесия смещается и т. д., т. е. происходят одновременно медленные перемещения молекул и их колебания внутри малых объемов). При дальнейшем понижении температуры жидкости энтропия уменьшается, а тепловое движение молекул становится все мепее интенсивным. Наконец, жидкость затвердевает, что связано с дальнейшим уменьшением энтропии, неупорядоченность становится enie меньше (молекулы только колеблются около средних равновесных положений). [c.28]

Если внутреннего испарения нет (е = 0), то влага перемещается в виде жидкости и внутренние источники теплоты, связанные с ис-пареюк м и конденсацией, отсутствуют. Если критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), то изменение влагосодержания в теле пронсходит только из-за испарения жидкости и конденсации пара перенос кидкости отсутствует. Следовательно, критерий внутреннего испарения может изменяться от О до 1. Он является функцией влажности и температуры, ио в определенном интервале температуры и влажности его можно считать постоянным. [c.507]

Изложенный механизм справедлив для случая небольшой разности температур между пористым материалом и паровой фазой смеси. Совершенно по-другому испарение потока завершается в тех случаях, когда вследствие подвода теплоты теплопроводностью в область испарения температура пористой матрицы быстро возрастает. В этом случае в месте, где температура проницаемого каркаса достигает определенной величины Г, соответствующей предельно достижимому перегреву жид кости, теплоноситель не может больше существовать в жидкостной фазе на поверхности частиц, жидкость перестает смачивать материал и микропленка свертывается в микрокапли. В итоге происходит резкое уменьшение интенсивности теплообмена при смене режима испарения микропленки на режим конвективного теплообмена дисперсного потока перегретого пара с мельчайшими каш1ями. Здесь микрокапли при столкновении с поверхностью каркаса уже не растекаются по ней, вследствие чего испарение их затруднено. [c.82]

Так как площади диаграммы Ts, ограниченные кривой процесса, крайними ординатами и осью абсцисс, измеряют в определенном масштабе количества теплоты, подведенной к рабочему телу при постоянном давлении, то площадь OOiAiG соответствует энтальпии жидкости i, площадь A B FG — теплоте парообразования (г) и площадь парообразования B iDF — теплоте перегрева. Вся площадь ООуАуВ С Р соответствует энтальпии перегретого пара 1. [c.186]

Вот другой пример. Нальем в плоский сосуд тонкий слой воды ют масла и будем его нагревать. При определенной интенсивности нагрева между дном сосуда и поверхностью жидкости устанавливается определенная разность температур АТ. Скорость переноса теплоты dO/dl сквозь слой налитой жидкости прямо пропорциональна этой разности и контролируется только теплопроводностью. Однако, при критическом значении разности температур ДГкр гладкая однородная поверхность жидкости вдруг разбивается на ряд отдельных ячеек, называемых ячейками Бенара (рис. 67), в каждой из которых осуществляется процесс конвекции. При достижении критической точки скорость переноса теплоты резко увеличивается за счет явления конвекции. Так [c.102]

В системе, состоящей из льда, воды и се пара, возможны различные изотермические процессы превращение воды в лсд или пар, препрашение поды частично в лед, частично в пар и др. При и ютсрмичсском (г = 0,01 С) сжатии системы давление (/) = 609,2 Па) изменяться не будет, но часть пара перейдет в жидкость, а выделившаяся при этом теплота может быть по нашему усмотретшю использована п определенном количестве Hjm на плавление льда, или отдана термостату. Таким образом, при изобарно-изотермическом сжатии пар и лсд будут превращаться в воду. Пусть I г воды образуется из а граммов пара и h граммов льда, тогда a h= и a —h. Если удельная теплота сжижения пара X, (Х,<0), а теплота таяния льда ( 2>0), то теплота образования 1 г воды [c.304]

Если от жидкости отбирать теплоту при постоянном давлении, то при определенной температуре жидкость переходит в твердое состояние. Температура, при которой осуще ствляется этот переход, называется температурой затвердевания, или плавления а количество теплоты, отбираемое в этом процессе, называется скрытой теплотой плавления. При плавлении так же, как и при парсобразо-вании, вещество находится в двух фазах. Аналогично кри1юй АК можно построить кривую AD, которая однозначно определяется за-, [c.111]

