К. л., комбинационная линия (полоса, частота)

V = 396,7 и 1523 см (для СЗ ). Здесь выполняется альтернативный запрет, так как частоты, при которых лежат полосы поглощения в инфракрасной области, отсутствуют в спектрах комбинационного рассеяния и, наоборот, частоты комбинационных линий не наблюдаются в инфракрасном спектре. Поэтому молекулы обладают центром симметрии г и, следовательно, имеют линейную и симметричную структуру. Комбинационные линии с частотами 1336 и 656,5 см в достаточной степени поляризованы и имеют большую интенсивность. Следовательно, указанные частоты следует приписать полносимметричным валентным колебаниям молекул СО и СЗ соответственно. Наблюдаемые в инфракрасной области частоты 2350 см (СО ) и 1525 см (СЗ ) связаны с валентными антисимметричными колебаниями молекул (см. рис. 560), так как при этом в сильной степени изменяется величина дипольного момента молекул, что и обусловливает их большую поглощательную способность в соответствующем участке спектра. [c.780]

В квантовой теории частоты, соответствующие инфракрасным полосам поглощения и испускания, и частоты комбинационных линий определяются разностями энергии колебательных уровней, между которыми происходят переходы. Для того чтобы определить, какие переходы возможны и какая им соответствует интенсивность, необходимо рассчитать вероятности переходов. [c.270]

Вследствие того что осцилляторы в рассматриваемом приближении являются независимыми, одновременно не могут происходить переходы, соответствующие двум или нескольким колебаниям. Аналогично случаю двухатомных молекул. при переходах в инфракрасном спектре изменение колебательного квантового числа Дг),- = 1, может происходить только при колебаниях, связанных с изменением дипольного момента, в комбинационном же спектре это правило отбора соответствует колебаниям, связанным с (линейным) изменением поляризуемости. При рассмотрении формулы (2,61) для колебательных уровней энергии, применимой в нашем приближении, видно, что частоты инфракрасных полос и комбинационных линий равны действительным частотам колебаний, выраженным в см [c.270]

По квантовой теории, как и по классической теории, появление некоторой основной частоты в инфракрасном или комбинационном спектре, определяется изменением дипольного момента или поляризуемости соответственно, поэтому сделанные ранее выводы (раздел 1) о зависимости появления частоты от свойств симметрии молекулы остаются в силе и в квантовой теории. Так, например, в случае линейной симметричной молекулы типа ХУ в комбинационном рассеянии квантовое число может изменяться на 1 только для полносимметричного колебания 7), тогда как в инфракрасном спектре квантовые числа могут изменяться на 1 только для колебаний 7, и Уд. Обратно, если трехатомная молекула типа ХУ имеет только одну (стоксову) комбинационную линию и только две интенсивные инфракрасные полосы, частоты которых отличны от частоты комбинационной линии, то отсюда можно заключить, что молекула является линейной и симметричной, так как и для нелинейной и для линейной несимметричной молекулы типа ХУ все три основные частоты активны как в инфракрасном, так и в комбинационном спектрах. [c.271]

Для количественных расчетов интенсивности инфракрасных полос и комбинационных линий, а также для определения правил отбора для обертонов и составных частот в этих спектрах (см. подраздел 2) вопрос необходимо подвергнуть более детальному квантовомеханическому исследованию [c.271]

Ла —> и Е- Е. Для первых двух переходов относится к типу симметрии Е, н поэтому эти переходы дают перпендикулярные полосы (М = 0) в инфракрасном спектре (или деполяризованные линии в комбинационном спектре), как и переход с частотой м. Составляющая —> , как и в предыдущем случае, может обнаруживаться и как параллельная и как перпендикулярная полоса. Однако в этом случае только перпендикулярная составляющая (деполяризованная комбинационная составляющая) будет иметь интенсивность, сравнимую с интенсивностью колебания так как V дает перпендикулярную полосу (или деполяризованную комбинационную линию). Случаи, соответствующие другим точечным группам, подобны рассмотренным. [c.291]

Значения частот комбинационных линий и инфракрасных полос, вычисленные с помощью этих постоянных, приведены в последнем столбце табл. 58. Частоты, которые были использованы при определении постоянных, отмечены звездочками. Совпадение вычисленных и наблюденных значений для участи остальных частот не такое хорошее, как в случае СО2. Этого и следовало ожидать, так как при расчете не было учтено влияния резонанса. Из приведенных выше значений ш . и Хц по формуле (2,285) были получены значения нулевых частот [c.301]