Как уже было сказано, опытами установлено, что в процессе парообразования жидкость, нагретая до температуры кипения при этой температуре и определенном постоянном давлении, обращается в пар. Количество теплоты, затрачиваемое в процессе при р = onst на превращение 1 кг воды при температуре кипения в сухой насыщенный пар той же температуры, обозначим через г. [c.113]

В предыдущих гл. 7 и 8 были рассмотрены способы теоретического анализа процессов теплоотдачи на основе теории пограничного слоя на примере продольно и поперечно-омываемой пластины и вынужденного движения жидкости в гладкой круглой трубе. При этом физические константы К, ji,, р, с), от которых зависит способность жидкости переносить теплоту, принимались постоянными. Кроме того, не учитывалось влияние свободной конвекции, которая может либо усиливать теплоотдачу при вынужденном движении жидкости, либо ослаблять ее. Однако теоретическое определение теплоотдачи при наружном омывании тел более слоя ной формы или при вынужденном движении в трубах некруглого сечения с шероховатыми стенками (практически внутренние стенки труб всегда имеют шероховатую поверхность) с учетом переменности физических констант жидкости и свободной конвекции пока невозможно. Следует отметить, что значительная часть сведений о процессах переноса теплоты, которыми мы располагаем, была получена экспериментально. Поэтому инежерные расчеты теплоотдачи в основном построены на экспериментальных сведениях. [c.185]

Аналогия Рейнольдса. Ранее в 7.6 обсуждалась гипотеза О, Рейнольдса об аналогии между процессами переноса количества движения и теплоты в потоке несжимаемой жидкости (p= onst), на основании которой выведены формулы для определения коэффициента теплоотдачи. Выясним, сохраняется ли аналогия Рейнольдса в высокоскоростном пограничном слое сжимаемого газа (при переменной плотности р). [c.207]

Теплоотдача при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме. Аналитическое определение теплоотдачи путем решения некоторой системы уравненр й для этого процесса пока невозможно. Теплоотдача при пузырьковом кипении от поверхности нагрева к жидкости определяется экспериментально, а результаты представляются в критериальной форме. Установлено, что в процессе кипения теплота передается в основном к жидкости и только небольшое ее количество (несколько процентов) к пару. [c.264]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по Я— -диаграмме служат показания мокрого и сухого термометров, которые в комплекте образуют прибор, называемый психрометром. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, куда опущена ткань, которой обернут шарик мокрого термометра, в процессе испарения воды образуется слой насыщенного воздуха, при этом ф=1. В воздухе помещения ф<1, это и является причиной испарения влаги. При стационарном процессе испарения устанавливаются два равных, но противоположных потока энтальпии от воздуха помещения к мокрому термометру (поступление теплоты, необходимой для испарения) и от мокрого термометра в окружающий воздух (поток пара). Если бы объем помещения был мал, то его воздух быстро насыщался бы паром, при этом ф -> 1 и испарение прекратилось бы при Рп=Рп.н в воздухе. Мокрый термометр при этом показывал бы неизменную температуру так как он находится в тепловом равновесии. Таким образом, одновременно выполняются оба условия Я=сопз1 и м==сопз1. Это соответствует процессу С/< на рис. 6.3. В точке К температуры сухого и мокрого термометра равны, t = так как испарения [c.157]

Наряду с количеством энергии, передаваемой в виде теплоты, представляет практический интерес то количество энергии, которое приходится затрачивать для подачи теплоносителя. Применительно к теплообмену жидкости в трубе это означает, что искомой величиной, кроме а, является и перепад давления (потеря давления) Ар=р—Ро в трубе определенной длины при заданном массовом расходе жидкости. Безразмерное давление р/рш о = Еи или Ap/pti o=Eu называют числом Эйлера. Физический смысл числа Ей состоит в том, что оно от-ра жает соотношение между силами давления и силами инерции в потоке [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...