Число перед символом обозначает здесь число нормальных колебаний данного частного типа симметрии. Так как модели I и II имеют центр симметрии, то должен быть спра ведлив альтернативный запрет. В действительности, имеются два очень близких совпа дения (комбинационные линии 1114 и 2200 и инфракрасные полосы 1126 и 2190 см ] Весьма сомнительно, лежат ли разности частот вне пределов точности эксперимента Во всяком случае мы не можем применить правило альтернативного запрета и исклю чить модель III. [c.327]

Резонанс частот 2 5 и vi, упомянутый выше, оказывает влияние, конечно, только на подуровень Ai верхнего состояния 2vj, тогда как подуровень 2vj (ё) остается неизменным ). По этой причине в данной области появляются только две сильные параллельные полосы и нет перпендикулярных полос сравнимой интенсивности. Следует также отметить, что резонанс частот не очень острый, на что указывает неравенство интенсивностей комбинационных линий и инфракрасных полос. [c.339]

В табл. 99 приведены значения инфракрасных и комбинационных частот. То, что наблюдаются три комбинационные линии, совместимо с любой моделью. Надежное обоснование справедливости октаэдрической модели дает рассмотрение инфракрасного спектра. Только две инфракрасные полосы имеют весьма значительную интенсивность, т. е. только две основные частоты активны в инфракрасной области. Все остальные частоты могут быть интерпретированы как комбинации этих основных частот с тремя основными частотами, активными в комбинационном рассеянии, и с одной неактивной частотой. [c.362]

Трудно предположить, что инфракрасные полосы, соответствующие комбинационным линиям (и обратно), лишь мало интенсивны, так как молекула, не обладающая высокой симметрией, должна иметь 15 основных частот. [c.362]

Два из колебаний с симметрией типа весьма подобны колебаниям (Ох) и ч 2(й11). Различие состоит в том, что в данном случае все атомы одной группы СН двигаются с разностью фаз 180 по отношению к атомам другой группы. Третье колебание (6а) соответствует колебанию з молекулы СОа. Частоты этих трех колебаний можно идентифицировать с частотами инфракрасных полос 2960, 1389 и 1980 см соответственно. Как и прежде, значение частоты ч,, = 1980 см почти совпадает со значением, вычисленным с помощью квазиупругой постоянной связи С=С молекулы СаН,. Среди четырех вырожденных основных частот имеется одна частота, соответствующая в основном валентным колебаниям связей С—Н, антисимметричным по отношению к центру симметрии молекулы (чд на фиг. 25). Ее можно приписать лишь интенсивной комбинационной линии 3061 см . Три остальные вырожденные частоты являются в основном частотами трех деформационных колебаний линейной системы из пяти частиц На=С= С=С=Н . Их наиболее вероятная интерпретация приведена в табл. 101. Последняя основная частота является частотой крутильного колебания двух групп СН [c.363]

Рассеяние Ми и рэлеевское рассеяние могут иметь место при любых длинах волн. Флуоресцентное рассеяние происходит только в том случае, когда частота падающей волны лежит в полосе поглощения частицы. Оно вызывает переход в более высокое энергетическое состояние и излучение на частотах, равных или лежащих ниже, чем исходная частота. Этот случай называется стоксовой флуоресценцией. Излучение на более высоких частотах соответствует так называемой антистоксовой флуоресценции. Комбинационное рассеяние, хотя и является более слабым по сравнению с упомянутыми выше процессами рассеяния, тем не менее оказывается полезным благодаря тому, что оно происходит независимо от частоты падающей волны. Комбинационное рассеяние содержит ряд линий на частотах V VI, V V2,..., где V — частота падающей волны. Нижние частоты называются [c.247]

Между спектрами комбинационного рассеяния света и ИК-по-глощения имеется внутренняя связь, обусловленная внутримолекулярными колебаниями. Если сравнить спектры комбинационного, рассеяния и ИК-поглощения одного и того же вещества, то окажется, что разности частот Avi, между возбуждающей линией и соответствующими красными или фиолетовыми сателлитами будут равны частотам Хг ИК-полос поглощения, т. е. Д У1=ть Лт2=Т2> Дтз=тз, Ах4=Х4 (рис. 33, 35), причем V], ха и т. д. представляют собой частоты собственных колебаний исследуемых молекул. [c.90]

Интенсивность линий комбинационного рассеяния света зависит от частоты возбуждающего света. При больших расстояниях по частотам от области электронного поглощения молекул она пропорциональна o , а при приближении к полосе электронного поглощения происходит более быстрый рост интенсивности комбинационного рассеяния света. [c.267]

Спектры излучения молекул называют полосатыми, потому что они имеют вид полос, состоящих из близко расположенных линий. Такой вид спектра обусловливается размыванием линейчатого электронного спектра излучения молекулы за счет энергетических переходов молекулы между колебательными и вращательными уровнями энергий. Энергетическое расстояние между колебательными уровнями значительно больше, чем между вращательными. Поэтому полоса в спектре образуется как бы в два этапа — на определенных расстояниях от частоты излучения в результате электронного перехода образуются линии колебательного спектра, а около каждой линии колебательного спектра образуются очень близко расположенные линии за счет вращательных переходов. Изучение спектров излучения молекул и их комбинационных спектров рассеяния показало, что комбинационные частоты П,, Пз,. .. всегда совпадают с соответствующими разностями частот колебательного спектра молекул или, другими словами, комбинационные частоты совпадают с собственными частотами колебаний молекул. Однако не всем собственным частотам колебаний молекул удается сопоставить комбинационную частоту в спектре комбинационного рассеяния и, кроме того, нет простой связи между интенсивностью линии поглощения в спектре- молекулы и соответствующей линии комбинационного рассеяния. [c.299]

Разностные частоты. Рассмотрим, наконец, случай поглощения или рассеяния, когда начальное состояние не является основным состоянием, в котором отсутствуют колебания. Если для колебания у,- в начальном (низшем) состоянии возбужден один квант и происходит переход в состояние, в котором возбужден один квант для колебания У),( у,), то частота полосы в инфракрасном спектре поглощения (или частота линии в комбинационном спектре) равна у — у,-. С классической точки зрения (см. стр. 262) эта разностная частота должна была бы иметь такую же интенсивность, как и соответствующая суммарная частота у - - ,.. По квантовой теории следует, однако, ожидать, [c.288]

Последнее, крутильное колебание V4 (а ) не активно ни в комбинационном ни в инфракрасном спектрах. Конечно, могуг существовать составные полосы, включающие частоту V4. Их можно было бы использовать для ее определения. Однако трудно быть вполне уверенным в интерпретации таких полос. Слабую комбинационную частоту 1656 см , наблюденную в газе, едва ли можно интерпретировать иначе, как двойную комбинацию с участием частоты v,. Конн и Сезерланд [226] предположили, что V4-f-vj ( ig.) = 1656 см и получили V4i 700 см . Однако комбинационная линия с частотой v, мало интенсивна и вообще не существует интенсивных комбинационных линий типа Big. С другой стороны, Ву [26] предположил, что 1656 = 2v . Это представляется гораздо более вероятным. [c.352]

В основе количественного анализа по спектрам комбинационного рассеяния света лежит пропорциональная зависимость между интенсивностью комбинационных линий и количеством молекул в единице объема (см. (3.11), (3.48)). При наличии смеси веществ интенсивность линий каждого из компонентов, как правило, прямо пропорциональна его концентрации. В растворах эта пропорциональность иногда нарушается из-за межмолекулярного взаимодействия, которое изменяет симметрию молекулы и производную ее полшзизуемости dajdQi, что оказывает влияние на интенсивность комбинационных линий. Сильное изменение частоты, интенсивности и ширины линий комбинациО Н НОго рассеяния света (так же как и полос ИК-спектра поглощения) наблюдается, например, при образовании межмолекулярной водородной связи в индивидуальных жидкостях (вода, спирты и др-), а также в растворах. [c.138]

Рассмотрим далее молекулу воды. Водяные пары имеют очень сильные полосы ноглощеиия при частотах 1595,3651,7 и 3755,8 сж , С другой стороны, в комбинационном спектре паров воды наблюдается поляризованная и интенсивная линия с частотой V, =3654сж , которая, очевидно, соответствует симметричному колебанию молекулы Н О. Тот факт, что эта частота наблюдается и в чисто колебательных переходах (частота v,= 3651,7 см ), свидетельствует о нарушении альтернативного запрета и, таким образом, об изогнутости молекулы Н—О—Н. Легко установить, что антисимметричное колебание имеет частоту Уд =3755,8 (в спектре комбинационного рассеяния не проявляется) и деформационное 6 =1595 см . На основании ранее приведенных формул и наблюдаемых частот можно вычислить угол д между связями О—Н, который оказался равным 120°. Наши нредпололхения в отношении структуры Н О можно проверить следующим способом, который довольно часго применяется в молекулярно спектроскопии. [c.781]

Отношение интенсивностей стоксовых комбинационных линий аналогично определяется отношением величин (V— [Р°]] , где V— частота возбуждающего света, а у-ч,- —частота комбинационной линии, соответствующей колебанию V,-. Величины ро]1.о получаются из соотношений (3,38), в которые подставляются выражения (3,50) ). Следует, одиако, учесть, что поляризуемость а (а поэтому и амплитуда индуцированного момента [Р ]] °) не зависит от частоты возбуждающего света только при условии, что последняя достаточно мала. Если частота V близка к частоте полосы поглощения молекулы, то поляризуемость а будет быстро расти вместе с ростом частоты V, а поэтому интенсивность комбинационных линий растет быстрее с ростом частоты /, чем пропорционально множителю — Оба эффекта — нормальная зависимость интенсивности от (V — V ) и более резкая зависимость ее от частоты вблизи полосы поглощения— были экспериментально наблюдены п случае четыреххлористого углерода Орнштейном и Реквелдом [676], Сиркаром [793] и Верхом [917]. Более подробное рассмотрение этого вопроса см. у Плачека [700]. [c.283]

Интерпретация остальных более слабых линий и полос, наблюденных в комбинационном и инфракрасном спектрах, дана в табл. 58. Интенсивность двух комбинационных линий (1167,0 см ) и 2v (1185 см ) много ниже интенсивности двух основных линий. Тем не менее, для отнесения их к обертонам они кажутся слишком интенсивными. Причиной повышения интенсивности первой линии является, вероятно, резонанс Ферми с частотой V (1285,0 см ). Этот вывод подтверждается аномально высокой интенсивностью инфракрасной полосы 2 >3, составляюи1ей примерно половину интенсивности основной полосы. В то же время частота 3 , в которой резонанс отсутствует, даже не 1олюдена, хотя в соответствующей спектральной области получены другие полосы [c.301]

В табл. 72 приведены основные частоты NHз и НОз, полученные из инфракрасных и комбинационных спектров. Нумерация частот такая же, как на фиг. 58 и в табл. 38. ) Согласно правилам отбора (табл. 55) все основные частоты активны и в инфракрасном и в комбинационном спектрах. То, что частоты вырожденных колебаний V, и V4 не наблюдены в комбинационном спектре, может быть объяснено малой интенсивностью линий. Последнее обычно имеет место для частот неполностью симметричных ко.тебаний. С другой стороны, этот факт, а также то, что комбинационная линия 3334,2 поляризована, позволяет интерпретировать частоты 3334,2 и 950 см , как - 1 и Чц, а не как ч, и VI (совершенно независимо от структуры инфракрасных полос). Возможно, что труднее понять малую интенсивность полосы в инфракрасном спектре. Отчасти малая интенсивность является лишь кажущейся, поскольку на ч- налагается интенсивная полоса VI. Значение частоты этой полосы получено из составных частот Дополнигельная проверка идентификации основных частот (см. табл. 72) получается с помоп(ью правила произведений Теллера — Редлиха (2,313). [c.319]

Линнетт [582] приписывал сильную комбинационную линию 2999 см составной частоте и считал, что ее интенсивность повышена за счет интенсивности линии, соответствующей основной частоте 2942. Инфракрасную полосу 3077 см он интерпретировал как < (е) (см. ссылку 5 к табл. 96). Однако в этой области не имеется никаких двойных комбинаций. В то же время трудно истолковать столь высокую интенсивность тройной комбинации. Далее, комбинационная линия 2999 см обладает заметной шириной, что указывает на вырождение верхнего состояния (см. гл. IV). Последнее несовместимо с объяснением Линнетта. Поэтому мы предполагаем, что значение для частоты ч , найденное в инфракрасном спектре при низкой дисперсии, слишком завышено, так же как значение, найденное для v . [c.358]

Остается рассмотреть деформационные колебания группы ОН по отношению к связи С—О. Очевидно, что в этом случае расщепление должно быть наибольшим. Колебание с изменением угла С—О—-Н в первоначальной плоскости должно иметь частоту того же порядка, как и частота деформационного колебания молекулы Н О (конечно, измененную вследствие иного распределения масс). Ее можно сопоставить либо с поляризованной комбинационной линией 1056 см , либо с инфракрасной полосой 1340 см . Последнее предположение высказано Нетером [673]. Возможно, оно несколько более вероятно, так как в спектре молекулы СНзОО встречается аналогичная частота с приблизительно правильным изотопическим смещением. Структура полосы носит явно выраженный гибридный характер (см. раздел 26, гл. IV). Именно это и должно быть, лотому что направление изменения дипольного момента не совпадает точно ни с направлением, параллельным оси, ни с направлением, перпендикулярным оси. Деформационное колебание, перпендикулярное плоскости С—О -Н, можно рассматривать как крутильное колебание связи ОН по отношению к оси С—О. Можно ожидать, что его частота должна быть значительно меньше. Согласно Келеру и Деннисону [517], оно соответствует интенсивному поглощению в области 270 см , обнаруженному Лоусоном и Рендаллом [560]. Следует ожидать также, что потенциальная энергия как функция угла между плоскостью С—О- Н и фиксированной плоскостью симметрии группы СН имеет три [c.359]

Форма и обозначения основных колебаний октаэдрической молекулы XYe были даны ранее на фиг. 51. Так как полносимметричным колебаниям обычно соответствуют наиболее интенсивные комбинационные линии, то представляется несомненным, что очень интенсивная комбинационная линия 755 см соответствует vi(aig ). Две слабые комбинационные линии, 644 и 524 см , соответствуют основным частотам ч (eg) и (f g) (из фиг. 51 следует, что > N5, причем является деформационной частотой). Две интенсивные инфракрасные полосы, 965 и 617 см"", соответствуют основным частотам va(/ij и V4 (/щ). Остальные слабые инфракрасные полосы могут быть интерпретированы, как указано в табл. 99, согласно Эйкену и Аренсу [310] (с небольшими изменениями). Существенно отметить, что в полном соответствии с правилами отбора (см. стр. 284) в инфракрасном спектре отсутствуют первые обертоны инфракрасных основных частот 2vs и 2vj. Интерпретация четырех слабых инфракрасных полос, 545, 730, 830 и 1205 см , как разностных полос неудовлетворительна ввиду отсутствия соответствующих суммарных составных полос. Частота неактивного колебания получена из измерений теплоемкости (см. Эйкен и Аренс [310]). Ее величина не особенно достоверна и подтверждается только слабыми составными полосами. Было бы желательным провести дальнейшее исследование инфракрасного спектра, особенно в более длинноволновой и более коротковолновой областях (по сравнению с областью, исследованной Эйкеном и Аренсом), и применить более высокую дисперсию. [c.362]

В табл. 111 приведены наблюденные значения комбинационных и инфракрасных частот молекулы (СНз)зО. Легко идентифицировать три частоты С-—О—С (см. таблицу), сравнивая их с частотами С—О молекулы СН3ОН и учитывая поляризацию комбинационных линий. Более слабые инфракрасные полосы около интенсивных полос 1122 и 940 см обусловлены, очевидно, переходами с возбужденных колебательных уровней. Тот факт, что комбинационные частоты более близки к частотам этих вторичных полос, чем к частотам основных инфракрасных полос, следует, вероятно, объяснить смещением частот при переходе от жидкости к газу. Если подставить значения частот С—О— [c.380]

В табл. 119 приведены наблюденные комбинационные и инфракрасные частоты вплоть до 3400 см . Некоторые инфракрасные полосы с более высокими частотами были наблюдены Б толоме [119] и Ву и Баркером [965], две инфракрасные полосы в фотографической области спектра — Генсвейном и Мекке [346]. Восемь валентных частот С— Н должны лежать в области 2700-3100 см , частоты внешних деформационных колебаний групп СНа и СНз-—в области 1200—900 см , две валентные частоты С—С —-близко к 900 см , деформационная частота цепочки С—-С—С и частота крутильного колебания — ниже 500 см . Дальнейшего успеха в идентификации частот можно достигнуть с помощью правила (имеющего много исключений), что частоты пол-носимметричных колебаний (А ) проявляются в виде наиболее интенсивных комбинационных линий. Далее, следует учитывать, что острый центральный максимум в неразрешенных инфракрасных полосах табл. 119 отмечены буквой О) свидетельствует о том, что дипольный момент перпендикулярен оси, соответствующей наименьшему моменту инерции (см. раздел 4 гл. IV). В данном случае это означает, что дипольный момеит [c.389]

Это значение постоянной получено усреднением отдельных значений О, данных Герцбергом и Спинксом [442] и Линдгольмом [579]. К сожалению, последний автор не привел частот линий полосы, измеренных им, поэтому нет возможности взять средние из всех комбинационных разностей. [c.421]

Примеры, моменты инерции и расстояния между ядрами. Мекке и его сотрудники [612, 130, 333] были первыми, кому удалось дать полный анализ вращательно-колебательного спектра молекулы, являющейся асимметричным волчком, а именно молекулы Н.20. Этот пример и до сих пор остается единственным примером сильно асимметричного волчка, дли которого произведен действительно полный анализ спектра. Существенное преимущество в данном случае заключается в том, что благодаря сильному поглощению в атмосфере солнечного спектра парами воды удается получить очень полный спектр Н О с высокой дисперсией в области спектра, доступной для фотографирования. Было обнаружено, что все полосы в фотографической области спектра принадлежат к типу Л. В качестве примера в табл. 134 приведены значения частот и интерпретация линий полосы 8227А, которая была воспроизведена на фиг. 151, б. Читатель может использовать эти даниые и проверить, как выполняются приведенные выше комбинационные соотношения. Табл. 135 иллюстрирует как совпадение некоторых комбинационных разностей для нижнего состояния рассматриваемой полосы, так и их совпадение с соответствующими комбинационными разностями для других полос и с надлежащим образом выбранными разностями для чисто вращательного спектра в далекой инфракрасной области. Мы видим, что, за исключением одного случая 3 —2 , совпадение разностей, полученных для данной пары уровней из разных полос и из вращательного [c.517]

Наблюдение инфракрасных линий в спектре испускания, особенно для, газообразных тел, затруднено относительной слабостью их. Тем не менее удалось наблюдать линии 218 и 343 мкм в излучении ртутной лампы высокого давления линии эти, как показали позднейшие исследования, излучаются при вращении мЬлекул ртути. В большинстве случаев, однако, инфракрасные спектры наблюдаются в виде спектров абсорбции или как максимумы избирательного отражения от соответствующего вещества спектры колебаний хорошо наблюдаются также методом комбинационного рассеяния (см. 162). В инфракрасных спектрах присутствуют очень низкие частоты, соответствующие линиям в несколько десятков и даже сотен микрометров вместе с тем имеются и линии гораздо более коротковолновые (до нескольких микрометров). Пример полосы, характеризующей поглощение в парах НС1, приведен на рис. 38.8. [c.748]

Для проверки правильности от-песения полос инфракрасного спектра и линий спектра комбинационного рассеяния было применено правило произведений для частот и.зо-топических молекул в виде [c.136]

Двуокись углерода, СОд. Молекула углекислого газа является одной из наиболее изученных молекул. На фиг. 83 приведены наиболее важные участки спектра поглощения в инфракрасной области при небольшом разрешении. Выделяются две чрезвычайно интенсивные полосы поглоп1ения (667,3 см н 2349,3 см ). В комбинационном спектре при небольшой дисперсии найдена только одна интенсивная линия (1340 см ). Эти три частоты следует рассматривать как основные. Так как любая трехатомная молекула имеет только три основные частоты, то ими исчерпываются все возможные основные частоты. Ввиду того что ни одна из этих частот не встречается одновременно и в инфракрасном и в комбинационном спектрах, то из альтернативного запрета следует, что молекула должна иметь центр симметрии. Трехатомная молекула может обладать центром симметрии, если она линейна и симметрична. [c.295]

Это значение относится к нулевой линии инфракрасной полосы. Центру комбинационной полосы паров НоО, согласно Бендеру [135], соответствует частота 3654,5 см-i. Ренк, Ларсен и Борднер [7161 нашли дублет с частотами 3646,1 и 3653,9 см-1. [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...